- •Основы кинематики.
- •1.2. Основы динамики.
- •1.3. Законы сохранения в механике.
- •1.4. Механика твердого тела.
- •1.5. Релятивистская динамика.
- •2. Замедление времени. ,
- •1.6. Механические колебания
- •Свободные гармонические незатухающие колебания.
- •2. Свободные затухающие колебания
- •3. Вынужденные колебания. Резонанс.
- •Механические волны.
- •1.8. Основы молекулярно-кинетической теории вещества
- •1.9. Функции распределения максвелла и больцмана.
- •1.10. Основы термодинамики
- •2.1. Электрическое поле в вакууме
- •2.2. Электрическое поле в веществе.
- •Электрический ток.
- •2.4. Магнитное поле в вакууме.
- •Магнитное поле в веществе
- •2.6. Основы теории электромагнитного поля.
- •Ток смещения
- •2. Всякое изменяющееся во времени электрическое поле порождает вихревое магнитное поле.
- •Электромагнитные колебания
- •2.8. Электромагнитные волны.
- •Интерференция и дифракция света .
- •3.2. Поляризация и дисперсия света.
- •3.3. Тепловое излучение.
- •3.4. Фотоэффект. Эффект комптона. Давление света.
- •3.5. Основные положения квантовой механики.
- •3.6. Квантовая теория атома.
- •3.7. Элементы физики твердого тела.
- •3.8. Ядро атома.
- •3.9. Элементарные частицы.
Механические волны.
Явление распространения колебаний в пространстве называется волновым движением или волной.
Уравнение волны выражает зависимость смещения Ψ колеблющейся точки, участвующей в волновом процессе, от ее координаты х и времени t.
Волна называется продольной, если колебания частиц происходят вдоль линии распространения волны; если колебания частиц перпендикулярны к направлению распространения волны, то волна называется поперечной.
Геометрическое место точек, до которых к некоторому моменту времени дошло колебание, называется фронтом волны. Можно также в среде выделить геометрическое место точек, колеблющихся в одинаковых фазах. Эта совокупность точек образует поверхность одинаковых фаз или волновую поверхность. Форма фронта волны определяет тип волн, например, у сферической волны фронт представляет собой сферу.
Скорость распространения волны есть скорость распространения данной фазы (волновой поверхности). Ее называют фазовой скоростью υ волны.
Расстояние, на которое определенная фаза колебания распространяется за один период Т колебания, называется длиной волны λ =υ·T.
Простейшим видом волн является плоская волна. Колебания частиц среды в ней происходят в плоскостях, перпендикулярных к направлению распространения. Если колебания в каждой точке следуют гармоническому закону и происходят с одной частотой, то волна называется гармонической и монохроматической.
Уравнение плоской волны, распространяющейся в положительном направлении оси х, имеет вид: (17),
(А– амплитуда колебаний точек среды) и характеризует смещение колеблющейся точки, расположенной на расстоянии x от источника колебаний. Так как ω=2π/T, то: (18).
Здесь k=2π/λ=2π/(υ·T)=2πν/υ=ω/υ называется волновым числом и является модулем волнового вектора , указывающего направление распространения волны.
Уравнение волны в виде (18) – одно из возможных решений общего дифференциального уравнения, описывающего распространение возмущения в среде. Это общее уравнение называется волновым уравнением. Его можно получить, взяв от функции Ψ вторые производные по х и t,: (19),
где учтено, что в данном случае производные являются частными и сделана замена Выражение (19) справедливо для волн любой природы.
Вещество вместе с волной не переносится. Частицы вещества только колеблются, каждая около своего положения равновесия. Колебания передаются вдоль направления распространения волны, вместе с ними передается и их энергия. Для описания этого процесса вводят вектор плотности потока энергии (вектор Умова) , который направлен в сторону распространения волны, а его модуль равен энергии, переносимой волной через единицу площади за единицу времени.
В ыделим на фронте плоской волны (рис.) единичную площадку S. Через единицу времени фронт сместится на расстояние, равное скорости распространения волны υ и займет положение S ’. Если в единице объема содержится энергия w (плотность энергии), то за единицу времени через сечение S ’= 1 пройдет вся энергия, заключенная в объеме между сечениями S и S ’ , т. е. w·υ. Это и есть вектор Умова, если записать в векторной форме: . Он измеряется в Дж/(с·м2) или, что то же самое, в Вт/м2. Эта формула справедлива не только для механических волн, но и для волн любой природы, например электромагнитных.
Объемную плотность энергии w упругой волны получим, если рассмотрим в какой-либо области пространства колебание частиц среды объемом dV и массой dm=ρ·dV. Полная энергия колебаний этих частиц, согласно (7), будет равна:
(20),
где ρ – плотность вещества среды; ω – частота колебаний, А – амплитуда колебаний.
Откуда следует, что : (Дж/м3) (21).
.
В самом общем случае энергия волны, заключенная в некотором объеме V, согласно (21), рассчитывается по формуле: (22).