- •Основы кинематики.
- •1.2. Основы динамики.
- •1.3. Законы сохранения в механике.
- •1.4. Механика твердого тела.
- •1.5. Релятивистская динамика.
- •2. Замедление времени. ,
- •1.6. Механические колебания
- •Свободные гармонические незатухающие колебания.
- •2. Свободные затухающие колебания
- •3. Вынужденные колебания. Резонанс.
- •Механические волны.
- •1.8. Основы молекулярно-кинетической теории вещества
- •1.9. Функции распределения максвелла и больцмана.
- •1.10. Основы термодинамики
- •2.1. Электрическое поле в вакууме
- •2.2. Электрическое поле в веществе.
- •Электрический ток.
- •2.4. Магнитное поле в вакууме.
- •Магнитное поле в веществе
- •2.6. Основы теории электромагнитного поля.
- •Ток смещения
- •2. Всякое изменяющееся во времени электрическое поле порождает вихревое магнитное поле.
- •Электромагнитные колебания
- •2.8. Электромагнитные волны.
- •Интерференция и дифракция света .
- •3.2. Поляризация и дисперсия света.
- •3.3. Тепловое излучение.
- •3.4. Фотоэффект. Эффект комптона. Давление света.
- •3.5. Основные положения квантовой механики.
- •3.6. Квантовая теория атома.
- •3.7. Элементы физики твердого тела.
- •3.8. Ядро атома.
- •3.9. Элементарные частицы.
1.4. Механика твердого тела.
Кинетическая энергия вращения. Момент инерции материальной точки и тела относительно неподвижной точки.
Пусть материальная точка массой m движется вокруг некоторой оси по окружности радиуса r со скоростью υ. Тогда кинетическую энергию точки с учетом связи линейной и угловой скоростей υ=ω·r можно записать так:
, где величина J=m·r2 называется моментом инерции материальной точки.
Моментом инерции тела относительно оси называется сумма моментов инерции элементов (материальных точек), из которых состоит тело: .
Момент инерции сплошного тела определяют интегрированием по всему объему (по всем материальным точкам): .
Если тело имеет плотность ρ, то последнее равенство можно представить в виде:
, где учтено, что d т = ρ·dV.
Момент инерции сплошного цилиндра массой т и радиуса основания R относительно оси, проходящей через центр масс цилиндра параллельно его образующей, рассчитанный по этой формуле, равен: .
Для сплошного шара массой т и радиуса R момент инерции относительно оси, проходящей через центр масс шара, равен: .
Момент инерции для стержня длиной ℓ и массой т относительно оси, проходящей через центр масс стержня перпендикулярно ему, : .
Момент инерции тела характеризует инертные свойства тела при вращательном движении. Из определения J видно, что инертность тела при вращательном движении зависит не только от массы, но и от распределения ее в пространстве относительно оси. Момент инерции, так же как и масса тела, является аддитивной величиной.
Если известен момент инерции Jo тела относительно оси, проходящей через центр масс тела, то можно найти его момент инерции относительно любой другой параллельной ей оси: J = J0 + m·d 2, где d – расстояние между осями.
Последнее равенство выражает теорему Штейнера: момент инерции относительно любой оси вращения равен моменту инерции относительно параллельной оси, проходящей через центр масс, сложенному с произведением массы тела на квадрат расстояния центра масс тела от оси вращения.
Из теоремы Штейнера очевидно, что всегда J>J0, т.е. минимальное значение момента инерции достигается для оси, проходящей через центр масс.
Единицей момента инерции в системе СИ служит 1 кг·м2.
Если тело катится, то кинетическая энергия такого тела определяется поступательным движением тела как целого и вращением относительно движущейся оси:
.
Момент импульса. Момент силы.
Основной характеристикой вращательного движения точки является момент импульса. Моментом импульса (или угловым моментом) материальной частицы относительно точки О называется векторная величина , где – радиус-вектор, определяющий положение частицы относительно точки О, – импульс частицы. Модуль этой величины равен L = r·p·sina. Вектор направлен перпендикулярно плоскости, в которой лежат радиус-вектор и импульс так, что они ( , и ) образуют правовинтовую тройку, аналогичную тройке векторов . Проекция вектора на произвольную ось Z , проходящую через точку О, называется моментом импульса относительно этой оси: . С учетом того, что , можно записать для момента импульса .
Рассмотрим частицу, вращающуюся вокруг некоторой оси под действием силы , лежащей в плоскости, перпендикулярной оси вращения и приложенной к частице в точке с радиус-вектором . Аналогично моменту импульса определяется и момент силы относительно точки О: и относительно оси Z: .
Вектор характеризует способность силы вращать частицу вокруг точки О. Поэтому момент силы называют также вращающим моментом.
Единицей момента импульса в СИ является 1кг·м2/с, а момента силы 1 Н·м.
Динамика твердого тела
Пусть на материальную точку действует сила . Умножим векторно правую и левую части уравнения движения этой точки на радиус-вектор точки приложения силы: .
Так как и , то заменяя, получим уравнение динамики вращательного движения материальной точки: .
Это уравнение легко обобщить на твердое тело, если под и понимать суммарный момент импульсов частиц , из которых состоит тело, и суммарный момент сил, , действующих на эти частицы. Приведем различные формы записи этого уравнения при неизменном моменте инерции (J=const):
.
Формально все соотношения, описывающие динамику вращательного движения, можно получить из соответствующих соотношений динамики поступательного движения материальной точки, если в последних заменить массу тела на момент инерции, силу – на момент силы, импульс точки – на момент импульса тела, а линейные скорость и ускорение – на угловые скорость и ускорение.
Из основного уравнения динамики для вращательного движения для замкнутой системы ( ) следует закон сохранения момента импульса: в инерциальной системе отсчета момент импульса замкнутой системы частиц остается постоянным как по величине, так и по направлению, т.е. .
В основе закона сохранения момента импульса лежит свойство изотропности (равноправности всех направлений) пространства, которое проявляется в том, что физические свойства и законы движения замкнутой системы не зависят от выбора направлений осей координат инерциальных систем отсчета..