![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Раздел 4. Магнетизм
- •Глава 21. Постоянное магнитное поле
- •21.1. Характеристики магнитного поля
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •21.2. Магнитное поле движущегося заряда
- •21.3. Магнитное поле проводника с током Закон Био – Савара - Лапласа
- •21.4. Принцип суперпозиции магнитных полей
- •21.5. Примеры вычисления магнитных полей
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Р Дано: , . Ешение:
- •21.6. Циркуляция вектора напряженности магнитного поля (закон полного тока)
- •2 1.7. Магнитное поле соленоида и тороида
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •21.8. Поток вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •Р Дано: , , . Ешение.
- •21.9. Сила, действующая на элемент тока в магнитном поле. Закон Ампера
- •Р Дано: , , , . Ешение.
- •Р Дано: , , . Ешение.
- •21.10. Сила Лоренца
- •Р Дано: , , , . Ешение.
- •21.11. Закономерности движения заряженных частиц в магнитном поле
- •Р Дано: , . Ешение.
- •21.12. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •Глава 22. Магнитное поле в веществе
- •22.1. Намагничивание магнетика. Вектор намагниченности
- •22.2. Магнитное поле на границе двух магнетиков
- •22.3. Классификация магнетиков Магнитные моменты атомов и молекул
- •22.4. Электронная теория диамагнетизма и парамагнетизма
- •22.5. Природа ферромагнетизма
- •22.6. Явление электромагнитной индукции
- •22.7. Токи Фуко
- •22.8. Индуктивность контура. Самоиндукция
- •22.9. Токи при размыкании и замыкании цепей
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •22.10. Энергия магнитного поля. Объемная плотность энергии магнитного поля
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •22.11. Явление взаимной индукции. Трансформаторы
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •Глава 23. Основы теории Максвелла
- •23.2. Ток смещения
- •23.3. Уравнения Максвелла в интегральной форме
- •Глава 24. Электромагнитные колебания. Переменный ток
- •24.1. Электромагнитные колебания в идеальном колебательном контуре
- •Аналогии между физическими величинами, характеризующими механические колебательные системы и электрические колебательные контуры (цепи)
- •Решение:
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •24.2. Затухающие электромагнитные колебания. Добротность контура
- •Р Дано: . Ешение:
- •24.3. Вынужденные электромагнитные колебания Резонансы напряжений и токов
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •24.4. Переменный ток
- •Приложения Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Взаимодействие зарядов. Напряженность и потенциал электростатического поля»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Проводники и диэлектрики в электростатическом поле. Конденсаторы. Движение заряда в электростатическом поле»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электрический ток. Электрические цепи. Постоянный ток. Работа и мощность тока»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электрический ток в различных средах. Основы квантовой теории проводимости металлов»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Постоянное магнитное поле. Магнитное поле в веществе»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электромагнитная индукция. Самоиндукция. Взаимная индукция»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Основы теории Максвелла для электромагнитного поля. Электромагнитные колебания. Переменный ток»
Р Дано: , , . Ешение.
У
читывая,
что
(нормаль к контуру, описываемому стержнем
при вращении, совпадает с направлением
линий магнитной индукции), поток магнитной
индукции равен
,
то есть
.
О
твет:
.
21.9. Сила, действующая на элемент тока в магнитном поле. Закон Ампера
Опытным путем Ампер установил, что на элемент тока в магнитном поле действует сила (сила Ампера), равная
.
(21.9.1)
В скалярном виде сила Ампера равна
.
(21.9.2)
Из
свойств векторного произведения следует,
что
и
.
Поэтому направление вектора
может быть найдено по правилу левой
руки: если ладонь левой руки расположить
так, чтобы в нее входил вектор
,
а четыре вытянутых пальца расположить
по направлению тока в проводнике, то
отогнутый большой палец покажет
направление силы, действующей на ток.
Используя
формулу Ампера, рассчитаем силу,
действующую на элемент
тока
в магнитном поле, создаваемом прямым
бесконечным проводником с током
(рис. 21.9.1).
Индукция
магнитного поля бесконечно длинного
прямого проводника с током равна
(вектор
направлен за чертеж).
Сила, действующая на элемент второго тока, равна
,
(21.9.3)
где d – расстояние между токами.
Полученная формула 21.9.3. известна как закон Ампера.
Аналогично можно показать, что сила, действующая на элемент первого тока в магнитном поле, созданном вторым током
.
(21.9.4)
Сравнение
выражений 21.9.2 и 21.9.3 показывает, что
.
Применяя правило левой руки можно
доказать, что два параллельных тока
одинакового направления притягиваются
друг к другу. Если токи имеют противоположные
направления, то они отталкиваются.
П
ример
21.9.1. Контур из провода, изогнутого
в форме квадрата со стороной
расположен в одной плоскости с бесконечным
прямолинейным проводом с током
так, что две его стороны параллельны
проводу. Сила тока в контуре
.
Определить
силу, действующую на контур, если
ближайшая к проводу сторона контура
находится на расстоянии
.
Направления токов указаны на рис. 21.9.2.
Р Дано: , , , . Ешение.
П
рямолинейный
проводник с током создает в области
пространства, где находится квадратная
рамка, магнитное поле, вектор индукции
которого по правилу буравчика направлен
«за чертеж». На каждую сторону рамки
действует сила Ампера, направление
которой, определяемое по правилу левой
руки, указано на рис. 21.9.3.
Результирующая
сила
.
Так как силы
и
направлены противоположно и их величины
равны по абсолютному значению, то
.
В скалярной форме
.
По закону Ампера
Таким образом,
Ответ:
.
Пример 21.9.2. По
тонкому проволочному полукольцу радиусом
течет ток
.
Перпендикулярно плоскости полукольца
возбуждено однородное магнитное поле
с индукцией
.
Найти силу, растягивающую полукольцо.
Р Дано: , , . Ешение.
Н
а
каждый элемент полукольца
действует
сила Ампера
,
направление которой показано на рис.
21.9.4.
Поскольку
магнитное поле перпендикулярно плоскости
полукольца, то
Учитывая, что
,
получим
.
Разложим вектор
на две составляющие:
и
.
Модули этих векторов равны
и
.
П
роинтегрируем
полученное выражение в пределах телесного
угла, на который опирается полукольцо:
,
.
Таким образом
О
твет:
.