![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Раздел 4. Магнетизм
- •Глава 21. Постоянное магнитное поле
- •21.1. Характеристики магнитного поля
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •21.2. Магнитное поле движущегося заряда
- •21.3. Магнитное поле проводника с током Закон Био – Савара - Лапласа
- •21.4. Принцип суперпозиции магнитных полей
- •21.5. Примеры вычисления магнитных полей
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Р Дано: , . Ешение:
- •21.6. Циркуляция вектора напряженности магнитного поля (закон полного тока)
- •2 1.7. Магнитное поле соленоида и тороида
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •21.8. Поток вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •Р Дано: , , . Ешение.
- •21.9. Сила, действующая на элемент тока в магнитном поле. Закон Ампера
- •Р Дано: , , , . Ешение.
- •Р Дано: , , . Ешение.
- •21.10. Сила Лоренца
- •Р Дано: , , , . Ешение.
- •21.11. Закономерности движения заряженных частиц в магнитном поле
- •Р Дано: , . Ешение.
- •21.12. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •Глава 22. Магнитное поле в веществе
- •22.1. Намагничивание магнетика. Вектор намагниченности
- •22.2. Магнитное поле на границе двух магнетиков
- •22.3. Классификация магнетиков Магнитные моменты атомов и молекул
- •22.4. Электронная теория диамагнетизма и парамагнетизма
- •22.5. Природа ферромагнетизма
- •22.6. Явление электромагнитной индукции
- •22.7. Токи Фуко
- •22.8. Индуктивность контура. Самоиндукция
- •22.9. Токи при размыкании и замыкании цепей
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •22.10. Энергия магнитного поля. Объемная плотность энергии магнитного поля
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •22.11. Явление взаимной индукции. Трансформаторы
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •Глава 23. Основы теории Максвелла
- •23.2. Ток смещения
- •23.3. Уравнения Максвелла в интегральной форме
- •Глава 24. Электромагнитные колебания. Переменный ток
- •24.1. Электромагнитные колебания в идеальном колебательном контуре
- •Аналогии между физическими величинами, характеризующими механические колебательные системы и электрические колебательные контуры (цепи)
- •Решение:
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •24.2. Затухающие электромагнитные колебания. Добротность контура
- •Р Дано: . Ешение:
- •24.3. Вынужденные электромагнитные колебания Резонансы напряжений и токов
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •24.4. Переменный ток
- •Приложения Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Взаимодействие зарядов. Напряженность и потенциал электростатического поля»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Проводники и диэлектрики в электростатическом поле. Конденсаторы. Движение заряда в электростатическом поле»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электрический ток. Электрические цепи. Постоянный ток. Работа и мощность тока»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электрический ток в различных средах. Основы квантовой теории проводимости металлов»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Постоянное магнитное поле. Магнитное поле в веществе»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электромагнитная индукция. Самоиндукция. Взаимная индукция»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Основы теории Максвелла для электромагнитного поля. Электромагнитные колебания. Переменный ток»
22.9. Токи при размыкании и замыкании цепей
В
озникновение
э.д.с. самоиндукции при изменении силы
тока в контуре сопровождается появлением
дополнительных токов, называемых
экстратоками.
Согласно правилу Ленца, при выключении
источника тока экстратоки имеют такое
же направление, что и ослабевающий ток,
при включении - противоположное
нарастающему току.
Рассмотрим
цепь, содержащую источник тока, э.д.с.
которого
,
резистор сопротивлением R
и катушку индуктивностью L
(рис. 22.9.1). Внутренним сопротивлением
источника тока пренебрегаем. Пусть ключ
К
находится в положении 2. В цепи течет
постоянный ток
.
1.
В момент
отключим
источник тока
(переведем ключ К
в положение 1). Ток в катушке начнет
уменьшаться, что приведет к возникновению
э.д.с. самоиндукции:
,
препятствующей этому убыванию. В каждый
момент времени ток в цепи определяется
с помощью второго правила Кирхгофа:
или
.
(22.9.1)
Разделим
переменные:
,
откуда
.
(22.9.2)
Интегрирование и последующее потенцирование полученного выражения дает
.
(22.9.3)
Скорость
убывания тока определяется имеющей
размерность времени величиной
,
называемой временем
релаксации.
Следовательно,
.
(22.9.4)
Из
формулы 22.9.4 следует, что время релаксации
– это время, в течение которого сила
тока уменьшается в е
раз. Таким образом, чем больше индуктивность
цепи и меньше ее сопротивление, тем
медленнее спадает ток в цепи.
2.
Рассмотрим случай замыкания цепи
(переведем ключ К
из положения 1 в положение 2). До тех пор,
пока сила тока в цепи не достигнет
установившегося значения, в цепи, кроме
,
будет действовать
.
По второму правилу Кирхгофа
или
.
(22.9.5)
Разделим переменные:
.
(22.9.6)
Полученное линейное неоднородное дифференциальное уравнение отличается от выражения 22.9.2 правой частью. Общее решение уравнения можно получить, прибавив любое его частное решение к общему решению соответствующего однородного уравнения, которое известно (выражение 22.9.4).
Частное
решение имеет вид:
.
Следовательно,
.
(22.9.7)
Установление тока происходит тем быстрее, чем меньше индуктивность цепи и больше ее сопротивление.
На рис. 22.9.2 изображены графики изменения тока при замыкании и размыкании электрической цепи, содержащей индуктивность.
П
ример
22.9.1. Обмотка
соленоида состоит из одного слоя плотно
прилегающих друг к другу витков медного
провода. Диаметр провода
,
диаметр соленоида
.
По соленоиду течет ток
.
Определить, какое количество электричества
протечет через обмотку, если концы ее
замкнуть накоротко. Толщиной изоляции
пренебречь.
Р Дано: , , . Ешение:
К
оличество
электричества
,
которое протекает по проводнику за
время
при силе тока
,
равно
.
Общее количество электричества,
протекающее через проводник за время
,
будет
,
где
(
значение силы тока в цепи до замыкания,
сопротивление обмотки соленоида,
индуктивность
соленоида). При
.
Для определения
заряда, прошедшего через обмотку
соленоида, надо найти
и
.
По 22.8.2
,
,
где
длина
соленоида,
сечение соленоида,
удельное
сопротивление провода,
длина
провода,
сечение
провода,
диаметр
провода,
диаметр
соленоида. Длина провода может быть
выражена через диаметр соленоида
,
где
число витков, тогда
,
но
,
т.к. витки плотно прилегают друг к другу.
Поэтому
,
.
О
твет:
.