- •Раздел 4. Магнетизм
- •Глава 21. Постоянное магнитное поле
- •21.1. Характеристики магнитного поля
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •21.2. Магнитное поле движущегося заряда
- •21.3. Магнитное поле проводника с током Закон Био – Савара - Лапласа
- •21.4. Принцип суперпозиции магнитных полей
- •21.5. Примеры вычисления магнитных полей
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Р Дано: , . Ешение:
- •21.6. Циркуляция вектора напряженности магнитного поля (закон полного тока)
- •2 1.7. Магнитное поле соленоида и тороида
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •21.8. Поток вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •Р Дано: , , . Ешение.
- •21.9. Сила, действующая на элемент тока в магнитном поле. Закон Ампера
- •Р Дано: , , , . Ешение.
- •Р Дано: , , . Ешение.
- •21.10. Сила Лоренца
- •Р Дано: , , , . Ешение.
- •21.11. Закономерности движения заряженных частиц в магнитном поле
- •Р Дано: , . Ешение.
- •21.12. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •Глава 22. Магнитное поле в веществе
- •22.1. Намагничивание магнетика. Вектор намагниченности
- •22.2. Магнитное поле на границе двух магнетиков
- •22.3. Классификация магнетиков Магнитные моменты атомов и молекул
- •22.4. Электронная теория диамагнетизма и парамагнетизма
- •22.5. Природа ферромагнетизма
- •22.6. Явление электромагнитной индукции
- •22.7. Токи Фуко
- •22.8. Индуктивность контура. Самоиндукция
- •22.9. Токи при размыкании и замыкании цепей
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •22.10. Энергия магнитного поля. Объемная плотность энергии магнитного поля
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •22.11. Явление взаимной индукции. Трансформаторы
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •Глава 23. Основы теории Максвелла
- •23.2. Ток смещения
- •23.3. Уравнения Максвелла в интегральной форме
- •Глава 24. Электромагнитные колебания. Переменный ток
- •24.1. Электромагнитные колебания в идеальном колебательном контуре
- •Аналогии между физическими величинами, характеризующими механические колебательные системы и электрические колебательные контуры (цепи)
- •Решение:
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •24.2. Затухающие электромагнитные колебания. Добротность контура
- •Р Дано: . Ешение:
- •24.3. Вынужденные электромагнитные колебания Резонансы напряжений и токов
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •24.4. Переменный ток
- •Приложения Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Взаимодействие зарядов. Напряженность и потенциал электростатического поля»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Проводники и диэлектрики в электростатическом поле. Конденсаторы. Движение заряда в электростатическом поле»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электрический ток. Электрические цепи. Постоянный ток. Работа и мощность тока»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электрический ток в различных средах. Основы квантовой теории проводимости металлов»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Постоянное магнитное поле. Магнитное поле в веществе»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электромагнитная индукция. Самоиндукция. Взаимная индукция»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Основы теории Максвелла для электромагнитного поля. Электромагнитные колебания. Переменный ток»
Аналогии между физическими величинами, характеризующими механические колебательные системы и электрические колебательные контуры (цепи)
МЕХАНИЧЕСКАЯ СИСТЕМА |
ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ЦЕПЬ |
Масса |
Индуктивность |
Жесткость пружины |
Величина, обратная электроемкости, |
Коэффициент трения |
Электрическое сопротивление |
Сила |
Э.д.с. |
Смещение |
Заряд |
Скорость |
Сила тока |
Ускорение |
Скорость изменения силы тока |
П ример 24.2.1. В колебательном контуре в начальный момент времени напряжение на конденсаторе максимально. Через какую долю периода электромагнитных колебаний энергия магнитного поля, сосредоточенного в катушке, будет максимальной?
Решение:
В начальный момент напряжение на конденсаторе максимально, а сила тока в контуре равна нулю. Далее конденсатор начинает разряжаться через катушку и в контуре возникают гармонические колебания напряжения и заряда на конденсаторе, а также тока в катушке. Период всех этих колебаний одинаков и равен . Через четверть периода напряжение на конденсаторе обращается в нуль, а ток в катушке достигает максимального значения. Энергия магнитного поля катушки в этот момент также максимальна (рис. 24.1.2).
Рис. 24.1.2.
Стадии колебательного процесса в
идеальном контуре
Ответ: .
Пример 24.2.2. Частота колебательного контура изменяется в диапазоне . Емкость конденсатора . Найти диапазон возможных индуктивностей катушки контура.
Р Дано: , . Ешение:
П ериод колебаний обратен по величине частоте колебаний: . По формуле Томсона . Следовательно, , откуда . Таким образом, , .
Ответ: .
Пример 24.2.3. Колебательный контур состоит из катушки с индуктивностью и конденсатора с емкостью . Определить максимальную силу тока в контуре, если максимальная разность потенциалов на обкладках конденсатора . Сопротивлением контура пренебречь.
Р Дано: , , . Ешение:
И з формулы 24.1.6 следует, что . Из формулы 24.1.5 следует, что , откуда . Таким образом, . Учитывая, что , находим .
О твет: .
24.2. Затухающие электромагнитные колебания. Добротность контура
В отличие от идеального контура, реальный колебательный контур содержит сопротивление R (рис. 24.2.1). Используем второе правило Кирхгофа:
.
Преобразуем это уравнение к виду:
.
Введем обозначения: , где коэффициент затухания и , где собственная частота контура. С учетом введенных обозначений получим дифференциальное уравнение затухающих колебаний:
. (24.2.1)
Решение данного уравнения имеет вид:
, (24.2.2)
г де частота затухающих колебаний, а величина
амплитуда затухающих колебаний, которая является убывающей функцией. Период затухающих колебаний равен
. (24.2.3)
Зависимость величины заряда на конденсаторе от времени показана на рис. 24.2.4.
Логарифмический декремент затухания равен
. (24.2.4)
Считая , получим .
Добротность контура
. (24.2.5)
В случае слабого затухания , получаем и , тогда
. (24.2.6)
Промежуток времени, в течение которого амплитуда колебаний уменьшится в е раз, называется временем релаксации. Рассчитаем время релаксации :
, откуда
. (24.2.7)
С учетом выражения 24.2.7 логарифмический декремент затухания равен
(24.2.8)
где число колебаний, совершаемых за время уменьшения амплитуды в е раз.
Подставим найденное значение в формулу 24.2.5:
. (24.2.9)
Таким образом, добротность пропорциональна числу колебаний, совершаемых системой за время релаксации.
Сравнение формул 24.2.6 и 24.2.9 показывает, что добротность тем выше (колебания в контуре затухают медленнее), чем больше индуктивность контура L, меньше емкость конденсатора С и меньше сопротивление контура R.
Электромагнитные колебания в колебательном контуре можно сопоставить с механическими колебаниями пружинного маятника, сопровождающимися взаимными превращениями потенциальной и кинетической энергий маятника. Энергия электрического поля конденсатора аналогична потенциальной энергии маятника, энергия магнитного поля катушки кинетической энергии, сила тока в контуре – скорости движения маятника. Индуктивность L играет роль массы, сопротивление R – роль силы трения, действующей на маятник. При этом заряд на обкладках конденсатора q аналогичен смещению маятника из положения равновесия, а величина, обратная емкости С, аналогична жесткости пружины.
П ример 24.2.1. Добротность колебательного контура . Определить, на сколько процентов частота колебаний контура отличается от его собственной частоты.