![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Раздел 4. Магнетизм
- •Глава 21. Постоянное магнитное поле
- •21.1. Характеристики магнитного поля
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •21.2. Магнитное поле движущегося заряда
- •21.3. Магнитное поле проводника с током Закон Био – Савара - Лапласа
- •21.4. Принцип суперпозиции магнитных полей
- •21.5. Примеры вычисления магнитных полей
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Р Дано: , . Ешение:
- •21.6. Циркуляция вектора напряженности магнитного поля (закон полного тока)
- •2 1.7. Магнитное поле соленоида и тороида
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •21.8. Поток вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •Р Дано: , , . Ешение.
- •21.9. Сила, действующая на элемент тока в магнитном поле. Закон Ампера
- •Р Дано: , , , . Ешение.
- •Р Дано: , , . Ешение.
- •21.10. Сила Лоренца
- •Р Дано: , , , . Ешение.
- •21.11. Закономерности движения заряженных частиц в магнитном поле
- •Р Дано: , . Ешение.
- •21.12. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •Глава 22. Магнитное поле в веществе
- •22.1. Намагничивание магнетика. Вектор намагниченности
- •22.2. Магнитное поле на границе двух магнетиков
- •22.3. Классификация магнетиков Магнитные моменты атомов и молекул
- •22.4. Электронная теория диамагнетизма и парамагнетизма
- •22.5. Природа ферромагнетизма
- •22.6. Явление электромагнитной индукции
- •22.7. Токи Фуко
- •22.8. Индуктивность контура. Самоиндукция
- •22.9. Токи при размыкании и замыкании цепей
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •22.10. Энергия магнитного поля. Объемная плотность энергии магнитного поля
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •22.11. Явление взаимной индукции. Трансформаторы
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •Глава 23. Основы теории Максвелла
- •23.2. Ток смещения
- •23.3. Уравнения Максвелла в интегральной форме
- •Глава 24. Электромагнитные колебания. Переменный ток
- •24.1. Электромагнитные колебания в идеальном колебательном контуре
- •Аналогии между физическими величинами, характеризующими механические колебательные системы и электрические колебательные контуры (цепи)
- •Решение:
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •24.2. Затухающие электромагнитные колебания. Добротность контура
- •Р Дано: . Ешение:
- •24.3. Вынужденные электромагнитные колебания Резонансы напряжений и токов
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •24.4. Переменный ток
- •Приложения Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Взаимодействие зарядов. Напряженность и потенциал электростатического поля»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Проводники и диэлектрики в электростатическом поле. Конденсаторы. Движение заряда в электростатическом поле»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электрический ток. Электрические цепи. Постоянный ток. Работа и мощность тока»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электрический ток в различных средах. Основы квантовой теории проводимости металлов»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Постоянное магнитное поле. Магнитное поле в веществе»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Электромагнитная индукция. Самоиндукция. Взаимная индукция»
- •Образец теста для промежуточного контроля знаний по теме «Основы теории Максвелла для электромагнитного поля. Электромагнитные колебания. Переменный ток»
Р Дано: , , , . Ешение:
В
заимная
индуктивность двух соленоидов, намотанных
на общий сердечник (вставленных друг в
друга)
.
Учитывая, что
,
а
,
найдем число витков первого и второго
соленоида:
и
.
Следовательно,
.
О
твет:
.
На явлении взаимной индукции основан принцип действия трансформаторов – устройств для повышения или понижения переменного напряжения.
Принципиальная схема трансформатора показана на рис. 22.11.3. Первичная и вторичная обмотки имеют соответственно N1 и N2 витков и намотаны на замкнутый
сердечник, изготовленный из материала с магнитной проницаемостью .
Концы
первичной обмотки присоединены к
источнику переменного напряжения с
э.д.с.
.
В обмотке протекает переменный ток I1,
создающий в сердечнике магнитный поток
Ф
и пронизывающий витки вторичной обмотки.
Изменение этого потока вызывает в
первичной обмотке э.д.с. самоиндукции,
а во вторичной – появление э.д.с. взаимной
индукции. Ток в первичной обмотке,
сопротивление которой R1,
определяется по закону Ома:
.
Падение напряжения I1R1 на сопротивлении первичной обмотки пренебрежимо мало по сравнению с каждой из двух э.д.с. (при быстропеременных полях), поэтому
.
(22.11.5)
Э.д.с. взаимной индукции, возникающая во вторичной обмотке
.
(22.11.6)
С
равнивая
выражения 22.11.5 и 22.11.6, получим
,
(22.11.7)
где знак минус показывает, что э.д.с. в первичной и вторичной обмотках противоположны по фазе.
Отношение
числа витков
,
показывающее, во сколько раз э.д.с. во
вторичной обмотке трансформатора больше
(или меньше), чем в первичной, называется
коэффициентом
трансформации.
Если
,
то трансформатор будет повышающим
(увеличивающим
переменную э.д.с. и понижающим ток). Такие
трансформаторы применяют для передачи
энергии на большие расстояния, так как
потери на джоулеву теплоту, пропорциональные
квадрату силы тока, снижаются. Если
,
то трансформатор будет понижающим
(уменьшающим э.д.с. и повышающим ток).
Такие трансформаторы применяют, например,
при электросварке, так как для нее
требуется большой ток при малом
напряжении.
П
ример
22.11.1. Трансформатор
с коэффициентом трансформации
понижает напряжение с
до
.
При этом сила тока во вторичной обмотке
.
Пренебрегая потерями энергии в первичной
обмотке, определить сопротивление
вторичной обмотки трансформатора.
Р
Дано:
,
.
,
,
ешение:
Д
ля
первичной обмотки
.
Опуская знак «–», который показывает,
что э.д.с. в первичной и вторичной обмотках
противоположны по фазе, имеем
,
откуда
.
Э.д.с. во вторичной обмотке складывается
из напряжения, переданного на нее, и
падения напряжения на самой обмотке:
.
Искомое
сопротивление обмотки равно
.
О
твет:
.
Глава 23. Основы теории Максвелла
для электромагнитного поля
23.1. Сравнение основных теорем электростатики и магнитостатики
Основные уравнения, описывающие свойства электростатического и магнитостатического полей, приведены в таблице 23.1.
Таблица 23.1
Основные уравнения электростатики и магнитостатики
|
Электростатика |
Магнитостатика |
Теорема Гаусса |
Источники поля – заряды |
Соленоидальность поля |
Теорема о циркуляции поля |
Потенциальность поля |
Источники поля – постоянные токи (движущиеся заряды) |
Материальные уравнения |
|
|
Первое, на что следует обратить внимание при сравнении этих уравнений – это то, что постоянные электрические и магнитные поля имеют различную физическую сущность: источниками электростатического поля являются неподвижные заряды, источниками магнитостатического – постоянные токи или постоянные магниты; электростатическое поле является потенциальным, а магнитное – вихревым (соленоидальным).
Второе – это то, что система уравнений электростатики не содержит никаких характеристик магнитного поля, как и система уравнений магнитостатики не содержит характеристик электрического поля. Другими словами, уравнения электростатики и магнитостатики являются независимыми, а электрические и магнитные поля, описываемые этими уравнениями, существуют отдельно одно от другого.
С другой стороны, известны явления, которые указывают на взаимосвязь электрических и магнитных полей. Первое из них – появление магнитного поля вокруг движущегося заряда. Следовательно, один и тот же объект – электрический заряд – является источником как электрического, так и магнитного полей.
Другое явление – явление электромагнитной индукции, в которой переменное магнитное поле является причиной появления электрического тока – направленного движения зарядов в проводнике.
Кроме того, электрические поля могут иметь, подобно полям магнитным, вихревой характер. Все перечисленное выше указывает на существование взаимосвязи и взаимопревращаемости электрического и магнитного полей.