- •В. Г. Гребень, п. Е. Попов резание материалов
- •Введение
- •1. Основные понятия и определения
- •1.1. Классификация способов обработки резанием
- •1.2. Кинематика резания
- •1.3. Статические и кинетические углы токарного резца
- •1.4. Параметры режима резания. Размеры сечения срезаемого слоя
- •2. Деформации при резании металлов
- •2.1. Схематизация процесса стружкообразования
- •2.2. Кинематические соотношения
- •2.3. Степень деформации при простом сдвиге
- •2.4. Расчет степени деформации при резании
- •2.5. Нарост при резании
- •3. Силы резания
- •3.1. Технологические и физические составляющие силы резания
- •3.2. Расчет проекций силы резания аналитическим методом
- •3.3. Эмпирические формулы для расчета проекции силы резания. Влияние глубины резания и подачи на составляющие силы резания
- •4. Колебания при резании материалов
- •4.1. Свободные колебания вершины резца без затухания
- •4.2. Вынужденные колебания при резании
- •4.3. Автоколебания при резании материалов
- •5. Тепловые процессы при резании материалов
- •5.1. Краткие сведения из теории теплопроводности
- •5.2. Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •5.3. Источники тепла при резании и расчет их мощностей
- •5.4. Тепловой баланс процесса резания
- •5.5. Фундаментальное решение дифференциального уравнения теплопроводности для бесконечного стержня
- •5.6. Расчетная схема
- •5.7. Температура в плоскости сдвига
- •5.8. Температура на передней поверхности инструмента
- •5.9. Температура на задней поверхности инструмента
- •5.10. Температура резания
- •5.11. Эмпирические формулы для определения температуры резания
- •6. Инструментальные материалы
- •6.1. Требования, предъявляемые к инструментальным материалам
- •6.2. Основные физико-механические свойства инструментальных материалов
- •6.3. Инструментальные стали
- •6.4. Твердые сплавы
- •6.5. Режущая керамика
- •6.6. Сверхтвердые инструментальные материалы
- •7. Износ и стойкость режущих инструментов
- •7.1. Схема износа режущих инструментов
- •7.2. Природа износа режущих инструментов
- •7.3. Стойкость режущего инструмента
- •7.4. Зависимость стойкости инструмента от параметров режима резания
- •7.5. Последовательность назначения параметров режима резания
- •Определение стойкости режущего инструмента
- •Определение глубины резания
- •Выбор подачи
- •Расчет скорости резания
- •7.6. Определение оптимальных режимов резания
- •Выбор критерия оптимальности (целевой, функции)
- •Выбор независимых переменных
- •Разработка математической модели
- •Библиографический список
- •Содержание
5. Тепловые процессы при резании материалов
Почти вся работа резания (99 %) переходит в тепло. Теплопередача при резании происходит путем теплопроводности, обусловленной тепловым движением свободных электронов. Теплофизические расчеты являются основой оптимизации функционирования технологической системы в процессе резания. Широко используются как аналитические, так и эмпирические методы определения температуры контактных поверхностей инструмента.
5.1. Краткие сведения из теории теплопроводности
Теплопроводностью называется передача тепла от одного тела к другому, находящемуся в соприкосновении с первым (или от одной части тела к другой).
В общем случае температура является функцией координат и времени
θ = f(x, y, z, τ),
где x, y, z – координаты, τ – время, θ – температура, oC.
Температурным полем называется совокупность мгновенных значений температуры во всех точках изучаемого тела.
Температурное поле называется стационарным θ = f(x, y, z), если температура не зависит от времени.
Различают также двухмерное (плоское) поле θ = f(x, y, τ) или одномерное поле θ = f(x, τ), если температура зависит от двух или одной координаты соответственно.
Изотермические поверхности – также поверхности, все точки которых имеют одинаковую температуру. Наибольшее изменение температуры имеет место в направлении нормами к изотермической поверхности (или линии).
Градиентом температуры называется вектор, направленный по нормам к изотерме в сторону возрастания температуры и численно равный производной от температуры по этому направлению:
(5.1)
где n0 – единичный вектор, направленный по нормам к изотермической поверхности.
Тепловым потоком называется количество теплоты, проходящее через изотермическую поверхность площадью F за единицу времени:
где Ф – тепловой поток, ; Q – количество теплоты, Дж; τ – время, с.
Плотность теплового потока – это количество теплоты, проходящее через единицу площади изотермической поверхности в единицу времени:
Плотность теплового потока является вектором, направленным по нормам к изотермической поверхности в сторону уменьшения температуры.
Основной закон теплопроводности (закон Фурье): плотность теплового потока прямо пропорциональна градиенту температуры:
(5.2)
где λ – коэффициент пропорциональности, называемый коэффициентом теплопроводности, Вт/м·с; он определяется из опыта и характеризует способность тела проводить тепло.
В выражении (5.2) стоит знак «минус», так как векторы q и gradθ направлены в противоположные стороны.
5.2. Дифференциальное уравнение теплопроводности
Дифференциальное уравнение теплопроводности связывает изменение температуры в пространстве и во времени. Для однородной и изотронной среды имеем
(5.3)
где ω = , – коэффициент температуропроводности; Ср, – удельная теплоемкость; Р, – плотность материала, Ср·Р = Сv, – удельная объемная теплоемкость.
Коэффициент температуропроводности характеризует скорость выравнивания температуры в неравномерно нагретом теле (скорость распространения тепла).
Удельная весовая теплоемкость – количество тепла, которое нужно сообщить единице массы тела, чтобы повысить его температуру на один градус.
Удельная объемная теплоемкость – количество тепла, которое нужно сообщить единице объема тела, чтобы повысить его температуру на один градус.
Для решения дифференциального уравнения теплопроводности необходимо задать начальные и граничные условия.
Начальные условия характеризуют распределение температуры в начальный момент времени: τ = 0 – θ0 = θ(x, y, z, 0). Обычно θ0 = Сonst(θ0 = 20 oC).
Граничные условия характеризуют условия теплообмена на границе тела. Обычно задают распределение плотности теплового потока на поверхности тела – q(τ) = q0 (часто q0 = Сonst).
Методы решения дифференциального уравнения теплопроводности. В теплофизике резания в основном используют:
– метод точечных источников тепла;
– метод быстродвижущихся источников тепла.
Быстродвижущимися называются такие источники, скорость перемещения которых больше скорости распространения тепла. Для них критерий Пекле Pe = ≥ 10 (V – скорость источника, с – характерный размер (например, длина источника), ω – коэффициент температуропроводности).