- •Г.Димитровград Аннотация.
- •Содержание:
- •Термины и определения
- •Основные пределы доз
- •Взаимодействие ионизирующих излучений с веществом и методы регистрации ионизирующих излучений
- •Взаимодействие альфа-излучения с веществом
- •Взаимодействие бета-излучения с веществом
- •Взаимодействие гамма-излучения с веществом
- •Взаимодействие нейтронов с веществом
- •Методы регистрации ионизирующего излучения
- •Ионизационный метод
- •Ионизационные камеры
- •Газоразрадные счетчики
- •Полупроводниковые детекторы
- •Сцинтилляционный метод
- •Люминесцентный метод
- •Вопросы для самоподготовки
- •Радиационный контроль согласно требований Федеральных законов и государственных нормативов Федеральный закон “Об использовании атомной энергии”
- •Нормы радиационной безопасности – нрб-99
- •Основные санитарные правила обеспечения радиационной безопасности – оспорб-99
- •Технические средства для построения стационарных систем рк
- •Информационно-измерительная система контроля радиационной безопасности (акрб)
- •Блоки и устройства детектирования акрб
- •Комплекс агрегатных технических средств для построения систем радиационного контроля (катсрк) «Орешник»
- •Блоки и устройства детектирования катсрк «Орешник»
- •Блок детектирования бдрс-01п
- •Блок детектирования бдгб-02п
- •Блок детектирования бдас-03п
- •Блок детектирования удбн-02р
- •Устройство детектирования уок-13п
- •Периферийные модули
- •Блок обработки бпх-04п
- •Устройства сбора и обработки информации бпх-04м и бпх-08м
- •Устройство измерительное уим-90
- •Устройства обработки и отображения информации
- •Оптоакустический блок сигнализации бср-19п
- •Пульт управления и сигнализации уи-05п
- •Устройство сбора, обработки и отображения информации сп-1
- •Схемы построения систем рк
- •Система оперативного контроля выбросов
- •Система рк реакторов см-3 и рбт-6
- •Система рк отделов материаловедения и исследования твэлов
- •Современные автоматизированные системы радиационного контроля Современные блоки детектирования
- •Автоматизированная система радиационного контроля фгуп «ниц сниип»
- •Автоматизированная система радиационного контроля Приборостроительного завода г.Трехгорный
- •Программное обеспечение систем рк Общие сведения
- •Состав, структура и функциональное назначение по
- •Метрологическое обеспечение систем рк Аттестация и поверка отдельных технических средств
- •Аттестация измерительных каналов в целом
- •Радиационный технологический контроль
- •Вопросы для самоподготовки
- •Радиационный и дозиметрический контроль переносными и носимыми приборами Классификация и назначение носимых и переносных приборов радиационного контроля
- •Индивидуальный дозиметрический контроль
- •Комплекты индивидуальных дозиметров на основе ионизационных камер Комплект дозиметров кид-2
- •Комплект дозиметров кид-6
- •Комплекты индивидуальных термолюминесцентных дозиметров Комплект термолюминесцентных дозиметров кдт-01 "Пахра"
- •Индивидуальный аварийный дозиметр -, - и нейтронного излучения «Гнейс».
- •Автоматизированный комплекс индивидуального дозиметрического контроля акидк-301
- •Прямопоказывающие электронные дозиметры Дозиметр дрг-01т1
- •Индивидуальные дозиметры гамма- и рентгеновского излучения дкг-ат2503/2503а
- •Индивидуальный дозиметр дкг-05д
- •Дозиметрический контроль внутреннего облучения
- •Спектрометры излучения человека скг-ат1316а, скг-ат1322 и скг-ат1322/1
- •Радиационный контроль переносными приборами Контроль мощности дозы и плотности потоков излучений
- •Универсальный радиометр руп-1
- •Радиометр-дозиметр мкс-01р
- •Дозиметр-радиометр мкс-ат1117м. New!
- •Дозиметры рентгеновского и гамма-излучения дкс-ат1121, дкс-ат1123. New!
- •Измеритель мощности эквивалентной дозы нейтронов кдн-2
- •Контроль радиоактивного загрязнения поверхностей
- •Контроль радиоактивного загрязнения методом мазков
- •Контроль радиоактивного загрязнения приборами
- •Контроль загрязнения спецодежды и кожных покровов
- •Блок детектирования бдза2-01
- •Блок детектирования бдб2-01, бдб2-02
- •Измеритель скорости счета двухканальный уим2-2д
- •Измерения радиоактивных газов и аэрозолей
- •Контроль радиоактивных газов
- •Поисковый радиометр газов ргб-02
- •Контроль радиоактивных аэрозолей
- •Аэрозольно-газовый радиометр рв-4 "Дымка"
- •Измерение активности жидкости Радиометр 2522-02м "Ясень-III"
- •Радиометр контроля радиоактивного загрязнения жидкости ржб-11п. New!
- •Контроль за радиационным состоянием окружающей среды
- •Метрологическое обеспечение радиационного контроля
- •Определения
- •Общие положения
- •Величины и эталоны
- •Средства измерений
- •Методическое обеспечение
- •Обеспечение качества измерений
- •Вопросы для самоподготовки
- •Список литературы
Взаимодействие альфа-излучения с веществом
В результате α-распада радионуклидов испускаются α-частицы, представляющие собой ядра атомов гелия (), которые обладают кинетической энергией порядка нескольких МэВ. Энергетический спектр α-частиц – дискретный, а энергии α-частиц зависят от свойств распадающегося радионуклида.
При прохождении α-частиц через вещество их энергия, в основном, расходуется на ионизацию и возбуждение атомов поглощающей среды за счет кулоновского взаимодействия с электронами атомов среды. К концу пробега, когда энергия α-частицы уменьшается и становится недостаточной, чтобы производить ионизацию, она, присоединив к себе два электрона, превращается в атом гелия. Полная ионизация для α-частиц составляет сотни тысяч пар ионов. Например, при энергии в 7 МэВ частица образует в воздухе 2·105 пар ионов.
Так как α-частицы обладают значительно большей массой, чем электроны среды, то их движение в среде практически прямолинейно. Пробег α-частиц с одинаковой энергией практически одинаков.
Несмотря на высокие значения энергии α-частиц из-за большой плотности ионизации на единицу пути, их проникающая способность крайне мала. Например, в воздухе их пробег составляет 4-10 см.
Взаимодействие бета-излучения с веществом
Бета-распад – это радиоактивный распад атомного ядра, сопровождающийся вылетом из него электрона или позитрона. Процесс обусловлен самопроизвольным превращением одного из нуклонов (протона или нейтрона) ядра в нуклон другого рода, а именно превращением либо нейтрона в протон, либо протона в нейтрон. В первом случае из ядра вылетает электрон (е-) – происходит так называемый β-распад. Во втором случае из ядра вылетает позитрон (е+) – происходит β+-распад. Вылетающие при β-распаде электроны и позитроны носят общее название β-частиц. Взаимные превращения нуклонов сопровождаются появлением еще одной частицы – нейтрино (ν) в случае β+-распада или антинейтрино в случае β--распада.
Испускаемые β-частицы имеют непрерывный энергетический спектр, т.е. по энергии они распределяются от нуля до определенного максимального значения, характерного для данного нуклида. Максимальная энергия β-спектра лежит в интервале от нескольких кэВ до нескольких МэВ. Сплошной спектр β-частиц объясняется тем, что при β-распаде энергия с разной вероятностью распределяется между β-частицами и нейтрино. В зависимости от энергии β-частиц различают мягкое β-излучение (до нескольких десятков кэВ) и жесткое (для β-частиц большей энергии).
При прохождении β-частиц через вещество их энергия расходуется на:
- ионизационные потери;
- радиационные потери;
- рассеяние β-частиц.
Ионизационные потери – это потери энергии, связанные с ионизацией и возбуждением атомов поглотителя. При кулоновском взаимодействии с электронами атомов вещества β-частицы передают им значительно меньшую энергию, чем α-частицы, так как при одинаковой кинетической энергии β-частицы имеют значительно большую скорость (масса β-частицы в 7000 раз меньше массы α-частицы) и соответственно меньшее время взамодействия.
Радиационные потери β-частиц происходят, когда они, пролетая вблизи ядра атома поглотителя со скоростью, близкой к скорости света, тормозятся в поле ядра и меняют направление своего движения. Уменьшение энергии в результате торможения электронов в поле ядра поглотителя связано с испусканием тормозного излучения. Тормозное излучение – это фотонное излучение с непрерывным спектром, испускаемое при изменении кинетической энергии заряженных частиц. Радиационные потери – это релятивистский эффект; они пропорциональны энергии β-частиц и квадрату атомного номера элемента поглотителя. Радиационные потери следует учитывать при энергиях β-частиц в несколько МэВ для сред с большим Z.
Так как масса β-частиц равна массе электронов среды, с которыми наиболее вероятно кулоновское взаимодействие, то для них характерен эффект рассеяния. Рассеяние β-частиц происходит при соударениях с электронами атомов вещества поглотителя. При рассеянии энергия β-частицы теряется большими порциями, в отдельных случаях до половины. В результате рассеяния в поглотителе путь β-частиц в отличие от пути α-частиц не является прямолинейным. Максимальный пробег β-частиц в воздухе достигает нескольких метров, но в биологической ткани обычно не превышает 1 см.