- •Введение
- •Теория теплопроводности
- •Механизмы переноса тепла
- •Методы изучения физических явлений
- •Температурное поле
- •Тепловой поток. Закон Фурье
- •Коэффициент теплопроводности
- •Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •Уравнение теплопроводности
- •Лекция № 2 Условия однозначности для процессов теплопроводности
- •Граничные условия:
- •Теплопроводность в стационарном режиме
- •Многослойная стенка
- •Переменный коэффициент теплопроводности
- •Линейная плотность теплового потока:
- •Критический диаметр цилиндрической стенки
- •Передача теплоты через шаровую стенку
- •Плотность теплового потока
- •Теплопроводность при наличии внутренних источников теплоты
- •Теплопроводность однородной пластины
- •Теплопроводность однородного цилиндрического стержня
- •Нестационарные процессы теплопроводности
- •Аналитическое описание процесса
- •Анализ полученного решения
- •Охлаждение длинного прямоугольного стержня
- •Охлаждение цилиндра конечной длины
- •Приближенные методы решения задач теплопроводности
- •Метод конечных разностей
- •Численные методы решения задач теплопроводности при нестационарном режиме
- •Метод конечных элементов
- •Исследование процессов теплопроводности методом аналогий
- •Электротепловая аналогия
- •Конвективный теплообмен Основные понятия и определения
- •Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена
- •Уравнение энергии
- •Уравнения движения
- •Уравнение сплошности
- •Гидродинамический и тепловой пограничные слои
- •Уравнение теплоотдачи.
- •Тепловой пограничный слой
- •Подобие и моделирование процессов конвективного теплообмена
- •Приведение математической формулировки краевой задачи к записи в безразмерной форме
- •Аналогично преобразуем и уравнение движения
- •Граничные условия
- •Условия подобия физических процессов
- •Следствия из условий подобия
- •Обработка результатов опыта
- •Теплоотдача при вынужденном продольном омывании плоской поверхности
- •Интегральные уравнения пограничного слоя
- •Теплоотдача при ламинарном пограничном слое
- •Нагрев диэлектриков в электромагнитном поле. Электромагнитное поле в диэлектрике.
- •Плоская электромагнитная волна в диэлектрике
- •Используя соотношения
- •Решение уравнения (1) имеет вид
- •Виды поляризации
- •Зависимости ε и tg δ от частоты и температуры
- •Температурные характеристики релаксационной поляризации
- •Структура электродугового разряда
- •Характеристика приэлектродных областей и протекающих в них процессов
- •Выделяющаяся на аноде мощность
- •Мощность, выделяющаяся на катоде
- •Электроды дуговых установок
- •Термохимический катод
- •Основные закономерности электродугового столба
- •Особенности дуги переменного тока
- •Устойчивость и регулирование параметров электрической дуги
- •Способы зажигания дуги
- •Процессы переноса в дуговых и плазменных электротехнологических установках
- •Физико-технические основы электронно-лучевого нагрева
- •Основы расчета устройств формирования электронных пучков элу
- •Потери энергии электронного пучка и энергетический баланс элу
- •Основы лазерного нагрева. Основные принципы работы лазеров
- •Типы оптических квантовых генераторов
- •Лазеры твердотельные с оптической накачкой
- •Основы технологии светолучевой обработки
- •Литература
Потери энергии электронного пучка и энергетический баланс элу
Сформированный пушкой и системой фокусировки и проведения электронный пучок вводиться в технологический объем ЭЛУ с начальной мощностью, которая может быть определена по формуле, полученной аналитическим путем для асимметричного пучка постоянного диаметра
N0 = PU05/2, (7)
где N0 – мощность, Вт; P = I/ U03/2 = 2,33·10-6 rк2/z02 – первеанс, А/В3/2, rк – радиус цилиндрического пучка; z0 – междуэлектродное расстояние; U0 – ускоряющее напряжение.
В плавильных установках давление газов в процессе плавки металла составляет обычно 510-2 – 0,7 Па и может кратковременно повышаться. Поток электронов с энергией 20 – 30 кэВ интенсивно взаимодействует с газом и парами металла.
В результате неупругих столкновений электронов пучка с атомами газа и парами металла происходит их ионизация и возбуждение, то есть образуется плазма. Взаимодействие электронов пучка с плазмой остаточной среды вызывает значительные потери кинетической энергии электронами пучка на пути к изделию.
Мощность, теряемую электронами пучка при прохождении в технологической камере ЭЛУ на единицу длины пучка, можно при условии dE/dz = const оценить уравнением
Nпром = 0,1IL|dE/dz|, (8)
где I – рабочий ток; L – расстояние до нагреваемого изделия.
Расчеты потерь показали, что при токах пучка более 2А целесообразно поддерживать давление в рабочем объеме не более 0,1 Па. Потери мощности пучка на пути к изделию в зависимости от длины пробега, мощности пушки, состава остаточной среды при давлении 0,1 Па составляет от 8 до 12 %. Снижение давления до 0,05 Па приводит к снижению потерь до 1 – 2 %.
При бомбардировке поверхности изделия не вся мощность падающего пучка преобразуется в тепло в объеме изделия. Основными причинами потерь мощности пучка на поверхности изделия является рентгеновское излучение, отражение и вторичная эмиссия электронов.
Мощность рентгеновского излучения, Вт, можно оценить по формуле
Nрен = 310-3IU1,75n, (9)
где n – атомный номер материала мишени.
Энергия рентгеновского излучения в ЭЛУ не превышает 0,5 % энергии падающего потока и в расчетах может не учитываться.
Энергия электронов вторичной эмиссии с поверхности изделия обычно составляет 70 – 100 эВ. Поток вторичных электронов определяется потоком падающих (первичных) электронов и коэффициентом вторичной эмиссии 0,6 1,6. Энергия, уносимая вторичными электронами, Вт,
Nвт = (We)втI/e, (10)
где (We)вт – энергия вторичных электронов, эВ.
Значение Nвт составляет малую долю от энергии падающего пучка, поэтому ею при расчете ЭЛУ можно пренебречь.
Основным источником потерь мощности пучка на поверхности изделия является отраженные электроны, энергия которых соизмерима с энергией падающих электронов. Поток отраженных электронов можно характеризовать коэффициентом отражения
= Iотр/I, (11)
который для ЭЛУ составляет 0,2 – 0,5. Потери энергии с отраженными электронами определяются по формуле
Nотр = kN1, (12)
где k – отношение энергии отраженных электронов к энергии падающих; N1 – мощность падающего на поверхность изделия электронного пучка; Nотр и N1 – мощность, Вт.
Таким образом, мощность тепловыделения в результате преобразования кинетической энергии пучка в тепловую энергию с учетом формул (7), (8), (12) записывается в виде
Nполезн = N0(1 - k) - kNпром (13)
Если давление в рабочем объеме ЭЛУ не превышает 0,05 Па, то потерями в промежуточной среде можно пренебречь, и уравнение принимает более простой вид:
Nполезн = N0(1 - k) (14)
При проектировании ЭЛУ для заданного технологического процесса (например, для плавки металла) необходимо по рассчитанному значению полезных затрат энергии на расплавление и поддержание металла в расплавленном состоянии в кристаллизаторе определить мощность электронной пушки. Для этого уравнение (14) необходимо дополнить уравнением полезных затрат энергии в плавильной ЭЛУ.
Мощность электронного пучка, падающего на поверхность изделия, включает в себя следующие составляющие:
-
Расход энергии на нагрев, расплавление и перегрев металла в кристаллизаторе
Nплав = G {[Cж( 0,5 0,5С0]Tпл +qпл},
где G – массовая скорость плавки, кг/с; Cж и С0 – теплоемкость расплавленного металла и металла при начальной температуре, Дж/(кгК); Tпл – температура плавления металла, С; qпл - теплота плавления, Дж/кг; = Тпов/Тпл – коэффициент перегрева металла ( 1,1).
-
Расход энергии на испарение металла с поверхности ванны, Вт:
Nисп = qиспVиспSповKд,
где qисп – удельная теплота испарения металла, Дж/кг; Vисп – удельная массовая скорость испарения металла при температуре Тпов, С, кг/(м2с); Sпов – площадь поверхности ванны жидкого металла печи, м2; Kд – коэффициент диафрагмирования ванны стенками кристаллизатора, равный 0,98 – 1.
-
Мощность, расходуемая на излучение жидкого металла с 1 м2 поверхности ванны
Nизл = 5,67прТпов1004KдSпов
здесь пр = 1/мет + Sпов/Sст1/ст - 1-1 – приведенный коэффициент лучеиспускания жидкого металла; Тпов – температура металла на поверхности ванны, К; мет, ст - относительные коэффициенты лучеиспускания жидкого металла и стенки плавильной камеры; Sст – площадь внутренней поверхности стенки плавильной камеры.
-
Мощность, связанная с тепловыми потерями от слитка к кристаллизатору, охлаждаемому водой
Таким образом, если пренебречь потерями энергии электронного пучка в промежуточной среде (Nпром = 0), то по приведенным выше формулам можно для данного диаметра металла, диаметра слитка и скорости плавки определить требуемую мощность электронной пушки N0. Если эта мощность превышает номинальную мощность конструкции пушки, то применяют несколько параллельно работающих пушек на одну плавильную камеру.
Лекция № 15, 16