- •Введение
- •Теория теплопроводности
- •Механизмы переноса тепла
- •Методы изучения физических явлений
- •Температурное поле
- •Тепловой поток. Закон Фурье
- •Коэффициент теплопроводности
- •Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •Уравнение теплопроводности
- •Лекция № 2 Условия однозначности для процессов теплопроводности
- •Граничные условия:
- •Теплопроводность в стационарном режиме
- •Многослойная стенка
- •Переменный коэффициент теплопроводности
- •Линейная плотность теплового потока:
- •Критический диаметр цилиндрической стенки
- •Передача теплоты через шаровую стенку
- •Плотность теплового потока
- •Теплопроводность при наличии внутренних источников теплоты
- •Теплопроводность однородной пластины
- •Теплопроводность однородного цилиндрического стержня
- •Нестационарные процессы теплопроводности
- •Аналитическое описание процесса
- •Анализ полученного решения
- •Охлаждение длинного прямоугольного стержня
- •Охлаждение цилиндра конечной длины
- •Приближенные методы решения задач теплопроводности
- •Метод конечных разностей
- •Численные методы решения задач теплопроводности при нестационарном режиме
- •Метод конечных элементов
- •Исследование процессов теплопроводности методом аналогий
- •Электротепловая аналогия
- •Конвективный теплообмен Основные понятия и определения
- •Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена
- •Уравнение энергии
- •Уравнения движения
- •Уравнение сплошности
- •Гидродинамический и тепловой пограничные слои
- •Уравнение теплоотдачи.
- •Тепловой пограничный слой
- •Подобие и моделирование процессов конвективного теплообмена
- •Приведение математической формулировки краевой задачи к записи в безразмерной форме
- •Аналогично преобразуем и уравнение движения
- •Граничные условия
- •Условия подобия физических процессов
- •Следствия из условий подобия
- •Обработка результатов опыта
- •Теплоотдача при вынужденном продольном омывании плоской поверхности
- •Интегральные уравнения пограничного слоя
- •Теплоотдача при ламинарном пограничном слое
- •Нагрев диэлектриков в электромагнитном поле. Электромагнитное поле в диэлектрике.
- •Плоская электромагнитная волна в диэлектрике
- •Используя соотношения
- •Решение уравнения (1) имеет вид
- •Виды поляризации
- •Зависимости ε и tg δ от частоты и температуры
- •Температурные характеристики релаксационной поляризации
- •Структура электродугового разряда
- •Характеристика приэлектродных областей и протекающих в них процессов
- •Выделяющаяся на аноде мощность
- •Мощность, выделяющаяся на катоде
- •Электроды дуговых установок
- •Термохимический катод
- •Основные закономерности электродугового столба
- •Особенности дуги переменного тока
- •Устойчивость и регулирование параметров электрической дуги
- •Способы зажигания дуги
- •Процессы переноса в дуговых и плазменных электротехнологических установках
- •Физико-технические основы электронно-лучевого нагрева
- •Основы расчета устройств формирования электронных пучков элу
- •Потери энергии электронного пучка и энергетический баланс элу
- •Основы лазерного нагрева. Основные принципы работы лазеров
- •Типы оптических квантовых генераторов
- •Лазеры твердотельные с оптической накачкой
- •Основы технологии светолучевой обработки
- •Литература
Коэффициент теплопроводности
Коэффициент теплопроводности - это физический параметр вещества, численно равен количеству теплоты, которое проходит в единицу времени через единицу изотермической поверхности при температурном градиенте равном единице. Зависит от температуры.
.
Для газов:
,
где - средняя скорость перемещения молекул газа, l – средняя длина свободного пробега.
Не зависит от давления. Теплоемкость газов повышается с увеличением температуры.
Для жидкостей:
Перенос теплоты осуществляется путем упругих колебаний. С повышением температуры убывает.
Для твердых тел:
В металлах – теплоту переносят свободные электроны. Коэффициент тепло- и электропроводности пропорциональны.
В диэлектриках с повышением температуры увеличивается, зависит от пористости и влажности.
Какое тело имеет больший коэффициент теплопроводности с воздушными включениями или без воздушных включений? Последнее, так как воздух хороший теплоизолятор и имеет низкий коэффициент .
Тела, хорошо проводящие электричество, являются и хорошими проводниками тепла. Механизм переноса тепла и электричества в твердых телах подобен.
Дифференциальное уравнение теплопроводности
Изучение любого физического явления сводится к установлению зависимости между величинами, характеризующими это явление. Например, между температурой заготовки, которая находится в поле СВЧ, и мощностью установки. Для сложных физических явлений, в которых определяющие величины могут изменяться в пространстве и времени, установить зависимость между этими величинами очень трудно.
В этих случаях на помощь приходит метод математической физики, который приходит из того, что ограничивается промежуток времени и из всего пространства рассматривается лишь элементарный объем. Это позволяет в пределах элементарного объема dV и выбранного малого отрезка времени d пренебречь изменением некоторых величин, характеризующих процесс, и существенно упростить зависимость.
Выбранный таким образом элементарный объем dV и элементарный промежуток времени d с математической точки зрения – величины бесконечно малые, а с физической точки зрения – величины еще достаточно большие, чтобы в их пределах можно было игнорировать дискретное строение среды и рассматривать ее как сплошную.
Полученная таким образом зависимость является общим дифференциальным уравнением рассматриваемого процесса. Интегрируя дифференциальное уравнение, можно получить аналитическую зависимость между величинами для всей области интегрирования и всего промежутка времени.
Уравнение теплопроводности
Используется метод математической физики (ограничивается расстоянием элементарного объема и малого отрезка времени). Для решения задачи определения температурного поля необходимо иметь дифференциальное уравнение теплопроводности. Допущения: тело однородно и изотропно, физические параметры – const, деформация объема (в связи с изменением температуры) мала, внутренние источники теплоты распределены равномерно.
Рис. 2 К выводу дифференциального уравнения теплопроводности
Выделим в объеме тела параллелепипед с гранями dx, dy, dz (рис. 2).
В основе вывода лежит закон сохранения энергии.
,
где dQ1 – количество теплоты, введенное теплопроводностью; dQ2 – количество теплоты за счет внутренних источников энергии; dQ – изменение внутренней энергии (энтальпия).
.
Но можно разложить в ряд Тейлора (как непрерывную функцию) и если ограничиться двумя первыми членами рядя, то:
.
Тогда
.
В твердых телах по закону Фурье:
.
.
Дифференциальное уравнение теплопроводности
.
При = const – коэффициент температуропроводности (мера теплоинерционности), м2/с.
Уравнение Фурье (без источников тепла qv = 0):
.
Дифференциальное уравнение Пуассона (поле стационарное, qv 0)
.
Уравнение Лапласа (при стационарной теплопроводности, qv = 0):
.
В цилиндрической системе координат
.
Здесь - оператор Гамильтона (набла)
.
Оператор Лапласа:
.
.