5.2.5. Устойчивость усилителей с обратной связью

Подводя итог полученным в предыдущих разделах результатам, можно отметить, что в случае небольших фазовых сдвигов в петле отрицательная обратная связь обладает эффективным стабилизирующим и линеаризующим свойством, приводит к существенному уменьшению всех видов искажений, позволяет в необходимую сторону изменять значения входного и выходного сопротивления. Практически все полезные эффекты ООС оказываются пропорциональными глубине обратной связи F=1+K.

Поскольку в случае пассивной цепи обратной связи, которая в основном используется при построении стабильных усилительных устройств, 1, то увеличение глубины ООС возможно лишь за счет увеличения усиления исходного усилителяК, что достигается введением большого числа последовательно включенных усилительных каскадов.

Кроме значительного усложнения схемы, большое число каскадов приводит к увеличению фазового сдвига в петле обратной связи, что, помимо снижения эффективности ООС, может привести при определенных условиях к такому нежелательному явлению, как паразитная генерация.

Паразитная генерация – это появление на выходе усилителя сигнала, параметры которого не зависят от входного сигнала, т. е. сигнал паразитной генерации может возникнуть и при отсутствии входного сигнала. Физически явление паразитной генерации возникает за счет передачи энергии с выхода усилителя через цепь обратной связи к его управляющим зажимам, т. е. характерно именно для систем с обратной связью. Обычно напряжение паразитной генерации значительно больше уровня собственных шумов, что практически исключает нормальное функционирование усилительного устройства. При наличии паразитной генерации усилитель называется неустойчивым.

Обеспечение устойчивости является в большинстве случаев наиболее сложной проблемой, решаемой в процессе проектирования усилителей с глубокой ООС.

Поскольку паразитная генерация определяется внутренними процессами, происходящими в усилителе, то об устойчивости судят по виду решения линеаризованного дифференциального уравнения с нулевой правой частью (т. е. при отсутствии внешнего возмущения) – характеристического уравнения, которое определяется знаменателем передаточной функции K_ос(р) или комплексного коэффициента передачи K_ос(j). Для усилителя с ООС

и характеристическое уравнение усилителя с ООС имеет вид

[1 + K(p)  (p)] = [1 + T(p)] = 0.

Решение такого уравнения ищется в виде

,

где U(0) – начальное условие; p_i – корни характеристического уравнения.

Корни могут быть чисто вещественными (р_i =  _i) или комплексно сопряженными (р_i = _i  j).

Очевидно, что если характеристическое уравнение имеет хотя бы один корень (простой или комплексно сопряженную пару) с положительной вещественной частью

 > 0,

то решение характеристического уравнения будет иметь одно слагаемое с нарастающим во времени коэффициентом

U(0)e^it,

что и свидетельствует о неустойчивости усилителя. Таким образом, основным аналитическим признаком неустойчивости усилителя является наличие хотя бы одного корня характеристического уравнения с положительной вещественной частью.

Существуют различные признаки, позволяющие определить вид корней без решения характеристического уравнения. Такие признаки называются критериями устойчивости. Разработано большое число критериев.

Применительно к усилителям наибольшее распространение получил частотный критерий (критерий Найквиста), который позволяет судить об устойчивости по виду годографа АФЧХ петлевого усиления Т(j).

Годограф– это геометрическое место точек, описываемое концом вектора Т(j) комплексной плоскости при изменении частоты от 0 до . Каждой частоте внутри этого диапазона соответствует вектор, длина которого равна модулю, а угол поворота – фазе петлевого усиления (рис. 5.17).

Согласно частотному критерию, приводимому здесь без доказательств, усилитель будет устойчив, если годограф петлевого усиления T(j) не охватывает точку с координатами [–1, j0].

На рис. 5.18, 5.19 показаны годографы устойчивых усилителей, а на рис. 5.20 – неустойчивого.

Для практически наиболее часто применяемых усилителей с годографом, имеющим вид, изображенный на рис. 5.18 (с одним переходом фазы через 180), частотный критерий означает, что на частоте, где фаза петлевого усиления достигает 180, модуль петлевого усиления должен быть меньше единицы.

Рис. 5.18. Годограф устойчивой системы	Рис. 5.19. Годограф системы, устойчивой по Найквисту	Рис. 5.20. Годограф неустойчивой системы

На рис. 5.21 и 5.22 приведены ЛАЧХ (АЧХ в логарифмическом масштабе) и ФЧХ соответственно для устойчивого и неустойчивого усилителей. При рассмотрении ЛАЧХ нужно иметь в виду, что lg(Т=1)=0. Основным достоинством частотного критерия является возможность определения устойчивости по экспериментально снятыми ЛАЧХ и ФЧХ для разомкнутой петли обратной связи.

Рис. 5.21. ЛАЧХ и ФЧХ устойчивой системы	Рис. 5.22. ЛАЧХ и ФЧХ неустойчивой системы

Современные усилители, особенно в микросхемном исполнении, обладают столь сложной структурой, что получить сколько-нибудь точное аналитическое описание ее практически не удается; именно в этих условиях частотный метод определения устойчивости приобретает важное значение.

Сигнал на выходе неустойчивого усилителя может принимать большие значения, при которых усилитель оказывается в нелинейном режиме, когда усилительные элементы выходного каскада оказываются неуправляемыми и через них может протекать настолько большой ток, что элемент выйдет из строя. Частотный же критерий позволяет определить устойчивость усилителя при разомкнутой петле обратной связи, когда система устойчива, что также подчеркивает его достоинство.