127838-229237

Er = 4pe1 0 rq2 ,

где Er – проекция вектора напряженности E на направление ра-

диус-вектора r , совпадающего по направлению с нормалью к поверхности сферы в каждой ее точке. Знак заряда здесь определяет знак проекции Er , а, следовательно, и направление самого векто-

ра E : от заряженной сферы (при q > 0 ) или к ней (при q < 0 ).

Если r < R , то замкнутая поверхность (рис. 1.43) не содержит внутри зарядов, следовательно, отсутствует поток вектора напряженности, поэтому в этой области всюду E = 0 , то есть внутри равномерно заряженной сферической поверхности напряженность электростатического поля отсутствует.

Вне сферической поверхности поле убывает с расстоянием от ее центра по такому же закону, как у точечного заряда (обратно

пропорционально r 2 ) [1.7].

График зависимости напряженности электростатического поля заряженной сферы от расстояния отображен на рисунке 1.6 в главе «Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме».

Ответ: Er = 4pe1 0 rq2 , ( r > R ); E = 0 , ( r < R ).

Пример 6. Два положительных точечных заряда 2,0 мкКл и 15 нКл находятся в вакууме на расстоянии 2,0 м друг от друга. Заряды сближают до расстояния 1,5 м. Какая работа совершается при их сближении?

Дано:

q1 = 2,0 мкКл = 2,0 ×10−6 Кл, q2 =15 нКл =1,5 ×10−8 Кл,

r1 = 2,0 м, r2 =1,5 м.

Найти: A′ .

71

Решение. В условиях данной задачи можно предложить два способа решения.

Первый способ. Согласно определению [3.1] работа некоторой силы может быть найдена из соотношения:

Так как сила, действующая на заряды, – переменная, то для нахождения работы по сближению точечных зарядов необходимо выражение (1) проинтегрировать:

Сила электростатического взаимодействия двух точечных зарядов определяется из закона Кулона [1.2], поэтому интеграл (2) запишем в виде:

Учитывая, что работа внешней силы A′ по перемещению заряда равна по модулю и противоположна по знаку работе сил поля A , получим:

После интегрирования искомая работа запишется в виде:

После подстановки числовых значений получим окончательный ответ:

Второй способ. Работа A′ , совершаемая внешней силой по перемещению заряда в электрическом поле из одной точки в другую, равна по абсолютному значению и противоположна по знаку работе A сил поля по перемещению заряда между теми же точками:

72

Работа сил электростатического поля по перемещению заряда между двумя точками может быть определена через разность потенциалов между теми же точками [3.7]:

A = q(j1 - j2 ),

или с учетом соотношения (6) примет вид:

В данной задаче заряд q1 оставим неподвижным, а заряд q2 под действием внешних сил будет перемещаться в поле, созданном зарядом q1 , из точки, находящейся на расстоянии r1 , в точку, находящуюся на расстоянии r2 от заряда.

Так как заряд q1 по условию задачи является точечным, то

потенциалы поля в соответствующих точках определяются из выражений [3.5]:

Подставляя выражения для потенциалов (8) и (9) в (7), не забывая, что переносимый заряд – q2 , получим:

Выражение (10) совпадает с ответом (5), полученным первым способом.

Ответ: A¢ = 4,5 ×10−5 Дж.

Пример 7. Определить энергии каждого из трех конденсаторов с емкостями, равными 1,0 нФ, 2,0 нФ, 3,0 нФ при последовательном и параллельном подключении их в цепь с напряжением

600 В.

Дано:

C1 =1,0 нФ =1,0×10−9 Ф,

73

C2 = 2,0 нФ = 2,0×10−9 Ф,

C3 = 3,0 нФ = 3,0×10−9 Ф, U = 600 В.

Найти: W1 , W2 , W3 , W1′ , W2′ , W3′ .

Решение. Энергия конденсатора емкостью C , заряженного до напряжения U , определяется соотношениями [4.18], [4.19]:

В случае параллельного соединения конденсаторов напряжение на каждом из них одинаково и равно 600 В. Подставив в выражение (1) заданные значения величин, получим для энергии каждого конденсатора:

W3 = 5,4 ×10−4 Дж.

В случае последовательного соединения конденсаторов заряд q на каждом из них одинаков и равен общему заряду батареи

конденсаторов. Эквивалентная емкость трех последовательно соединенных конденсаторов находится из соотношения [4.14]:

откуда искомая емкость

Заряд такой системы равен:

Подставляя (4) в (1), получим выражение для энергии одного конденсатора в случае его последовательного соединения в батарее:

74

аналогичные выражения можно получить для двух других конденсаторов. Подставляя числовые значения величин в расчетные формулы (5) и ей аналогичные для двух других конденсаторов, получим:

W1¢ = 5,4 ×10−5 Дж, W2¢ = 2,7 ×10−5 Дж, W3¢ =1,8 ×10−5 Дж.

Ответ: W1 =1,8 ×10−4 Дж, W2 = 3,6 ×10−4 Дж, W3 = 5,4 ×10−4 Дж, W1¢ = 5,4 ×10−5 Дж, W2¢ = 2,7 ×10−5 Дж, W3¢ =1,8 ×10−5 Дж.

Пример 8. К источнику тока с ЭДС 100 В и внутренним сопротивлением 20 Ом подключен потенциометр с сопротивлением 40 Ом (рис. 1.44 а). Определить показания вольтметра сопротивлением 400 Ом, подключенного к одной из клемм потенциометра и подвижному контакту, установленному посередине потенциометра. Какова разность потенциалов между теми же точками потенциометра при отключении вольтметра?

Дано:

R = 40 Ом,

E =100 В, r = 20 Ом,

RV = 400 Ом.

Найти: UV , U .

Решение. Перерисуем схему иначе, «разбив» потенциометр скользящим контактом на два резистора (рис. 1.44 б). Вольтметр и половина сопротивления потенциометра R2 соединены парал-

лельно и составляют общее сопротивление R1 . Вольтметр при таком подключении показывает напряжение на сопротивлении R1 :

где I1 – сила тока в неразветвленной части цепи.

Сила тока I1 определяется по закону Ома для замкнутой цепи

[5.19]:

75

где R2 – сопротивление внешней цепи.

Сопротивление внешней цепи состоит из двух последовательно соединенных сопротивлений R1 и R2 , то есть равно сумме

двух сопротивлений [5.13]:

Рассчитаем силу тока в неразветвленной части цепи, используя (2) с учетом полученного значения величины (6):

Подставляя в (4) числовые значения, найдем величину сопротивления R1 :

Подставляя рассчитанные значения силы тока и сопротивления в выражение (1), найдем показания вольтметра:

UV =1,69 ×19,05 = 32,2 В.

Разность потенциалов между точками A и B при отключенном вольтметре (рис. 1.45) равна произведению силы тока I , который течет через потенциометр, на половину сопротивления потенциометра:

U = I (R2),

или с учетом закона Ома для замкнутой цепи (при отключенном вольтметре):

Рис. 1.45

Подставляя числовые значения величин, получим:

Пример 9. На медный проводник длиной 1,0 м и площадью поперечного сечения 10 мм2 подано напряжение, изменяющееся по закону u = 310 sin(314t)В. Определить заряд, который протекает

по проводнику за первые 5,0 мс.

77

Дано:

S = 10 мм2 =1,0 ×10−5 м2, u = 310 sin(314t)В,

t= 5,0 мс = 5,0 ×10−3 с,

ρ=17 нОм×м =1,7 ×10−8 Ом×м.

Найти: q .

Решение. Так как напряжение на концах проводника изменяется, то и сила тока в нем также будет изменяться. Для нахождения заряда, прошедшего через поперечное сечение проводника, воспользуемся определением [5.1], разбивая весь рассматриваемый интервал времени на бесконечно большое число бесконечно

где i – значение силы тока к моменту начала интервала времени dt .

Для нахождения заряда, прошедшего в течение конечного промежутка времени, необходимо выражение (1) проинтегрировать, следовательно:

Силу тока по закону Ома для однородного участка цепи [5.15] выразим через напряжение, тогда интеграл (2) запишется в виде:

где ρ – удельное сопротивление проводника (числовое значение

необходимо брать из приложения 12).

С учетом (4) выражение (3) примет вид:

78

Подставляя заданное выражение для изменяющегося напряжения и производя интегрирование, получим:

Подставляя числовые значения величин, получим:

Ответ: q = 580 Кл.

Пример 10. Определить силу тока, протекающего через сопротивление R в схеме (рис. 1.46). Сопротивления R , R1 , R2 , а

также ЭДС E1 , E2 заданы. Внутренними сопротивлениями источников пренебречь.

Дано:

R , R1 , R2 ,

E1 , E2 .

Найти: I .

Решение. Изображенная схема (рис. 1.46) представляет собой разветвленную цепь, для расчета которой целесообразно воспользоваться правилами Кирхгофа. На схеме имеются два узла ( A и B ), а также три ветви ( ARB , AR1 B и AR2 B ). Следовательно, в

каждой из этих ветвей текут неизвестные токи I , I1 и I 2 . Обозна-

чим на рисунке стрелками их предположительные направления (на свое усмотрение).

Согласно первому правилу Кирхгофа [6.1] алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю:

Рис. 1.46

Пользуясь вторым правилом Кирхгофа [6.2], запишем еще два уравнения для двух произвольно выбранных контуров (в общем случае контуров должно быть столько, пока все элементы не будут входить в уравнения). Возьмем контуры ARBR1 A и ARBR2 A ,

содержащие сопротивления соответственно R , R1 и R , R2

(рис. 1.46). Выбрав направление обхода каждого контура по часовой стрелке, запишем (используя правило знаков):

Полезно убедиться, что соответствующее уравнение для контура, содержащего R1 и R2 , является следствием (2) и (3). Решив

систему трех уравнений (1) – (3), получим выражение для нахождения величины искомого тока: