127838-229237
.pdfЕсли предположить, что первоначально незаряженный конденсатор постепенно заряжается, причем разность потенциалов между его обкладками увеличивается от 0 до ϕ1 − ϕ2 , то при этом
заряд на обкладках возрастает от 0 до q = C(ϕ1 − ϕ2 ). Элементарная работа dA по перемещению заряда dq от отрицательно заряженной обкладки с потенциалом ϕ2 к положительно заряженной с
потенциалом ϕ1 будет равна в |
таком случае |
dA = dq(ϕ1 − ϕ2 ). |
||||||
Следовательно: |
|
|
q |
|
|
|
|
|
dA = |
dq , |
|
(4.16) |
|||||
|
|
|||||||
|
|
|
C |
|
|
|
||
и после интегрирования получим выражение: |
|
|||||||
q |
q |
|
|
|
q2 |
|
|
|
A = ò |
|
dq = |
|
. |
(4.17) |
|||
C |
2C |
|||||||
0 |
|
|
|
|
|
Так как работа по перемещению заряда в электрическом поле конденсатора против сил поля равна изменению потенциальной энергии заряда, то потенциальная энергия заряженного конден-
сатора определяется следующим соотношением:
W = q2 , 2C
или с учетом соотношения (4.10):
W = C(ϕ1 − ϕ1 )2 = q(ϕ1 − ϕ1 ) . 2 2
Энергия уединенного заряженного проводника
ся выражением:
(4.18)
(4.19)
определяет-
W = |
Cϕ2 |
= |
|
qϕ |
= |
q2 |
, |
(4.20) |
|
2 |
2 |
2C |
|||||||
|
|
|
|
|
|||||
где C – емкость проводника, |
ϕ – его потенциал, q |
– заряд про- |
водника.
Энергия системы неподвижных точечных зарядов может быть определена из соотношения:
W = 1 ån qi ϕi , (4.21) 2 i=1
21
где ji – потенциал, создаваемый в той точке, где находится заряд qi , всеми зарядами, кроме самого i-го.
Объемная плотность энергии электрического поля находит-
ся из соотношений: |
|
|
|
|
eE 2 |
|
|
|
|
wэл = |
dW |
= |
e |
0 |
= |
E × D |
, |
(4.22) |
|
dV |
|
|
2 |
2 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
где dW – энергия поля во всем пространстве объемом dV .
5. ЗАКОНЫ ОМА ДЛЯ ПОСТОЯННОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ТОКА
Электрический ток – это любое упорядоченное движение электрических зарядов. За направление тока условно принято направление движения положительных зарядов.
Сила тока – скалярная физическая величина, которая определяется отношением заряда dq , протекшего через поперечное се-
чение проводника за время dt , к самому интервалу времени dt :
I = |
dq |
. |
(5.1) |
|
|||
|
dt |
|
Постоянный электрический ток – ток, сила и направление которого не изменяются с течением времени.
Плотность тока – вектор, направленный в сторону движения положительных зарядов и равный отношению силы тока dI , через элементарную площадку, перпендикулярную к направлению движения зарядов, к ее площади dS :
r |
|
dI |
r |
, |
(5.2) |
j |
= |
|
n |
||
dS |
|||||
где n – нормаль к площадке, |
направленная в |
сторону тече- |
ния тока.
Если в единице объема содержится n носителей тока (концентрация), которые имеют заряд q0 и движутся со средней ско-
ростью упорядоченного движения (дрейфовой скоростью) u , то вектор плотности тока равен
22
r |
(5.3) |
j = nq0u . |
Для возникновения и существования электрического тока необходимо наличие свободных носителей заряда, способных направленно двигаться, и электрического поля, которое, совершая работу по перемещению зарядов, и создает ток.
Для поддержания электрического тока в цепи необходимо наличие специальных устройств – источников тока, способных создавать и поддерживать разность потенциалов за счет работы сил неэлектростатического происхождения. Силы неэлектростатического (например, механического, химического) происхождения, действующие на электрические заряды внутри источников тока и совершающие работу против сил электрического поля, называют-
ся сторонними силами.
Участок цепи, на котором не действуют сторонние силы, называется однородным, а на котором они действуют – неодно-
родным.
Электродвижущая сила (ЭДС) источника – физическая ве-
личина, численно равная работе, совершаемой сторонними силами, при перемещении единичного положительного заряда внутри источника от отрицательного полюса к положительному:
E = Aст ,
q0
где Aст – работа сторонних сил.
Работа сторонних сил Aст по перемещению заряда замкнутой цепи выражается соотношением:
Aст = q0 ò Eст ×dl ,
где Eст – напряженность поля сторонних сил. Таким образом, ЭДС в замкнутой цепи равна:
E = ò Eст × dl .
(5.4)
q0 по
(5.5)
(5.6)
Напряжение на неоднородном участке 1–2 цепи (рис. 1.16) –
физическая величина, которая численно равна работе, совершаемой совместно электростатическими и сторонними силами при перемещении единичного заряда на данном участке цепи:
23
U12 = |
A12 |
= ϕ1 − ϕ2 + E12 , |
(5.7) |
|
|||
|
q |
|
|
где ϕ1 − ϕ2 – разность потенциалов между точками 1 и 2, |
E12 – |
||
ЭДС на участке цепи между точками 1 и 2. |
|
Рис. 1.16
В случае же однородного участка напряжение численно равно разности потенциалов:
U12 = ϕ1 − ϕ2 . |
(5.8) |
Сопротивление проводника – физическая величина, которая характеризует противодействие, оказываемое проводником при протекании через него электрического тока; оно обусловлено преобразованием электрической энергии в другие виды энергии.
Сопротивление однородного цилиндрического проводника
прямо пропорционально его длине l |
и обратно пропорционально |
|||||
площади поперечного сечения S : |
|
|
||||
R = ρ |
l |
, |
(5.9) |
|||
S |
||||||
|
|
|
|
|||
где ρ – удельное сопротивление проводника. |
||||||
Проводимость проводника – величина, обратная сопротив- |
||||||
лению: |
|
|
||||
G = |
1 |
. |
|
(5.10) |
||
|
|
|||||
|
R |
|
|
Удельная электрическая проводимость проводника – вели-
чина, обратная удельному сопротивлению:
γ = ρ1 . (5.11)
Сопротивление проводников изменяется при изменении температуры. Указанная зависимость при не слишком низких температурах имеет вид:
R = R0 (1 + αt) , |
(5.12) |
24 |
|
где R0 – сопротивление проводника при t = 0 °С, t – температура
проводника, α – температурный коэффициент сопротивления.
В электрических схемах часто используются последова-
тельное и параллельное соединения проводников, позволяю-
щие изменять сопротивление на участках цепи.
При последовательном соединении проводников (рис. 1.17)
результирующее электрическое сопротивление равно:
n
R = å Ri . (5.13)
i=1
При параллельном соединении проводников (рис. 1.18) ве-
личина, обратная результирующему электрическому сопротивлению, равна:
1 |
n |
1 |
|
|
|
|
= å |
|
|
. |
(5.14) |
R |
R |
|
|||
i 1 |
i |
|
|
||
|
= |
|
|
|
Очевидно, что при параллельном соединении проводников результирующее сопротивление меньше наименьшего из соединенных сопротивлений. При последовательном соединении проводников сила тока в каждом из них одинакова, а общее напряжение (падение напряжения) на участке равно сумме напряжений (падений напряжений) на каждом из проводников; при параллельном соединении – напряжение (падение напряжения) на каждом из проводников одинаково, а сила тока на участке равна сумме сил токов, текущих по каждому из проводников.
Рис. 1.17 |
Рис. 1.18 |
Закон Ома для однородного участка цепи в интегральной форме: сила тока в однородном участке цепи прямо пропорцио-
25
нальна приложенному к участку напряжению и обратно пропор- циональна сопротивлению участка:
I = U . |
(5.15) |
R |
|
Закон Ома для однородного участка цепи в дифференци-
альной форме: плотность тока j в некоторой точке проводя-
щей среды пропорциональна напряженности поля E |
в данной |
|
точке: |
|
|
r |
= γE , |
(5.16) |
j |
где γ – удельная проводимость материала проводника.
Закон Ома в интегральной форме для неоднородного уча-
стка цепи: сила тока в неоднородном участке цепи прямо пропор- циональна алгебраической сумме разности потенциалов на участ- ке цепи и ЭДС, действующей на этом участке, и обратно пропор-
циональна сопротивлению участка цепи: |
|
||
I = |
ϕ1 − ϕ2 ± E12 |
, |
(5.17) |
|
R |
|
|
где ϕ1 − ϕ2 – разность потенциалов на концах участка цепи, E12 – ЭДС, действующая на этом участке цепи (рис. 1.16). Если ЭДС
способствует движению положительных |
носителей тока, то |
E12 > 0 , если же препятствует, то E12 < 0 . |
|
Закон Ома для неоднородного участка цепи в |
|
дифференциальной форме: |
|
r |
|
j = γ(E + Eст ). |
(5.18) |
Закон Ома для замкнутой цепи: сила тока I в замкнутой цепи прямо пропорциональна ЭДС E источника, действующего в цепи, и обратно пропорциональна суммарному сопротивлению всей цепи:
I = |
E |
, |
(5.19) |
|
R + r |
||||
|
|
|
||
где R – сопротивление внешней части цепи, r |
– внутреннее со- |
|||
противление источника ЭДС. |
|
|
|
|
|
26 |
|
|
6. ПРАВИЛА КИРХГОФА ДЛЯ РАСЧЕТА РАЗВЕТВЛЕННЫХ ЦЕПЕЙ
Для облегчения процесса расчета разветвленных (сложных) электрических цепей используются правила Кирхгофа.
Узел – точка разветвления цепи, в которой сходятся три и более проводника (рис. 1.19). В разветвленной цепи можно выделить также несколько замкнутых контуров, а также произвольно выбрать для каждого из них направление обхода (по или против часовой стрелки).
Рис. 1.19
Первое правило Кирхгофа: алгебраическая сумма токов, стекающихся в узле, равна нулю:
n
åIk = 0 , (6.1)
k =1
при этом токи, входящие в узел, берутся со знаком «+», а выходящие – со знаком «–».
Второе правило Кирхгофа: для любого замкнутого кон-
тура разветвленной электрической цепи алгебраическая сумма произведений сил токов Ii в сопротивлениях контура на сопро-
тивления Ri соответствующих участков этого контура равна алгебраической сумме ЭДС Ek , действующих в этом контуре:
å Ii Ri = åEk . |
(6.2) |
|
i |
k |
|
При расчете разветвленных цепей необходимо:
1)выбрать произвольное направление токов во всех ветвях цепи; если в результате решения искомый ток получится
27
положительным, то его направление было выбрано пра- вильно, если отрицательным – его направление противо- положно выбранному;
2)ток, входящий в узел, считается положительным, а выхо- дящий – отрицательным (для первого правила Кирхгофа);
3)выбрать направление обхода в контурах; токи (и, соот- ветственно, падения напряжения Ii Ri ), идущие в направ- лении обхода контура, считаются положительными, а идущие против направления обхода – отрицательными; правило знаков для ЭДС: ЭДС считается положитель- ной, если она стремится создать во внешней цепи ток, направленный в сторону обхода контура, и отрицатель- ной, если создаваемый ею ток направлен против обхода контура, другими словами: если при обходе контура сна- чала встречается клемма «–», а затем клемма «+», то ЭДС записывается с плюсом, иначе – с минусом (для вто- рого правила Кирхгофа);
4)составить систему уравнений с использованием первого и
второго правил Кирхгофа, учтя при этом, что каждый контур должен содержать хотя бы один новый (не со- держащийся в других контурах) элемент.
Использование правил Кирхгофа представлено в примере 10 главы «Примеры решения задач» данного раздела.
7. РАБОТА И МОЩНОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ТОКА
Известно несколько действий электрического тока: тепловое, световое, химическое и другие. В частности, при прохождении электрического тока по проводнику работа сил электрического поля расходуется на изменение внутренней энергии проводника, то есть на его нагревание.
Закон Джоуля-Ленца: количество теплоты Q , которое вы- деляется в проводнике сопротивлением R при протекании по не-
му постоянного тока I |
при напряжении на концах проводника U |
за промежуток времени |
t , равно |
|
28 |
Q = IU |
t = I 2 R t = |
U 2 |
|
t . |
(7.1) |
|||
R |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
||
Мощность электрического тока – работа тока за единицу |
||||||||
времени: |
|
|
|
|
|
|
|
|
P = |
dA |
= UI = I 2 R = |
U 2 |
. |
(7.2) |
|||
dt |
|
|||||||
|
|
|
|
R |
|
Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме:
P = jE = γE 2 |
, |
(7.3) |
V |
|
|
где PV – мощность, выделяемая в единице объема проводника в единицу времени (удельная тепловая мощность тока).
8. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ЖИДКОСТЯХ И ГАЗАХ
Процесс расщепления молекул растворенных веществ на ионы в результате взаимодействия с растворителем называется элек-
тролитической диссоциацией. Обратный процесс – рекомбинация.
Явление диссоциации характерно для водных растворов неорганических кислот, солей, щелочей. Например, для раствора поваренной соли NaCl в воде схема распада на ионы имеет вид:
NaCl Na + + Cl − .
Так как в процессе диссоциации появляются электрические заряды (положительные ионы – катионы, отрицательные ионы – анионы), то водные растворы кислот, солей, щелочей являются
проводниками электрического тока или электролитами.
Явление протекания электрического тока через электролиты с выделением продуктов химической реакции называется электролизом. Явление электролиза количественно описывается двумя законами Фарадея.
Первый закон Фарадея: масса выделившегося на электроде вещества прямо пропорциональна прошедшему через электролит заряду:
m = kq , |
(8.1) |
где k – электрохимический эквивалент вещества.
29
Электрохимический эквивалент вещества k численно равен массе вещества, выделившегося на электроде при прохождении через электролит единицы заряда. Если через электролит протекает постоянный ток, то первый закон Фарадея можно записать в виде:
m = kIt , |
(8.2) |
где I – сила постоянного тока, t – время протекания тока.
Второй закон Фарадея: электрохимический эквивалент эле- мента прямо пропорционален его относительной атомной (мо- лярной) массе Ar и обратно пропорционален его валентности z :
k = |
1 |
|
Ar |
, |
(8.3) |
F |
|
||||
|
|
z |
|
где C = 1F – коэффициент пропорциональности ( F – фундаментальная физическая константа – постоянная Фарадея).
Величина Ar z называется химическим эквивалентом ве-
щества.
Имея в виду оба закона для явления электролиза, можно сформулировать так называемый объединенный закон Фарадея:
m = |
1 |
|
Ar |
It . |
(8.4) |
F |
|
||||
|
|
z |
|
Из выражения закона очевиден физический смысл постоян-
ной Фарадея, которая численно равна электрическому заряду, который необходимо пропустить через электролит для выделе- ния на электроде массы вещества, численно равной его химиче- скому эквиваленту Ar z .
Ток в электролитах представляет собой упорядоченное движение ионов обоих знаков, которое обусловлено действием внешнего электрического поля.
Плотность тока в электролитах определяется выражением:
r |
r |
(8.5) |
j = q+ n+ u+ |
+ q− n−u− , |
где q+ , n+ , u+ ; q− , n− , u− – заряды, концентрации и дрейфовые
скорости положительных и отрицательных зарядов соответственно (с учетом того, что заряды разных знаков движутся в противоположных направлениях).
30