- •I. Фізичні основи механіки §1. Швидкість і прискорення
- •§2. Закони динаміки матеріальної точки
- •Шіллер микола миколайович
- •§3. Закон збереження імпульсу
- •§4. Центр мас (інерції) механічної системи і закон його руху
- •§5. Робота сили та її вираз через криволінійний інтеграл
- •§6. Кінетична енергія механічної системи
- •§7. Потенціальна енергія
- •1. Потенціальна енергія матеріальної точки в однорідному силовому полі.
- •2. Потенціальна енергія матеріальної точки в полі центральних сил.
- •3. Потенціальна енергія пружнодеформованого тіла
- •§8. Закон збереження механічної енергії. Дисипація енергії. Закон збереження і перетворення енергії
- •Прокопович феофан
- •§9. Кутова швидкість і кутове прискорення
- •§10. Момент сили і момент імпульсу механічної системи. Момент інерції тіла відносно осі
- •§11. Рівняння динаміки обертального руху твердого тіла відносно нерухомої осі. Кінетична енергія тіла, що обертається
- •§12. Закон збереження моменту імпульсу
- •§13. Гармонічні коливання. Диференціальне рівняння гармонічних коливань
- •§14. Пружинний, математичний і фізичний маятники
- •Глібовицький клим
- •§15. Додавання гармонічних коливань однакового напрямку і однакової частоти. Биття
- •§16. Додавання взаємно перпендикулярних коливань
- •§17. Диференціальне рівняння згасаючих коливань і його розв’язання
- •§18. Диференціальне рівняння вимушених коливань і його розв’язання. Резонанс
- •Тимошенко степан прокопович
- •§19. Утворення хвиль в пружному середовищі. Поздовжні і поперечні хвилі. Рівняння біжучої хвилі
- •Остроградський михайло васильович
- •§20. Енергія хвилі
- •§21. Інтерференція хвиль. Рівняння стоячої хвилі
- •§22. Рівняння нерозривності. Рівняння Бернуллі
- •§23. Перетворення Галілея. Механічний принцип відносності
- •§24. Постулати спеціальної теорії відносності. Перетворення Лоренца
- •Кордиш леон йосипович
- •Біланюк олекса
- •§25. Поняття одночасності. Відносність довжин і проміжків часу
- •§26. Релятивістський закон додавання швидкостей
- •§27. Елементи релятивістської динаміки. Взаємозв’язок маси і енергії
§6. Кінетична енергія механічної системи
Кінетичною енергією механічної системи називається енергія механічного руху цієї системи.
Сила , яка діє на тіло і викликає його рух, виконує роботу, а енергія рухомого тіла зростає на величину виконаної роботи:
.
Використовуючи скалярний запис другого закону Ньютона і помноживши обидві частини на елементарний шлях dS, отримаємо
.
Оскільки , то
і
.
Отже, кінетична енергія тіла, що рухається поступально дорівнює половині добутку маси цього тіла на квадрат його швидкості.
Проінтегруємо співвідношення вздовж деякої траєкторії від точки1до точки2в яких швидкість тілаівідповідно:
.
Звідси,
.
Отже, зміна кінетичної енергії тіла дорівнює роботі, яка виконується над тілом.
Кінетичній енергії тіла можна надати і такого вигляду:
,
де Р– імпульс тіла.
Кінетична енергія тіла не може бути від’ємною.
Повна кінетична енергія системи дорівнює сумі кінетичних енергійвсіх тіл, що входять до неї:
.
Кінетична енергія системи залежить від величини мас і швидкостей руху тіл, що входять до неї. При цьому неістотно, як тіло з масою набуло швидкості. Цей висновок можна сформулювати так:кінетична енергія системи є функцією стану її руху.
Швидкість істотно залежить від вибору системи відліку. В різних інерціальних системах відліку, що рухаються одна відносно одної, швидкістьі-го тіла системи, а отже, його кінетична енергія системи будуть неоднакові.
Кінетична енергія системи залежить від вибору системи відліку, тобто є величиною відносною.
Якщо в інерціальній системі відліку (і.с.в.) К кінетична енергія системи дорівнює, то в і.с.в., яка рухається відносноК поступально з швидкістю, центра мас системи, то
,
де m – маса системи,- кінетична енергія системи відносно і.с.в..
Ця рівність описує теорему Кюніга: кінетична енергія механічної системи дорівнює сумі кінетичної енергії цієї системи при її русі відносно і.с.в. , яка поступально рухається з початком в центрі мас і кінетичної енергії, яку мала би матеріальна точка, що має масу, яка дорівнює масі всієї системи і рухається зі швидкістю її центра мас.
§7. Потенціальна енергія
Потенціальною енергією механічної системи називається енергія, яка залежить від її конфігурації, тобто від взаємного розміщення всіх матеріальних точок системи і характеру консервативних сил, які діють між точками.
Робота , що виконується консервативними силами при зміні конфігурації системи, не залежить від того, як здійснюється процес переходу з початкової конфігурації системи (1) в кінцеву (2). Роботаповністю визначається початковою і кінцевою конфігураціями системи. Отже, роботуможна подати у вигляді різниці значень деякої функції конфігурації системи, яка називається потенціальною енергією системи:
.
Робота потенціальних сил дорівнює зменшенню потенціальної енергії системи. Відповідно елементарна робота консервативних сил при малій зміні конфігурації системи
, або .
Звідси потенціальна енергія
,
де С– стала інтегрування, тобто потенціальна енергія визначається з точністю до деякої довільної сталої. Це не відбивається на фізичних законах, оскільки в них входить або різниця потенціальних енергій двох конфігурацій системи, або похідназа просторовими координатами. В кожній задачі для отримання однозначної залежності потенціальної енергії системи від її конфігурації вибирають нульову конфігурацію, в якій потенціальну енергію системи вважають такою, що дорівнює нулеві.
Якщо відомий вираз функції , то можна знайти силу, що діє на матеріальну точку. Розглянемо переміщення точки паралельно осіОХнаdх. Таке переміщення супроводжується виконанням над точкою роботи. Та сама робота дорівнює зменшенню потенціальної енергії:. Прирівнявши обидва вирази для роботи, отримаємо:
.
Звідси
(y=const, z=const).
Тут ураховано те, що похідна відносно xобчислюється при умові, що координатиyizзалишаються сталими.
Для компонент сил вздовж осей ОY iОZотримують аналогічні вирази. Отже,
, ,
або
.
Вектор
,
який побудований за допомогою скалярної функції , називається градієнтом функціїі позначаєтьсяgrad. Напрямок вектораgradзбігається з напрямком осіl, вздовж якої потенціальна енергія зростає з найбільшою швидкістю.
Отже,сила, що діє на матеріальну точку в потенціальному полі, дорівнює взятому із знаком мінус градієнту потенціальної енергії цієї точки:
.