- •Глава III. Магнетизм
- •§12. Магнитное поле в вакууме
- •12.1. Опыт Эрстеда. Индукция магнитного поля
- •Магнитное поле
- •12.2. Поток вектора . Теорема Гаусса
- •12.3 Магнитное взаимодействие токов. Закон Ампера
- •Закон Био-Савара-Лапласа
- •12.5 Принцип суперпозиции. Применение закона
- •12.5.1 Магнитное поле кругового тока
- •12.5.2. Магнитное поле прямого тока
- •12.6. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции. Вихревой характер магнитного поля
- •12.7. Магнитное поле соленоида
- •12.7. 1. Магнитное поле тороида
- •§13. Магнитное поле в веществе
- •Электрона и атома
- •13.2. Намагничивание вещества. Вектор намагниченности
- •Поле в магнетиках. Напряженность магнитного поля
- •13.4. Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость
- •13.5. Теорема о циркуляции вектора
- •13.6. Расчет магнитного поля длинного стержневого проводника с током
- •Граничные условия для векторов и
- •13.8. Расчет магнитного поля в неоднородных средах
- •Типы магнетиков
- •13.9.1. Природа диамагнетизма
- •13.9.2. Природа парамагнетизма.
- •13.9.3. Ферромагнетизм
- •13.9.4. Природа ферромагнетизма
- •§ 14. Заряды и токи в магнитном поле
- •14.1. Сила Ампера и сила Лоренца
- •Силу (14.4) называют силой Лоренца. Ее величина
- •14.2. Закономерности движения заряженных частиц в магнитном поле
- •14.3. Ускорители заряженных частиц
- •Внутри дуанта электрическое поле отсутствует, поэтому
- •Контур с током в магнитном поле
- •В неоднородном магнитном поле помимо вращательного момента, стремящегося повернуть виток, будет действовать сила, вызывающая поступательное перемещение витка с током.
- •Если в процессе перемещения сила тока не меняется, то
- •14.5. Физические принципы работы электроизмерительных приборов
- •14.5.1. Магнитоэлектрическая система
- •Таким образом,
- •14.5.2. Электродинамическая система
- •§15. Электромагнитная индукция
- •Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея. Правило Ленца
- •Если потоки, пронизывающие витки, одинаковы, то
- •15.2. Генераторы и электродвигатели
- •15.2.1. Генератор переменного тока
- •15.2.2. Генератор постоянного тока и электродвигатель
- •Токи Фуко
- •15.4. Явление самоиндукции. Индуктивность
- •Потокосцепление самоиндукции такого соленоида
- •15.5. Токи при размыкании и замыкании цепи
- •15.6. Природа э.Д.С. Индукции
- •15.7. Явление взаимной индукци
- •15.8. Физические принципы работы трансформатора
- •§ 16.Энергия магнитного поля
- •16.1. Магнитная энергия контуров с током
- •16.2. Энергия магнитного поля. Плотность магнитной энергии
- •§ 17. Обобщение законов электромагнетизма. Уравнения Максвелла
- •17.1. Обобщение закона электромагнитной индукции. Первое уравнение Максвелла
- •17.2 Обобщение теоремы о циркуляции вектора напряженности магнитного поля. Ток смещения
- •17.3 Вектор плотности тока смещения
- •Таким образом, линии вектора плотности тока смещения между пластинами непрерывно переходят в линии плотности тока проводимости внутри проводящей пластины.
- •17.4. Второе уравнение Максвелла
- •17.5. Система уравнений Максвелла
14.5. Физические принципы работы электроизмерительных приборов
Действие магнитного поля на рамку с током широко используется в электроизмерительных приборах магнитоэлектрической и электродинамической систем.
14.5.1. Магнитоэлектрическая система
Работа этих приборов основана на взаимодействии магнитного поля постоянного магнита М и подвижной катушки (рамки Р), по которой течет измеряемый ток (рис. 14.12). Рамка, состоящая из нескольких витков тонкой проволоки (алюминиевой или медной), подвешена на упругой нити С в зазоре (2-3 мм) между полюсными наконечниками (N и S) магнита и сплошным железным цилиндром Ц, укрепленным в корпусе прибора. Благодаря влиянию ферромагнитного цилиндра линии магнитной индукции в зазоре направлены радиально, а модуль векторапостоянен.
В состоянии покоя рамка расположена параллельно магнитным силовым линиям. При пропускании по рамке измеряемого тока I, на нее согласно (14.12) действует вращающий момент М1, обусловленный взаимодействием тока с магнитным полем магнита и пропорциональный силе тока:
M1=k1I,
гдеk1=BNS (S -площадь рамки, N –число ее витков).
Рис. 14.12
Противодействующий момент М2, создаваемый спиральными пружинами, пропорционален углу закручивания :
М2=k2,
где k2 - модуль кручения.
Установившийся угол отклонения рамки с током определится из условия равенства этих моментов:
М1=М2 или k1I =k2.
Таким образом,
=kiI, (14.18)
где ki=k1/k2 =BNS/kI - чувствительность по току.
Согласно формуле (14.18) для приборов магнитоэлектрической системы угол поворота рамки (и скрепленной с ней стрелки) пропорционален силе измеряемого тока. Линейная зависимость между I и обеспечивает равномерность шкалы прибора.
Угол поворота рамки обычно мал, поэтому часто прибегают к оптическому методу его определения – методу зеркального отсчета. Для этого служит зеркальце, на которое падает луч от осветительного устройства.
Магнитоэлектрические приборы можно использовать для измерения электрического заряда q, проходящего через поперечное сечение цепи при кратковременном токе (например, при разряде конденсатора). Такой гальванометр называется баллистическим. В нем искусственно увеличен момент инерции подвижной системы, благодаря чему за время (Т - периода колебаний рамки) прохождения тока рамка практически не успевает выйти из своего исходного положения равновесия, а лишь приобретает кинетическую энергию , переходящую в потенциальную энергию закручивающейся нити. Заряд q, прошедший через прибор, будет пропорционален максимальному углу отклонения подвижной системы прибора от равновесия, т.е. q max.
Достоинствами магнитоэлектрических приборов являются: высокая чувствительность и точность показаний (наиболее чувствительны зеркальные гальванометры, позволяющие обнаружить токи (10-7–10-11) А и напряжения 10-8В; нечувствительность к внешним магнитным полям; малое потребление энергии; равномерность шкалы; апериодичность (стрелка быстро устанавливается на соответствующем делении почти без колебаний).
Недостатки: возможность измерений лишь в цепях постоянного тока; чувствительность к перегрузкам.