- •1.Тепловое излучение
- •1.1.Закон Кирхгофа
- •1.2.Законы теплового излучения абсолютно чёрного тела
- •1.2.Фотоэффект
- •1.3. Масса и импульс фотона
- •1.4. Эффект Комптона
- •Теперь воспользуемся равенством . Вычтем (1.17) из (1.18). В результате после сокращений получим:
- •Или Отсюда
- •1.5.Тормозное рентгеновское излучение
- •1.6. Корпускулярно-волновой дуализм света
- •2.Двойственная корпускулярно-волновая природа частиц вещества
- •2.1. Гипотеза де Бройля
- •2.2Свойства волн де Бройля
- •3. Элементы квантовой механики
- •3.1.Волновая функция
- •3.2. Принцип неопределенности
- •3.3.Уравнение Шредингера
- •4. Атом Резерфорда - Бора
- •4.1.Ядерная модель атома
- •4.2.Постулаты Бора. Опыты Франка и Герца
- •4.3.Боровская модель атома водорода
- •Согласно 2-му закону Ньютона (4.13)
- •Тогда постоянная Ридберга
- •6. Операторы физических частиц
- •6.1 Линейные операторы. Собственные функции и
- •6.3. Законы сохранения физических величин в
- •6.4.Четность, закон сохранения четности
- •5. Стационарные задачи квантовой механики
- •5.1.Частица в потенциальном ящике с бесконечно высокими стенками
- •5.2.Движение частицы в потенциальном ящике конечной глубины
- •5.3.Прохождение частицы через потенциальный барьер
- •Лекция 9-10
- •8.2. Ширина спектральных линий
- •Средняя энергия подачи:
- •8.4.Полный механический момент многоэлектронного атома
- •8.5.Магнитный момент атома
- •8.6.Векторная модель атома
- •9. Механика системы микрочастиц
- •9.1.Волновая функция системы микрочастиц
- •Можно показать, что четность состояния системы частиц равна произведению четностей состояния отдельных частиц:
- •9.2. Тождественность частиц одного и того же вида и принцип Паули
- •Лекция 14
- •9.4.Многоэлектронные атомы
- •9.5.Эффекты Зеемана и Штарка
- •9.5.Рентгеновские спектры
- •10. Двухатомная молекула
- •10.1. Ионная и ковалентная связь. Молекула водорода. Обменный интеграл
- •10.1.Молекулярные спектры
- •Лекция 16
- •11.Генераторы когерентного света
- •На рис. 11.1 представлена диаграмма энергетических уровней, причем длина горизонтальной черты определяет населенность того или иного энергетического уровня.
- •11.2. Принцип действия лазеров
- •11.3.Схемы накачки
- •11.4.Классификация лазеров
6.3. Законы сохранения физических величин в
квантовой механике
В классической механике выполняются законы сохранения энергии, импульса и момента импульса – величин, имеющих универсальное применение во всей физике. В микромире к ним добавляется закон сохранения четности – величины, специфической для квантовой физики.
Рассмотрим условие сохранения определенного значения физической величины. Если функция состояния Ψ, в котором находится система, совпадает с собственной функцией ψi оператора Â, то величина имеет определенное значение аi. Если производная по времени от оператора Â равна нулю (оператор не зависит от времени), то определенное значение аi сохраняется.
Закон сохранения энергии. В стационарных полях оператор Гамильтона не зависит от времени, , поэтому энергия<Е> = const. Если функция состояния системы в стационарном поле собственная для оператора Гамильтона, то энергия имеет определенное сохраняющееся значение. Такое состояние является стационарным. Энергия микрочастицы в стационарном поле сохраняется.
Закон сохранения импульса. Оператор импульса частицы не содержит времени и коммутирует с оператором Гамильтона для свободной частицы. Следовательно, импульс свободной частицы сохраняется.
Если частица находится в силовом поле, то оператор Гамильтона содержит координаты, на которые действует оператор импульса, т.е. ине коммутируют. В силовом поле импульс не сохраняется.
Для замкнутой системы микрочастиц импульс сохраняется.
Закон сохранения момента импульса. Оператор момента импульса частицы не содержит времени и коммутирует с оператором Гамильтона свободной частицы, следовательно, момент импульса свободной частицы сохраняется.
В общем случае в силовом поле момент импульса не сохраняется. В замкнутой системе микрочастиц момент импульса сохраняется.
6.4.Четность, закон сохранения четности
Кроме однородности и изотропности, имеется еще один вид симметрии пространства. Соответствующую ему операцию нельзя свести к совокупности бесконечно малых преобразований координат. Это операция инверсии, заключающаяся в изменении знака всех трех координат х, y, z:
,
или
х´ = - х; у´ = - у; z´ = - z.
Операцию инверсии можно провести в два этапа, комбинируя отражение в зеркале и поворот на π. На рис.6.1. точка А при отражении в зеркале, поверхность которого совпадает с плоскостьюхоу, переходит в точку А΄. Если совершить еще и поворот вокруг оси оz, то точка А΄ совместиться с точкой А΄΄, координаты которой связаны с координатами точки А преобразованиями инверсии. Поэтому симметрия систем относительно инверсии непосредственно связана с симметрией относительно отражения в зеркале – с симметрией «правого» и «левого».
Всякое преобразование координат можно трактовать двояко: как следствие перемещения системы (при неизменных осях координат) и как следствие применения положений осей координат (при этом физическая система остается неподвижной), тогда правая декартова система координат переходит в левую (рис.6.2).
Предположим, что состояние физической системы не изменяется при инверсии. Пусть до преобразования она описывала волновой функциейΨ(). Волновая функцияf(), описывающая систему после преобразования, должна удовлетворять равенству:
. (6.1)
Введем оператор, изменяющий вид функции при изменении знака у координат, и назовем его оператором инверсии:
.
Согласно (6.1) имеем:
. (6.2)
Если оператор коммутирует с гамильтонианом, то существует закон сохранения некоторой физической величины, которая называется четность.
Для определения допустимых значений четности запишем уравнения для собственных функций и собственных значений оператора инверсии:
. (6.3)
Применяя оператор к обеим частям соотношения (6.3), получим:
. (6.4)
Но согласно определению оператора инверсии (6.2) последовательное применение его к любой функции дважды даст исходную функцию:
. (6.5)
Сравнивая уравнения (6.4) и (6.5), находим, что р2 = 1, а р = ±1 – собственные значения оператора инверсии -1 и +1.
Эти два числа и принимаются за значения новой физической величины – четности состояния микросистемы или системы микрочастиц.
Если функция состояния не изменяется при инверсии осей, то состояние четное, а четность равна +1; если изменяет знак – нечетное, четность -1.
Если икоммутируют, то существуют состояния с определенной энергией и определенной четностью, т.е. состояния, в которых четность сохраняется.
Лекция 8