книги из ГПНТБ / Оренбах М.С. Реакционная поверхность при гетерогенном горении
.pdfМежду двумя режимами окисления, в которых процесс ограничивается внешней и внутренней диффузией, существует широкая область температур, где значительную роль играет химическая активность реакционной поверхности.
Следует отметить, что в диффузионно-кинетической теории рассматривается также внешнекинетический режим горения [1—5]. При таком режиме реакция сосредоточивается на
внешней поверхности, где концентрация окислителя |
близка |
|||
к концентрации его в объеме вокруг частицы. |
|
|
||
Скорость процесса в этом случае |
может |
быть выражена |
||
соотношением |
^ |
|
|
|
|
Kg = SH . |
|
|
(1 - 7 ) |
Величина |
внешней поверхности частицы |
топлива |
зависит |
|
от размера частиц, фактора формы, |
а также коэффициента |
|||
шероховатости внешней поверхности. |
|
|
|
|
Фактором формы называют отношение поверхности частиц |
||||
к поверхности |
сферы, диаметр которой |
равен |
определяющему |
размеру частиц. Фактор формы зависит от вида твердого топ лива, размеров кусков и т. д. Для угля он определяется усло виями залегания пласта и стадией его метаморфизма, для коксов — скоростью нагрева угля, для искусственных углеграфитовых материалов — технологией их изготовления. По дан ным, приведенным в литературе, фактор формы для мелких частиц углей и коксов находится в пределах 1,3—2 [17, 18 и др.].
Под коэффициентом шероховатости поверхности обычно понимают отношение площади поверхности со всеми ее не ровностями к геометрической поверхности, ограниченной внешними контурами тела.
Шероховатость топлива |
включает в себя также устья пор, |
||
в которых |
устанавливается |
при внешнекинетическом |
режиме |
переменная |
концентрация окислителя. Поэтому такой |
режим |
в действительности не может быть реализован даже для идеальной структуры твердого топлива.
Шероховатость внешней поверхности твердых топлив ис следована слабо. Известно, что шероховатость угольной нити, полученной осаждением углерода на науглероженное волок но, не превышает 4 [8, 19, 20]. Микропоры такой нити закры ты частицами аморфного углерода. Если же учесть, что ве щество любого вида твердого топлива пронизано микропора-
о
ми размером 10—20 А, которые выходят на внешнюю поверх ность, то станет ясно, что субмикрошероховатость внешней поверхности углеродных частиц должна быть очень высокой. Леторт [20] предполагает, что коэффициент шероховатости углерода, с учетом части поверхностимикропор, может до стигать значений 25—100.
§ I—2. Расчет распределения концентрации в конической поре
Наиболее резкое падение концентрации при реагировании модельного топлива во внутридиффузионном режиме происхо дит в начальных участках пор вблизи внешней поверхности. При этом происходит расширение устьев пор и изменение их профиля, что, в свою очередь, должно влиять на распределе ние концентрации вблизи внешней поверхности. В этой связи представляет интерес сравнение процессов реагирования в по ре, имеющей вид усеченного конуса, состыкованного с цилин дром по меньшей окружности, с реагированием в цилиндриче ской поре (формула (I—4) и (I—4а)). Коническая пора мо жет рассматриваться в первом приближении как выгоревшая пора постоянного сечения.
Уравнение распределения окислителя в конической |
поре |
|
при стационарном режиме выводится из условий баланса мас |
||
сы окислителя и имеет следующий вид*: |
|
|
± (Dr (хУ с' (х)) = 2kr (х) Vl + tg2<P с (х), |
(1 - 8 ) |
|
где D — коэффициент |
диффузии; г{х) =R—xtg q> — текущий |
|
радиус поры; с(х) —концентрация вдоль оси х. |
|
|
Решение уравнения |
(I—8) для случая молекулярной |
диф |
фузии (D=:const) для усеченного конуса, состыкованного с
цилиндром в точке |
х — L , |
имеет вид: |
|
|||
в интервале |
|
0^x=L |
|
|
||
|
с = y=r [AJ, |
[2NV^] |
+ АгКг [2NV?)]- |
(1 - 9) |
||
а при |
L < C x < со |
|
|
|
||
|
|
|
|
с= Л 3 е х р ( - / і - |
( 1 - Ю ) |
|
где |
|
|
|
|
|
|
|
N |
= 1 |
/ Ц ^ Н ^ ф ; h = L . / Ж , |
|
||
г — |
= 1 |
~ |
• tg ср; h |
и К\ — модифицирование |
функции |
Бесселя первого и второго рода.
При реагировании в поре в условиях кнудсеновской диффузии D — -д-гу (где v — тепловая скорость молекул).
* Расчет проведен В. А. Злобинским совместно с автором.
Решение |
уравнения |
|
для конической |
поры, |
состыкованной |
||||||||||||
с цилиндром при переменном |
значении |
D, может |
быть |
выра |
|||||||||||||
жено в интервале O ^ A ' ^ L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
c = BLz"^+B2z^ |
|
|
|
|
|
(I — И ) |
||||||
а при |
L ^ x ^ o a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
с = В 3 ехр |
|
|
X |
|
|
|
|
(1-12) |
||||
|
|
|
|
|
- Л - ± - , |
|
|
|
|||||||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
miti |
= - l ± V l + N u |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
tg2q> |
|
|
|
|
|
|
|
|
Коэффициенты |
А І и 5 і |
в (I—9) — (I—12) |
|
определяются |
из |
||||||||||||
граничных |
условий: |
при Л'=0 с = с 0 , |
при Л"=оо |
с = 0 , при |
|||||||||||||
x=L |
концентрация |
с\х\ |
и величина |
потока |
газа |
непрерывна. |
|||||||||||
В случае решения задачи для замкнутой поры |
принималось, |
||||||||||||||||
что на глубине x=L |
-^г = 0. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Для конической поры концентрация с\х\ |
определяется по |
||||||||||||||||
уравнению |
|
(I—8) при граничных |
условиях |
z = l , с = с 0 |
и ес |
||||||||||||
тественном |
граничном |
условии ограниченности |
в точке |
2 = 0 |
|||||||||||||
с | 0 | < о о : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1-13) |
||
где А и 12 |
— модифицированные |
функции |
|
Бесселя первого |
|||||||||||||
рода, первого и второго |
порядка. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Последнее |
позволяет |
оценить |
степень |
использования |
по |
||||||||||||
верхности |
поры |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
S |
|
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k\ cdS |
|
[с (х) г (х) dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
г _ І |
= |
о |
|
^ |
2/G (2JV) |
|
1 |
(1—14) |
||||||
|
|
|
|
kc0Sn |
|
с0 Я2 |
|
h(2N) |
' |
N |
|
|
|
||||
При малых значениях параметра |
N величина f |
1 |
, при боль- |
||||||||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ших jV f ~-дГ- |
Безразмерный |
параметр |
# |
характеризует |
глу |
||||||||||||
бину проникновения в коническую пору. |
Он |
отличается |
от |
||||||||||||||
аналогичной величины для цилиндрической |
|
поры |
{h) На мно- |
||||||||||||||
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
житель |
y l + t g 2 < p , |
который в интервале угла <р=0—30° |
|||||||||||||||
меняется от 1 до 1,1. Известно, что для цилиндрической |
поры |
||||||||||||||||
при высоких значениях параметра h |
|
^- • |
|
|
|
|
|
||||||||||
Сравнение значений величины / для цилиндра и конуса по |
|||||||||||||||||
казывает, |
что степень |
использования |
поверхности |
конической |
поры в два раза выше, чем для цилиндрической, диаметр ко торой равен диаметру большого основания конуса. Следова тельно, среднее значение концентрации окислителя в кониче ской поре должно быть выше, чем в цилиндрической (см. рисунок).
В отличие от цилиндрической поры радиусом /'о в поре, имеющей вид усеченного конуса (2<р=5,6°), состыкованного
80 120 х,мк
Распределение концентрации кислорода по дли не реагирующих пор при молярной диффузии.
# = 1 0 - 4 см.
Цилиндрические поры: 1 — $ = 0 |
; |
£ . = 10 |
2 |
см; |
||
2 - § - = 0 , 5 ; |
£ . = 1 0 _ 2 с м ; . |
|
l ; L = |
oo; |
# - г „ / Я = |
|
=0.1; L=0. |
|
|
То |
|
|
|
Конические поры: 4 — £ = 0,1; tg 2ф = 0,1, |
||||||
i . =210 - ^ ' |
см; в = r o ' « = 0 , l ; tg2<P =0,0 2 — пора з а м к н у |
|||||
та; 7 = г 0 . Д = 0 , 1 ; tg 2Ф = 0 , 0 |
2 |
. L = 2l0"~ 3 |
см . |
|||
с цилиндром, падение концентрации на |
входном участке |
|||||
x=L/2 незначительно |
(с/сО=0,%), |
|
тогда как во второй поло |
вине конусной части происходит наиболее резкое падение кон центрации (кривые 4 и 5, см. рисунок). Вообще для конуса,
состыкованного с цилиндром, характерно " ^ г ] ^ ^ ^ „' ч т 0
объясняется постепенным уменьшением диаметра поры к ме сту стыковки. Такое явление не отмечено в случае стыковки цилиндрических пор разных диаметров. Из графиков следует, что с уменьшением отношения r0/R возрастает влияние угла q> на распределение концентрации в поре. Даже при угле 2ф=1,2° в замкнутой поре значительно уменьшается гради ент концентрации в устье поры, а падение ее по глубине бо лее равномерно, чем в цилиндрической поре (кривые 1 и б, см. рисунок). В микропорах влияние конусности выражено ме
нее четко, чем в крупных порах. В случае большей |
разработ |
ки устьев пор при выгорании влияние конусности |
будет бо |
лее значительным. |
|
Таким образом, проведенный анализ показывает, что в про цессе выгорания топлива существенно изменяется распределе ние концентрации окислителя в слое, прилегающем к внешней поверхности частицы. В исходном топливе также можно пред полагать наличие расширяющихся к поверхности пор, для ко торых нельзя пользоваться распределением окислителя, при нятым в диффузионно-кинетической теории горения.
§ I—3. Текстура внутреннего объема твердых топлив
иметоды подхода к оценке их реакционной поверхности
Любой из видов твердого топлива, будь то натуральные угли, их коксы или углеграфитовые материалы, представляет из себя пористое вещество с системой самых разнообразных по форме и размерам пор [21—24]. Размеры пор, находящие ся в твердом топливе, могут меняться в самых широких пре-
О
делах (от 3—10А до 1—5 мм). Основную часть внутренней поверхности топлива обычно представляет собой поверхность
о
микропор* диаметром до 20 А. Внутренняя поверхность топ лив может достигать 500 м2 /г, а их пористость 70—80%. На ряду с такими параметрами внутрипористого строения, как пористость, объем замкнутых и открытых пор, полная внут ренняя поверхность, средний диаметр пор, распределение внутреннего объема и внутренней поверхности по размерам пор, проницаемость и т. д., не менее важными характеристи ками пористой структуры являются взаимное расположение пор всех размеров, их связь между собой и с внешней поверх ностью.
Именно последние характеристики определяют так назы ваемую текстуру** пористого пространства.
Эффективность внутрипористого горения зависит, в первую очередь, не от количества и объема пор всех размеров и ве личин внутренней поверхности, а от текстуры топлива, кото рая определяет возможность проникновения окислителя к по верхности пор, т. е. доступность внутрипористого объема для диффузии окислителя.
* По классификации М. М. Дубинина микропорами называются поры
о о
диаметром менее 10—30 А, переходными порами — менее 200 А. Макропоры
о
охватывают весь диапазон пор диаметром более 500 А. При изучении внут рипористого горения такая градация не совсем удобна, так как не соот ветствует переходу одного вида диффузии в другой.
** Более подходящим в данном случае является термин «архитектура пористого пространства». Однако в настоящее время под выражением «архи тектура коксового материала» понимают его крупнопористую структуру, ко торая образуется в период вспучивания при образовании кокса [24]. От архитектуры кокса отличают его тонкую структуру, которая характеризует микропористое строение вещества стенок крупных пор.
Наиболее полно используется внутренняя поверхность тех топлив, у которых частицы пронизаны на всю глубину круп ными порами и трещинами. Последние, в свою очередь, соеди нены с внешней поверхностью и развитым объемом микропор.
Весьма эффективна и ветвистая текстура внутрипористого пространства. По-видимому, такое строение образуется по ме ре очень медленного выгорания (активирования) углероди стых материалов [25], хотя на этот счет имеются и другие мнения [26, 27].
В то же время текстура топлива с развитой системой мик ропор, соединенных с крупными порами, которые слабо свя заны с внешней поверхностью, хотя и характеризуется боль шой поверхностью, но недоступна для протекания внутрипористых процессов. Диффузия окислителя в этом случае может происходить только в тонком слое, прилегающем к внешней поверхности частиц. Основная часть внутренней поверхности такого топлива может не принимать заметного участия в про цессе окисления.
Некоторые коксы и искусственные графиты обладают та кой текстурой, что окислитель вообще не может проникнуть на полную глубину частицы или пронизывает ее по весьма ограниченному числу пор.
Общепринятые физические методы анализа не могут дать достаточно полных сведений о текстуре внутреннего объема и эффективности использования внутренней поверхности. Для этого необходимо изучать изменение этих параметров в про цессе выгорания топлива. Это дает возможность определить количество углерода, выгорающего на поверхности пор раз ных размеров и соответственно оценить доступность этих пор для протекания реакции.
Приведенные примеры показывают, что при исследовании внутрипористого горения разных топлив следует каким-то об разом учитывать неодинаковую концентрацию окислителя на внутренней поверхности. В то же время разнообразная тек стура внутрипористого объема сильно усложняет эту задачу и затрудняет ее аналитическое решение.
Окисление,твердого топлива в общем случае протекает на
внешней поверхности и внутри объема частицы, т. е. |
|
Кв = К*е+1Св, |
(1-15) |
где Kg и Kg —соответственно скорость потребления окислите ля на внешней поверхности и на поверхности пор (г/г-с).
Скорость окисления на внешней поверхности при невысо ких температурах выражается уравнением (I—7). Скорость потребления окислителя внутри частицы определяется величи ной внутренней поверхности и концентрацией окислителя на
ней. Она численно равна скорости диффузии окислителя через внешнюю поверхность частицы. Учитывая реальную текстуру пористого строения топлива, скорость внутрипористого реаги рования может быть записана в общем виде
|
б |
т а х |
|
^ т |
а х |
|
/Cg=ftj |
f Slcid8dV=^ |
j |
D^dbdS. |
(1-16) |
||
Здесь S; и сі — соответственно поверхность пор и |
концентра |
|||||
|
ция |
окислителя |
і-м |
интервале их размеров |
||
|
внутри элементарного объема (dV) |
реагирую |
||||
|
щей частицы. Наименьший размер пор в топ |
|||||
|
ливе Smin , НанбОЛЬШИЙ fi щах. |
|
||||
|
Di — коэффициент диффузии внутри пор в г-м ин |
|||||
|
тервале их размеров. Он зависит от вида |
|||||
|
диффузии, которая наблюдается в порах того |
|||||
rfc. |
или |
иного |
размера. |
|
в поре і-го |
|
|
—величина |
градиента концентрации |
интервала их размера по нормали к поверх ности частицы на элементарной площадке dS, расположенной на ее внешней поверхности.
Решение уравнения (I—16) для реальных видов твердого топлива, по-видимому, представляет большие затруднения, связанные с разнообразием и сложностью текстур горючих материалов.
Однако неодинаковую концентрацию окислителя на том или ином участке реакционной поверхности возможно учесть, если в теоретических исследованиях и при обработке резуль татов экспериментов величине реакционной поверхности при дать определенный конкретный вид. Между тем, в уравнениях диффузионно-кинетической теории горения (1, 2, 5) обычно не указывается, что понимается под выражением реакционная поверхность. Это порождает различные толкования значения величины реакционной поверхности твердых топлив при их го рении и не позволяет в полной мере использовать диффузион но-кинетическую теорию для подсчета реакционных констант. Именно поэтому до настоящего времени в литературе не при ведено обоснованных данных о величине предэкспоненциального множителя (ko) для разных топлив. Все расхождения в оценке величины реакционной поверхности отражаются на значении ko. '
К настоящему времени при исследовании внутрипористого горения наметились следующие направления в оценке степени использования внутренней поверхности твердых топлив:
1. Под реакционной поверхностью понимается некоторая
эффективная поверхность 5а ф, на которой концентрация окис лителя при низких скоростях горения считается равной кон центрации его в объеме вокруг частицы. Обычно эффективная поверхность составляет небольшую долю от внутренней по верхности [3—5, 10, 9 и др . ].
2. Предполагается, что реакционная поверхность равна по величине всей внутренней поверхности топлива [ I I , 13, 28—38
идр . ] .
3.Делается попытка учесть неодинаковую интенсивность использования внутренней поверхности в реакции окисления путем дифференцированного определения диффузионного по тока в порах разного размера. Количество пор в узких интер валах их размеров подсчитывается из экспериментальной кри вой распределения объема пор по размерам. При этом, одна
ко, |
идеализируется текстура внутрипористого пространства |
[6, |
39—40]. |
4. И, наконец, в целом ряде работ при определении реак ционных свойств твердых топлив. сознательно опускается воп рос о реакционной поверхности вследствие трудностей, возни кающих при оценке ее величины [41—48 и др.].
|
ЛИТЕРАТУРА |
|
1. Я- Б. З е л ь д о в и ч . |
«Жури, физ. хим.», |
1937, т. 13, вып. 2. |
2. Ф р а н к - К а м е н е ц к и й. Диффузия и |
теплопередача в химической |
|
кинетике. М., «Наука», |
1967. |
|
3.Горение углерода. Под ред. А. С. Предводителева. М.—Л., Изд-во АН
СССР, 1949.
4. |
Л. В. X и т р и и. Физика горения и взрыва. Изд-во МГУ, 1957. |
|
|||||
5. |
Б. В. К а н т о р о в и ч . |
Основы теории |
горения и газификации |
твердо |
|||
|
го топлива. М., Изд-во АН СССР, |
1958. |
|
|
|
||
6. |
Э. У и л л е р. Скорость |
реакции |
и избирательность |
в порах катализа |
|||
|
тора. В сб.: Катализ. Вопросы теории и методы исследования. М., ИЛ, |
||||||
|
1955. |
|
|
|
|
|
|
7. |
3. Ф. Ч у х а н о в . |
Вопросы теории горения углерода, кокса |
и пути |
||||
|
развития техники |
сжигания газовых |
и твердых |
топлив.— «Изв. АН |
СССР», ОТН, 1954, № 4.
8.Реакции углерода с газами. Сб. переводов под ред. Е. С. Головиной. М., ИЛ, 1964.
9. Н. В. Л а в р о в . |
Физико-химические |
основы горения |
и |
газификации |
||||||
твердого топлива. М., Металлургиздат, |
1957. |
|
|
|
|
|
||||
10. 3. Ф. Ч у х а н о в. |
Некоторые |
проблемы |
топлива |
и |
энергетики. М., |
|||||
Изд-во АН СССР, 1961. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
1-І. Е. S c h u t t . |
Brennstoff-Chemie, |
1964, Bd. 45, № 5, |
S. 144; |
1964, |
Bd. 45, |
|||||
№ 6. S. 165; 1964, |
Bd. 45, № 9, |
S. 270; |
1964, |
Bd, 45, № |
12, S. |
374. |
|
|||
12. С. Я- П ш е ж е ц к и й , P. H. Р у б и н ш т е й н . О кинетике |
гетероген |
|||||||||
ных реакций на пористых катализаторах.— «Жури. |
физ. хим.», |
1946, |
||||||||
т. 20, вып. 10. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
13. W. P e t t e r s , |
Н. J un t gen. |
Brennstoff-Chemie, |
1965, Bd. 46, |
№ 2, |
||||||
S. 56; 1965, Bd. 46, № 6, S. 175. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
14. J. M. P і 1 с h e r, |
P. L . W a l k e r , С. C. W r і g h t. |
Ind. |
Eng. |
Chem.: |
||||||
1955, v. 47, № 9. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 M . C . Open б а х
Г О С . ПУБЛИЧНАЯ 17 НАУЧНО - ТЕХНИЧЕСКАЯ
БИБЛИОТЕКА С С С Р
15. |
В. А. Л и т в и н о в а , |
В. Н. К а с а т о чк и и. В сб.: Структурная хи |
|
мия углерода и углей. М., «Наука», 1969. |
|
16. |
Г. К- Б о р е с к о в . |
Химическая промышленность, 1947, № 9. |
17.В. П. Р о м а д и н . Пылеприготовление и пылесжигание. М.—Л., ОНТИ, 1936.
18. |
Г. И. С а в в а к и н , |
И. А. К а л я г и н . |
Определение |
фактической по |
|||
|
верхности тепло- и массообмена |
при горении угольной пыли. В сб.: |
|||||
|
Конвективный теплообмен. Киев, «Наукова думка», |
1965. |
|||||
19. |
X. D и v а 1. |
J. Chim. Phys., 1950, |
v. 47, p. |
339. |
v. |
16 (ser. 9), H° 6, |
|
20. |
M. L e t o r t . |
Revue |
Universelle |
de Mines, I960, |
|||
|
p. 255—271. |
|
|
|
|
|
|
21. M. M. Д у б и н и н . «Успехи химии», 1955, т. XXIV, вып. 1.
22.А. С. Ф и а л к о в. Формирование структуры и свойств углеграфитовых материалов. М., «Металлургия», 1965.
23.D. W. K r e v e l e n . Coal, 1961. Amsterdam, London.
24.Б. А. О и у с а й т и с. Образование и структура каменноугольного кокса. М., Изд-во АН СССР, 1960.
25. |
М. М. Д у б и и и н, |
Г. С. Ж у к , Е. Д. З а в е р и и а. «Жури. физ. хим.», |
26. |
1957, т. 31, стр. 1126. |
В. Ф. К а р е л ь с к а я . В сб.: Получение, структура |
Т. Г. П л а ч е н о в, |
исвойства сорбентов. М., Госхимиздат, 1959, стр. 19.
27.Д. П. Т и м о ф е е в, И. Т. Е р а ш к о. «Докл. АН СССР», т. 129, стр. 384, 1959.
28. |
P., L. |
W а 1 k е г, P. F о г е s t і, С. С. W r i g h t . Ind. End. Chern., |
1953, |
|
|
v. 45, |
p. 1703. |
|
|
29. |
E . W i c k e , K. He d den, M. R o s b e r g . |
Brennstoff-Warme-Kraft, |
1956, |
|
|
№ 6. |
|
|
|
30. |
M. M o u t a c h , H. G tier in. Bulletin de |
la Societe Chimique de France, |
||
31. |
1958, p. 1010; 1959, p. 102. |
|
|
|
M. В a s t і с, H. G u e r і п. C. R. Acad. Sci., v. 240, p. 198, 1955. |
|
32.M. J о z e f с г а к -1 h 1 e r, H. G u e r і n. Bull, de la Societe Chimique de France, 1966, № 6, 2018—2023.
33. |
M. L e t o r t . R . M a g r a n e . Chem. Eng. Science., 1953, v. 2, № 6, p. 233. |
|
34. |
К. H e d d e n. Chem.— Ind. Tech., 1965, v. 34, |
s. 139—147. |
35. |
К. В. В е с е л о в с к и й , Д . Ю. Г а м б у р г , |
Г. М. Л е л я к и н а. «Химия |
и технология топлива и масел», 1959, № 12.
36.Д. Ю. Г а м б у р г, Т. М. Л е л я к и н а, Л. Н. Б е л у г и н а. «Теплоэнер гетика», 1963, № 8.
37.И. А. Я в о р с к и й . Вопросы теории горения ископаемых углей и интен сификация их воспламенения. Новосибирск, Изд-во СО АН СССР, 1961.
38. В. И. Е л ч и н а. В сб.: Горение твердого топлива. Новосибирск, «Нау ка», 1969.
39.П. Г. Е р м и л о в . Труды II Всесоюзной конференции по горению твер дого топлива. Новосибирск, «Наука», 1969.
40. -В. М. Г ю р д ж и я н , В. Е. Н а к о р я ко в. Горение углеродного шара в потоке.— В сб.: Кинетика горения ископаемых топлив. Новосибирск, Изд-во СО АН СССР, 1963.
41.ГОСТ 10089—62.
42.И. Г. П е т р е и к о. О методике определения реакционной способности
кокса.— «Кокс и химия», 1936, № 10; 1960, № 9.
43. W. |
P e t t e r s . Brennstoff-Chemie, 1961; Bd. 42, S. 84—90; Gluckaul, |
1960. |
Bd. 96, S. 997—1006. |
44.БНТИ УХИНА. Методы определения реакционной способности кокса.— «Кокс и химия», 1961, № 8.
45.К. Н е d d е п. Brennstoff-Chemie, Bd. 44, 1965, 193—203.
46. |
Т а к а gi, N i c i o . |
Fuel Soc. Japan, 1954, p. 325. |
|
|
|
|
47. |
H. Д. Д р о г и н а , |
В. E . Р а к о в с к и й . Реакционная способность тор |
||||
|
фяного кокса.— «Химия и технология топлива |
и масел», |
1961, |
№ |
12. |
|
48. |
J. L і b е г а с к і, J . N a d z i a k i e w i c z . Koks, |
smola, gas; |
1964, |
№ |
2, 40. |
Г Л А В А I I
НЕКОТОРЫЕ МЕТОДЫ И ПРИЕМЫ ИЗУЧЕНИЯ ПОРИСТОЙ СТРУКТУРЫ ТВЕРДЫХ ТОПЛИВ И УГЛЕГРАФИТОВЫХ МАТЕРИАЛОВ
§ II—1. Ртутная порометрия
Метод ртутной порометрии основан на явлении капилляр ности. Согласно закону Вашбурна [ 1 , 2], для заполнения ка пилляра ртутью или другой несмачивающей тело жидкостью (с краевым углом смачивания, превышающим 90°) необходи мо преодолеть сопротивление силы, пропорциональной пери метру пор, поверхностному натяжению жидкости и косинусу угла смачивания жидкости. Связь между внешним давлением
и |
капиллярным сопротивлением |
описывается |
уравнением |
[2, |
3] |
|
|
|
F-h-g-d=—По |
cos6, |
(И—1) |
где |
JF И П — соответственно площадь капилляра |
и его пери |
|
метр; а и в — поверхностное натяжение и угол |
смачивания |
жидкости; d — плотность жидкости; g— ускорение силы тяже
сти; h — высота внешнего |
столба жидкости, соединенного |
с |
|||||
жидкостью в капилляре. |
|
|
|
|
|
|
|
Уравнение (II—1) может быть выражено в виде |
|
|
|||||
|
г, = |
- |
^ . |
|
( П - 2 ) |
||
так как произведение hgd представляет собой давление, а ^ |
— |
||||||
гидравлический радиус капилляра. |
а при |
|
|
|
|||
Поверхностное |
натяжение |
ртути |
25° С |
равно |
|||
470,9 дин/см, а угол смачивания |
ртутью, по определениям Пла- |
||||||
ченова и др., составляет 142° |
для углеродистых веществ и 145° |
||||||
для силикагелей [3] . |
|
|
|
|
|
|
|
Учитывая также, |
что для капилляра |
(поры) |
любого |
сече |
ния гидравлический радиус равен четверти эквивалентного или
эффективного диаметра, соотношение между |
диаметром ка- |
2* |
19 |