![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Мазель Е.З. Планарная технология кремниевых приборов
.pdfможет вызвать значительное расширение областей, с ко торых удаляется окисел.
|
Иногда в плаиарной технологии химическая обработ |
ка |
окисла производится на всей поверхности пластины |
без |
защиты отдельных участков фоторезистом (напри |
мер, когда надо снять с отдельных участков слой фос- форно-силикатного стекла, оставив на остальной части поверхности достаточно толстый слой Si02 ). Если при этом окисел содержит примеси там, где их не должно быть, или если в окисле имеются дефекты, то это может привести к локальному увеличению скорости травления. В результате слой окисла может оказаться удаленным там, где этого не должно было быть (пусть даже в очень небольших по размерам областях). Это может стать впоследствии причиной возникновения брака.
В процессе создания слоев Si02 на поверхности крем ниевых пластин в этих слоях могут возникать различного рода дефекты, которые впоследствии становятся причи ной ухудшения или нестабильности параметров планар-
ных приборов или появления |
брака. Рассмотрим |
кратко |
||
основные |
виды |
дефектов, возникающих в слоях Si02 . |
||
Эти дефекты могут иметь атомные размеры или пред |
||||
ставлять |
собой |
нарушения |
более крупного масштаба. |
|
К наименьшим |
по размеру |
дефектам следует |
отнести |
недостаток или избыток ионов кислорода, наличие в окисле атомов или ионов посторонних примесей и об разование ненасыщенных связей на границе между крем ниевой подложкой и слоем окисла. Более крупные де фекты— это поры или каналы в окисном слое, микротре щины или границы между кристаллическими-и аморфны ми участками слоя. Многие дефекты подобного рода могут возникать в окисном слое при термическом окис лении подложек, имеющих нарушения на поверхности. В местах расположения этих нарушений могут образо
ваться дефекты |
типа |
точечных проколов (при |
окислении |
в парах воды) |
или |
участки с повышенной |
скоростью |
травления. В то же время поверхность кремния в этих местах может в результате окисления освобождаться от нарушений. Такие дефекты впоследствии приводят к ухуд шению параметров полупроводниковых приборов. На подложках достаточно высокого качества может быть выращен Si02 без подобных дефектов. В зависимости от условий термического окисления на поверхности кремния может вырастать не только аморфная, но и кристалличе-
101
екая двуокись кремния (в модификации а и р кристобалита). Образование кристаллической двуокиси кремния связано с болеб высокой температурой окисления и, ве роятно, с наличием при окислении каких-то примесей, возможно алюминия. Впоследствии при термообработке могут появляться трещины в кристаллических слоях ЭЮг и на границе между кристаллическими и аморфны ми участками. Обработка окисленных пластин в атмос фере, содержащей Р2О5, с последующим нагревом до температуры 1 200 °С способствует в этом случае появле нию трещин. (Обработка в атмосфере, содержащей Р2О5,
для планарной технологии обязательна при |
создании |
в кремнии областей, легированных фосфором.) |
|
Одной из причин образования дефектов в слоях ЭЮг |
|
и на их границе с кремнием могут являться |
механиче |
ские напряжения. Такие напряжения были обнаружены |
|
и исследованы в слоях, полученных различным |
образом: |
путем термического выращивания, путем термического разложения тетраэтилортосилана (в пиролитических слоях) и путем низкотемпературного окисления силана. Эти напряжения могут возникать в результате различия между термическими коэффициентами расширения под ложки и слоя, из-за изменений, происходящих в слоях при последующих термообработках, и из-за каких-то об стоятельств, связанных с характером зарождения и роста слоя, но не связанных с различием коэффициента рас ширения слоя и подложки (так называемые «собствен ные» напряжения). Напряжения в слое БЮг, выращен ном на кремниевой подложке при высокой температуре,
являются сжимающими, так как термический |
коэффи |
|
циент расширения кремния в несколько раз |
выше, чем |
|
у БЮг. Эти напряжения (давления) равны |
109 |
дин/см2. |
Очевидно, что величина напряжений и их роль тем больше, чем больше толщина слоя. Наличие напряжений в слоях может приводить к появлению в них трещин и к отслаи ванию их от подложки. Не слишком высокие напряжения в слое Si02 могут не вызывать появления трещин и от слаивания, но они могут приводить к концентрации ва кансий у границы раздела с подложкой. Это в свою очередь может быть причиной изменения плотности энер гетических состояний на границе между окислом и крем нием. Наличие напряжений в слое Si02 скажется при проведении его фотолитографической обработки: неодно родное распределение напряжений приведет к неоднород-
102
ному травлению слоя. Неоднородное травление окисного |
|
слоя будет происходить не только в местах концентрации |
|
напряжений, ио и в местах скопления загрязнений. В ре |
|
зультате после частичного травления в слое Si0 2 появят |
|
ся точечные отверстия — проколы. Эти |
проколы — один |
из серьезных источников брака в пленарной технологии. |
|
Причиной появления проколов может |
быть локальное |
скопление загрязнений на подложке перед |
окислением, |
|
по они могут также возникать |
и вследствие |
загрязнений, |
попавших на поверхность Si0 |
2 впоследствии |
(например, |
при попадании на поверхность частиц Р2О5 и последую щей термообработке).
Если сравнить слои SiO^ полученные различными методами, с точки зрения наличия в них дефектов, то можно считать, что наилучшими являются слои, полу ченные термическим окислением на свободных от дефек тов подложках. Наихудшими в отношении дефектов сле дует, по-видимому, считать слои, полученные анодным окислением в растворах электролитов и не подвергнутые после этого термической обработке.
Рассматривая вопрос о дефектах в слоях SiO^ мы вначале упомянули о дефектах с атомными размерами и среди них перечислили атомы или ноны посторонних примесей. Взаимодействие слоев Si02 с примесями опре деляет свойства, имеющие большое значение при их ис пользовании в планарной технологии,—способность ма скировать поверхность кремния во время диффузионных процессов и способность стабилизировать параметры пленарных структур.
Маскирующие свойства слоев Si02 . Очевидно, что спо собность слоя Si0 2 маскировать покрытые им участки поверхности при проведении диффузионного легирования кремния зависит от диффузии вводимых в кремний при месей сквозь слой Si02 . Если примеси сравнительно сво бодно диффундируют через SiO^ то по отношению к этим примесям окисел кремния будет обладать плохой маски рующей способностью.
Обзор диффузии различных примесей через аморф ную двуокись кремния приведен в работе [Л. 3-3]. Основ ной интерес, конечно, представляют данные о диффузии через Si02 акцепторных и донорных примесей. Из акцеп торов— элементов третьей группы периодической систе мы — только бор обладает относительно малым коэффи циентом диффузии в окисле. С этим связано практически
103
исключительное использование бора при создании обла стей р-типа в кремниевых пленарных приборах. Галлий диффундирует в окисле примерно в 400 раз быстрее, чем в кремнии. Еще быстрее проникает сквозь Si02 алюми ний. Индий, по-видимому, диффундирует в слое окисла кремния также достаточно быстро. Донорные примеси (фосфор, мышьяк, сурьма) диффундируют через Si02 медленно, и окисел может эффективно маскировать крем ний от проникновения этих примесей. Наиболее широко в пленарной технологии используется фосфор, что связа но с тем, что он имеет в кремнии более высокий коэффи циент диффузии, чем мышьяк и сурьма, и более высокую, чем у сурьмы, предельную растворимость. Применение сурьмы в планарной технологии весьма ограничено и связано с созданием слаболегированных областей я-типа (например, в р-п-р структурах). Мышьяк в последнее время используется в планарной технологии более ши роко, что связано с необходимостью создания очень тон ких сильнолегированных эмиттерных областей в планарных п-р-п с. в. ч. структурах. Кроме того, недавно появи лось сообщение о комбинированной диффузии фосфора (или бора) с небольшими добавками мышьяка, позво ляющей резко уменьшить в процессе диффузии образо вание в кремнии структурных дефектов [Л. 3-24].
Диффузия через Si02 примесей, |
не относящихся |
к 3-й |
и 5-й группам таблицы Менделева, |
играет большую |
роль- |
в вопросах пассивации пленарных структур, а не в во просах селективного легирования кремния. Укажем здесь порядок коэффициентов диффузии в Si02 некоторых из этих примесей. Коэффициент диффузии водорода в Si02
меняется от |
1,4-Ю- 7 см/сек при 400°С |
до |
2,4Х |
ХЮ~ в см2/сек |
при 1 050 °С. Коэффициент диффузии |
воды |
|
в Si0 2 задается соотношением |
|
|
|
|
—0,794эа |
|
|
Предполагается, что эта величина определяется диф |
|||
фузией как молекулярной воды, так и ионов |
О Н - . Азот, |
неон, аргон и кислород диффундируют сквозь SiO^ по-
видимому, достаточно |
медленно. Так, |
кислород имеет |
|||
в Si0 2 коэффициент диффузии, задаваемый |
выражением |
||||
£ 0 а = 2 - |
1 0 - 9 е - ] ' 2 6 э в / к Г , |
т. е. при 1 ООО °С |
DQi, |
например, |
|
равно |
Ю - 1 5 см2/сек. |
Представляют интерес |
коэффициен |
||
ты диффузии в Si0 2 |
ряда металлических |
ионов, в первую |
104
очередь ионов |
натрия и золота. |
Натрий |
диффундирует |
|||||||||
в Si0 2 |
с |
энергией |
активации |
1,0—1,4 |
эв. |
При 150— |
||||||
200 °С его коэффициент |
диффузии |
Ю - 1 4 |
см2/сек |
в БЮг, |
||||||||
легированном |
фосфором |
и сурьмой. Что касается золо |
||||||||||
та, то его коэффициент |
диффузии |
в Si0 2 |
(в |
виде по |
||||||||
ложительных |
ионов), по-видимому, |
достаточно |
мал, но |
|||||||||
золото |
легко |
диффундирует |
|
|
|
|
|
|
||||
вдоль границы раздела меж |
OMZ/C |
|
|
|
|
|||||||
ду кремнием и Si02 . Так же, |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
по-видимому, |
ведет |
себя и |
|
|
|
|
|
|
||||
•пластина. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Надо |
отметить, что вели |
|
|
|
|
|
|
|||||
чины |
коэффициентов |
диф |
|
|
|
|
|
|
||||
фузии примесей в Si0 2 рез |
|
|
|
|
|
|
||||||
ко зависят от условий полу |
|
|
|
|
|
|
||||||
чения |
слоя, |
от |
степени |
его |
|
|
|
|
|
|
||
чистоты, от наличия |
или от |
|
|
|
|
|
|
|||||
сутствия |
в |
нем дефектов. |
|
|
|
|
|
|
||||
Поэтому |
все |
приведенные |
|
|
|
|
|
|
||||
данные |
|
можно |
.рассматри |
|
|
|
|
|
|
|||
вать только |
как ориентиро |
|
|
|
|
|
|
|||||
вочные. На рис. 3-12—3-14 |
|
|
|
|
|
|
||||||
показаны температурные за |
|
|
|
|
|
|
||||||
висимости |
коэффициентов |
|
|
|
|
|
|
|||||
диффузии сурьмы, |
фосфора |
Рис. 3-12. Температурная зави |
||||||||||
и бора в Si0 2 |
по |
данным |
симость коэффициента диффу |
|||||||||
из различных работ. Экспе |
|
|
зии сурьмы в |
Si02 . |
||||||||
риментально |
|
определенные |
|
|
|
|
|
|
величины коэффициентов диффузии имеют большой
•разброс |
и |
очень |
сильно |
зависят |
от |
условий опре |
|
деления |
и |
от концентрации примесей |
в источнике. |
||||
Такая |
зависимость |
диффузии сурьмы, фосфора и бора |
|||||
в Si0 2 |
от условий |
процесса |
связана |
с тем, что по суще |
ству при проникновении этих |
примесей сквозь Si0 2 име |
ет место не обычная диффузия через однородную одно |
|
фазную среду, а происходит |
реактивная диффузия. Лю |
бая из этих примесей, проникая в SiO^ образует |
окисел |
(Sb2 03 , Р 2 0 5 или В 2 0 3 ) , а затем этот окисел с Si02 |
обра |
зует соответствующее стекло. Если источником диффузии с самого начала является окисел, то стекло образуется сразу при взаимодействии окисла с Si02 . При высоких температурах, характерных для проводимых процессов* образующиеся стекла обычно бывают в жидком состоя нии. (Когда идет речь об аморфных Si0 2 и, скажем, фос-
105
форно-силикатном стекле, не вполне правильно говорить, что первое вещество находится в твердом, а второе — в жидком состоянии. Правильнее сказать, что в пленке образуются две четко различающиеся фазы, одна из ко торых обладает очень большой, а другая — (P 2 0 5 - Si0 2 ) — очень малой вязкостью.) В дальнейшем проникновение примесей через жидкий слон стекла идет гораздо бы стрее, чем их диффузия в твердом Si02 . Временем про никновения примесей через слой стекла можно практи чески пренебречь. Поэтому проникновение сурьмы, фос фора или бора через Si02 можно качественно рассматри вать как образование на Si02 слоя соответствующего стекла, граница которого постепенно движется к границе раздела Si—Si02 . Как только граница стекла достигнет
поверхности |
кремния, |
можно считать, |
что |
маскирующее |
|||||||||||||
1350 1300 |
1Z50 |
1200 |
1150 °с |
действие |
Si0 2 |
|
прекрати |
||||||||||
лось. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
77 |
1 |
|
|
|
|
1 — г- |
На |
рис. |
3-15 |
и |
|
3-16 |
|||||
-и |
|
|
|
|
|
|
приведены диаграммы |
со |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
стояний |
|
Si02 —Si02 |
• Р 2 0 5 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
н Si02 —В2 0з. При темпе |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
• |
ратурах |
|
свыше |
850 °С |
|||||||
|
\ |
s^ |
\ |
|
|
можно всегда считать, что |
|||||||||||
|
|
|
на поверхности |
Si0 2 |
|
при |
|||||||||||
|
X.». |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
\ |
о |
|
\ |
|
|
диффузии фосфора и бора |
||||||||||
|
° |
|
|
имеется |
|
жидкая |
фаза. |
||||||||||
|
|
\ |
> |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
к |
— |
|
|
На |
|
рис. |
3-17 |
и |
|
3-18 |
||||
|
|
|
|
|
|
ч |
приведены данные по спо |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
собности |
эффективно |
ма |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
скировать |
|
кремний |
|
от |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
диффузии фосфора и бора. |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Видно, что при |
диффузии |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
фосфора слой Si02 толщи |
||||||||||
6,1 |
|
6,5 |
|
6,9 |
V |
ной 0,6 мкм может эффек |
|||||||||||
л |
|
тивно |
защищать |
кремний |
|||||||||||||
Рис. 3-13. Температурная зависи |
при |
1 100 °С |
в |
|
течение |
||||||||||||
примерно |
I ч, |
а при |
диф |
||||||||||||||
мость |
коэффициента диффузии |
||||||||||||||||
|
фосфора |
в |
Si02 . |
|
фузии |
|
бора |
|
для |
|
этого |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
достаточно слоя Si0 2 тол |
||||||||||
щиной чуть больше 0,1 мкм. Конечно, эти данные |
можно |
рассматривать только как качественную оценку. Во-пер вых, необходимая толщина окисла зависит не только от температуры, но и от способа проведения диффузии, а вовторых, наличие маскирующих свойств определено отиоси-
106
тельно какого-то опре деленного уровня леги рования подложки. Данные, показанные на
рис. |
3-17, |
получены |
|
на |
пластинах |
крем |
|
ния |
р-типа с удель |
||
ным |
сопротивлением |
||
0,3 |
ом • см, |
а |
данные |
рис. |
3-18 — на кремнии |
/г-тнпа с удельным со противлением 1 ом-см.
Причины нестабиль ности свойств кремние вых планарных струк
тур. В период появле ния первых кремниевых планарных приборов предполагали, что до статочно изготовить структуру, в которой все границы р-п перехо дов, выходящие на поверхность, с самого начала будут покрыты слоем окисла. Полага ли, что если после этого
не |
нарушать однажды |
||||
созданный |
слон, |
то |
|||
в |
результате |
можно |
|||
будет |
получить |
при |
|||
бор, |
свойства |
|
кото |
||
рого |
практически |
не |
|||
будут |
зависеть |
от |
воз |
||
действия |
окружающих |
||||
условий. |
|
|
|
Исследования, про веденные в последую щие годы, показали, что в действительности у поверхности планар ных структур происхо дит много весьма слож ных процессов и что
смг/с |
1250 |
|
то |
1050 |
—I |
1 |
|
|
|
|
в |
|
|
|
|
\N0~5-10n |
'см'3 |
|
|
|
\ \ |
' |
|
|
|
|
XX |
\ |
|
|
|
• |
^ |
|
10'
|
|
Чч |
|
|
ао,9см'3 |
\\ч |
|
|
\ |
||
|
|
V |
|
10' |
|
Ю*/Т |
|
7,0 |
7,5 |
||
6,5 |
Рис. 3-14. Температурная зависимость коэффициента диффузии бора в SiO£ .
1700]П
1600.
1500
s>mo |
\ |
|
|
two |
|
||
I |
* \ |
|
|
•? 0 |
|
^Jr-SiOz-Pz05+ |
|
|
s |
\ |
t в |
1100 |
|
||
|
|
\I/
1000 |
|
|
c4-Si02-Pz05+ |
900 |
SiOi,+ZSiOz-Pz05 |
+ZSi02-Fz05 |
|
' |
1 |
1 |
|
0 |
10 |
20 30 |
W 50 |
Чистая SiOz |
р^уол |
% |
Рис. 3-15. Диаграмма состояния Si02 —P2 Os .
без |
принятия |
специальных мер |
свойства этих |
струк |
тур |
никак не |
могут считаться |
стабильными. |
Было |
установлено, что явления в приповерхностной области планарных структур определяются в основном следующими факторами: наличием электрических зарядов на поверх ности и внутри слоя SiCb, покрывающего структуру, на личием зарядов непосредственно вблизи границы раздела Si—Si02 и, наконец, изменением свойств приповерхност ной области самого кремния. Так как эти факторы в зна чительной мере зависят от внешних условий — от темпе ратуры, от состава и давления окружающей газовой сре ды, от наличия вблизи поверхности электрических полей,
то при изменении этих условий |
планарная |
структура мо |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
жет |
оказаться |
нестабиль |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ной. В зависимости от из |
||||||||||
|
Kpitenюб ал ит+ ЛС |
|
|
менения |
|
внешних |
факто |
||||||||||
то\ |
|
|
|
|
|
|
ров |
состояние |
приповерх |
||||||||
|
|
|
|
|
|
ностной |
|
области |
может |
||||||||
поо\ |
|
|
|
|
|
меняться |
очень |
сложным |
|||||||||
|
|
|
|
|
образом, |
в «акой-то |
мере |
||||||||||
|
|
Ml/днос/т?ь(ж) |
|
|
|||||||||||||
\iooa |
.Тп |
|
|
обратимым, |
а |
в |
какой- |
||||||||||
| |
мит±Ж |
|
|
|
|
|
т о — необратимым. |
|
Вме |
||||||||
| 800 |
M i |
l l |
|
|
|
|
сте |
с |
изменением |
состоя |
|||||||
|
|
|
|
ния |
этой |
области |
будут |
||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||
600 |
КВарц+Ж |
|
|
|
|
меняться |
и |
параметры |
|||||||||
400 |
1 |
|
|
|
|
|
пленарных |
приборов. |
|
||||||||
- Ч — 1 |
|
|
|
|
|
|
|
В |
настоящее |
время |
|||||||
Z00 |
КВаоц |
Оз |
|
|
|
природа |
|
зарядов в припо |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
верхностной |
области |
пла- |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
0L |
ZO |
W |
60 |
80 100 |
|
|
нарных |
структур в значи |
|||||||||
|
|
тельной |
мере установлена. |
||||||||||||||
|
0 |
|
|||||||||||||||
Чистая Si02 |
|
|
Чистая В 2 |
3 |
Если |
говорить о зарядах, |
|||||||||||
Рис. 3-16. Диаграмма |
состояния |
связанных страницей |
раз |
||||||||||||||
дела, |
то |
они |
относятся |
||||||||||||||
|
S i 0 2 — В 2 0 3 . |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
к |
двум |
|
категориям. |
Это |
заряды быстрых поверхностных состояний и фиксирован ные электрические заряды. Наличие быстрых поверхност ных состояний связано с тем, что кристаллическая решет ка кремния у ее границы обрывается. В результате об разуются ненасыщенные электронные связи, которые могут создавать донорные и акцепторные уровни, распо ложенные внутри запрещенной зоны кремния (уровни Тамма). На свободной поверхности полупроводника со гласно расчетам должно быть 1015 l/см2 таких уровней. 108
Это подтверждается исследованием особо чистых поверх ностей полупроводников в условиях глубокого вакуума. В зависимости от положения уровня Ферми у поверхно сти полупроводника относительно краев валентной зоны
1,0 . |
ю |
ю |
|
Время, мин |
|
Рис. 3-17. Толщина окисла, необходимого для маскировки от диффузии фосфора (при Г100°С).
2 |
|
|
|
|
И |
I |
М М |
I |
м м |
70 |
|
102 |
|
Ю3 |
|
|
Время, мин |
|
|
Рис. 3-18. Толщина окисла, необходимого для мас кировки от диффузии бора (при 1 000—1 200°С).
и зоны проводимости доля заряженных уровней Тамма может изменяться, причем это изменение происходит практически сразу вслед за изменением положения уров ня Ферми (или, иначе говоря, поверхностного потен-
109
циала). Поэтому эти уровни и были названы быстрыми поверхностными состояниями. Если поверхность полупро водника граничит с окружающей атмосферой, то на ней
о
практически сразу вырастает очень тонкий (30—50 А) слой окисла. При этом оказывается, что число быстрых поверхностных состояний падает до 10й —101 2 1/см2. Кремний, покрытый более толстым слоем термически вы ращенного окисла, как показывают результаты экспери ментальных исследований, содержит примерно такое же количество быстрых поверхностных состояний. Теоретиче ски было показано, что минимально возможная плот ность быстрых состояний равна 109—1010 1/см2. Такая плотность состоянии была получена в структурах А1 — термически выращенный слой Si02 —Si после термообра ботки при 350—500 °С [Л. 3-23]. Сравнительно малая плотность быстрых поверхностных состояний — одно из основных преимуществ планарной технологии, так как при малой плотности состояний изменение степени их заполнения будет слабо сказываться на параметрах при боров.
В настоящее время известен целый ряд фиксирован
ных или медленно изменяющихся |
заряженных |
состояний |
|
у поверхности |
планарных структур. |
|
|
Во-первых, |
было обнаружено, |
что у самой |
границы |
|
|
о |
|
раздела Si—Si02 |
(в пределах до 200 А от нее) существу |
ет электрический |
заряд, который слабо зависит от внеш |
них воздействий — электрических |
полей и температуры— |
в довольно широком диапазоне |
этих воздействий, ска |
жем, до 500°С. Его принято называть фиксированным поверхностным зарядом. Этот заряд зависит от ориента ции поверхности. Величина его для плоскостей (111), П10), (100) относится примерно, как 3:2: 1 [Л. 3-26]. Величина этого заряда лежит для плоскости (111) в пре делах 10й —101 2 \)см2 и зависит от того, выращивался окисел в сухом или влажном кислороде и производился ли после этого отжиг в азоте (рис. 3-19). Природа фикси рованных поверхностных зарядов связана, по всей види мости, с избыточным содержанием кремния в областях окисного слоя, примыкающих к кремниевой подложке, вызванным диффузией кремния из подложки в окисел.
Пожалуй, самой серьезной-причиной нестабильности кремниевых планарных структур является наличие раз
личного рода положительных |
электрических зарядов |
ПО |
|