Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Башкирский Государственный Аграрный Университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги из ГПНТБ / Бальчитис А.А. Емкостная подобласть индукционных процессов преобразования потоков энергии

.pdf

Скачиваний:

Добавлен:

25.10.2023

Размер:

12.41 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 2627 / 3127 28 29 30 31 > Следующая >>>

В выражениях (7.47) — (7.49) top и ыс обозначают соответственно плазменную и циклотронную частоту электронов

еВ

(7.50)

е0 • те

Вработе развивается квазиодномерная теория процессов преобразования потоков энергии в канале ЭГазДИ-генератора. Однако в ряде случаев резкого изменения параметров по сечению квазиодномерная теория должна быть уточнена.

Специального исследования требуют пространственные эффекты в рабо чем канале ЭГазДИ-генератора, вызываемые сложной картиной распределения токов и электрических полей вблизи электродов и на концах канала.

Имеются методы расчета электропроводности высокотемпературного частично ионизированного газа. Расчеты же электропроводности низкотемпе ратурного ионизированного газа — продуктов сгорания в достаточной степени не разработаны. Очевидно, электропроводность низкотемпературного иони

зированного газа резко зависит от температуры.	Некоторые исследователи
эту зависимость предлагают аппроксимировать	экспонентой
Ye = y f е х р ( - ^ Г - 1 ) ,	(7.51)

где у<0 ) и А — постоянные, зависящие в основном от давления и состава газовой смеси.

Известно, что экспоненциальные зависимости, в случае нелинейных со отношений, могут привести к неоднозначным стационарным состояниям и к своеобразным гистерезисным эффектам. Исследование этих эффектов в электрогидрогазодинамических течениях представляет несомненный интерес.

В общей теории низкочастотных ЭГДИ - и ЭГазДИ-преобразователей можно ограничиться рассмотрением в рабочем зазоре лишь электрического однород ного поля, пренебрегая при этом краевыми эффектами. Когда частоты высоки, необходимо учитывать также индуцированные вихревые магнитные поля то ков смещения, изменения которых вызывают индукцию дополнительных электрических полей, искажающих первоначальное электрическое поле (об ращенный поверхностный эффект). Физика явлений в конденсаторе на боль ших частотах рассмотрена Р . Фейнманом1 .

Максимальная температура рабочего тела ЭГазДИ-генератора опреде ляется не только допустимой проводимостью рабочего тела, но также и про водимостью стенок канала. Д о температуры 1500°К можно подобрать много

1 Р. Фейнман, Р. Лейтон, М, Сэндис, Фейнмановские лекции по физике, вып. 6. М., „Мир", 1966, 201-207.

260

изоляционных материалов (окись магния, цирконаты кальция и стронция и др. изолирующие окислы), однако д л я более высоких температур выбор изоляционных материалов затруднителен [227]. Следовательно, необходимо будет проводить исследования по выбору наиболее подходящих изоляцион

ных материалов рабочего канала ЭГазДИ-генератора.	Задача облегчается
тем обстоятельством, что в данном случае используются	переменные электри
ческие поля, не вызывающие электролиз изоляционных	материалов.

С целью использования всего практически достижимого перепада темпе ратур рабочего тела — газового потока продуктов сгорания на энергетических установках в качестве первой высокотемпературной ступени целесообразно использовать МГД-генератор, а в качесте второй — низкотемпературной — ЭГазДИ-генератор. Поэтому ЭГазДИ-преобразователи должны стать объектом поисковых исследований по технико-экономическому анализу различных схем и перспективам применения их в энергетике. Однако окончательное решение о целесообразности таких схем должно приниматься на основе экономических показателей опытных установок и перспективности тенденций развития той или иной схемы. На последующих ступенях работ полное технико-экономичес кое исследование ЭГазДИ-методов преобразования энергии должно вклю чать также оптимизацию всех термодинамических, расходных и конструктив но-компоновочных параметров установки с учетом реально существующих технических ограничений на возможные пределы изменения параметров и не которых технологических характеристик всей преобразовательной установки в целом.

После почти столетнего развития и совершенствования электромагнитных измерительных преобразователей и электрических машин вряд ли можно было ожидать в этой области преобразовательной техники чего-либо нового или мало вероятного. Обманчивость такого впечатления показывает бурное развитие сов ременных исследований как в области первичных измерительных, так и в облас ти энергетических преобразователей.

Электромагнитные преобразователи прошли долгий путь развития от машин постоянного и переменного тока к машинам специального назначения, измерительным и энергетическим МГД-преобразователям прямого (безмашин ного) преобразования потоков энергии, основанным на использовании прово дящих рабочих тел. Очевидно, аналогичный путь закономерного развития должны проделать также менее известные емкостные индукционные преобра зователи, основанные на использовании слабопроводящих рабочих тел и я в л я ющиеся емкостными дуально-инверсными аналогами электромагнитных пре образователей.

261

Стимулом служит возможность улучшения технических и, в частности, весо-габаритных характеристик электромеханических преобразователей.

Заметим, что уж е сейчас вес емкостных мащин на единицу мощности в ряду энергетических преобразователей является минимальным (см. табл. 7.1).1

Т а б л и ц а	7.1
	Тип	преобразовательной установки	j Удельный вес, к г - к в т - 1
Паросиловые установки			200
Топливные	элементы		50 - 10 0
Солнечные	элементы (с панелью)		1 0 - 5 0
Электромагнитные		машины	2 - 1 0
Тепловые ионные установки (включая реактор)			0 , 5 - 5
Ядерные реакторы			0,1 - 1
Газотурбинные агрегаты			0,1-0,15
Емкостные	машины		0Л

1	Wolfgang Dittrich,	Mit elektrischen Kraftfeldern zu kleinen	Leistungsgewichten und
hohen	Maschinenspunngen.	,,Elektrotechn. und Maschinenbau", 89,	Nr. 2, 1972, 5 2 - 6 0 .

262

Выводы

1. Область зависимостей объемной мощности преобразователя с ортого нальными пространственно и по фазе переменными полями £ и Нот удельной проводимости рабочего тела имеет две резко выраженные подобласти макси мальных значений, соответствующих режимам индуктивного (электромагнит ного) и емкостного индукционного преобразования потоков энергии.

2.Явление емкостной индукции тока является следствием преобразова ний Лоренца.

3.Дуально-инверсный характер аналогии индуктивных (электромагнит ных) и емкостных индукционных преобразователей определяется симметрич

ностью первого и второго уравнений Максвелла.

4. Объемная сила электрического индукционного взаимодействия - со ставляющая дивергенции тензора натяжений Максвелла.

5.Плотность электрического заряда не является инвариантной величи ной и подчиняется преобразованию Лоренца.

6.Емкостной индукционный преобразователь обратим, т.е. может рабо

тать в	режиме генератора или движителя (двигателя).
7.	В отличие от индуктивных (электромагнитных) емкостные индукцион

ные преобразователи энергетически эффективны при использовании рабочих тел с малой электрической проводимостью.

8.Рассмотрены основные зависимости общей теории емкостных индук ционных машин.

9.Вихревые электрические поля в ЭГДИ-преобразователях могут быть созданы, согласно второму уравнению Максвелла, с помощью переменных магнитных (однофазные преобразователи) или бегущих электрических полей.

10. ЭГДИ-генераторы могут работать как в режиме независимого, так и

врежиме самовозбуждения.

11.Длина электродов ЭГДИ-преобразователя в направлении движения рабочего тела зависит от времени релаксации поляризации.

12.Получены и рассмотрены уравнения индукционной электрогидрога зодинамики, а также некоторые новые критерии подобия электрогидрогазоди намических индукционных течений: электродинамическое число Рейнольдса,

число	электродинамического давления, электродинамическое число	Гарт
мана и	др.
13.	Движение слабопроводящих сред в поперечном электрическом	поле

сопровождается рядом электродинамических и электромеханических эффек тов: „вмораживание" электрического поля в вещество, электрогидродинами ческие волны, обращенный эффект Холла и появление тензорной проводимости, эффект генерации электрического поля турбулентным движением и др.

263

14.Рассмотрены общие условия возникновения электрогидрогазодинамических индукционных явлений.

15.Получены условия подобия электрогидрогазодинамических индук ционных и магнитогидродинамических течений.

16.Рассмотрена работа ЭГДИ-преобразователя с бегущим электричес ким полем.

17.Исследованы особенности электрогазодинамического индукционного

(ЭГазДИ)	метода преобразования потоков энергии.
18. Процессы преобразования потоков энергии в сложных динамических
системах	целесообразно исследовать обобщенными методами, основанными

на понятии обобщенного силового поля или (при квазиодномерном рассмотре нии) — обобщенных силовых цепей.

19. Проведен обобщенный анализ процесса преобразования потоков энер гии в однофазном ЭГазДИ-генераторе.

20. Проведено исследование весо-габаритных характеристик ЭГазДИ- и индукционных МГД-преобразователей.

21. Разработана методика математического моделирования процесса пре образования потоков энергии в канале ЭГазДИ-генератора.

22.Рассмотрены комбинированные энергетические установки с использо ванием МГД-и ЭГазДИ-генераторов на природном топливе и ядерные установ ки с применением емкостных индукционных преобразователей.

23.Рассмотрены емкостные индукционные измерительные преобразова тели, основанные на использовании постоянных, переменных и встречно-бе гущих электрических полей.

24.Разработаны оригинальные емкостные индукционные измерительные преобразователи, основанные на применении сегнетоэлектрических материалов, являющихся емкостным аналогом измерительных феррозондов.

25.Емкостные индукционные преобразователи, очевидно, найдут прак тическое применение не только в измерительной технике и энергетике, но также на транспорте и в космических летательных аппаратах, в технологических процессах и т.п. Перспективными являются ВЧ и СВЧ ЭГазДИ-преобразова- тели д л я работы с волноводными линиями передачи электрической энергии.

Основные обозначения

А — работа; а — ускорение, скорость звука;

аэ — скорость электрогидродинамичес ких волн;

В— вектор магнитной индукции;

С— емкость, теплоемкость, машинная постоянная;

с— скорость света, удельная тепло емкость;

с0 — скорость света в вакууме;

D — вектор электрической индукции (смещения);

Ё — вектор напряженности электри ческого поля;

g, е — электродвижущая сила;

е— электрический заряд электрона, внутренняя энергия единицы мас сы газа;

F — вектор силы;

/— вектор объемной или массовой силы;

/— частота;


G, g		— проводимость (активная);
	g — магнитный заряд электрона;
	Н	—	вектор		напряженности магнитно
			го поля;
H,	h	— энтальпия;
/,	i	— ток,		поток;
/,	j	—	ток емкостной индукции;
	J	—	момент		инерции;
	L	— функция Лагранжа;
	L	—	индуктивность;
L,	I	—	длина,		dl — направленный эле
			мент	длины;

М— взаимная индуктивность, момент механический;

М— число Маха;

т— масса точечная;

п— показатель преломления среды, плотность(концентрация)частиц;

р— вектор импульса (момента коли чества движения);

р— удельная (объемная) мощность,

давление, число пар полюсов; Рг — число Прандтля;

Q— заряд, теплота, расход (массовая производительность);

Qe — эффективное сечение столкнове

ния частиц;

q— объемная плотность заряда, еди ничный заряд;

R— универсальная газовая постоян ная;

R,	г	—	сопротивление			(активное);
R E		— число электродинамического						дав
			ления;
R e — число Рейнольдса;
R e e		—	электродинамическое				число	Рей
			нольдса;
R/! e		—	электродинамическое				число	Гар-
			тмана;
RL		— ларморов р а д и у с кривизны;
г,	г	—	радиус-вектор,			радиус;
	S	—	постоянная		Су тер ленда;
	S	—	энтропия, чувствительность					при
			бора;
S,	s	—	поверхность,		ds	— направленный
			элемент	поверхности;
	S e	—	электродинамическое				число	Стю
			арта;
	S	—	полная	(комплексная)			мощность;
	s	—	скольжение;
	к	—	постоянная Больцмана;
	kf	— коэффициент			формы;
	Т	—	температура;
	t	—	время;
U,	и	—	напряжение;

265

V	— объем, dv		— элемент объема;
V	—	линейная	нагрузка по напряже
		нию;
v — вектор скорости движения;
W	—	энергия;

w— объемная плотность энергии, чис ло витков;

V — полная (комплексная) проводи мость;

Z — полное (комплексное) сопротивле

ние;

П— вектор Пойнтинга —Умова;

П— критерий подобия;

а— степень ионизации;

3	—	параметр	обращенного				эффекта
		Х о л л а , коэффициент				нагрузки;
у	— отношение		удельных			теплоемкос-
		тей;
Ye	~~	удельная	объемная			электропро
		водность;
§	—	вектор плотности			тока,		потока;
£ а	—	диэлектрическая			проницаемость
		(комплексная,		„абсолютная ");
г0	— электрическая			постоянная;
г	— относительная			диэлектрическая
		проницаемость;		угловое			ускоре
		ние;

г— потенциал ионизации;

г, — кпд, первый коэффициент дина мической вязкости;

т/ — второй коэффициент динамичес кой вязкости;

X — длина волны, коэффициент тепло проводности, длина свободного пробега частицы, коэффициент рассеяния магнитного потока;

аа — магнитная проницаемость (комп

лексная, „абсолютная"); f^o —.магнитная постоянная;

jj. — относительная магнитная прони цаемость, подвижность зарядов; v — коэффициент кинематической вяз

		кости;
че	—	коэффициент электродинамичес
		кой	вязкости;
vM	— коэффициент магнитной вязкости;
р а	—	удельное (объемное) электричес
		кое	сопротивление;


? ш	—	плотность массы				среды;
Z,	— коэффициент			трения;
т	—	постоянная		времени,			характер
		ное время (например,					диффузии),
		время	свободного			пробега части
		цы, полюсное			деление;
т я	— время		релаксации			поляризации;
9	— потенциал, угол начальной фазы,
		у г о л	разности		фаз;

Ф— диссипативная функция;

Фд — поток вектора электрической ин

дукции; Ч* — потокосцепление;

со — угловая частота; сод — ларморова или циклотронная час

тота электрона; сод — ларморова или циклотронная час

тота магнитного заряда электрона

Подстрочные и надстрочные индексы

а — активная;

b — возбуждения;

d — продольная ось, диффузия; Е, е — электрическое поле, электрон;

/— цепь возбуждения;

g — магнитный заряд д в и ж у щ е г о с я электрона;

Н — магнитное поле; i, j — индекс;

i — ион;

к— конвекционный, кинетический;

т — гравитационно-инерциальное по ле, амплитудное значение;

п— нормальная к поверхности состав ляющая;

q	—	поперечная	ось;
Т	—	температурное		поле;
х, у, z	—	компоненты	по	соответствующим
		осям;
м	—	магнитный;
н	—	нагрузки;
г	—	реактивная;

О— вакуума, покоя, входная, началь ная;

см — смещения; эл — электродинамический(емкостной);

эм — электромагнитный(индуктивный); эф — эффективное значение.

266

Математические обозначения

Прописными буквами обозначаются ам плитудные или действующие значения, строчными —мгновенные. Тире сверху обо значает векторную величину, точка — комп лексную, звездочка — сопряженную комп лексную, знак „Л " — обобщенную величину.

Интегралы любой кратности обозна чаются знаком J" и различаются лишь обо значением элемента интегрирования.

Знак ф означает интеграл по замкну

той поверхности или по замкнутому	контуру .
V — оператор Гамильтона	„набла";
Физические постоянные1

	д 2	<Э2	д2
V	Лс2 +	~ду^+	~д? ~ о п е Р а т ° Р Лап
	ласа (лапласиан);

d		мл,
		дифференциальный	оператор;
R e	-	вещественная часть	комплексного
		числа;
Im	-	мнимая часть комплексного чис
		ла;
Т&$, Ttj —		тензор;
I I	-	модуль вектора или комплекс
		ного числа;

среднее за период значение; перпендикулярный; паралельный.

										Относи
Обозна	Название		постоянной		Единица		измерения			тельная
Обозна									Значение	погреш
чение									Значение	погреш
чение										ность
										ность
										10~ в
«o = cJ у - 1	Обобщенная		постоянная			10"		н	1,211
	вакуума
Y	Гравитационная			посто	Ю - 1 1			м3-кг-1-сек~2	6,670
	янная				Ю - 1 1			м3-кг-1-сек~2	6,670
So	Электрическая			постоян
	ная вакуума				Ю - 1	2		ф-м-1	8,8541
	Магнитная		постоянная
	вакуума				10~ 6			гн-м-1	1,2566
Co	Скорость света в ваку
	уме				10е	м •		сек'1	2,9979250(10)	0,33
e	Электрический			элемен
	тарный	з а р я д			Ю - 1 9			к	1,6021917(70)	4,4
Mo	Масса покоя		электрона		1 0 - 3 1			кг	9,109558 (54)	6,0
h	Постоянная		Планка		10 - 3	4	дж • сек		6,626196(50)	7,6
к	Постоянная		Больцмана		I 0 - 2 3			дж-град'1	1,3804
To	Температура		абсолютно
	го нуля						°К		-273,15 °С
R	Универсальная			газовая
	постоянная				103	дж-град~1-кмоль~1			8,3169
	Волновое	сопротивление
V «o	вакуума						ом		376,73
1 Значения постоянных				с 0 , е, т0	и h взяты		из статьи: В. N . Taylor, D . N . Langenberg,

W. Н . Parker, The Fundamental Physical Constants. Scientific American 223 (4), 1970, 62.

267

Литература

К введению

P o i n c a r e

Н.,

Sur quelques

theoremes generaux relatifs

a l'electrotechnique.

L'eclairage

electr. 9,

1907,

293.

B a r k h a u s e n

H . ,

Das Problem

der Schwingung-Serzeugung mit besonderer Beriicksich-

tingung schneller elektrisher Schwingungen. Gottingen,

1907.

O l l e n d o r f F . , Uber Kapazitatsmachinen, Arch. Elektr., 4, 1923, 165.

К а п л я н с к и й

A . E . Введение

в о б щ у ю

теорию

электрических машин.

М . — Л . ,

Госэнергоиздат,

1941.

П о л о т о в с к и й

Л . С. Емкостные машины

постоянного тока высокого

напряжения.

М. — Л . , Госэнергоиздат,

1960.

Б а л ь ч и т и с

А. А. Введение в

теорию емкостных индукционных машин постоянного

тока. Канд.

д и с с , Каунасский

политехнический институт, 1962.

И о с и ф ь я н

А. Г. О принципах

теоретической электромеханики. Д о к л . А Н

Армянс

кой ССР,

L I , №

1, 1970,

21 - 31 .

Б е к м а н П .

Эквивалентные электромагнитные постоянные д в и ж у щ и х с я сред. Т И И Э Р ,

т. 58, №

1970,

79 - 80 .

9.М е е р о в и ч Э. А. Методы релятивистской электродинамики в электротехнике. М. — Л . „Энергия", 1966.

	К главе 1
10.	Б а л ь ч и т и с		А. А. Закон индукции		д л я	емкостной машины. „Электричество", 7,
	1957, 11 - 14 .
11.	H e a v i s i d e		О. Electromagnetic theory. L . , 1893.
12.	H e a v i s i d e О. On the Forces,			Stresses	and	Fluxes of Energy in the Electro-magnetic
	Field. „РЫ1. Trans. Roy, Soc. Ind.",				183A,	1893,	423 - 480 .
13.	А р к а д ь е в		В. Phys. Zs . , 14,	1913,	928.
14.	P a n o f s k y W . , P h i l l i p s M . Classical Electricity and Magnetism, New York, 1955 [Рус
	ский	перевод: Пановский В . , Ф и л л и п с М . ,				Классическая электродинамика,		Физмат-
	гиз,	1963].
15.	N e u r i n g e r J . L . , R o s e n s w e i g			R . E . Phys. Fluids, 7, 12, 1964, 1927.
16.	Б а л ь ч и т и с		А. А. Электродинамические			индукционные объемные силы. „Электро
	техника". Материалы Литовской республиканской X X научно-технической							конферен
	ции.	Каунасский политехнический			интитут,		1970.

17.Л о р е н т ц Г. А. Теория электронов и ее применение к явлениям света и теплового излучения. М., Гос. изд. технико-теорет. лит., 1956.

268

18.	S i m o n y i К .	Theoretische elektrotechnik.	V E B Deutscher	Verlag der	Wissenschat'ten,
	Berlin, 1956 [Русский перевод: Ш и м о н и		К- Теоретическая электротехника, М., „Мир",
	1964].
19.	S o m m e r f e l d	A . , Elektrodynamik. Leipzig, 1949 [Русский		перевод: А.	З о м м е р ф е л ь д .

Электродинамика, М., И Л , 1958].

20.Sell winger J . , A Magnetic Model of Matter, Science, 165 (Nr. 3895), 1969, 757 [Русский

перевод:

УФМ,

103,

1971,

355].

К главе

21.

H o l t z W. Pogg. Ann., 1865, 126, 157;

1866, 127, 320;

1867, 130,

128.

22.

T o e p l e r A . Pogg. Ann., 1865,

125,469;

1866, 127, 177; 1867, 130,

518.

23.

Ш в е д о в

Ф. Pogg. Ann., 1871,

144,

597.

24.

Т е п л о в M. H . Теория

и новая

конструкция

электрофорных

машин.

Зап . Р у с с к о г о

Техн. Об-ва,

1875, отд. I I , прилож . ,

стр.

25.

П у ш к о в

Н. Об упрощении электрофорной

машины. „Электричество",

1883, 116.

26.

H e l m h o l t z Н., Ann. der Phys., Bd C L V I I I ,

1876.

27.

R o w l a n d

H . A . , Am . Journ. of Science, 30,

1878.

28.

R o n t g e n

W. C , Ann . d. Phys., 35,

1888, 264.

29.

P e n d e r

H . , Phys. Rev.,

X I I I ,

1901,

203.

30.

P e n d e r

H . ,

Phil. Mag. (6) 2, 1901,

179.

31.

V a s i l e s c o - K a r p e n N . , Comptes

rendus, 136,

1903, стр, 609, 998.

32.

Э й х е н в а л ь д

A. Ann. d. Phys.

I I ,

1903,

241.

33.

Э й х е н в а л ь д

А. А. Избранные

работы.

M . ,

Гостехиздат,

1956.

34.

Т а м м

И .

Е . Основы теории электричества.

М., Гостехиздат,

1956.

35.

Т о н н е л я

М. —А. Основы электромагнетизма

и теории относительности. М., И Л , 1962.

36.

И о ф ф е

А .

Ф .

Ж Т Ф , т. I X , в. 23,

1939,

2071-2080.

37.

Г о х б е р г Б . М . , И о ф ф е А .

Ф . ,

Р е й н о в Н . М. Ж Т Ф , т. I X , в. 23,

1939,

2081-2089.

38.

Г о х б е р г .

Б. М., И о ф ф е А. Ф. Модели

электростатических

генераторов. Изв. А Н

СССР,

Сер.

физ., 4, 1940,

367.

39.

В о р о б ь е в

А. А. Сверхвысокие

электрические

напряжения. М., Госэнергоиздат,

1955.

40.

Высоковольтное

испытательное

оборудование и измерения (под ред. А. А. Воробьева).

М., Госэнергоиздат, 1960.

41.Электростатические генераторы. Сб. статей под. ред. А. К. Вальтера. М., Атомиздат, 1959.


42.	Benjamin Franklin's		Experiments.		Cambridge Massachusetts,		1941	[Русский перевод:
	В е н и а м и н	Ф р а н к л и н .		Опыты и наблюдения над электричеством, М., 1956].
43.	A r r e n i u s S. Ann . d. Phys.			uChemie,63,1897,305-313.
44.	G u n t e r s c h u l z e A . ,		H e s s e	H . J . Z . f. Phys, 97,		1935, 113-123; 98,		1936, 476 - 489 .
45.	G u n t e r s c h u l z e A . , Betz H . Z . f. Phys, 100, 1936,					269-272;
46.	T e i c h m a n n H . Z . f. Phys.,			103, 1936, 728-746.
47.	Q u i n k e G . Ann. d. Phys., 59, 1896, 417 - 486; 62,					1897, 1 - 13 .
48.	H e y d w e i l e r	A . Verh. d. D . Physik, Gessellschaft. Z u Berlin, 16,					1897,	32 - 36 .
49.	G r a t z L . Ann . d. Phys., I V , 1, 1900,				530 - 541 .
50.	B o l t z m a n n	L . Wied. Ann., 60, 1897, 399 - 400 .
51.	A v s e c D . C . R . , № 203, 1936, 1140;				204, 1937, 420; 209, 1939,		750, 830, 869.
52.	А р а б а д ж и	В. И.	Ж Т Ф , 20, 1950, 967.

269

<<< < Предыдущая 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 2627 / 3127 28 29 30 31 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ