![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Ванюков, А. В. Теория пирометаллургических процессов учеб. пособие
.pdfка сопровождается, как. правило, значительными тепло выми эффектами.
Какие же причины определяют появление теплоты смешения при образовании силикатных шлаков? Вслед ствие ионного строения шлаковых расплавов главной составляющей, вызывающей возникновение теплоты сме шения, будет, по-видимому, уменьшение силы кулонов-
Рнс. 93. Схема изменения энергии кулоновского отталкивания ка тионов при смешении:
а — положение до смешения; 6 — положение после образования раствора
ского отталкивания между ионами в растворе, по срав нению с кулоновскими силами в расплавах отдельных окислов. Сказанное можно пояснить упрощенной схемой (рис. 93). Отталкивание катионов исходных окислов происходит на расстояниях 2 1\, 2 lî , которые меньше, чем
при смешении (/і+/г)- Энергия кулоновского взаимодей ствия, как известно, зависит от расстояния, поэтому раз мещение ионов в растворе (рис. 92,6) предпочтительнее, чем в отдельно взятых окислах. Конечно, это весьма уп рощенная трактовка появления теплоты смещения при образовании таких сложных растворов, как металлурги ческие шлаки. Во взаимодействиях участвуют ионы раз-
ных размеров и зарядов, вакансии, связь не является чисто ионной.
Если бы в распоряжении исследователей имелисьнадежные данные по изменению теплоты и энтропии сме шения при образовании растворов, задача вычисления активностей компонентов даже в самых сложных шла ковых расплавах была бы решена. Очевидно расчетный метод определения активностей должен исходить из оп ределенной физической модели жидкого шлака.
Ранее, когда господствовала молекулярная теория строения шлаковых расплавов, активность окислов в шлаке вычисляли следующим образом. Например, об щая концентрация окиси свинца в шлаке, определенная аналитическим путем, складывалась из следующих со ставляющих:
|
Е Pb О = (PbO)FeA + (PbO)Si0j + (PbO), |
(V.21) |
|
где |
(Pb0)Fe_o |
— концентрация окиси свинца, |
связан |
|
(PbO)Sj0 |
ная в ферриты свинца; |
|
|
— концентрация окиси свинца, связан |
||
|
|
ная в силикаты; |
|
|
(РЬО) — концентрация свободной, химически |
||
|
|
несвязанной окиси свинца. |
|
|
Активность окиси свинца характеризуется концентра |
||
цией свободной |
окиси свинца (РЬО), а не общей кон |
центрацией SPbO, (РЬО) определяется химическим пу тем из затвердевших шлаков. Однако в действительности в силикатном расплаве отсутствуют молекулы сое динений, а кристаллы минералов, выделившися шз рас плава при охлаждении, будут вторичными образова ниями.
Следующим шагом на пути развития теоретической модели жидкого шлака, к которой можно было бы при менить строгий термодинамический подход, была тео рия совершенных ионных растворов, разработанная М. И. Темкиным. Основные положения этой модели сле дующие: 1) расплав состоит из ионов, в нем нет электронейтральных частиц; 2) ближайшими соседями явля ются ионы противоположного знака; 3) с точки зрения энергии взаимодействия все катионы и анионы равно значны друг другу.
Расчет активностей осуществляется при этом весьма просто. Теплота смешения при образовании совершен ного ионного раствора равна нулю. Таким образом, из менение термодинамического потенциала, а следователь но, и активность компонентов в таком растворе можно определить как производную по числу частиц от энтро пии смешения. Энергия и энтальпия раствора аддитив но складываются из энергий и энтальпий его компонен тов. Следовательно, активность ионов в подобном рас плаве, оказывается равной отношению числа ионов одного сорта к общему числу ионов того же знака.
Пусть |
у нас имеется расплав, |
состоящий из т \ мо |
|||||
лей FeS |
и т 2 молей CaS. Активности ионов серы и же |
||||||
леза составят: |
|
|
|
|
|
||
J , S- |
~~ |
т 1- ) - іп 2 |
> |
F e-+ — |
, |
|
« |
° |
|
|
|
nii -f- /и2 |
|
||
Активность FeS в расплаве определится как |
|||||||
» F . S |
|
|
|
|
|
|
( V - 2 2 ) |
Сумму всех ионных долей в данном расплаве, в от личие от обычного раствора принимают равной не еди нице, а двум.
Таким образом, совершенный ионный раствор упро щенно можно представить состоящим из двух независи мых идеальных растворов (все катионы и все анионы), а для определения активности достаточно данных хими ческого анализа. Экспериментальная проверка показа ла, что расчеты, выполненные по этой методике, удов летворительно согласуются с данными опыта лишь для основных шлаков с небольшой концентрацией (до 1 0 %) SiО2, AI2O3, Fe20 3 и Р2О5.
Как отмечает О. А. Есин, сделанное в теории совер шенных ионных растворов допущение о равноценности ионов не является строгим. Ранее уже было показано, что реальные металлургические шлаки, содержащие ио ны с различными энергетическими характеристиками, в действительности являются микронеоднородными жид костями, склонными к полимеризации. Энергетическая неравноценность ионов вызывает дополнительное упоря дочение в расположении частиц по сравнению с совер шенными ионными растворами. Такое дополнительное упорядочение ведет к снижению энтропии раствора.
Кроме того, образование реальных шлаков сопровож у ется заметной теплотой смешения.
Попытка применить положения статистической тер модинамики к расчету активности компонентов в жид ких шлаках с учетом неравноценности ионов была пред принята В. А. Кожеуровым. Для расчетов он предложил модель регулярных ионных растворов. Под обычными регулярными растворами понимается раствор, в котором различие во взаимодействиях однородных и разнород ных частиц невелико, что приводит к хаотическому про странственному распространению составных единиц раствора. В таких растворах отсутствуют какие-либо сиботаксические группировки, характеризующиеся повы шенной упорядоченностью частиц. В расчетах учитыва ется теплота смешения, возникновение которой счита ется обусловленной изменением характера и величины энергии связи по сравнению с таковыми в исходных ком понентах. Считая, что расплав состоит только из катио нов-модификаторов и сеткообразователей, равномерно окруженных анионами кислорода, В. А. Кожеуров полу чил довольно удобное выражение для определения ко эффициентов активности ( у ) \ окислов многокомпонент ного шлака:
■RT ln y q = |
% x t Q iç + |
£ |
Xi Qqi — S 2 JC, x, Qih |
(V.23) |
||
|
(=1 |
l~ q + l |
i= 11=1 |
|
|
|
где |
|
y q— коэффициент активности |
компонен |
|||
|
|
та |
q ; |
|
|
|
Qig, |
Qgi, |
Q,-j— энергии смешения соответствующих |
||||
|
|
пар компонентов і и q, q |
и і, і и /; |
|||
|
|
Xi, X j— мольные доли окисла и в то же вре |
||||
|
|
мя ионные доли соответственно ка |
||||
|
|
тиона |
і и /. |
|
|
|
Мольная доля окисла определяется по уравнению: |
||||||
_ |
VI Пі |
|
|
|
|
|
Х і ~ |
k |
|
|
|
|
|
2 ѵ і щ
г= 1
где V,— число катионов в химической формуле окисла;
п с— число молей окисла в шлаке.
Для бинарной системы это выражение значительно упрощается:
I n Уі = |
'2 Ql, |
(V.24) |
|
RT |
|||
|
|
Сравнение экспериментальных и расчетных по при веденным формулам данных показало удовлетворитель ную сходимость результатов для основных шлаков (вплоть до 28% Si02).
Для кислых шлаков была предложена формула, эм
пирически учитывающая два тепловых |
эффекта. |
При |
|||||||
образовании |
|
|
/S i |
|
|
|
кис- |
||
группировок^—0 х |
свойственных |
||||||||
|
|
|
|
^ S i’ |
|
|
|
|
|
лым шлакам, необходимо учитывать, что кроме образо |
|||||||||
ваний типа M e —О—Si, характерных для основных шла |
|||||||||
ков, в расплаве должны возникать связи |
Si—О—Si. |
||||||||
Принудительное возникновение этих связей отражает |
|||||||||
условия |
усложнения |
кремнекислородных |
комплексов |
||||||
при введении ионов-модификаторов. В случае |
кислых |
||||||||
шлаков |
для |
бинарных систем |
М е О —SiÖ2 |
формулы, |
|||||
предложенные В. А. Кожеуровым, выглядят следующим |
|||||||||
образом: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R T ] n y 1 = |
Q l ,2N l + |
q { 3 N 2 - \ |
~ |
6N M |
(3Wa- |
l), |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(V.25) |
R T ln Уз = |
QI ,2AT? + |
69ІѴ1 [ S N 3 — |
1), |
|
|
|
(V .26) |
||
где |
Qj 2— тепловой эффект, |
учитывающий образова |
|||||||
|
|
ние группировок M e —О—Si; |
|
|
|
||||
|
q — теплота, |
обусловленная «принудительной» |
|||||||
|
|
полимеризацией |
с |
образованием |
связей |
||||
|
|
Me—О—Si; |
|
|
|
|
|
|
|
N 1 и N z — мольные доли компонентов. |
|
|
|
|
|||||
О. |
А. Есиным и И. Т. Срывалиным были эмпирически |
||||||||
подобраны обе составляющие теплот смешения |
|
Q и q |
|||||||
для важнейших бинарных силикатов, ккал: |
|
|
|
||||||
|
|
Q |
q |
|
|
|
|
|
|
CaO—Si02 |
—46,0 |
4 50,5 |
|
|
|
|
|
|
|
MgO—Si02 —35,0 |
+41,1 |
|
|
|
|
|
|
||
FeO—Si02 |
—2,7 |
+13,8 |
|
|
|
|
|
|
|
PbO—Si02 |
0 |
+9,2 |
|
|
|
|
|
|
Эти же |
авторы |
предложили |
расчетное уравнение |
|
для псевдотройной |
системы (CaO+M gO)/Ѵь |
(FeO-F |
||
+ F 20 3)W2 и |
(Si02)N3 для 1600°С: |
|
|
|
lg Ya = - |
(0,8 Wa- |
0,2ЛУ (1 - N , ) |
- 0,5УѴз (1 - |
2N J + |
f 9,7N.2N 3— 19,4/Ѵз |
|
(V.27) |
Модель регулярных ионных растворов В. А. Кожеурова не учитывает дополнительного изменения энтропии (AS|,2), возникающего не только за счет перестановки
ионов, но и вследствие упорядочения ближнего порядка частиц. Действительно по принятой схеме все возмож ные конфигурации частиц, например в бинарных сили
катах, исчерпываются |
формулой |
А В . Но в системах |
||
МеО—ЭіОг либо возникают |
группировки, из которых |
|||
впоследствии кристаллизуются |
ортоснликаты |
А?В |
||
(Fe2Si0 4 , Mg2SiÖ4 и |
др.), |
либо |
метасилнкаты |
А В |
(CaSi03 и др.), О. А. Есиным и И. Т. Срывалнным для случая асимметричного расположения группировок в бинарных расплавах с учетом влияния второй координа ционной сферы выведены следующие уравнения для оп
ределения коэффициентов активности: |
|
|
|||
ln = |
— I n |
г 2L ~Ï- |
|
(V.28) |
|
|
3 |
|
|
|
|
1п у0 ~ |
— ln —2 ~ Kl |
_T |
|
(V.29) |
|
|
3 |
Nl |
|
|
|
где х н у — величины, |
пропорциональные |
числу |
группи |
||
|
ровок |
соответственно А В 2 и |
АВ\ |
иона. |
|
z — число ближайших соседей у одного |
Во всех рассмотренных моделях, как мы видим, со вершенно игнорируется влияние дефектности структуры жидкого шлака на коэффициенты активности компонен тов. В. А. Кожеуров в своих работах даже принимает, что ионы Fe2+ и Fe3+ неразличимы, т. е. электронное об лако размазано между этими ионами и заряд у иона же леза в шлаке лежит в пределах 2 < z < 3 . Как следует из предыдущего изложения, концентрация дефектов долж на оказывать серьезнейшее влияние на все термодина мические характеристики расплавов, в том числе и на активность. Поэтому расчетные формулы, приведенные выше, по-видимому, следует отнести к расплавам, с ми нимальной концентрацией дефектов. Такие расплавы мо-
гут находиться в равновесии с газовой фазой при очень малом значении р 0 (ІО-10— ІО- '2 ат). В настоящее вре мя в работах Г. И. Чуфарова и А. Н. Мень предприни мается попытка учесть при термодинамическом подходе к расчету активностей компонентов в силикатных рас творах разупорядоченность структуры фаз переменного состава. При этом расчеты осуществляют или основыва ясь на результатах экспериментальных данных по оп
ределению активности в зависимости |
от |
концентрации |
и парциального давления неметалла |
в |
газовой фазе, |
или с помощью так называемого метода кластерных ком понентов. Термин «кластерный компонент» подчеркива ет, что раствор представляют в виде ряда невзаимодей ствующих подсистем (кластеров), которые представля ют собой набор истинных и гипотетических компонен тов. Свойства раствора при этом аддитивно складывают ся из свойств выбранных компонентов. В набор класте ров авторы включают компоненты, получаемые при на писании реакций разупорядочения соединений перемен ного состава. При обоих методах расчета в данной мо дели учитывают дефектность структуры вещества. В первом варианте она входит в выражение активности через экспериментальные данные, отвечающие опреде ленной дефектности структуры соединения, находящего ся в равновесии с данной газовой фазой. Второй вари ант связан с теоретическими представлениями о схеме
разупорядоченности соединений |
в зависимости |
от р х |
|||
и концентрации |
компонента X |
в системе. Это |
интерес |
||
ное направление |
в настоящий |
момент |
находится |
пока |
|
в стадии становления и накопленного |
материала |
еще |
недостаточно, чтобы рекомендовать данный способ для расчета активностей компонентов для жидких шлаков и штейнов различного состава.
Краткое рассмотрение теоретических способов рас чета активности компонентов в шлаковых расплавах свидетельствует о недостаточности наших представле ний об истинной физической модели силикатного рас плава. Поэтому на сегодняшний день наиболее надеж ными следует пока считать данные по активностям, по лученные экспериментальным путем1.
1 Экспериментальные методы определения активностей были рассмотрены в курсе физической химии.
Кислород — важнейший компонент железосиликат ных шлаков цветной металлургии. В зависимости от со става шлака, структуры кремнекислородных комплексов, характера катионов-модификаторов и других сопутству ющих комплексообразующих катионов степень поляри зации кислорода очень сильно меняется. Например, при увеличении содержания сильного катиона Fe3+ степень поляризации кислорода катионами кремния падает. Кис лород при этом слабо удерживается раствором. Несколь ко упрощая картину, можно условно представить, что в расплаве находятся в равновесии три формы кислоро да: «свободный» анион кислорода О2-, связанный одной валентностью с ионом кремния 0~(S i3+—0~) и анион, находящийся внутри кремнекислородного комплекса 0° (Si3+—О—Si3+).
Изменение состава силикатного расплава будет сме щать равновесие между различными формами кислоро да в ту или иную сторону. Например, при увеличении в шлакеконцентрации SiÖ2 следует ожидать снижения концентрации «свободного» кислорода и возрастания со
держания кислорода, |
связанного внутри |
комплекса. |
|
Функция концентрации О- от содержания |
S i02 |
в рас |
|
плаве будет проходить |
через максимум. |
Дж. |
Toon и |
К- Самис, исходя из равновесия реакции 20_^ 0 ° + 0 2_, рассчитали активности «свободного» кислорода в систе
ме FeO—Si02—CaO для случая постоянного p Qz |
и тем |
пературы 1600° С (рис. 94). Как видно из рис. |
94, уве |
личение концентрации кремнезема в шлаке соответству ет резкому снижению активности ионов кислорода (циф ры на кривых) вследствие усложнения силикатных ком плексов. В области диаграммы, примыкающей к углу FeO, активность кислорода остается сравнительно высо кой вплоть до 50% (мол) S i02. При той же концентра ции кремнезема в области диаграммы, приближающей ся к бинарной системе СаО—S i02, активность ионов кис лорода согласно расчетным данным резко падает. Такое положение хорошо согласуется с рассмотренными ранее энергетическими характеристиками катионов Са2+ и Fe2+ в силикатных расплавах. Приведенная диаграмма наглядно отражает особенности строения жидких сили катов, но она неудобна для практических расчетов хими ческих равновесий.
Гораздо удобнее для практических расчетов выра-
Рнс. 94. Активность кислорода в системе FeO—CaO—Si02 (по данным Дж. Тоопа н К. Самиса)
(Si0z+pz05)
Рис. 95. Активность FeO в системе FeO—CaO—Si02
Жать активность ионов через активности компонентов, входящих в состав шлака. Конечно при расчетах хими ческих равновесий, устанавливающихся с участием жид ких шлаков, мы всегда должны помнить, что в расплаве реагируют друг с другом не молекулы, например FeO и MeS, а ноны. Но количество вещества, перешедшего из одной фазы в другую при взаимодействии, например шлака и штейна, будет, как правило, отвечать соотно шениям, существующим в молекулах. Привычка метал лургов к укоренившейся «молекулярной» терминологии не должна нас смущать при расчетах химических равно весий и определении активности ионов через активности компонентов. Примером широко известной диаграммы изоактивностей FeO в системе FeO—S i02—CaO (с при
месями Р 2 О 5 , |
MgO и МпО) |
может служить диаграмма |
Дж. Чипмена |
и Р. Эллиота |
(рис. 95). Диаграмма отно |
сится к условиям равновесия шлака и жидкого железа при температуре 1600° С. Бросаются в глаза резкие от клонения активности FeO от идеальных соотношений.
Рассмотренная диаграмма может иметь лишь огра ниченное применение в цветной металлургии. По услови ям равновесия жидкие шлаки находятся в контакте с металлическим железом. Согласно диаграммам А. Муа-
на (см. рис. |
59) это |
отвечает значениям |
—10"":1— |
Ю-1 2 aTj т е |
сильн0 |
восстановительным |
условиям при |
малом равновесном содержании трехвалентного железа в расплавах. В процессах выплавки металлов из руд и концентратов, при конвертировании штейнов и рафини ровании чернового металла газовая атмосфера в печных агрегатах более окислительная. Поэтому для цветной металлургии большее значение имеет шлаковая система FeO—Fe20 3 (Fe30 4)—S i0 2 и активности компонентов в
ней при температурах 1250— 1350° С. Активности компо нентов в этой системе были определены авторами дан ной книги совместно с В. С. Цесарским.
На рис. 96 и 97 приведены диаграммы изоактивно стей FeO и Fe30 4 в расплавах системы FeO—Fe3Oi— —Si02, полученные при температурах 1220 и 1320° С (температурах наиболее характерных для условий цвет ной металлургии). При этих условиях, как следует из диаграмм, гомогенный шлаковый расплав сохраняется лишь в сравнительно небольшой области (рис. 98). На диаграммах рис. 96, 97 нанесены также равновесные