![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Диткин, В. А. Интегральные преобразования и операционное исчисление
.pdfτcp∏3yeτ действенность, эффективность прилагаемой к данному объекту внешней нагрузки с учетом момептного состояния объ екта, его подготовленности к восприятию именно данной на
грузки.
Величина τ представляет собой теоретическую продолжи тельность взаимодействия при данных величинах D, К, Pn и
Pb- q — коэффициент пропорциональности.
Вырая^енпе (1) справедливо для тех случаев, когда при составлении уравнений используется закон сохране ния энергии. Будучи обобщением ряда формул классиче ской физики, оно сохраняет смысл при тех же упроща ющих допущениях, которые положены в основу соответ ствующих законов. Главнейшим среди этих упрощений является рассмотрение лишь таких стадий взаимодействия объектов, на которых наблюдается линейная, прямо пропорциональная зависимость между величинами вне шнего действия и изменения состояний объекта (т. е. таких стадий, когда величины D, К, Pn и Pn могут рас сматриваться как независимые друг от друга).
Имея в виду эти условия, выражение (1) можно пре образовать в те или иные привычные для школьных учебников формулы.21
21 Так, полагая, |
что |
электрическое папряжепие |
на концах |
||
данного проводника |
U = Pn — Pn, сопротивление его R-D и |
||||
количество электричества, |
протекшее за время |
i = τ, |
составляет |
||
|
. |
QR |
QU |
Зная же, что сила |
|
Q = K, мы получаем і = q |
у |
пли Q~t~-~β^ • |
Q
тока I = — и полагая g = 1, мы приходим к формуле закона Ома:
U
I = -R-. Если мы примем, что механическая сила F = Pn — Pn,
масса тела т = D и изменение скорости движения данного тела при действии па него за время t = τ силы Нравно Tz1 — V0 = K,
|
(V1-V0)m |
|
при ускоре |
|
ТО ИЗ выражения (1) получим t = q--------р-------- или, |
||||
нии а = ——'-, q = 1, F = ma. Аналогичным путем |
можно вы |
|||
вести из выражения (1) |
формулу закона Гука: |
положим |
τ = l |
|
(эмпирически величины |
τ при выводе закона |
Гука не |
изме |
ряются), <7=1, К = I1 — I0 = M (где I0-исходная длина образ-
■ EF
да и M — абсолютное удлинение), D = —,— (где E — модуль упруiO
гости образца, F — площадь его поперечного сечения); внешнее' растягивающее усилие представим как P = Pu—Pn (при отсут--
7* |
99 |
Преимущество выражения (1) по сравиеиию с дру гими символическими формулировками взапмосвязв между физическими величинами в том, что оио представ ляет в явной форме важную временную характеристику процессов взаимодействия — их теоретический модуль продолжительности, величина которого может определять ся в конкретных случаях и эмпирическим путем.
В связи с этим, допуская расширительную трактовку законов сохранения, можно поставить, в эвристическом плайе, следующий вопрос: нельзя ли распространить вы ражение (1), при тех же упрощающих допущениях, из области сугубо физических явлений иа области явлений биологических, психологических, информационных?
Само собой разумеется, что при этом потребуется в каждом конкретном случае переосмысление величии D, К, P1, и Pn. Однако для размышлений в этом направле нии побуждающим стимулом может послужить хотя бы, скажем, перспектива сравнительного анализа величин Pn для таких случаев, когда заведомо эквивалентны величи ны D, К и Pn пли т, D и Pn.
Третье замсчаипе касается той схемы дефини ции конкретных процессов, которая приведена в конце § 1 этой же главы.
По-видимому, такая схема ие только вносит уточне ние предмета в обсуждение конкретных явлений, по и в сочетании с формальной классификацией процессов может использоваться как вспомогательное средство при эвристическом поиске и выяснении ранее не обсуждав шихся, не изучавшихся явлений.
Так, например, известно следующее определение общего предмета химии: «Химия есть наука о превраще нии веществ. Она изучает состав и строение веществ, зависимость свойств вещества от его состава и строения,
ствии |
предварительного |
напряжения |
образца Pb = O); |
тогда |
||
UEF |
, |
л, Р1* |
т |
|
« |
интер |
—pj— = 1, |
или Δl = ~Ep. |
Точно таким же |
образом можно |
претировать выражение (1) и для целого ряда других физических
явлений, для которых справедлив тезис |
о линейной пропорцио |
|
нальной зависимости между |
внешним |
действием и изменением |
состояния некоторого объекта |
(в частности, для закона'Фарадея, |
|
для закона Джоуля—Ленца, |
для случая взаимного притяже |
|
ния тел на расстоянии, для |
закона Кулона и т. д. и т. п.). |
100
условия и пути превращения одних веществ в другие».22 Это определение одень шпцокое: превращения веществ происходят в действительности как в масштабах молекул и опганипеских клеток, на уровне микромодульных про цессов, так и в масштабах астрономических объектов — газовых туманностей, звезд, галактик и т. п., т. е. на урояде процессов макро- и мегамодульньтх.
Из всего этого широкого диапазона разпомодульных процессов ппевращенпявт>еществ различные отделы со временной химии охватывают пока своим вниманием преимущественно лишь некоторую часть — от микромодѵльпых до сравнительно быстрых из макромодульных.
В связи с этим необходимо либо ввести в исходное широкое определение предмета химии ограничивающие
уточнения, либо — в |
эвристическом плане — поставить |
вопрос о расширении |
существующей номенклатуры спе |
циальных разделов химии, о расширении традиционного круга явлений, исследуемых химическими методами.
Наконец, четвертое замечание относится к про блемам развития новой перспективной ветви логики, а именно так называемой временной логики.23
Как и во всех других случаях рассмотрения времен ных соотношений, здесь, видимо, будет целесообразно об судить вопрос о применимости понятия модуля продол жительности для систематизации всех мыслимых выска зываний.
Так, вероятно, полезным будет выделение особого класса высказываний, истинность которых сохраняется всегда, т. е. практически на всем протяжении существо вания человеческого языка и мышления. Противополож ный класс «всегда ложных» высказываний определится при этом как множество высказываний, справедливых на протяжении интервалов времени с нулевой продолжитель ностью. Промежуточные классы разместятся между этими двумя крайними классами, например множество высказы ваний, истинных на протяжении крупной исторической эпохи, высказывания, истинность которых сохраняется на протяжении, скажем, десятилетий, высказывания, справед ливые лишь для кратких текущих моментов, и т. п.
22Н. Л.'Г л инк а. Общая химия. M.,. 1971, с._ 14.
23См., например: Э. Ф. Караваев. Некоторые вопросы
развития временной логики. — Философские науки, 1970, № 1, и др.
ГЛАВА IV
МЕТОДОЛОГИЯ ОТОБРАЖЕНИЯ ПРОЦЕССОВ И АНАЛИЗА ТРАЕКТОРИИ
§ 1. Эмпирическая стадия структурно-диахронического исследования
Если при синхроническом исследовании некото рой коллекции объектов можно раз за разом перебирать их, заново и заново рассматривать, то при изучении «жи вого» реального процесса надо сначала научиться улав ливать мимолетное, текущее, движущееся, научиться вы делять из всего неиссякаемого разнообразия различных сторон и особенностей процесса главное, основное для дан ной исследовательской задачи. Умение остановить движе ние, зафиксировать ход процесса так, чтобы потом можно было многократно анализировать его под разными углами зрения, — одна из главнейших проблем диахронического исследования.
Научная регпстрация реальных явлений в их течении осуществляется практически в Casrbix разнообразных фор мах — от словесного описания до озвучеппой цветной ки нохроники, от датированного протокола отдельных собы тий до графиков, вычерчиваемых самопишущим прибором.
Однако в основе любой из этих форм лежит одно и то же — непосредственный контакт с эмпирической дейст вительностью, «живое созерцание», как очень точно опре делил эту стадию познания реального мира В. И. Ленин. При изучении процессов «живое созерцание» по необхо димости движется во времени g развитием изучаемого процесса, отмечая момент за моментом, состояние за со стоянием, стадию за стадией в реальном явлении.
Как и всякий реальный процесс, эмпирическую стадию исследования можно охарактеризовать теми или иными хрономорфологическими признаками. В гносеологиче-
102
ckom плане основными из них являются следующие три: 1) продолжительность единичного акта наблюдения, или величина момента анализа і; 2) продолжительность ин тервала от начала одного момента анализа до начала следующего, или шаг анализа по времени й1; 3) общая, суммарная продолжительность наблюдения данного явле
ния, или Т.
Соотношение между Ohl можно представить в сле дующем виде: ∙6,=ι+κ, T ≥>∙θ. Здесь κ— неизбежный интервал между соседними моментами наблюдения.
Величины і и κ в частных случаях могут быть очень «малыми» по абсолютной величине, порядка долей се кунды, как например при использовании чувствитель ных приборов-самописцев, рисующих сплошную линию.
Однако сам по себе принцип прерывистой регистрации хода процесса всегда остается справедливым — это свя зано с самой технологией фиксирования отдельных со стояний в ходе процесса, поскольку в реальной дейст вительности нет и не может быть мгновенных взаимо действий, т. е. взаимодействий с абсолютной нулевой продолжительностью.
При изучении крупномодульных процессов, особенно макро- и мегамодульных, абсолютные величины і и κ могут быть очень «большими» — от нескольких минут до нескольких лет.
От величин Т, О и і зависит, что именно мы наблю даем. Так, если модуль продолжительности реального процесса равен μ и 21<μ, значит, исследуется только лишь некоторый фрагмент процесса, отдельная его ста дия или состояние. Для получения надежных, проверен ных данных о ходе процесса необходимы многократно повторные его наблюдения и, следовательно, 71>>μ.
Величины Т, Ф и і, вообще говоря, могут назнача ться произвольно, как это часто и бывает при нечетко сформулированной исследовательской задаче. По сути же дела во избежание ложных заключений и ошибочных экстраполяций они должны устанавливаться с учетом объективных особенностей реальных явлений, которые могут диктовать в каждом конкретном случае те или иные ограничения для выбора этих величин. Так, для колебательных или дискретных во времени явлений шаг анализа естественным образом зависит от величин пе риода колебаний или пауз между явлениями, величины
103
Zbi зависят от величины модуля процесса и требуемой точности знания о нем и т. д.
В исследовательской практике встречаются и такие случаи, когда величины Т, ö и і не зависят от выбора исследователя, а заданы заранее. При этом одно из пра вил методологической профилактики сводится к выясне нию вопросов о том, какому по модулю процессу они наиболее соответствуют, какие из морфологических ха рактеристик могут быть выявлены, каковы границы до стоверности выводов, получаемых при данных значениях Т, іЭ и і.
Из всего сказанного вытекает, что эмпирическая ста дия в структурно-диахроническом исследовании требует тщательной, продуманной теоретической подготовки. Именно на подготовительном этапе устанавливается до пустимая степень схематизации «живого» явления, опре деляются его наиболее существенные для данной исследо вательской задачи качественные признаки, намечаются способы количественной оценки этих признаков, выра батываются методики записи наблюдаемых фактов в ходе явления и т. п.
Продуктом данной стадии в конечном итоге будет словесное, графическое или чисто символическое опи сание конкретного явления, некий неизбежно упрощен ный, огрубленный, «омертвленный» образ реального про цесса, но зато образ четко зафиксированный, более или менее точный и полный, позволяющий проверять и пере проверять отдельные его детали, пригодный для дальней шего теоретического анализа.
§ 2. Геометрическое отображение процессов. Аналитические пространства и траектории
Из всех известных на сегодня способов отобра жения реальных процессов наиболее удачным, по-види мому, является их геометрическое и, в частности, графи ческое изображение. Одно из его преимуществ состоит в том, что оно делает целостную картину процесса на всем его протяжении во времени легко обозримой, компактной, доступной для обобщающего, синтезирующего восприя тия. При помощи геометрических образов «легче довести до сознания сложные умственные ансамбли, чем при по
104
мощи длинных цепей фонем или соответствующих им письменных знаков алфавита естественного языка».1
Широко известный частный случай геометрического изображения процессов — графики на плоскости с прямо угольной системой координат и шкалированной осью вре мени. Овп являются не только хорошей пллюстрапией к текстовому или табличному материалу, по и самостоя тельным средством анализа,’ позволяющим выявить це лый ряд характеристик процесса через те или иные осо бенности рисунка траектории, обозреваемые единым взглядом сразу во всей их совокупности. Это свойство плоскостных графиков сочетается с технологической простотой и удобством их построения: чтобы нарисовать график, достаточно имѣетъ под рукой лист бумаги или гри фельную доску и перо, карандаш, мел и т. п.
Помимо графиков в прямоугольной системе коорди нат с равномерными масштабными шкалами использу ются и другие формы графического изображения пгопес-
сов — круговые диаграммы (в |
поляпньтх κoopπ∏Haτax,), |
||
столбиковые диаграммы, |
силуэтные кривые, |
диаграммы |
|
па полулогарифмической |
сетке, |
картограммы |
состояний |
и т. п. |
|
|
|
Особый интерес для целей структурно-диахрониче ского исследования представляют круговые диаграммы, используемые для отображения периодических ппопессов в метеорологической, экономической и демографиче ской статистике, а также графики на полулогарифмиче ской сетке. Последние позволяют совместить на одном и том же чертеже в соизмеримой и сопоставимой форме сразу несколько разнородных показателей, а также отно сительные их изменения по сравнению с предыдущим уровнем.
Мы не будем останавливаться здесь па многочислен ных технических подробностях построения графиков — па вопросах о выборе формата, масштабов, густоты сетки, условных знаков, о размещении значащих точек и т. п., так как они уже изложены в специальных руководствах. В литературе по статистике можно найти также и реше
ние |
многих методических вопросов, связанных с отобра- |
|
1 |
Я. |
П. Г е р ч у к. Графические методы в статистике. Μ., |
1968, |
с. |
17. |
105
жепием мезо- и макромодульных процессов в виде так называемых динамических рядов.2
Рассмотрим подробнее более общий случай геометри ческого изображения процессов при помощи специально конструируемых воображаемых аналитических простраиств,3 разновидность которых, собственно, и пред ставляют собой указанные выше плоскостные формы гра фического изображения.
Как и для плоскостных графиков, основным элемен том аналитических пространств являются те или иные системы координат. Основное отличие таких пространств от трехмерных пространств стереометрии в том, что число координатных осей в них может быть произвольным в за висимости от условий решаемой задачи.
Так, при рассмотрении некоторой физической системы, состоящей из п независимых элементов, каждый из кото рых характеризуется шестью степепямп свободы, кон струируется 6?г-мерное фазовое пространство. Возможные
состояния изучаемой |
системы представляются точками |
в этом пространстве, |
а эволюция системы во времени — |
некоторым множеством последовательных точек, образую щих траекторию.
Вместо множества независимых элементов могут рас сматриваться отдельные из п независимых признаков некоторого объекта, например в медицинской диагно стике,4 социологпп,5 биологической систематике,6 теории управления7 и т. д. В этих случаях также могут быть
построены |
аналитические ?г-мерпые пространства, точка |
в которых |
будет отображать определенный объект с ин |
дивидуальными качествами. Некоторые авторы называют
2 И. П. Суслов. Общая теория статистики. Μ., 1970, |
с. 269 |
|
и далее; П. |
П. Маслов. Социология и статистика. Μ., |
1967, |
с. 264, и др. |
«аналитические пространства» используется |
здесь |
3 Термин |
и далее скорее в общем, чем в строго специальном математи ческом смысле.
“’M. JT. Б ы х о в с к и й. Машинная диагностика, основанная на принципе фазового интервала. — В кп.: Машинная диагностика и информационный поиск в медицине. Μ., 1969.
s Распознавание образов в социальных исследованиях. Под ред. Н. Г. Загоруйко и Т. И. Заславской. Новосибирск, 1968, с. 6.
6E. С. C м и р и о в. Таксономический анализ. Μ., 1969.
7 П. Д е р у с с о, Р. Рой, Ч. Клоуз. Пространство состояний в теории управления. Μ., 1970.
106
используемые ими |
координатные пространства по-свое |
му — пространством |
состояний, пространством признаков |
и т. п. Нас не должно это смущать, так как за разными названиями стоит в сущности одно и то же содержание, одни и те же цели наиболее адекватного отображения реальных сложных явлении.
Метод фазовых пространств в теории йвтоматического управления и регулирования детально разработали А. А. Андронов, А. А. Витт и С. Э. Хайкии. В своей фун даментальной работе они дают предельно четкое и крат кое определение фазового пространства для случая п = 2, т. ѳ. для фазовой плоскости: «...она изображает совокуп ность всех возможных состояний нашей системы. Каж дому новому состоянию системы соответствуют все новые и новые точки фазовой плоскости».8
Своеобразную конструкцию фазового пространства ис пользует У. Р. Эшби.9
Мы будем в дальнейшем называть фазовым простран ством такое n-мерное аналитическое пространство, в ко тором ось времени занимает равноправное положение на ряду с другими осями, определяющими качественную специфику отдельных фаз процесса. Отдельные точки в таком пространстве будут отображать различные фазы процесса, а последовательная их совокупность — траекто рию хода процесса во времени.
Траектория — это как раз тот самый аналитический образ процесса, построением которого заканчивается эм пирическая стадия и который подвергается анализу на всех последующих стадиях структурно-диахронического исследования.
Рисунок траектории со всеми его морфологическими особенностями служит основанием для тех или иных вы водов о специфике отображенного процесса с точки зре ния его композиции и морфологии. И в рамках структур но-диахронического исследования первый вопрос, который должен быть поставлен, когда заходит речь о каком-либо процессе; каков может быть рисунок траектории этого процесса?
8A. |
А. |
Андронов, А. А. Витт, С. Э. Хайкии. Теория |
колебаний. |
Μ., 1959, с. 38. См. также: И. И. Крпнецкий. |
|
Расчет |
нелинейных автоматических систем. Киев, 1968, с. 18 |
|
и далее. |
Р. |
Эшби. Конструкция мозга. Μ., 1964. |
9 У. |
107
§ 3. О способах наглядного изображения n-мерных траекторий
Вполне естественно, что ответ на такой вопрос упрощается, если есть возможность просто-напросто нари совать траекторию.
При п=2 это не составляет особых трудностей. В на чертательной геометрии разработаны также способы плоскостного изображения трехмерных координатных си стем. Что же касается случаев, когда рассматриваются «-мерные траектории при «>3, то их наглядное изображе ние на плоскости становится крайне сложным или даже невозможным. При некоторых условиях, однако, подобные затруднения преодолимы.
Принцип отображения «-мерных объектов при « > 3 на плоскости полезно рассмотреть на примере топографи ческих планов местности. Каждая точка реальной земной поверхности характеризуется, вообще говоря, бесконечным числом признаков — широтой, долготой, высотой над уров нем моря, типом рельефа и характером почвы, наличием растительности, инженерных сооружений, гидрогеологи ческими признаками, определенным геомагнитным полем, сейсмическими, метеорологическими характеристиками и т. д. и т. п. В основе принципа отображения некоторого комплекса таких признаков каждой реальной точки лежит использование двух технических приемов: во-первых, на плоскость будущего топографического плана наклады вается сетка пространственных координат, во-вторых, вво дится более или менее сложная система условных обозна чений для каждой совокупности качественно различных признаков.
Система координат служит для регистрации взаимного размещения отдельных точек в плане, а также для после дующей разбивки всей плоскости на некоторые специфи ческие области — сушу и воду, почвенные зоны, горы и равнины, области с магнитной аномалией, населенные пункты и дороги и т. п. Условные обозначения вводятся как для этих областей, так и для индивидуальных характе ристик отдельных точек реальной земной поверхности. Каждый из комплексов условных знаков приобретает при этом смысл координатной системы, а сам топографический план местности под этим углом зрения представляет собой продукт многократного наложения друг на друга целой
108