![](/user_photo/_userpic.png)
pdf.php@id=6159.pdf
.pdfи соответствующая полная мощность |
|
|
|
5 ИВ— тЫн/на — |
Хд ■ |
(37-6) |
|
Согласно равенствам (37-4) и (37-6), |
|
|
|
5,« |
Ца |
1 |
(37-7) |
|
|
|
|
Обычно ха* = 1,5 + 2,2 |
и З т/З ,, = 0,45 |
0,67. |
В большинстве случаев в недовоэбужденном режиме требуются меньшие мощности, чем в перевозбужденном, и указанные значения отношения (37-7) удовлетворяют эксплуатационным требованиям, но в некоторых случаях необходима большая мощность 5 НВ. Этого можно достигнуть увеличением зазора, однако это приводит к удо рожанию машины, и поэтому в последнее время ставится вопрос об использовании режима с отрицательным током возбуждения. При этом в выражении (37-5) Е < 0, вследствие чего / нв увеличи вается. Поскольку синхронный компенсатор по активной мощности загружен только потерями, то, согласно (35-4), он может работать устойчиво также с небольшим отрицательным возбуждением.
В ряде случаев в маловодные периоды для работы в режиме компенсаторов используются также генераторы гидроэлектро станций.
Глава тридцать восьмая
НЕСИММЕТРИЧНЫЕ РЕЖИМЫ РАБОТЫ СИНХРОННЫХ ГЕНЕРАТОРОВ
$ 38-1. Действие симметричных составляющих токов
всинхронной машине и параметры прямой, обратной
инулевой последовательности
Предварительные замечания. На практике встречаются случаи, когда мощные однофазные потребители нарушают симметричную нагрузку фаз синхронных генераторов (тяговые подстанции желез ных дорог, электрифицируемых на переменном токе, и т. д.). Еще более часто, хотя и кратковременно, несимметричная нагрузка фаз генераторов возникает при несимметричных коротких замыка ниях в электрических сетях: при однофазном коротком замыкании — между линейным и нулевым проводами, при двухфазном коротком
замыкании — между двумя линейными проводами и при двухфазном коротком замыкании на нейтраль — между двумя линейными и нуле вым проводами. Роль нулевого провода в сетях высокого напряже ния играет земля, так как нулевые точки в таких сетях обычно зазем ляются.
Хотя несимметричные короткие замыкания существуют кратко временно, так как поврежденные участки сетей отключаются релей ной защитой, они оказывают сильное влияние на работу генераторов и сети в целом. При внезапных несимметричных коротких замыка ниях возникают также переходные процессы, однако ниже для выяв ления главных особенностей явлений рассматриваются прежде всего установившиеся несимметричные режимы работы.
Общим методом исследования несимметричных режимов является метод симметричных составляющих, при котором несимметричная система токов раскладывается на симметричные составляющие и действие последних учитывается по отдельности. В данном пара графе рассмотрим действие токов разных последовательностей в трех фазной синхронной машине.
Токи и сопротивления прямой последовательности. При симмет ричной нагрузке синхронного генератора существуют только токи прямой последовательности. Поэтому изложенное в гл. 32 и 33 относится к работе синхронных машин с токами прямой последова тельности и введенные там синхронные сопротивления ха и хя являются сопротивлениями синхронной машины для токов прямой последовательности.
Наиболее существенной особенностью нормального режима работы синхронной машины с токами прямой последовательности является то, что ротор машины вращается синхронно с полем токов прямой последовательности или полем реакции якоря и поэтому это поле не индуктирует в цепях индуктора никаких токов. По этой причине сопротивления ха и хя велики.
Пользуясь терминологией теории асинхронных мащин, можно сказать, что скольжение з ротора синхронной машины относи тельно магнитного поля токов прямой последовательности статора (якоря) равно нулю. Поэтому сопротивления ха и хч идентичны с индуктивным сопротивлением асинхронной машины при идеальном холостом ходе (5 = 3! = 0).
Составляющими этого сопротивления являются индуктивное сопротивление рассеяния хаа и индуктивное сопротивление от основ ной гармоники поля в воздушном зазоре (для синхронной машины Хаи И Хяд).
Токи и сопротивления обратной последовательности. Представим себе, что обмотка якоря (статор) синхронной машины питается напряжением обратной последовательности 1!%.
Возникающие при этом токи обратной последовательности создают магнитное поле обратной последовательности, которое вращается по отношению к статору с синхронной скоростью в обратном направлении, а по отношению к ротору, вращающе муся с синхронной скоростью в прямом направлении, — с удвоен ной синхронной скоростью. Поэтому относительно этого поля скольжение ротора х, = 2 и в обмотках возбуждения, успокои тельной и в массивных частях ротора индуктируются вторичные токи двойной частоты, которые вызывают соответствующие потери и нагрев ротора.
Ввиду сказанного для рассматриваемого случая действительно все изложенное в § 36-1 при 8 = 2.
Схемами замещения для токов обратной последовательности являются схемы рис. 36-2 при 5 = 2. Обозначим сопротивления этих схем при 5 = 2 буквами 2а2 и 2дг.
При 2аз Ф 2д2 токи статора содержат составляющую основной частоты и, согласно выражению (36-4), токи тройной частоты, влия нием которых можно пренебречь. Ток основной частоты представ ляет собой ток обратной последовательности /2 и определяется пер вым равенством (36-3) при 5 = 2:
(38-1)
Сопротивление обратной последовательности синхронной ма шины 2г равно отношению основных гармоник напряжения и тока обратной последовательности:
22 = 0 2//2.
Согласно равенству (38-1),
(38-2)
Обычно г2 значительно меньше х2 и г2 «=* х2, так как при 5 = 2 активные сопротивления схем рис. 36-2 мало влияют на модули или величины сопротивлений При наличии успокоитель ных обмоток и контуров
2(Ц^ Хд‘, 2д2 |
(38-3) |
а при их отсутствии
Синхронные машины |
[Разд. V |
|
— — |
.■■■1.1 |
< |
Поэтому в первом случае в соответствии с равенством (38-2)
(38-5)
а во втором
(38-6)
Сопротивление Ъ2 по формуле (38-2) соответствует случаю, когда напряжения статора синусоидальны, а токи несинусои дальны Если последовательно с обмоткой статора включейы значительные индуктивные сопротивления (например, сопро тивления трансформаторов и линий передачи), то токи обратной последовательности синусоидальны, а напряжения обмотки ста тора несинусоидальны. В этом случае, как можно показать,
А - |
2 |
(38-7) |
и при наличии успокоительных обмоток и контуров
*а+х’е |
(38-8) |
гг^ х г= — 2“ * , |
а при их отсутствии
г2^ х 2 |
х'а+х |
(38-9) |
= — |
Если машина имеет успокоительные обмотки и контуры, то можно принять 2й2 и ха « х'я, и поэтому в данном случае, согласно выражениям (38-5) и (38-8),
гг^ х г^ Х й ^ х 'я. |
(38-10) |
При этом высшие гармоники тока и напряжения отсутствуют. - Вследствие экранирующего влияния вторичных токов сопротив ление х2значительно меньше ха и хд (см. табл. 32-1). Сопротивления г2, х2ил, можно определить по измеренным значениям и 2, / 2 и потреб ляемой активной мощности Р3, если приключить синхронную
машину к источнику с симметричной системой напряжений и вра щать ротор против поля с синхронной скоростью. Во избежание перегрева ротора необходимо, чтобы / 2 = (0,2 0,25) / н. Если машина не имеет успокоительных обмоток и контуров, то для полу чения более правильных результатов надо из осциллограмм выде лить основные гармоники тока и напряжения.
Токи и сопротивления нулевой последовательности.
Токи нулевой последовательности обмотки статора 10создают
ввоздушном зазоре только пульсирующие поля гармоник V =
=3, 9, 15..., а основная гармоника поля будет отсутствовать (см. § 22-2). Эти гармоники поля индуктируют в обмотках возбуж дения и успокоительной токи, величины которых относительно невелики.
Сопротивление нулевой последовательности
2 0 — /"д —]Хо. |
(38-11) |
Индуктивное сопротивление нулевой последовательности х0 ввиду отсутствия поля основной гармоники относительно невелико (см. табл. 32-1) и определяется полями пазового и лобового рассея ния обмотки статора и указанными выше гармониками поля в зазоре. Активное сопротивление нулевой последовательности г0 в резуль тате потерь, вызываемых гармониками поля в роторе, несколько больше активного сопротивления обмотки статора га, но разность г0— га невелика и г0 га. Вращающий момент, создаваемый токами /„, практически равен нулю.
Сопротивления г0, лг0 и г0 можно определить опытным путем, если при вращении машины с синхронной скоростью питать после довательно включенные фазы обмотки статора током / 0. Указанные сопротивления при этом определяются точно так же, как и у транс форматора (см. § 16-1).
§ 38-2.. Работа синхронных генераторов при несимметричной нагрузке
Обмотка статора синхронных |
генераторов обычно включается |
в звезду, причем нулевая точка |
в малых машинах изолирована, |
а в крупных машинах с целью выполнения релейной защиты от замыканий на землю заземляется через большое сопротивление. Поэтому токи нулевой последовательности либо отсутствуют, либо весьма невелики.
В силу этого при несимметричной нагрузке синхронных генераторов, кроме токов прямой последовательности, практи чески существуют только токи обратной последовательности.
Последние вызывают в машине ряд нежелательных явлений и де I лают режим работы машины тяжелым.
Потери энергии и нагрев ротора.
Токи двойной частоты, индуктируемые в роторе магнитным полем статора обратной последовательности, вызывают в роторе излишние потери и его нагрев, а также уменьшение к. п. д. машины.
Токи, индуктируемые обратным полем в успокоительных обмот ках явнополюсных машин и в массивном роторе турбогенераторов, могут быть весьма значительными, а активные сопротивления этим токам под влиянием поверхностного эффекта будут большими.
Поэтому при значительной несимметрии нагрузки возникает чрезмерный и опасный нагрев успокоительных обмоток и массив ных роторов.
Высокая температура тела ротора турбогенератора вызывает опасные деформации ротора и вероятность повреждения изоляции обмотки возбуждения. Нагрев успокоительной обмотки явнополюс ной машины мало влияет на температуру обмотки возбуждения ввиду удаленности этих обмоток друг от друга и лучших условий охлаж дения обмотки возбуждения явнополюсных машин.
Токи, индуктируемые обратным полем в обмотке возбуждения, меньше из-за большего сопротивления рассеяния этой обмотки. Поэтому в явнополюсных машинах дополнительный нагрев обмотки возбуждения при несимметричной нагрузке невелик.
Вибрация.
В результате взаимодействия потока возбуждения и потока обратной последовательности статора, а также поля прямой после довательности статора и поля токов двойной частоты ротора при несимметричной нагрузке на ротор и статор действуют знако переменные вращающие моменты и тангенциальные силы, пульси рующие с частотой 2/у.
Кроме того, вследствие этих же причин возникают пульсирую щие радиальные силы притяжения и отталкивания между полюсами полей статора и ротора, стремящиеся деформировать статор и ротор. Эти силы вызывают вибрацию частей машины, шум и ослабление запрессовки сердечника статора. Пульсирующие силы двойной час тоты ввиду усталостных явлений могут также вредно отразиться на прочности сварных соединений, в особенности при наличии дефектов сварки. Все указанные факторы, естественно, тем сильнее, чем боль ше неснмметрия нагрузки.
Искажение симметрии напряжений. Токи обратной последова тельности вызывают в фазах обмотки статора падения напряжения
22/ 2, векторы которых ориентированы относительно напряжений прямой последовательности в разных фазах по-разному.
В результате этого симметрия напряжений генератора иска жается и напряжения более загруженных фаз будут меньше. Это ухудшает условия работы приемников, в особенности асинхрон ных и синхронных двигателей.
В машинах с успокоительными обмотками и массивными рото рами или полюсами 22 меньше, вследствие чего и искажение сим метрии напряжений у них меньше. Физически это объясняется тем, что в таких машинах поток обратной последовательности статора в значительной степени заглушается токами, индуктируе мыми в роторе, и поэтому этот поток индуктирует в фазах обмотки
статора меньшие э. д. с. |
токов и |
|
|||
Высшие |
гармоники |
|
|||
напряжений. |
Как |
было устано |
|
||
влено выше, |
ввиду неравенства |
|
|||
сопротивлений |
по |
продольной |
|
||
(2Й2) и поперечной |
(2,2) осям |
|
|||
возникает третья гармоника тока |
|
||||
с частотой 3/у. |
В |
особенности |
Рис. 38-1. Вид осциллограммы тока |
||
сильное искажение формы кри |
якоря синхронного генератора при |
||||
вой тоцд происходит при несим |
двухфазном коротком замыкании |
||||
метричных |
коротких |
замыка |
|
ниях, так как при этом сглаживающее влияние внешних индуктив ных сопротивлений исчезает или ослабляется. В качестве примера на рис. 38-1 изображена форма кривой тока при двухфазном корот ком замыкании.
Высшие гармоники тока могут вызвать опасные резонансные явления, если в цепях обмоток статора имеются емкости (напри мер, емкость длинных линий передачи и пр.).
В результате резонанса напряжений на зажимах обмотки статора возникают напряжения повышенных частот, которые могут превы сить номинальные напряжения во много раз и повредить изоляцию машины. Эго является одной из причин того, что мощные гидрогене раторы, работающие на длинные линии передачи, обычно снабжаются успокоительными обмотками. При наличии успокоительных обмоток
2Й « 2 ,2 и х'а « |
х д,’ |
вследствие чего в этом случае токи остаются |
синусоидальными |
и |
опасность указанных перенапряжений исче |
зает.
Допустимая несимметрия нагрузки ограничивается прежде всего необходимостью предотвращения опасного нагрева ротора, а также вибрации машины.
Согласно ГОСТ 183—66, допускается длительная работатурбо- и гидрогенераторов с несимметричной нагрузкой, если токи фаз не превышают номинальных значений и разность токов в фазах не превышает 10% номинального тока фазы.
§ 38-3. Несимметричные короткие замыкания
Основные уравнения. Рассмотрим установившиеся несимметричные короткие замыкания иа зажимах генератора с соединением обмоток в звезду в предполо
|
|
|
|
жении, |
что |
они |
происходят |
при работе |
||||||
|
|
|
|
на холостом ходу, и определим вели |
||||||||||
|
|
|
|
чины токов коротких замыканий. Для |
||||||||||
|
|
|
|
этого составим прежде всего |
уравнения, |
|||||||||
|
|
|
|
связывающие между собой токи (/1, |
Го). |
|||||||||
|
|
|
|
сопротивления (2г, 22, 2о) и напряже |
||||||||||
|
|
|
|
ния |
(1/ъ |
11г, 1/0) |
разных |
последователь |
||||||
|
|
|
|
ностей, |
причем |
1/1р |
11г |
и 1!0 являются- |
||||||
|
|
|
|
составляющими |
напряжений |
фаз |
11а, |
|||||||
|
|
|
|
11ъ, Ыс в месте короткого замыкания |
||||||||||
|
|
|
|
(рис. 38-2). |
|
|
индуктирует толь |
|||||||
|
|
|
|
ко |
Ток |
возбуждения |
||||||||
Рис. 38-2. Токи и напряжения |
фаз |
э. д. с. |
прямой |
последовательности |
||||||||||
Ег = |
Е, и поэтому |
= |
Е0= 0. Так как |
|||||||||||
генератора при несимметричном ко |
цепи |
фаз |
вплоть до |
места |
короткого |
|||||||||
ротком замыкании |
|
замыкания |
симметричны, |
то |
уравнения |
|||||||||
|
|
|
|
напряжений для |
разных |
последователь |
||||||||
ностей независимы друг от друга и для фазы а имеют вид |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
&— |
7^1 |
о— |
^2^2. о—Но “гг 0(0. |
|
|
(38-12) |
|||||||
Кроме того, существуют следующие зависимости между токами и напряже |
||||||||||||||
ниями фаз и их симметричными составляющими: |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
Га—1о + Л+ |
|
|
|
|
|
|
|
(38-13) |
|||
|
|
|
1ь—А>-Ь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
й ,= й + & + й ; |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
0& — О ~Ь (Р0\ |
аО^ |
|
|
|
|
|
(38-14) |
|||||
|
|
Ос^Ос+аО^+аъО, |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
, 2я |
. 4я |
|
|
|
|
_ |
|
|
|
|
|
|
|
где а = е |
/ - 5 - |
/ - 5 - |
|
1 + |
о + |
|
|
|
|
|
|
|
||
; ва= е |
л , причем |
(Р — 0. |
|
|
|
|
|
|
Величины 2Ь 2^, 20 и Е будем считать заданными. Тогда девять уравне ний (38-12) — (38-14) будут содержать двенадцать неизвестных токов и напряже ний. Поэтому для их определения в каждом случае, исходя из конкретных осо
бенностей каждого вида короткого замыкания, необходимо составить три допол нительных уравнения.
Сначала целесообразно определить симметричные составляющие токов и напряжений, а затем по уравнениям (38-13) и (38-14) найти фазные величины.
Из уравнений (38-12) можно определить симметричные составляющие напря жений:
— Ё— ^1^1' {/»= — 2а/а; |
и0---- ^о^о* |
(38-15) |
|
Если подставить эти значения Ох, Ох, йц в уравнения (38-14), то |
последние |
||
приобретают вид |
|
|
|
Оа=Ё— |
—2а/а—20/0; |
|
|
1/ь=а2 (Ё — 2 а/ а) — 0 X^ 2 |
2 0/„; |
(38-16) |
|
[/с=о (Ё— |
|
/(|. |
|
Согласно выражениям (38-16), |
напряжения фаз равны э. д. с. фаз Ё, а2Ё |
и аЁ минус падения напряжения от токов разных последовательностей в сопро тивлениях соответствующих последовательностей.
Рис. 38-3. Схемы однофазного (а), двухфазного (б) и двухфазного на нейтраль (в) короткого замыкания синхронного генератора
Уравнения (38-12) — (38-16) действительны не только для несимметричных коротких замыканий, но и для общего случая несимметричной нагрузки синхрон ного генератора. Однако ниже они будут использованы для исследования несим метричных коротких замыканий.
Однофазные короткие замыкания. В этом случае, согласно схеме рис. 38-3, а,
й а=0; |
(38-17) |
/*=/<•=0. |
(38-18) |
Соотношения (38-17) и (38-18) представляют собой необходимые дополнитель ные уравнения.
Просуммируем соотношения (38-13) и учтем (38-18). Тогда
/о= 3 /0- |
(38-19) |
Вычислим по (38-13) разность /* — 1С и учтем равенство (38-18). Тогда
/Хг=/а. |
(38-20) |
Подставив (38-19) и (38-20) в первое уравнение (38-13), находим
— |
д' 1а- |
(38-21) |
Просуммируем уравнения (38-12) |
Тогда на основании выражения |
(38-21) |
получим |
|
|
/0— /г — /2— |
Ё |
(38-22) |
71-^г22-\г2а ’ |
||
и ток однофазного короткого замыкания |
|
|
/« = /* = |
ЗЙ |
(38-23) |
|
Теперь можно воспользоваться равенствами (38-15) и (38-16), однако соот ветствующих преобразований производить здесь не будем.
Рис 38-4 Векторные диаграммы токов (а) и напряжений (б) при однофазном ко ротком замыкании
Активные сопротивления ги тг, г0 малы, и их можно положить равными нулю При этих условиях токи будут чисто индуктивными и ток 1Х— продоль ным током Поэтому при указанном предположении
]х |
2а= /Ха> 20 — }Хц. |
(38*24) |
На основе полученных соотношений при условиях (38-24) на рис. 38-4 изоб ражены векторные диаграммы токов и напряжений
Двухфазное короткое замыкание. В данномслучае, согласно рис. 38-3, б,
йь=ис; |
(38-25) |
|
1а= 0; |
(38-26) |
|
1ь+(с=0- |
(38-27) |
|
Суммируя уравнения (38-13) и учитывая (38-26) и (38-27), получим /0 = |
0. |
|
Из первого уравнения (38-13) на основании (38-26) тогда следует, что /х+ |
/2 = |
0, |
а из последнего уравнения (38-12) или (38-15) следует, что 0 = 0. |
|
|