pdf.php@id=6159.pdf

ройства ротора является то, что он имеет немагнитную часть 4, благодаря чему полюсы ротора в магнитном отношении разделены и поток Ф направляется из одного полюса ротора через неподвижный внешний магнитопровод 6 в другой полюс ротора и через ротор в статор. В результате этого при неподвижной обмотке возбуждения удается получить в воздушном зазоре между ротором и статором магнитное поле такого же вида, как и в обычном сельсине.

Бесконтактные сельсины получили значительное распространение, однако их недостатками являются: 1) усложнение конструкции, 2) удвоенная величина воздушных зазоров в магнитной цепи, 3) повышенные размеры и вес.

Сельсины также изготовляются для работы при / = 50 + 1000 гц.

тируют в обмотке якоря соответственно основную и высшие гармо­ ники э. д. с. Высшие гармоники э. д. с. относительно малы, так как малы соответствующие гармоники поля и, кроме того, выбором шага и числа пазов на полюс и фазу обмотки якоря достигается уменьшение высших гармоник э. д. с. Поэтому в теории синхрон­ ных машин учитывается только основная гармоника э. д. с. якоря и соответственно потоком взаимной индукции между индуктором и

якорем считается основная гармоника поля возбуждения (Кривая 2 на рис. 32-2, б).

Отношение амплитуды основной гармоники поля -возбуждения В/т1 к действительному максимальному значению этого поля В)т (см. рис. 32-2, б)

соидальному закону и, следовательно, взаимная индуктивность обмотки возбуждения с фазой обмотки статора изменяется по такому же закону. Амплитуда этой индуктивности

— сопротивление взаимной индукции обмотки возбуждения с об­ моткой якоря.

Согласно выражению (32-7), амплитуда М1аа зависит от насы­ щения магнитной цепи, и ее величину в соответствии с (32-8) можно определить с цомощью характеристики Холостого хода (х. х. х.) Е = / (//) (рис. 32-4) по формуле

]/2 Е

Мм —~©Г (32-10)

Величину М/ай, определенную по кривой рис. 32-4, можно рас­ сматривать как функцию // или Е. Более правильно считать М/аа функцией Е, так как Е ~ Ф и насыщение зависит от величины по­ тока.

Наряду с криволинейной х. х. х. Е = / (//) (рис. 32-4) можно рассматривать также спрямленную ненасыщенную х. х. х. ОВ' и спрямленную насыщенную х. х. х. ОС'. Первая — касательная к действительной х. х. х. в начале координат, а вторая проходит

через точку С' соответствующую рассматриваемому режиму работы с э. д. с. Е = С С\ Если бы состояние насыщения магнит­ ной цепи, соответствующее точке С' магнитной характеристики, сохранилось неизменным, то магнитная характеристика имела бы вид прямой ОС' и машина представляла бы линейную систему. Поэтому при исследовании режима, соответствующего точке С' магнитной характеристики, можно пользоваться спрямленной на­ сыщенной характеристикой и принципом наложения. При том же

ния взаимной индукции х1аЛт связаны с их насыщенными значе­ ниями М/аа и Х}аЛ соотношениями:

Величины М/ааоо, х/аат имеют для каждой машины вполне опре­ деленные значения, а М/аа, х)аа при изменении режима работы также изменяются.

С обмоткой возбуждения сцепляется весь поток воздушного зазора Фу#, определяемый площадью, ограниченной кривой / (рис. 32-2) и осью абсцисс. Величина этого потока

«а*-12»

где коэффициент кФ (рис. 32-5) представляет собой отношение площадей, ограниченных кривыми / и 2 и осью абсцисс (рис. 32-2), т. е. отношение полного потока поля возбуждения Ф^а к потоку основной гармоники этого поля Фд.

Собственная индуктивность обмотки возбуждения от поля воз­ душного зазора

личный характер пространственного распределения обмоток воз­ буждения и якоря обусловливают наличие дифференциального рассеяния обмотки возбуждения, и индуктивность этого рассеяния входит в величину

В установившемся режиме работы г, = соп$1, и поэтому э. д. с. самоиндукции обмотки возбуждения

(32-15)

равна нулю. Однако в переходных режимах е} Ф 0.

Синхронные машины [Разд. V

сцепляется с количеством витков полюса, равным

Потокосцепление всей обмотки возбуждения

__ (1 —V) я __ Я

Подставим сюда величины йФ' и *ЙХ", вычислим интегралы, под­ ставим

^•-да-ЗЧ'-т*)- <32-19>

Будем применять выражение (32-13) также для неявнополюснойР машины, учитывая, что к} в этом случае определяется равенством (32-18). Приравнивая при этом правые части равенств (32-13) и (32-19), найдем, что для неявнополюсной машины

§ 32-2. Магнитное поле и параметры обмотки якоря Общие положения.

При нагрузке обмотки якоря синхронной машины током она создает собственное магнитное поле, которое называется п о л е м р е а к ц и и я к о р я .

В нормальных машинах постоянного тока, с установкой щеток на геометрической нейтрали, поле реакции якоря является попе­ речным, т. е. действует поперек оси главных полюсов. Поэтому оио не индуктирует э. д. с. в обмотке якоря и оказывает относительно слабое влияние на величину потока в воздушном зазоре н на ха­ рактеристики машины. В отличие от машин постоянного тока в синхронной машине влияние реакции якоря на величину магнит­ ного потока весьма значительно. Это обусловлено прежде всего тем,