pdf.php@id=6159.pdf
.pdf| |
и |
при отсутствии рассеяния эти токи достигли бы бесконечно |
|
больших значений. |
Хотя вследствие электромагнитной инерции токи якоря (как, впрочем, и токи других обмоток) при внезапном коротком замы кании не могут возрасти и достичь конечных значений мгновенно, тем не менее можно представить себе, что апериодические и периоди ческие составляющие токов и потоков якоря возникают и достигают рассмотренных выше конечных значений мгновенно. Такое предста вление возможно потому, что суммы этих составляющих в каждой фазе при ( = 0 равны нулю и поэтому условие о конечной скорости изменения полных, реальных токов и потоков фаз не нарушается.
Исходя из сказанного, можно сделать вывод, что размагничи вающий поток реакции якоря Фп, создаваемый периодическими токами якоря 1сп, 1Ьа, 1еп, возникает при I = 0 мгновенно, прони кает в ротор и стремится уменьшить потокосцепления обмоток ро тора. Однако при Г/ = гу = 0 это невозможно, и поэтому в обмот ках возбуждения и успокоительной возникают токи и »'у. > такого направления, что создаваемые ими потоки действуют встречно потоку Фп и согласно с потоком возбуждения Ф ^. Добавочный ток, илр «всплеск» тока возбуждения, Д1/а имеет такое же направление, как и начальный ток возбуждения ^о» создаваемый возбудителем. Иными словами, можно сказать также, что токи Д1/а и 1у-а индуктируются потоком Ф„, возни кающим при I — 0.
Токи Д»/а и 1у.а являются апериодическими токами индуктора и при г} = гу = 0 представляют собой незатухающие постоянные токи. Они стремятся увеличить поток индуктора и амплитуду пе риодических потокосцеплений с фазами обмотки якоря. Однако эти потокосцепления должны полностью компенсироваться дей ствием периодических токов якоря. Поэтому при возникновении Д*7а и ('у.а увеличиваются токи (ап, г’ьп, гсп. что приводит к более сильному уменьшению потокосцеплений обмоток индуктора. Это вызывает увеличение Д1/а и ;у. а и т. д. В результате также возни кает тенденция к бесконечному увеличению токов Д^» гу.а и *оп. ‘■ьп, ‘■ п- Их рост тоже ограничйвается потоками рассеяния обмоток, участвующими в сохранении постоянства потокосцеп ления. Равенство / ат — / пт сохраняется и при действии рассмот ренных дополнительных токов ротора.
Таким образом, при внезапном коротком замыкании во всех обмотках машины возникают апериодические и периодические токи. Вследствие вращения ротора в процессе взаимной индукции друг с другом связаны: 1) апериодические токи статора и периоди ческие токи, ротора, 2) периодические токи статора и апериодиче ские токи ротора.
Первое из этих уравнений определяет периодическое потокосцепление той фазы обмотки якоря, ось которой при I = 0 совпадает с осью й. Первый член этого уравнения равен потокосцеплению, создаваемому апериодическими токами обмотки возбуждения, второй член соответствует потокосцеплению от апериодического тока успо коительной обмотки, а третий член — потокосцеплению якоря от самого тока якоря, причем этот член написан со знаком минус, так как, согласно сказанному, поток якоря направлен против потоков индуктора. В соответствии с изложенным выше потокосцепления якоря от указанных токов должны равняться нулю, так как по стоянство начального потокосцепления якоря обеспечивается апе риодическими токами якоря и периодическими токами индуктора.
Левая часть второго уравнения (34-18) определяет величину апе риодического потокосцепления обмотки возбуждения от апериоди ческих токов индуктора и периодических токов якоря при / — О, а правая часть равна потокосцеплению этой обмотки непосредст венно перед моментом короткого замыкания. Знак равенства между ними фиксирует условие постоянства потокосцеплений обмотки возбуждения. Третье уравнение (34-18) аналогичным же образом выражает условие постоянства апериодического потокосцепления успокоительной обмотки от указанных токов. Потокосцепление этой обмотки перед коротким замыканием вызвано током 1(0и равно Ьа4/о.
Каждый член уравнений (34-18) определяет потокосцепление дан ной обмотки от потока, создаваемого током одной из обмоток. Потокосцепления взаимной индукции при этом определяются индук тивностью Ьаа, а потокосцепления самоиндукции — этой же индук тивностью и индуктивностью рассеяния данной обмотки.
Умножим уравнения (34-18) на со = |
2я/, перенесем член |
|
= |
= |
(34-19) |
первого уравнения в правую часть, изменив также знаки этого урав нения, и произведем приведение подобных членов двух других уравнений. При этом получим
Ха й ( ^ 1"/а |
1у.а + |
^ п т ) Х да1а т = |
Н т \ |
||
Хай (^ /а + |
*у. а |
I пт) "Ь-^а/А^/а ~ |
9} |
(34-29) |
|
Хай ( Д ^ /а " Ь |
*у. а — |
I пт) " Ь Хоуй^у. а = |
9 , |
|
|
где |
|
|
|
|
|
Хаа = |
|
Xа] = |
|
|
|
|
Хауй = |
ы^ауй |
|
(34-21) |
являются индуктивными сопротивлениями рассеяния обмоток якоря, возбуждения и успокоительной.
Уравнениям (34-20), как нетрудно видеть, соответствует схема замещения рис. 34-9, а, так как, составив для этой схемы уравнения напряжений для контуров токов / пт, 1уа, получим уравнения (34-20). Согласно равенству (34-19), Ет представляет собой ампли туду э. д. с., индуктируемую в обмотке якоря током возбуждения холостого хода 1/0.
а) |
в) |
Хва |
|
X9и
Рис. 34-9. Схемы для сверхпереходных (а, в) и переходных (б, г) индуктивных сопротивлений по продольной (а, б) и поперечной
(в, г) осям
Согласно схеме рис. 34-9, а , амплитуда начального периоди ческого тока якоря / пт, равная также максимальной величине апериодического тока якоря / ат, определяется равенством
I пт —I ят —§ш |
|
(34-22) |
||
|
*:• |
|
|
|
где |
|
|
|
|
Х а ~ х аа |
1 |
|
|
|
1 |
1 |
(34-23) |
||
|
||||
|
*о/ + |
хауй |
|
— сопротивление схемы рис. 34-9, а относительно выходных зажи мов цепи якоря, называемое п р о д о л ь н ы м с в е р х п е р е х о д н ы м и н д у к т и в н ы м с о п р о т и в л е н и е м о б м о т к и я к о р я .
Так как хаа, ха} и хауа малы, то и Ха мало (см. табл. 32-1). Оче видно, что если бы обмотки не обладали рассеянием (хаа = ха} = = хаул = 0), то было бы X# = 0 и 1цт = оо, как уже указывалось выше,
Поэтому величина тока внезапного короткого замыкания огра ничивается только сопротивлениями рассеяния. Физически ма лость индуктивного сопротивления якоря при внезапном корот ком замыкании объясняется тем, что поток реакции якоря в зна чительной степени компенсируется действием апериодических токов индуктора.
Можно также сказать, что в результате действия токов Д^а и 1у а поток якоря через воздушный зазор вытесняется на пути потоков рассеяния обмоток индуктора (рис. 34-10, а) и вследствие большого магнитного сопротивления этого пути поток якоря на единицу его тока сильно уменьшается.
Ряс. 34-10. Магнитные поля периодических токов обмотки якоря в начальный момент внезапного короткого замыкания (а), после затухания токов успокои тельной обмотки или при ее отсутствии (б) и при установившемся коротком за мыкании (в)
Схема рис. 34-9, а вполне аналогична схеме замещения транс-
• форматора с одной первичной и двумя короткозамкнутыми вторич ными обмотками при га = = гу = 0, что вполне естественно, так как при внезапном коротком замыкании обмотки продольной оси синхронной машины связаны взаимоиндуктивно, как и в транс форматоре.
Напряжение на зажимах параллельных ветвей схемы рис. 34-9, а
равно (Ха — хаа) /„т> |
и |
поэтому |
всплески |
апериодических токов |
||
в обмотках индуктора |
|
|
|
|
|
|
|
х ’л — х |
аа |
Т |
хЛ ~ хаа |
Ещ |
|
- |
“ |
|
||||
|
|
|
1 пт |
Ха! |
х’а |
|
|
Ха ~ Хаа |
Г |
х* ~ Хоа |
Е т |
||
> * |
*ауй |
1 пт |
хоуй |
|
||
|
|
|||||
На основании равенства (34-19) |
|
|||||
|
|
1^ = Е т/Хас1, |
(34-25> |
и, согласно выражениям (34-24) и (34-25), относительные величины всплесков токов индуктора
А ‘7 а _ хд * од |
хай _ |
^у. а __ Хй ~ Хаа хаЛ |
(34-26) |
|
*/о |
х4 9 |
*/° |
||
|
Если успокоительная обмотка у машины отсутствует, то это эквивалентно условию хауа = оо. При этом вместо схемы 'рис. 34-9, а получим схему рис. 34-9, б. Сопротивление этой схемы
Х&— %оа“ |
1 |
(34-27) |
|
— + — |
|||
|
|||
|
Хай |
|
|
называется п р о - д о л ь н ы м п е р е х о д н ы м |
и н д у к т и в |
||
н ы м с о п р о т и в л е н и е м о б м о т к и |
я к о р я . Оче |
видно, что х'й > Хй (см. табл. 32-1). Это объясняется тем, что в рас сматриваемом случае 1У.а = 0 и поэтому поток реакции якоря вы тесняется только на пути потоков рассеяния обмотки возбуждения. Для этого случая также действительны равенства (34-22), (34-24) и (34-26), если заменить в них х’й на х'л и положить х ^ а = 00•
Из сказанного следует, что наличие успокоительной обмотки приводит к увеличению токов внезапного короткого замыкания якоря.
Одновременно с этим, согласно выражениям (34-24), умень шается также Д1/а. Последнее физически объясняется тем, что успокоительная обмотка экранирует обмотку возбуждения.
Так как токи обмоток индуктора не могут измениться мгновенно^ то начальные значения периодических токов этих обмоток равны Д*/» и 1у. а с обратным знаком. К этому же выводу приводит также аналитическое рассмотрение этого вопроса.
Затухание периодических токов якоря. Решив первое уравне ние (34-20) относительно получим
/пт —'"Хй |
ХайЫ]а |
х ай!у. а |
(34-28) |
Х й |
Хй |
Согласно равенству (34-28), ток / пт состоит из трех частей. Первый член (34-28) соответствует току, индуктируемому в якоре током 1;0, а два других члена — составляющим тока якоря, индук тируемым токами Д(^а и (у а, так как числители этих членов равны э. д. с., индуктируемым в якоре этими токами, а знаменатель пред ставляет собой сопротивление якоря.
В соответствии с изложенным мгновенное значение периоди ческого тока короткого замыкания в фазе обмотки якоря
^П— VIIт& а Тпте Й+ / Пт со, С08 (<0* + у0) =
(34-33)
где у0— начальная фаза тока короткого замыкания (см. рис. 34-5, а). При у0 = 0 ось рассматриваемой фазы при / = 0 совпадает с осью полюсов, поэтому потокосцепление с этой фазой от потока воз буждения при I = 0 максимально, э. д. с. Ет $ т <о< = 0 и ток фазы тоже максимален:
Наоборот, при у0 = 90° и / = 0 также 1а = 0. В этом случае апериодический ток данной фазы равен нулю и 1П представляет собой весь ток фазы (рис. 34-11, а).
Затухание апериодического тока якоря.
Этот ток является свободным, не поддерживается внешними по отношению к обмотке якоря э. д. с. и поэтому в процессе ко роткого замыкания затухает до нуля.
Постоянная времени апериодического тока якоря Та (см. табл. 32-1) зависит от эквивалентной индуктивности обмотки якоря по отношению к этому току и от сопротивления якоря га. Аперио дические токи 1а и потоки Фа якоря индуктируют в обмотках индук тора переменные токи (см. § 34-3), создающие потоки встречно апе риодическому потоку якоря. Это вызывает уменьшение указанной эквивалентной индуктивности и постоянной Та• Активные сопро тивления обмоток индуктора практически не влияют на величину Та, так же как практически не влияет сопротивление якоря на величину постоянных Т'а и Та-
Апериодический поток якоря Фа неподвижен относительно якоря, и при вращении ротора ось этого потока попеременно совпадает
сосями й и <7индуктора. Поэтому поток Фа индуктирует также токи
впоперечной успокоительной обмотке.