1189
.pdfМЕХАНИКА КОМПОЗИТНЫХ МАТЕРИАЛОВ, 1983, М 2, с. 290—295
УДК 624.074:678.067
В. Н. Коротков, Р. А. Турусов, Б. Л. Розенберг
ТЕМПЕРАТУРНЫЕ НАПРЯЖЕНИЯ В ЦИЛИНДРЕ ИЗ КОМПОЗИТНОГО МАТЕРИАЛА В ПРОЦЕССЕ ЕГО ОХЛАЖДЕНИЯ И ХРАНЕНИЯ
Исследованию температурных напряжений в толстостенных цилин драх из композитных материалов с полимерной матрицей посвящено большое количество работ (см. обзоры в работах [1—3]). Решены за дачи о напряжениях, возникающих в упругом и вязкоупругом матери але при различных режимах охлаждения. Для описания вязкоупругого поведения, как правило, применяются теории наследственного типа. Однако решение данных задач таким способом представляет несомнен ные вычислительные сложности, особенно при учете фактического рас пределения температуры по сечению цилиндра. Кроме того, естествен ным продолжением решения прямой задачи должно стать решение задачи оптимизации режима охлаждения, что возможно лишь в случае достаточно малых затрат машинного времени на решение прямой за дачи. Поэтому целесообразно разрабатывать простые методы расчета температурных напряжений.
Нами сделана попытка решения задачи о температурных напряже ниях в ортотропном цилиндре в вязкоупругой постановке с учетом фак тического распределения температуры по сечению изделия. Для расчета неупругих деформаций использовано обобщенное нелинейное уравнение Максвелла [4, 5], хорошо зарекомендовавшее себя при описании не изотермических процессов в полимерах и допускающее применение эф фективных численных методов.
Обобщим подход, предложенный в работе [5] для описания компо зитных материалов, армированных непрерывными волокнами, на неизо термические процессы. Используя предположение о монолитности плас тика, можно принять, что в случае приложения по граням малого элемента структуры (рис. 1) равномерно распределенной нагрузки в этом элементе устанавливаются однородное напряженное и деформи рованное состояния. Ограничимся для наших целей случаем плоского напряженного состояния при отсутствии сдвиговых нагрузок. Тогда можно записать следующие три уравнения, связывающие внешние на грузки (макронапряжения), приложенные к модели a , i = x>У, и напря жения в каждом компоненте пластика (микронапряжения) :
F8LOX,3L~\~ FCGX,C— Ox\ ^y,C==OytSL= Oyt ( i )
где F — объемное содержание; индекс «а» соответствует арматуре; «с» — связующему.
Из условия совместности деформаций компо нентов модели получим три геометрических усло вия:
Fa^y,a.~\~ Fс6у,с = Бу| |
6х,с = |
Ех,а = |
J2) |
|
Предположим, что армирующие волокна подчи |
||||
нятся закону Гука: |
|
|^аСГ]/,а |
|
|
6i,a — |
а + 0СаДГ; |
|
|
|
|
|
|
||
Рис. 1. Модель однона |
Оу,а |
М'аФс.а |
|
|
правленного композит |
|
|
||
е1/,а |
|
|
|
|
ного материала. |
|
Т Г |
’ |
|
|
|
|
а полимерное Обязующее подчинится Нелинейному обобщенному урапнению Максвелла с двумя членами спектра времен релаксации:
Z |
|
f i g * . |
2 ( ^ г',с P ) Eootcs& i,cs |
|
|
|
|||
&i,C = &i,C = |
8 *i,c a 4 *C 6 fA 7 '5 |
dt |
r\s |
-------; S=1,2, |
8=1 |
|
|
(4)
где упругая составляющая деформация ei,s подчиняется закону Гука;
Д = у (°г1.о + 0Г2,с); Tls=Tlo,s exp | — |-|((Tr,8-p)-£'o0,c8e*r,cs|mai}
Еоо,с$ — модуль высокоэластичности; т)о,з — вязкость; ms — модуль на чальной скорости; индекс г обозначает главные направления.
Система (1) — (4) |
содержит в общей сложности 16 уравнений и |
|
18 величин вида е*, си |
Si,h, е*г>с, d,k, |
Следовательно, можно, считая |
заданными внешние нагрузки а , выразить через них все остальные ве личины. После несложных, но громоздких, выкладок получим уравне ния, связывающие макроскопические деформации е, и напряжения а:
РухОу |
е«— |
llyx&x |
e*y,s+ ayAT. |
&*x,s~t~cCxAT; |
~~ЁГ |
||
|
|
1 |
|
|
|
|
(5) |
Отсюда видно, что полная макродеформация Ег содержит три составля ющие — бг упругую, подчиняющуюся закону Гука; температурную осгДТ и составляющую e*i,s — аналогичную высокоэластической дефор мации связующего:
д е \ |
дъ*х/ |
фу _ |
фх |
&ххСх~\~С-хуСу Схх& х dxAT't |
(6) |
dt |
~Ш |
V ; |
|
|
|
|
фу—&ууСу+ ОухСх |
Суу6*у CyXZ*х dyAT; |
|
||
|
{ m* |
|
|
|
|
Л*—ri*o ехр |
1 |
|
- |
| ( - ^ - |* о ) ф * + ^ - ф у | ] } |
|
— * max [ Ы |
|
В системе (6) опущен индекс s, обозначающий номер составляющей. Выражения для эффективных постоянных Eit ац и других приведены в работе [5]. Эффективные постоянные, связанные с учетом темпера турных деформаций, имеют вид
/ |
ОСа^а CLCFC \ |
/ |
I Fa |
Fс \ |
а “= \ ~ ЕоГ + Е, / / |
\ “£Г+ £ 7 / ’ |
|||
а у= (aaFa+acFc) ■ |
|
|
|
|
dx—Fa£ a(osc—eta.)AT; |
dy—Fa£*(occ |
ссл)АТ^ |
— l-pc |
Для плоской осесимметричной задачи уравнение, описывающее рас пределение радиальных напряжений в полом ортотропном цилиндре с учетом (5), где индексы х, у следует поменять на <р, г [6], имеет вид
<?2<тг |
дот / 3 |
1 дЕЛ |
- р + г Е , |
1 - р Гф\ 1 |
|
|
дг2 |
~дГ\~г |
1 |
£ Ф / J |
|
||
£ Ф дг / |
Ег |
|
(7) |
|||
|
|
|
_а |
(е*ф+ а ФД7’) ] |
||
|
|
|
|
|||
|
[ е*г—е*Ф+ (аг—а ф АТ—г дг |
|
Пренебрегая влиянием оправки, получим следующие граничные усло вия: or(a) =ог(Ь) =0, а— внутренний, b — внешний радиусы цилиндра.
Система уравнений (6), (7) решалась численно методом, аналогич ным рассмотренному в [7]. Начальные условия для уравнения (6) — нулевые: е*г = е*ф=0. Окружные напряжения находятся из уравнения
. Температура находилась из уравнения теплопроводности в
дТ к д I |
дТ\ |
, , |
|
полярной системе координат: |
I г -щ-1. где х — |
коэффициент |
|
температуропроводности, при |
начальном |
Т(0,г)=Тв |
и граничном |
Т (a) = T(b) = TB—st условиях. |
|
|
|
Численные расчеты проводились с учетом двух членов спектра вре мен релаксации при следующих значениях физико-механических ха рактеристик материала: £^ = 7500 кгс/мм2; ра=0,25; а а=8-10“5 град-'; Еа= 0,67; Ес=0,33; x=l,7-10~7 м2/с; Цс=0,33, в области стеклования ко эффициент Пуассона связующего возрастает до 0,5; 7^= 90° С. Зависи мость вязкоупругих свойств полимерного связующего от температуры взята из работы [8] для материала ЭДТ-10. 7’Н=110°С, Гк=180С.
Нами было исследовано влияние скорости охлаждения s и относи тельной толщины изделия /л= (b — a)/b на протекание в нем релакса ционных процессов. Оказалось, что релаксация приводит к существенно различным результатам в зависимости от значения т. Для цилиндров с т>т*, где т* — некоторая критическая относительная толщина, за висящая от свойств композитного материала, релаксация ведет к умень шению максимальных радиальных напряжений (рис. 2). С уменьше нием скорости охлаждения влияние релаксации увеличивается, причем на рис. 2 видно, что ниже температуры стеклования связующего мате риал ведет себя, по существу, как упругий. Если охлаждение проводи лось достаточно быстро и материал не успел отрелаксировать при вы соких температурах, то релаксация будет протекать в процессе хране ния, хотя и очень медленно (кривая 2).
На рис. 3 показано развитие напряжений в цилиндре с малой отно сительной толщиной т<т*, причем расчет, учитывающий высокоэлас тическую деформацию связующего, дает большую величину максималь ного радиального напряжения при охлаждении и хранении, чем упругое решение. Чтобы объяснить этот результат, рассмотрим модель, изо-
Рис. |
2. |
Изменение |
максимальных радиальных |
напряжений съ шаг в зависимости |
от |
||||||||
времени |
i= s t/(T B= T K) (а=10 мм, |
6 = 2 0 |
мм): |
1 — |
упругое |
решение; |
2 — |
s = |
|||||
|
|
= 1 град/мин; 3 — 5=0,1 |
град/мин; |
4 — 5=0,01 |
град/мин. |
|
|
||||||
Рис. |
3. |
Зависимости |
а гтах от времени |
(а = 18 |
мм, |
6= 2 0 |
мм): |
1 |
— упругое |
решение; |
|||
|
|
|
2 — |
s = 0 ,l |
град/мин. |
|
|
|
|
|
браженную на рис. 1. Ее высокоэластическая деформация при отсут ствии макронапряжений описывается уравнениями
дг*х |
с*.хб*ж dx&T) /г)*; |
дг*у |
( £уу& у СуХъ*х йуАТ)/ц*. |
(8) |
dt |
dt |
Найдем деформацию, соответствующую равновесному состоянию, когда скорость релаксационного процесса равна нулю:
dx&T |
F^E^FQE Q |
(ас —(ха)АТ |
|
~cZ |
' / |
Д . |
ECFC \ ’ |
|
' |
+ Ес |
Ех J |
|
|
|
(9) |
е„~ = |
d x -d y ) Д7= |
|
'Суу J
F*E&FQEQ |
(ас —а а)АТ |
—рс + \byxEc |
|
ЕхЕоо |
|||
|
~ Ё Г ) |
Введем формально эффективные коэффициенты теплового расширения
а*г= аг + ег°°, причем, как следует |
из (9), а*х< а х, а*у> ау, т. е. раз |
ность а*у— а*х для вязкоупругого |
материала при отсутствии макрона |
пряжений больше, чем для упругого.
В цилиндре, относительная толщина которого существенно меньше критической (/п</п*), макронапряжения становятся настолько малы, что членами вида аа в (6) можно пренебречь по сравнению с d&T, но тогда (6) переходит в (8). Следовательно, в цилиндрах с малой отно сительной толщиной разница эффективных коэффициентов температур ного расширения в радиальном и окружном направлениях для вязко-/ упругого материала больше, чем для упругого, и при однородном охлаждении радиальные напряжения в них будут выше.
Таким образом, в цилиндрах с малыми пг развитие высокоэласти ческой деформации определяется не макронапряжениями, как в ци линдрах с большим т , а напряжениями, возникающими на микро уровне из-за разности коэффициентов температурного расширения связующего и арматуры. В толстых цилиндрах релаксация ведет к уменьшению макронапряжений, а в тонких — к уменьшению микрона пряжений, но и к возрастанию макронапряжений.
Рис. 4. Зависимости |
crr max от |
времени |
(я=15 мм, 6 = 20 мм): 1 |
— упругое решение; |
|
2 — s = l град/мин; 3 — 0,1 |
град/мин; |
4 — 5 град/мнн, при 7=100° С изделие сутки |
|||
|
|
|
выдерживают. |
|
|
Рис. 5. Зависимости аГmax от времени |
(ГП=150°С, а=100 мм, |
6 = 200 м м ) Д л я 5= |
|||
= 1 град/мин: 1 |
— |
упругое |
решение, |
2 — линеаризованное, 3 |
— нелинейное. Для |
s=10 град/мин: |
4 — |
упругое |
решение, |
5 — нелинейное и практически совпадающее |
с ним линеаризованное.
Рис. |
6. |
Зависимости |
а г max |
ОТ |
ВрвМвНИ |
При |
|
охлаждении по |
оптимальному |
режиму [9] |
(а== |
||||
= 60 |
мм; |
6 = 100 |
мм). |
1 — упругое, 2 — лине |
|||
аризованное, 3 — нелинейное решение. |
|
||||||
В цилиндрах с |
т ~т * |
направление |
релаксационных процессов |
существенно зависит от температуры. В области температур стеклова
ния |
и выше, когда (ис~ 0,5, |
релаксация |
ведет |
к уменьшению |
радиаль |
ных |
напряжений (кривые |
3, 4 рис. 4). |
При |
температурах |
выше Тё |
направление релаксации противоположное (кривая 2).
В заключение проведем сравнение расчетов по нелинейной и лине аризованной (когда в системе (6) TI*=TI*O) теориям. При Гн=110° и граничных условиях вида Т(а) =T(b) =TH—st различие между ними не превышает 10%. На рис. 5 представлено развитие напряжений в толстостенном цилиндре при значении Гн=150оС. Значения некоторых вязкоупругих параметров полимера, входящих в обобщенное уравнение Максвелла для температур, выше Tgi получены интерполяцией экспе риментальных значений при более низких температурах с учетом их физического смысла. Линеаризованная теория дает качественно верное описание развития напряжений, хотя численно расхождение в наибо лее неблагоприятные моменты достигает 25%. Во всех рассмотренных случаях квазиоднородного охлаждения толстостенных цилиндров рас чет по линеаризованному уравнению приводит к завышению макси мальных напряжений. При существенно неоднородном охлаждении, когда в процессе охлаждения возникают радиальные напряжения раз ных знаков, линеаризованное уравнение может приводить к занижению максимальных напряжений, что недопустимо.
Для выяснения применимости линеаризованного уравнения к рас чету оптимальных режимов был проведен расчет напряжений по упру гой, нелинейной и линеаризованной теориям при охлаждении по неко торому оптимальному режиму [9]. Линеаризованная теория привела к завышению armax до 22% по сравнению с нелинейной теорией, и обе они показали существенную разницу с упругим решением (рис. 6).
Выводы. 1. Релаксационные процессы при охлаждении цилиндров, получаемых намоткой, существенно зависят от относительной толщины изделия. В толстых цилиндрах релаксация приводит к значительному
уменьшению максимальных радиальных напряжений, в тонких — к их возрастанию.
2. Линеаризованная теория в толстостенных цилиндрах приводит к завышению ar max до 25%. Представляется возможным использовать линеаризованную теорию для расчета оптимальных режимов, поскольку ошибка при линеаризации хотя и уменьшит оптимизационный ресурс, но зато приведет к повышению запаса прочности при изготовлении изделия.
СП И С О К Л И Т Е Р А Т У Р Ы
1.Болотин В. В. Влияние технологических факторов на механическую надеж
ность конструкций из композитов. — Механика |
полимеров, 1972, № 3, с. |
529—540. |
2. Афанасьев IO. А., Екельчик В. С., Кострицкий С. Н. Температурные напряже |
||
ния в толстостенных ортотропных цилиндрах из |
армированных полимерных |
матери |
алов при неоднородном охлаждении. — Механика композит, материалов, 1980, № 4,
с.651—660.
3.Розенберг Б. А., Ениколопян Н. С. Проблемы технологической монолитности
изделий из композиционных материалов. — Журн. Всесоюз. хим. об-ва, 1978, |
т. 23, |
|
с. 298—304. |
|
|
4. Гуревич Г. И. Деформируемость сред и |
распространение сейсмических |
волн. |
М., 1974. 483 с. |
|
|
5. Рабинович А. Л. Введение в механику |
армированных полимеров. М., |
1970. |
482с.
6.Коротков В. Н., Турусов Р. А., Андреевская Г. Д., Розенберг Б. А. Темпера
турные напряжения в полимерных и композитных материалах. — Механика композит, материалов, 1980, № 5, с. 828—834.
7. Турусов Р. А., Рабинович А. Л. Нелинейная ползучесть толстостенной поли мерной трубы под действием внутреннего давления. — Механика полимеров, 1970,
№3, с. 493—501.
8.Бабич В. Ф. Исследование влияния температуры на механические характе
ристики жестких сетчатых полимеров. Дис. |
. . . канд. техн. наук. М., 1966. 125 с. |
9. Коротков В. Н., Дубовицкий А. |
Турусов Р. А., Розенберг Б. А. Теория |
оптимизации режима охлаждения толстостенных изделий из композиционных матери
алов. — Механика композит, материалов, |
1982, N° 6, с. 1051— 1055. |
Институт химической физики АН СССР, |
Поступило в редакцию 28.07.82 |
Москва |
|
УДК 624.071:678.067
В. Т. Щербаков
АНАЛИЗ НЕСУЩЕЙ СПОСОБНОСТИ ТОНКОСТЕННЫХ ТРУБЧАТЫХ СТЕРЖНЕЙ ИЗ КОМПОЗИТНЫХ МАТЕРИАЛОВ
Исследование отношений показателя прочности, к массе в работах [1, 2] выявило значительные возможности экономии массы при исполь зовании композитных материалов типа стекло-, карбо- и боропластиков в трубчатых деталях и конструкциях по сравнению с аналогичными деталями из стали, алюминия и титана.
Проектирование оптимальных стержней-подкосов, работающих при растяжении—сжатии, состоит в выборе геометрических параметров трубы и схемы армирования, а также в создании соединения (соедине ния композитной трубы с фитингом) минимальной массы при заданных нагрузке и длине.
Выбор диаметра, толщины стенки и схемы армирования проводится
из условий (ограничений) |
[3, 4] исчерпания прочности материала |
|
||
|
|
Р р ^ Осжя^срй; |
|
(1) |
общей потери устойчивости стержня |
|
|
||
|
P p ^ n 2ExxIJ{\xl)2\ /= я /)ср3Я/8; |
|
(2) |
|
местной |
потери устойчивости (выпучивание |
сечения стержня как |
обо |
|
лочки) |
[4, 5] |
|
|
|
|
Р |
= 2лН2к^/ЕххЕуу/3 (1 |
Vxy^yx)\ |
(3) |
при минимальной массе подкоса |
|
|
||
|
|
G = nDcvhly —>- min. |
|
(4) |
Таким образом, в рассматриваемые ограничения входят модуль упругости материала £, прочность при сжатии (растяжении) и коэф фициент устойчивости,которые необходимо определить (назначить)
таким образом, чтобы все ограничения удовлетворялись одновременно, так как оптимальное решение, отвечающее минимальной массе под коса, лежит на границе всех ограничений.
Для длинных стержней необходимо учитывать возможный экцентриситет приложения нагрузки и начальный прогиб; при этом макси мальные напряжения оцениваются [6]:
Отах |
_ Р Р |
р0)0 |
----- -—I----------- |
(5) |
ГW
Приведенные жесткостные характеристики композитного материала определяются по заданным свойствам однонаправленного монОслоя £ц, £ 22, G12, V12 соотношениями [7, 8]
Ехх—А п — |
А 122 |
Al22 |
122 |
Руу~^22 |
|
|
nMl |
|
|
|
Сцк=------------ ( |
Е ц C O S 4 0+ £ 22 sin40 + — v i^ s in 226) |
+ Gi2sin220; |
|||
I--V12V21 |
' |
2 |
/ |
|
|
C22K= - ---- ------ ( £11 sin4 0+£*22 cos4'0+-^- V1E22sin2 20) |
+G i2sin220; |
||||
I —V12V21 |
' |
2 |
* |
|
|
Ci2K=-^---------- |
I — (£ц + £ 22) sin2 20+ VI£ 22(C O S 4 0+ sin4 0) 1 —G12 sin2 20. |
||||
I — V12V21 |
L 4 |
|
|
J |
|
В выражениях |
(1) —(6) Pp |
— расчетная осевая нагрузка; Dcр, h — |
|||
средний диаметр и толщина |
подкоса; /, I |
— момент инерции и длина |
подкоса; G — масса подкоса; Ехх, Еуу — модуль упругости в осевом и окружном направлениях; vXy, vyx — коэффициенты Пуассона; у — плотность композитного материала; шо — амплитуда начального про гиба; £ 22, G12, V12, V21 — упругие характеристики; hi — толщина моно слоя.
При проектировании оптимальных по массе подкосов из композит ных материалов выбираются не только геометрические параметры, но и тип материала, так как задаваемые длина и расчетная нагрузка под коса предопределяют тип композитного материала. Так, высокомодуль ные материалы более эффективны для длинных подкосов, а высоко прочные композитные материалы — для коротких [3].
Второй задачей, возникающей при создании оптимальных по массе композитных подкосов, является выбор конструкции узла стыковки. Для различных нагрузок, длин и диаметров подкосов необходимо экс периментально проверять надежность и весовую эффективность пред полагаемого узла крепления.
Силовые элементы типа тяг, подкосов в процессе эксплуатации ра ботают при знакопеременных нагрузках, поэтому надежность конструк ции в целом зависит от типа узла крепления и способа соединения трубчатой композитной части подкоса, тяги с металлическим фитингом.
Проанализируем результаты некоторых работ по исследованию не сущей способности соединений композитных труб с металлическим фи тингом. В работе [9] для присоединения трубы подкоса к его фитингу использовали соединения с металлическими прокладками и штифтами, схематически показанные на рис. 1. Такие соединения применялись в высоконагруженных стеклопластиковых конструкциях. Расчет такого соединения заключается в основном в уравновешивании нагрузок при изменении числа композитных слоев, площади склеивания и площади смятия. Изменяя количество металлических прокладок, можно снизить напряжения, действующие на склеенных поверхностях, до допустимого уровня и в результате высокой прочности на смятие получить весьма
эффективное |
соединение. |
Разработанное со |
|
единение было рассчитано с учетом допусти- |
а |
||
мых прочности композита, прочности на смя- |
|||
тие стальных |
прокладок, |
прочности на растя- |
lllili. |
Рис. 1. Штифтовое соединение: 1 — металлические прокладки; 2 — кольцевая на мотка; 3 — заполнитель; 4 — продольные волокна; 5 — клей.
Рис. 2. Конструкции соединений.
двойным срезом [9]. Рассматривались некоторые модификации такого соединения с точки зрения технологичности, такие, как использование многоугольного соединения, переходящего в цилиндрическую стойку. Технологические преимущества связаны с возможностью лучшего фор мования и создания давления, необходимого при склеивании без увели чения допусков на толщину; проще сверлить отверстия для штифтов.
В работе [10] рассматривалось соединение стеклопластиковой трубы (АГ-4С), выполненной продольной выкладкой и поперечной на моткой, и металлического фитинга с зигами из стали Х18Н9Г (рис. 2—а). Было изучено влияние конструктивно-технологических факторов на прочность соединения. Показано, что толщина металла под зиги влияет так, что увеличение разрушающей силы пропорционально увеличению толщины металла. Это объясняется повышением жесткости металли ческой оболочки, что обеспечивает улучшение работы соединения на растяжение и уменьшает изгибные эффекты. Число зигов влияет та ким образом, что увеличение разрушающей силы пропорционально увеличению числа зигов. Этот эффект авторами объясняется увеличе нием зоны взаимодействия в соединении металла и пластика, что де лает соединение более жестким. Показано влияние толщины подмотки. С увеличением толщины от 0 до 2 мм и от 4 до 5 мм наблюдается зна чительное увеличение разрушающей силы, а для толщины подмотки от 2 до 4 мм какого-либо влияния на разрушающую нагрузку не отме чено. Эти эффекты в работе объясняются изменением жесткости соеди нения. Влияние указанных конструктивных факторов получено без учета массы соединения.
Выбор оптимального узла крепления трубы из эпоксидного матери ала КМБ-3 для подкосов с расчетной нагрузкой Рр=100 кН проводится в работе [11], где сравниваются пять вариантов концевого узла креп ления. Первый, второй и третий варианты включали титановые детали, соединенные с предварительно отформованными концами боропласти ковой трубы при помощи клея холодной полимеризации и резьбовых цанг. При этом необходимо плотное сопряжение элементов соединения, так как появление зазоров и перекосов ведет к неравномерной пере даче нагрузки, т. е. к снижению несущей способности соединения. Для обеспечения плотного прилегания требуется дополнительная механи ческая обработка, что приводит к повышению трудоемкости на 15— 20%. Четвертый вариант соединения связан с опрессовкой предвари тельно нагретой концевой части бороэпоксидной трубы, а пятый — с использованием магнитно-импульсного концентрического обжима пла стифицированного нагревом композитного материала. При использова нии последних двух вариантов нет необходимости в высокой точности механической обработки. Анализ проведенных экспериментальных ис следований несущей способности всех вариантов соединений показал, что наибольшей прочностью и жесткостью обладают четвертый и пятый варианты соединения. Таким образом, благодаря применению операции опрессовки и магнитно-импульсного обжима в нагретом состоянии обес печиваются высокая несущая способность и надежность соединения. Применение таких соединений, как отмечают авторы, снижает трудо емкость изготовления на 25—30% и приводит к повышению несущей способности на 25—30%, а жесткости — на 50% по сравнению с тра диционными клеевыми и клеемеханическими соединениями.
Соединение стеклопластиковой трубы с металлическим фитингом с помощью заклепок рассмотрено в [12], где приводятся данные по выбору диаметра заклепок и толщины стеклопластиковой трубы. Сле дует отметить, что конструкция узла крепления минимальной массы предопределяется величиной расчетной нагрузки, определяющей несу щую способность полимерного композитного подкоса.
С увеличением нагрузки осевого сжатия (растяжения) увеличива ется диаметр подкоса, меняется относительная масса металлических фитингов и композитной трубы, а значит, и конструкции соединений,