- •1. Electrostatic field. Coulomb’s law. Gauss law (Электростатическое поле. Закон Кулона. Закон Гаусса)
- •Variables and units
- •Закон Кулона
- •Напряжённость электрического поля
- •Закон Гаусса
- •2. Poisson’s and Laplace’s equations for the potential of electric field (Уравнения Пуассона и Лапласа для потенциала электрического поля) Electric Potential. (Электрический потенциал)
- •Уравнения Пуассона и Лапласа
- •3. Electrostatic Energy (Электростатическая энергия)
- •Virtual experiment. (Эксперимент по нахождению энергии системы)
- •Следствия
- •4. Power and Joule’s Law (Энергия и закон Джоуля-Ленца)
- •5. Continuity Equation (Уравнения непрерывности)
- •6. Electric field induced by the charged wire placed above the flat boundary between two different dielectrics.
- •Image method for the flat boundary between magnetic media (Метод изображений для плоской границы между магнитными носителями)
- •8. Static magnetic field. Biot–Savart’s Law. Ampere’s Law (Статическое магнитное поле. Закон Био–Савара. Закон Ампера)
- •Variables and units (Переменные и единицы измерения)
- •Main Relations (Основные соотношения)
- •Magnetic flux density (Индукция магнитного поля)
- •Закон Био-Савара
- •Ampere’s law (Закон полного тока)
- •Разрез в пространстве
- •Laplace equation for the scalar magnetic potential (Уравнение Лапласа для скалярного магнитного потенциала)
- •10. Vector magnetic potential. Inductance (Векторный магнитный потенциал. Индуктивность)
- •Vector magnetic potential (Векторный магнитный потенциал)
- •Magnetic flux (Магнитный поток)
- •Differential equation for the vector magnetic potential (Дифференциальное уравнение для векторного магнитного потенциала)
- •Gauging of the vector magnetic potential (Калибровка векторного магнитного потенциала)
- •Integral presentation of the vector magnetic potential (Интегральное представление векторного потенциала)
- •Индуктивность
- •Mutual inductance (Взаимная индуктивность)
- •Inductance of thin contours (Индуктивность тонких контуров)
- •12. Internal inductance of a thin conductor (Внутренняя индуктивность тонкого проводника) Flux linkage of a thin current layer (Потокосцепление тонкого слоя с током)
- •Internal inductance of a thin conductor (Внутренняя индуктивность тонкого проводника)
- •13. Inductance of a two wire transmission line (Индуктивность двухпроводной линии).
- •14. Variable separation method in a cylindrical coordinate system (Метод разделения переменных в цилиндрической системе координат).
- •Angular function (Угловая функция)
- •Radial function (Радиальная функция)
- •General solution of the Laplace’s equation in a cylindrical coordinate system (Общее решение уравнения Лапласа в цилиндрической системе координат)
- •15. The Faraday’s law (Закон электромагнитной индукции)
- •Lenz’s Law (правило Ленца)
- •Induction by a temporal change of b (Индукция за счёт временного изменения b)
- •16. Induction through the motion of a conductor (Индукция за счет движения проводника).
- •17. Induction by simultaneous temporal change of b and motion of the conductor (Индукция одновременным изменением b во времени и движением проводника).
- •18. Unipolar generator (униполярный генератор).
- •19. Hering’s paradox (Парадокс Геринга)
- •20. Diffusion of magnetic fields into conductors (Распространение электромагнитного поля в проводнике)
- •21. Periodic electromagnetic fields in conductors. (Периодическое электромагнитное поле в проводниках)
- •Penetration of the electromagnetic field into a conductor. (Проникновение электромагнитного поля в проводник)
- •The skin effect. (Скин-эффект)
- •22. Poynting theorem. (Теорема Пойнтинга) Electromagnetic Field Energy. (Энергия электромагнитного поля)
- •The rate of decrease of the electromagnetic field energy in a closed volume. (Скорость уменьшения энергии электромагнитного поля в замкнутом объёме)
- •Transmission of energy in a dc line (Передача энергии в линиях постоянного тока)
- •The field picture near the wires with current (Картина поля вблизи провода с током)
- •25. Energy flows in static electric and magnetic fields (Поток энергии в статических электрических и магнитных полях).
- •26. The reduced magnetic potential (Редуцированный магнитный потенциал). Reduced scalar magnetic potential (Редуцированный скалярный магнитный потенциал)
- •Combination of scalar magnetic potential and reduced magnetic potential (Комбинация скалярного магнитного потенциала и редуцированного магнитного потенциала)
- •27. Classification of numerical methods of the electromagnetic field modeling (Классификация численных методов моделирования электромагнитного поля). (Классификация численных методов)
- •Classification of the problems (Классификация проблем)
- •Classification of the methods (Классификация методов)
- •28. Method of moments (Метод моментов)
- •Discretization of the problem domain (Дискретизация проблемной области)
- •Algebraic equation system (Алгебраическая система уравнений)
- •29. Finite element method (Метод конечных элементов)
- •30. Finite functions (Ограниченная функция – отлична от нуля только в пределах треугольника)
- •Simplex coordinates
- •Approximation of functions inside triangles (Аппроксимация функций внутри треугольника)
- •Approximation of the equation (Аппроксимация уравнения)
- •31. Weighted residual method (метод взвешенных невязок)
- •32. Weak formulation of the electromagnetic field modeling problem (ослабленная формулировка постановки задачи моделирования электромагнитного поля)
- •33. Boundary conditions in electric and magnetic fields (Граничные условия в электрических и магнитных полях)
- •1) First type boundary conditions (Первый тип граничных условий)
- •34. Main equations of electromagnetic field in integral form. (Основные уравнения электромагнитного поля в интегральной форме)
- •35. Main equations of electromagnetic field in differential form. (Основные уравнения электромагнитного поля в дифференциальной форме)
- •36. Electric field of a point charge (Электрическое поле точечного заряда)
- •37. Electric field of a uniformly charged sphere (Электрическое поле равномерно заряженной сферы)
- •38. Flat capacitor. Field. Surface charge. Capacity. (Плоский конденсатор. Поле. Поверхностный заряд. Вместимость.)
- •39.2 Inductance of a cylindrical coil with the rectangular cross section(Индуктивность цилиндрической катушки прямоугольного сечения).
- •4 0.1 Electric field induced by charged line placed above conducting surface (Электрическое поле, создаваемое заряженной линией, помещенной над проводящей поверхностью).
32. Weak formulation of the electromagnetic field modeling problem (ослабленная формулировка постановки задачи моделирования электромагнитного поля)
Д авайте вспомним, что это такое - интеграция по частям. Исходное уравнение имеет вид:
В нутри метода Галеркина мы решаем, что этот интеграл равен нулю:
В то же время аппроксимация потенциала является первой функцией:
И так, коэффициент Ui постоянен, поэтому его можно переместить за пределы интеграла, также знак суммы может быть перемещен за пределы интеграла. Итак, мы получаем следующее уравнение:
Теперь это производная второго порядка, то есть лапласиан, которая применяется к конечной функции первого порядка. До сих пор в любом случае этот интеграл даст нам ноль, потому что это многочлен первого порядка.
Д авайте рассмотрим возможные преобразования. Давайте рассмотрим отдельно этот интеграл:
Д ля этой цели мы будем использовать соотношение из векторной алгебры:
Теперь давайте предположим and . So:
Таким образом, мы можем выразить:
Э ти функции находятся под интегралом, теперь давайте применим интегральный оператор к этому выражению. Что мы получим?
Интегрирование последнего отношения по проблемной области:
М ы можем использовать теорему Гаусса:
В место первого члена в правой части мы можем использовать интеграл по границам (Г - элемент поверхности). Итак, мы можем выразить интеграл от лапласиана конечной функции, умноженной на конечную функцию, с помощью этих двух выражений:
Г - это граница проблемной области, это не граница треугольника. Наши интеграции можно рассматривать как интеграцию во всей области. Таким образом, этот интеграл равен нулю везде внутри проблемной области. Вот почему для определенного треугольника мы можем сказать:
Это очень важное преобразование, теперь под правым интегралом мы имеем две функции, которые не равны нулю, и этот интеграл имеет определенное значение. Конечно, это очень неприятное выражение, выражение под левым интегралом по умолчанию равно нулю, так что, похоже, этот интеграл равен нулю, с другой стороны, мы выяснили, что он вообще не равен нулю. Как это объяснить? Объяснение очень простое, на самом деле функция φ, так называемая конечная функция, не является непрерывной, она скачет от определенного значения к нулю у пограничного элемента, и поэтому непросто понять, что даст этот скачок, как включить его в отношения. Прежде всего, что важно первое впечатление - левый интеграл равен нулю, второе впечатление, вероятно, может отличаться от нуля, но очень сложно определить, каково значение этого интеграла, если мы будем учитывать скачок функции от определенного значения к нулю. Что означает этот прыжок? Производная равна бесконечности, производная второго порядка, безусловно, бесконечно велика, поэтому интеграл даже по очень малой площади, связанной со сторонами треугольника, с ребрами треугольника, в принципе не обязательно, будет равен нулю. Итак, это общее соображение, очень сложно ответить на вопрос, как вычислить этот интеграл, для нас это очень важно. Мы нашли точное значение левого интеграла и теперь можем его вычислить.
И так, вместо начального интеграла, который включает производную функции второго порядка, мы теперь получили аналогичное уравнение, но теперь под интегралом мы имеем произведение двух градиентов, два градиента - это две константы внутри треугольника.
О пять же, коэффициенты - это потенциалы, если мы говорим об определенном треугольнике, вместо N мы должны написать 3 узла. Ui - это неизвестные потенциалы; с самого начала мы не знаем, каковы значения этих потенциалов. Интегралы очень интересны, потому что мы можем вычислить их до того, как начнем решать задачу. Действительно, мы знаем конечную функцию внутри каждого треугольника, эта конечная функция не зависит от конечного решения, это свойство треугольника. Итак, мы можем найти градиент конечной функции, мы можем найти произведение 2 градиентов и, конечно же, мы можем интегрировать это произведение по площади. Наконец, у нас есть система уравнений такой формы, где коэффициенты являются просто интегралами, которые могут быть вычислены независимо по мягкой задаче, то есть задаче только о размерах, положениях треугольников:
Е сли мы применим эту идею не к одному треугольнику, а ко многим треугольникам внутри определенной сетки, то количество неизвестных будет равно общему числу узлов внутри этой сетки. Итак, это основная идея метода конечных элементов, это так называемая слабая формулировка. Почему это называется слабой формулировкой? Возвращаясь к исходной области,
Если мы попытаемся точно решить это уравнение, применив производную второго порядка, оператор Лапласа к приближенному значению потенциала, то это будет сильная формулировка, мы ищем именно ту функцию, которая используется для аппроксимации потенциала. Но после этого интегрирования по частям мы использовали некоторые дополнительные математические свойства этого преобразования, и теперь мы ищем решения для различных уравнений, и это называется слабой формулировкой метода Галеркина, метода взвешенных остатков.
Если граничные потенциалы известны заранее, несколько уравнений в системе будут иметь ненулевые правые части.