- •1. Кинематика материальной точки
- •1.1. Кинематические уравнения движения
- •V V
- •1.3.Виды движения
- •1.3.2.Прямолинейное равноускоренное (равнопеременное) движение (равноускоренное или равнозамедленное):
- •2. Динамика материальной точки (законы Ньютона)
- •2.1. Первый закон Ньютона
- •2.2.Второй закон Ньютона (основной закон динамики)
- •2.3. Третий закон Ньютона
- •2.4.Закон сохранения импульса
- •2.5.Силы трения
- •2.6.Уравнение движения тела переменной массы
- •3.Работа и энергия.
- •3.1.Работа, мощность
- •3.1.1.Работа сил
- •3.1.2.Мощность
- •3.2.Энергия
- •3.2.1.Кинетическая энергия
- •3.2.2.Потенциальная энергия
- •3.2.3.Полная механическая энергия. Закон сохранения энергии
- •3.2.4.Графическое представление энергии
- •3.2.5.Удар абсолютно упругих и неупругих тел
- •4.Гравитационные силы
- •4.1.Закон всемирного тяготения Ньютона
- •4.2.Гравитационное поле (поле тяготения) материальной точки
- •4.2.1.Напряженность гравитационного поля
- •4.2.2. Потенциал гравитационного поля. Работа в гравитационном поле.
- •4.3.Поле тяготения Земли
- •4.4.Космические скорости
- •4.5.Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции.
- •5.Специальная теория относительности
- •5.1.Преобразования Галилея. Механический принцип относительности.
- •5.2. Принцип относительности и принцип инвариантности скорости света. Преобразования Лоренца.
- •5.2.1.Одновременность событий в разных системах отсчета
- •5.2.2.Длительность событий в разных системах отсчета
- •5.2.3. Длина тел в разных системах отсчета
- •5.2.4.Релятивистский закон сложения скоростей
- •5.2.5.Масса в релятивистской механике
- •5.3.Четырехмерное пространство-время. Интервал между событиями.
- •5.4.Основной закон релятивистской механики
- •5.5.Закон взаимосвязи массы и энергии
- •6.Механика твердого тела
- •6.1.Момент инерции
- •6.3.Оси свободного вращения, главные оси инерции твердого тела
- •6.4.Момент силы
- •6.6.Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.
- •6.7. Упругая деформация твердых тел
- •7.Механика жидкостей
- •7.1.Давление в жидкости
- •7.2.Уравнение неразрывности
- •V1 v2
- •7.3.Уравнение Бернулли
- •7.4.Вязкость жидкости. Ламинарный и турбулентный режимы течения жидкости.
2.6.Уравнение движения тела переменной массы
Такая ситуация возникает, например, при движении ракеты за счет истечения газов со скоростью u относительно ракеты. Пусть в момент времени t масса ракеты m, ее скорость v, а через время dt ее масса уменьшилась на dm, а скорость изменилась на dv. Тогда за время dt импульс ракеты изменился на dp= mdv+udm (здесь отброшен малый член dmdv), и если на ракету действует внешняя сила F, то dp=Fdt и, следовательно, уравнение движения для переменной массы имеет видm(dv/dt) =F-u(dm/dt) или ma=F +Fp, гдеF= -u(dm/dt) называется реактивной силой.
Если стартовая масса ракеты mo, стартовая скорость равна нулю и на ракету не действуют внешние силы (F=0), то получим v = = uln(mo/m) (формула Циолковского) : чем больше конечная масса ракеты m, тем больше должна быть стартовая масса mo; и чем больше скорость истечения газов u, тем больше может быть m при данной mo.
3.Работа и энергия.
3.1.Работа, мощность
3.1.1.Работа сил
Изменение механического движения тела вызывается силами, действующими на него со стороны других тел. Чтобы количественно характеризовать этот процесс, вводится понятие работы силы.
Пусть тело движется прямолинейно и на него действует постоянная сила F, направление которой совпадает с направлением перемещенияr (рис.1а). Тогда произведение модуля силы F на длину пути s называется работой силы F:
A = Fs.
F v
Рис.1а Рис.1b Рис.1с
Fs
F a dr
2
dr F v dr Fsv
a
1
Если направление силы F составляет с направлением перемещения r уголa (рис.1b), то работа силы F есть произведение проекции силы на направление перемещения (Fs = Fcosa) на длину пути s: A = Fs s = Fscosa. (1)
Работа - величина скалярная . Из формулы (1а) следует, что если направления вектора силы F и вектора скорости v (перемещения r) совпадают (a < p/2), то работа силы положительна; если эти векторы направлены в разные стороны (a > p/2), то работа силы отрицательна; если сила направлена перпендикулярно перемещению (a = p/2), то работа силы равна нулю.
В общем случае сила в процессе совершения работы может изменяться как по модулю, так и по направлению и поэтому формулой (1) пользоваться нельзя. Однако можно рассмотреть элементарное перемещение тела dr под действием силы F, которая на этом перемещении остается постоянной, а само перемещение можно считать прямолинейным (рис.1с). Величина dA =Fdr= Fcosadsназывается элементарной работой силы F на перемещении dr. Тогда работа силы F на участке траектории от точки 1 до точки 2 равна A = Fs ds = Fcosa ds.
Если зависимость F от пути s вдоль траектории 1-2 известна, то искомая работа А определяется на графике площадью не закрашенной фигуры (рис.2). Элементарная работа dA показана закрашенным прямоугольником.
Работа измеряется в джоулях [Дж], 1 Дж - работа, совершаемая силой 1 Н на пути 1 м: 1 Дж = 1 Н.м.
Fs
dA Рис.2.
2
1
A
s
ds