- •1. Кинематика материальной точки
- •1.1. Кинематические уравнения движения
- •V V
- •1.3.Виды движения
- •1.3.2.Прямолинейное равноускоренное (равнопеременное) движение (равноускоренное или равнозамедленное):
- •2. Динамика материальной точки (законы Ньютона)
- •2.1. Первый закон Ньютона
- •2.2.Второй закон Ньютона (основной закон динамики)
- •2.3. Третий закон Ньютона
- •2.4.Закон сохранения импульса
- •2.5.Силы трения
- •2.6.Уравнение движения тела переменной массы
- •3.Работа и энергия.
- •3.1.Работа, мощность
- •3.1.1.Работа сил
- •3.1.2.Мощность
- •3.2.Энергия
- •3.2.1.Кинетическая энергия
- •3.2.2.Потенциальная энергия
- •3.2.3.Полная механическая энергия. Закон сохранения энергии
- •3.2.4.Графическое представление энергии
- •3.2.5.Удар абсолютно упругих и неупругих тел
- •4.Гравитационные силы
- •4.1.Закон всемирного тяготения Ньютона
- •4.2.Гравитационное поле (поле тяготения) материальной точки
- •4.2.1.Напряженность гравитационного поля
- •4.2.2. Потенциал гравитационного поля. Работа в гравитационном поле.
- •4.3.Поле тяготения Земли
- •4.4.Космические скорости
- •4.5.Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции.
- •5.Специальная теория относительности
- •5.1.Преобразования Галилея. Механический принцип относительности.
- •5.2. Принцип относительности и принцип инвариантности скорости света. Преобразования Лоренца.
- •5.2.1.Одновременность событий в разных системах отсчета
- •5.2.2.Длительность событий в разных системах отсчета
- •5.2.3. Длина тел в разных системах отсчета
- •5.2.4.Релятивистский закон сложения скоростей
- •5.2.5.Масса в релятивистской механике
- •5.3.Четырехмерное пространство-время. Интервал между событиями.
- •5.4.Основной закон релятивистской механики
- •5.5.Закон взаимосвязи массы и энергии
- •6.Механика твердого тела
- •6.1.Момент инерции
- •6.3.Оси свободного вращения, главные оси инерции твердого тела
- •6.4.Момент силы
- •6.6.Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.
- •6.7. Упругая деформация твердых тел
- •7.Механика жидкостей
- •7.1.Давление в жидкости
- •7.2.Уравнение неразрывности
- •V1 v2
- •7.3.Уравнение Бернулли
- •7.4.Вязкость жидкости. Ламинарный и турбулентный режимы течения жидкости.
7.Механика жидкостей
7.1.Давление в жидкости
В жидкостях межатомные расстояния неизменны и поэтому жидкость обладает неизменным объемом. Жидкость принимает форму того сосуда, в который она заключена. В механике жидкости рассматривают как сплошные, непрерывно распределенные в занятой ими части пространства. Несжимаемая жидкость - это жидкость, плотность которой всюду одинакова и не изменяется со временем.
Если в покоящуюся жидкость поместить тонкую пластинку то части жидкости, находящиеся по разные стороны от нее, будут действовать на каждый элемент Ds с силами DF, которые равны по модулю и направлены перпендикулярно площадке Ds. Величина p= DF/Ds называется давлением жидкости (измеряется в паскалях [Па]: 1 Па равен давлению, создаваемому силой 1Н, равномерно распределенной по нормальной к ней поверхности площадью 1 м2 (1 Па = 1 Н/м2).
Закон Паскаля: давление в любом месте покоящейся жидкости одинаково по всем направлениям и передается по всему объему, занятому покоящейся жидкостью.
Вес столба жидкости высотой h и поперечным сечением sравенP = rgsh, так что давление жидкости на нижнее основание такого столбаp = P/s = rgh, где r - плотность жидкости. Это давление называется гидростатическим давлением - оно линейно растет с ростом высоты. Сила давления на нижние слои жидкости будет больше, чем на верхние, и поэтому на тело, погруженное в жидкость, действует сила, направленная вверх, выталкивающая тело, равная весу вытесненной телом жидкости (закон Архимеда): FA = rgV, где V - объем погруженного в жидкость тела. Законы Паскаля и Архимеда справедливы и для газов.
7.2.Уравнение неразрывности
Движение жидкостей называется течением. Совокупность частиц движущейся жидкости называется потоком. Линия тока - это линия, проведенная так, что касательная к ней совпадает по направлению с вектором скорости жидкости в соответствующих точках пространства (см.рис.1). Часть жидкости, ограниченная линиями тока, называется трубкой тока. Течение жидкости называют стационарным (установившимся) , если форма и расположение линий тока, а также скорости в каждой точке жидкости, со временем не изменяются.
Для стационарного течения несжимаемой жидкости справедливо уравнение неразрывности (см.рис.2): s1v1 = s2v2 = const, где s1,s2 - сечения трубки тока, перпендикулярные направлению скорости, v1,v2 - скорости течения жидкости в месте сечений s1 и s2, соответственно, а физический смысл произведения sv -объем жидкости, проходящей через сечение s за 1 с.
V V Рис.1. S1S2 Рис.2.
V1 v2
V
7.3.Уравнение Бернулли
Идеальная жидкость - это жидкость, в которой отсутствуют силы внутреннего трения . При стационарном течении идеальной жидкости для любого сечения трубки тока справедливо соотношение (уравнение Бернулли) (рис.3):
rv12/2 + rgh1 + p1 = rv22/2 + rgh2 + p2 или rv2/2 + rgh + p = const,
где r - плотность жидкости, v - скорость течения в месте выбранного сечения, g - ускорение свободного падения, h - высота, на которой располагается выбранное сечение, p - давление в месте выбранного сечения (давление жидкости на поверхность обтекаемого ею тела)(рис.3). Величину р называют статистическим давлением, величину rv2/2 называют динамическим давлением, а величина rgh является гидростатическим давлением.
Уравнение Бернулли есть выражение закона сохранения энергии применительно к установившемуся течению идеальной жидкости. Оно хорошо применимо и для реальных жидкостей, внутреннее трение которых не очень велико.
Для горизонтальной трубки тока уравнение Бернулли имеет вид rv2/2 + p = const, где величина rv2/2 + p называется полным давлением. Из последнего уравнения и уравнения неразрывности следует, что при течение жидкости по горизонтальной трубке, имеющей различные сечения, скорость жидкости больше в местах сужения, а статическое давление больше в более широких местах. Это можно продемонстрировать, установив вдоль трубы ряд манометров (рис.4): в соответствии с уравнением Бернулли в манометрической трубке В, прикрепленной к узкой части трубы, уровень жидкости ниже, чем в манометрических трубках А и С, прикрепленных к широкой части трубы. Уравнение Бернулли используется для измерения скорости потока жидкости (экспериментально измеряется динамическое давление).
s1 A B C
p1 v1 s2
v2
p2
h1 h2
Рис.3 Рис.4.