- •Предисловие
- •1. Основы механики сплошной среды…..8
- •1. Основы механики сплошной среды
- •1.1. Строение реальных сред и допущение о сплошности
- •1.2. Основные определения сплошной среды
- •1.3. Метод Лагранжа и метод Эйлера
- •1.4. Установившееся движение сплошной среды
- •1.5. Закон сохранения массы. Уравнение неразрывности
- •1.6. Силы, действующие на частицы сплошной среды
- •1.7. Напряжения в сплошной среде
- •Теорема о представлении вектора напряжений на произвольной площадке через векторы напряжения на трех взаимно перпендикулярных (базисных) площадках
- •Компоненты напряжений. Касательные и нормальные напряжения
- •1.8. Уравнения движения сплошной среды в напряжениях
- •1.9. Жидкость как частный случай сплошной среды
- •Давление в жидкости
- •Избыточное и вакуумметрическое давление
- •2. Жидкости. Гидростатика
- •2.1. Физические свойства жидкостей
- •Плотность жидкостей. Свойства сжимаемости и теплового расширения
- •Упругие жидкости
- •Жидкости с тепловым расширением
- •Несжимаемая жидкость
- •Вязкость жидкости
- •Идеальная жидкость
- •Давление насыщенных паров жидкости
- •Теплоемкость жидкостей
- •Теплопроводность жидкостей
- •2.2. Уравнения равновесия жидкости (уравнения Эйлера)
- •2.3. Распределение давления в покоящейся жидкости
- •Закон Паскаля
- •Пьезометрическая высота
- •Гидравлический пресс
- •2.4. Силы, действующие со стороны жидкости на элементы поверхности тел, погруженных в жидкость
- •2.5. Сила давления жидкости на плоскую стенку
- •2.6. Давление жидкости на криволинейную стенку
- •2.7. Относительный покой жидкости
- •Относительное равновесие жидкости в сосуде, вращающемся вокруг оси с постоянной угловой скоростью
- •0Тносительное равновесие жидкости в цистерне, движущейся с постоянным ускорением
- •3. Общие понятия кинематики и динамики жидкости
- •3.1. Линии тока и траектории частиц жидкости
- •3.2. Объемный, массовый и весовой расходы
- •3.3. Ламинарный и турбулентный режимы течения вязкой жидкости
- •Переход от ламинарного течения в трубе к турбулентному
- •Критическое число Рейнольдса
1.3. Метод Лагранжа и метод Эйлера
Существуют два метода описания движения сплошной среды.
Можно рассматривать движение отдельных частиц сплошной среды, как это делалось в теоретической механике. При таком подходе рассматривается изменение пространственных координат каждой частицы в зависимости от времени :
Такой метод описания движения среды называется методом Лагранжа.
Можно поступить и по-другому: рассматривать изменения характеристик сплошной среды в фиксированной точке пространства. Однако при таком способе нужно иметь в виду, что эти характеристики относятся не к какой-либо одной фиксированной частице, а к разным частицам, проходящим через данную точку пространства. Так, например, если исследуют зависимость температуры воды в реке от времени в определенном ее створе, то эта температура в каждый момент времени относится не к одной и той же, а к разным частицам воды. А именно к той частице, которая в данный момент времени проходит через рассматриваемый створ, в котором измеряется температура.
Метод описания движения сплошной среды, в котором определяются характеристики среды как функции точек пространства (поле данной характеристики), называется методом Эйлера.
Полная (индивидуальная) и частная (локальная)
производные по времени
Поскольку большинство законов физики, в т.ч. механики и гидравлики, формулируется в виде соотношений между определяющими параметрами сплошной среды и скоростями их изменения, то необходимо более подробно рассмотреть такую характеристику, как производная по времени от определяющего параметра.
Согласно двум методам описания сплошной среды (методу Лагранжа и методу Эйлера), можно рассматривать два вида производных по времени: полную, относящуюся к изменения от времени параметра одной и той же частицы (и потому называемую индивидуальной), и частную, относящуюся к изменению от времени параметра среды в данной точке пространства (и потому называемую локальной или местной).
Полная (или индивидуальная) производная по времени, обозначаемая символом , характеризует скорость изменения какой-либо характеристики сплошной среды у одной и той же движущейся частицы. Например, вдоль течения реки плывет плот с термометром. Этот плот измеряет температуру одной и той же частицы воды, т.е. той, с которой он вместе движется. Вычисление на основе этих измерений дает полную производную по времени от температуры по времени. Также можно найти полные производные от других параметров движения.
Частная (или локальная) производная по времени, обозначаемая символом , характеризует скорость изменения того же параметра по времени в фиксированной точке пространства, и уже не относится к одной и той же частице среды. Вычисление в данной точке (створе) реки, дает локальную (местную) производную по времени от температуры воды.
Можно, сказать, что полная производная вычисляется при постоянных координатах , а локальная производная — при постоянных координатах .
Связь между полной и локальной производными по времени. Пусть какая-либо характеристика сплошной среды, например, ее температура, и пусть фиксированная частица среды за время переместилась из точки с координатами в точку с координатами где она имеет уже другую температуру . Полная производная от температуры частицы по времени определяется как предел отношения
.
Здесь использована формула конечных приращений:
+….,
известная из курса математического анализа (точками отмечены бесконечно малые высшего порядка по ).
Перейдя к пределу и заметив, что для фиксированной точки , и , получим
(1.7)
В левой части равенства (1.7) стоит полная производная по времени, в то время как первое слагаемое правой части представляет локальную производную по времени. Локальная производная - это частная производная по времени от функции , вычисленная при постоянных координатах . Формула (1.7) показывает, что скорость изменения какого-либо параметра по времени складывается из скорости изменения этого параметра в данном месте пространства плюс добавочное слагаемое
.
Это добавочное слагаемое, называют конвективной составляющей полной производной по времени. Оно возникает в результате движения частицы. Очевидно, что в том случае, когда частица покоиться, т.е. , полная и локальная производные совпадают.