- •Предисловие
- •1. Основы механики сплошной среды…..8
- •1. Основы механики сплошной среды
- •1.1. Строение реальных сред и допущение о сплошности
- •1.2. Основные определения сплошной среды
- •1.3. Метод Лагранжа и метод Эйлера
- •1.4. Установившееся движение сплошной среды
- •1.5. Закон сохранения массы. Уравнение неразрывности
- •1.6. Силы, действующие на частицы сплошной среды
- •1.7. Напряжения в сплошной среде
- •Теорема о представлении вектора напряжений на произвольной площадке через векторы напряжения на трех взаимно перпендикулярных (базисных) площадках
- •Компоненты напряжений. Касательные и нормальные напряжения
- •1.8. Уравнения движения сплошной среды в напряжениях
- •1.9. Жидкость как частный случай сплошной среды
- •Давление в жидкости
- •Избыточное и вакуумметрическое давление
- •2. Жидкости. Гидростатика
- •2.1. Физические свойства жидкостей
- •Плотность жидкостей. Свойства сжимаемости и теплового расширения
- •Упругие жидкости
- •Жидкости с тепловым расширением
- •Несжимаемая жидкость
- •Вязкость жидкости
- •Идеальная жидкость
- •Давление насыщенных паров жидкости
- •Теплоемкость жидкостей
- •Теплопроводность жидкостей
- •2.2. Уравнения равновесия жидкости (уравнения Эйлера)
- •2.3. Распределение давления в покоящейся жидкости
- •Закон Паскаля
- •Пьезометрическая высота
- •Гидравлический пресс
- •2.4. Силы, действующие со стороны жидкости на элементы поверхности тел, погруженных в жидкость
- •2.5. Сила давления жидкости на плоскую стенку
- •2.6. Давление жидкости на криволинейную стенку
- •2.7. Относительный покой жидкости
- •Относительное равновесие жидкости в сосуде, вращающемся вокруг оси с постоянной угловой скоростью
- •0Тносительное равновесие жидкости в цистерне, движущейся с постоянным ускорением
- •3. Общие понятия кинематики и динамики жидкости
- •3.1. Линии тока и траектории частиц жидкости
- •3.2. Объемный, массовый и весовой расходы
- •3.3. Ламинарный и турбулентный режимы течения вязкой жидкости
- •Переход от ламинарного течения в трубе к турбулентному
- •Критическое число Рейнольдса
Переход от ламинарного течения в трубе к турбулентному
Выясним условия (критерии) перехода течения от ламинарного к турбулентному режиму в трубопроводе круглого поперечного сечения. Предположим, что процесс течения жидкости определяется набором параметров , где — внутренний диаметр трубы, — средняя скорость течения жидкости. Если величины , и неизменны, а скорость течения жидкости постепенно увеличивается, то при некотором критическом значении скорости ламинарное течение потеряет устойчивость и станет турбулентным.
Критическое значение скорости, при которой течение становится турбулентным, определяется параметрами , и :
.
Разделив обе части этого равенства на ( коэффициент кинематической вязкости жидкости), придадим ему следующий вид:
(3.1)
где .
В левой части последнего равенства стоит безразмерный параметр , называемый критическим числом Рейнольдса. То, что этот параметр безразмерный, следует из анализа размерностей величин, из которых он образован:
Возникает кажущееся противоречие: с одной стороны, значение левой части равенства (3.1) не зависит от выбора системы единиц, в которой производятся вычисления. С другой стороны, аргументы функции , стоящей в правой части того же равенства, размерные величины, т.е. их численные значения могут быть произвольными в зависимости, от выбора системы единиц измерения. Следовательно, при произвольном изменении значений аргументов функции , величина самой функции остается неизменной. Это может быть только в случае, если
Таким образом, смена режима течения определяется безразмерным числом
,
которое в этот момент принимает некоторое критическое значение.
Критическое число Рейнольдса
По опытам самого Рейнольдса критическое число оказалось близким к 2300. Впоследствии было обнаружено, что существует целая переходная область чисел Рейнольдса, характеризующая смену режима течения. Было показано, что существует нижнее критическое число Рейнольдса, которое по данным немецкого исследователя Шиллера равно 2320. При числах Рейнольдса меньших, чем ламинарное течение нечувствительно к небольшим возмущениям.
При > переход к турбулентному течению зависит от наличия всевозможных источников возмущений: внешних вибраций, шероховатости, плавности входа в трубу и т. д. Если искусственным образом ликвидировать некоторые виды возмущений или даже уменьшить их интенсивность, то можно затянуть переход к турбулентному режиму течения до очень больших чисел . Так, например, Шиллер в своих опытах получил ламинарное течение с числами . Однако даже небольшие возмущения приводят такие «затянутые» ламинарные течения к мгновенной турбулизации.