- •Часть 1 теоретическая механика Учебное пособие
- •Предисловие
- •Введение
- •1. Задачи и методы теоретической механики
- •2. Основные понятия теоретической механики
- •3*. Из истории развития механики.
- •4.* История развития теоретической механики в России
- •5. Законы Ньютона
- •Введение в кинематику
- •2. Кинематика точки
- •2.1. Способы задания движения точки
- •2.1.1. Векторный способ задания движения
- •2.1.2. Координатный способ задания движения
- •2.1.3. Движение точки в декартовой системе координат
- •2.1.4. Естественный способ задания движения
- •П ри движении точки м расстояние с течением времени изменяется. Чтобы знать положение точки м на траектории в любой
- •Уравнение (2.4) выражает закон движения точки м вдоль траектории.
- •2. 2. Скорость точки
- •2.2.3. Скорость точки при естественном способе задания движения
- •2. 3. Ускорение точки
- •2.3.1. Ускорение точки при векторном способе задания движения.
- •2.3.2. Ускорение точки в декартовой системе координат
- •2.3.3. Естественные координатные оси. Вектор кривизны.
- •2.3.4. Ускорение точки при естественном способе задания движения
- •2.3.5. Классификация движения точки по ускорениям ее движения Рассмотрим зависимость характера движения точки от значений ее нормального и касательного ускорений.
- •Вопросы для повторения
- •3. Кинематика твердого тела
- •3.1. Общие положения
- •3. 2. Поступательное движение твердого тела
- •3.3. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •3.3.1. Уравнение движения
- •3.3.2.Угловая скорость
- •3.3.3. Угловое ускорение
- •3.3.4. Равномерное и равнопеременное вращение
- •3.3.5. Скорости и ускорения точек вращающегося тела
- •3.3.6. Векторные выражения вращательной скорости, вращательного и центростремительного ускорений
- •3.3.7. Преобразование вращательного движения
- •Виды зацепления
- •Вопросы для повторения
2.2.3. Скорость точки при естественном способе задания движения
Пусть в момент точка занимала положение М, а в момент – положение М1 (рис. 2.9). Дуговые координаты этих точек будут соответственно равны:
; ,
г де .
Проведем из произвольного центра О, радиус – вектор . Тогда по формуле (2.7)
.
Рис. 2.9 Введем в это выражение , тогда
.
Здесь вектор и направлен также как вектор . При ΔS→0 его направление стремиться к направлению касательной, проведенной в точке М в сторону увеличения дуговой координаты. А модуль стремится к 1, то есть вектор направлен по касательной к кривой в сторону увеличения дуговой координаты и по модулю равен единице. Обозначим его ортом . Тогда:
, (2.11)
где – скалярная величина, представляющая собой проекцию вектора скорости точки на касательную к ее траектории и называется алгебраической скоростью точки.
. (2.12)
То есть модуль скорости равен абсолютному значению производной от дуговой координаты по времени.
Знак скорости v указывает направление движения точки по траектории. Если
, то функция S(t) убывает и направление скорости противоположно направлению касательного орта .
, то функция S(t) возрастает, то есть точка движется в сторону возрастания дуговой координаты S(t) и направление скорости совпадает с направлением касательного орта .
и изменяет знак, то дуговая координата S(t) в этот момент времени достигает максимального или минимального значения, а точка меняет свое направление движения.
2. 3. Ускорение точки
2.3.1. Ускорение точки при векторном способе задания движения.
Ускорение при криволинейном движении характеризует изменение модуля и направления скорости точки с течением времени.
Пусть в некоторый момент времени t движущаяся точка находится в положении М и имеет скорость , а в момент приходит в положение М1 и имеет скорость (рис. 2.10). Тогда за промежуток времени скорость получает приращение .
Для построения вектора отложим от точки М вектор и построим параллелограмм, в котором диагональю будет , тогда вторая сторона параллелограмма изображает вектор . Заметим, что вектор всегда направлен в сторону вогнутости кривой.
Отношение приращения вектора скорости к соответствующему промежутку времени определяет вектор среднего ускорения точки за этот промежуток времени:
. (2.13)
Вектор среднего ускорения, очевидно, имеет тоже направление, что и вектор , т.е. направлен в сторону вогнутости траектории.
Ускорением точки в данный момент времени
называется векторная величина , к которой стремится среднее ускорение при стремлении Δt→0,
,
или
(2.14) Следовательно, вектор ускорения точки в данный момент времени
Рис. 2.10 равен первой производной от вектора скорости или второй производной от радиус-вектора точки по времени.
Если траектория точки плоская кривая, то вектор ускорения лежит в плоскости этой кривой и направлен в сторону вогнутости.
Е сли траектория точки – пространственная кривая, то вектор направлен в сторону вогнутости кривой. Вектор расположен в плоскости, проходящей через касательную к траектории в точке М и прямую, параллельную касательной в соседней точке М1. В пределе, когда точка М1 стремиться к точке М, эта плоскость занимает положение так называемой соприкасающейся плоскости, следовательно, в общем случае вектор ускорения лежит в соприкасающейся плоскости и направлен в сторону вогнутости кривой.
Другой способ. Построив годограф скорости СД (рис. 2.11), отложим там скорости и , приращения скорости , а также вектор
Рис. 2.11 среднего ускорения , направленного по хорде NN1 годографа скорости. Предел, к которому стремится вектор среднего ускорения точки в данный момент времени t равен:
,
а так как скорость является вектором функции от времени, то есть , а ,
то выражение ускорения имеет тот же вид, что и (2.14):
.