- •355 Електростатика Розділ 4. Електродинаміка медико-біологічних систем
- •Електростатика
- •4.1.1. Основні характеристики електричного поля
- •4.1.2. Електричний диполь
- •4.1.3. Діелектрики, поляризація діелектриків
- •4.1.4. Діелектричні властивості біологічних тканин
- •4.1.5. П’єзоелектричний ефект
- •Постійний струм. Електропровідність біологічних тканин
- •4.2.1. Характеристики електричного струму
- •4.2.2. Електропровідність біологічних тканин і рідин
- •4.2.3. Дія електричного струму на живий організм
- •Магнітне поле
- •4.3.1. Магнітне поле у вакуумі і його характеристики
- •4.3.2. Закон Біо–Савара–Лапласа
- •4.3.3. Дія магнітного поля на рухомий електричний заряд. Сила Ампера і сила Лоренца
- •4.3.4. Магнітні властивості речовини
- •4.3.5. Магнітні властивості тканин організму, фізичні основи магнітобіології
- •Електромагнітні коливання
- •4.4.1. Рівняння електричних коливань
- •4.4.2. Вимушені електричні коливання, змінний струм
- •4.4.3. Повний опір кола змінного струму (імпеданс). Закон Ома для кола змінного струму
- •4.4.4. Імпеданс біологічних тканин
- •Електромагнітні хвилі
- •4.5.1. Струм зміщення
- •4.5.2. Рівняння Максвелла
- •4.5.3. Плоскі електромагнітні хвилі. Вектор Умова-Пойнтінга
- •4.5.4. Шкала електромагнітних хвиль
- •Семінар “Методика одержання, реєстрації та передачі медико-біологічної інформації”
- •Контрольні питання для підготовки до семінару
- •Додаткова література
- •Типові задачі з еталонами розв’язків
- •Теоретичні питання, що розглядаються на семінарі
- •Додаткові теоретичні відомості
- •4.6.1. Прилади для вимірювання електричних параметрів та їх класифікація
- •Точність вимірювальних приладів
- •4.6.2. Вимірювання сили струму, напруги, ерс, опору в електричному колі
- •Вимірювання опорів
- •Вимірювання невідомої ерс компенсаційним методом. Дільники напруги
- •4.6.3. Осцилографи, генератори, підсилювачі, датчики
- •Підсилення і генерація електричних сигналів
- •Електроди та датчики медико-біологічної інформації
- •Структурна схема кола для одерження, передачі і реєстрації медико-біологічної інформації
- •Завдання для перевірки кінцевого рівня знань
- •Хід роботи
- •Контрольні питання
- •Порядок виконання роботи
- •Контрольні питання
- •Хід роботи
- •Контрольні питання
- •Хід роботи
- •Обробка результатів вимірювань
- •Контрольні питання
355 Електростатика Розділ 4. Електродинаміка медико-біологічних систем
“Хімія і вчення про магнетизм одне за одним визнали провідне значення електрики, і досить ймовірно, що всі явища, які виникають під дією сил неорганічної матерії, а, можливо, й більшість тих, що стосуються рослинного та тваринного життя, виявляться врешті-решт їй підпорядкованими”.
Майкл Фарадей
Класична електродинаміка – розділ фізики, що вивчає закономірності поведінки електромагнітного поля та його складових – електричного і магнітного полів. Електромагнітна взаємодія є дуже важливою через широту та різноманітність її проявів.
Електромагнітні явища мають, окрім свого великого теоретичного значення для розуміння процесів у живій та неживій природі, також і важливі медико-біологічні застосування, серед яких варто виділити:
- дослідження електричних процесів, що відбуваються в живих організмах, а також електричних та магнітних властивостей біологічних об’єктів;
- вивчення механізмів взаємодії зовнішніх електромагнітних полів з біологічними тканинами;
- використання сучасної електронної апаратури для потреб медицини та біології.
До вивчення основних законів електродинамічних процесів, що відбуваються в біологічних об’єктах, ми й переходимо.
Електростатика
4.1.1. Основні характеристики електричного поля
Електричне поле – це поле, яке створюється електричними зарядами і здійснює взаємодію між ними. Частинним випадком є електростатичне поле; воно створюється нерухомими електричними зарядами, величина яких не змінюється з плином часу. Електричне поле можна виявити та дослідити за його дією на інші електричні заряди. З цією метою використовують пробні заряди, величина та розміри яких настільки малі, що вони не викликають перерозподілу зарядів в оточуючих тілах, а, отже, не спотворюють досліджуване поле.
С иловою характеристикою електричного поля є, як відомо, напруженість E – векторна величина, яка дорівнює відношенню сили, що діє з боку поля на розміщений в даній точці пробний заряд q, до величини цього заряду:
E = F/q. (4.1)
Мал. 4.1. |
Мал. 4.2. |
Розмірність напруженості електричного поля в системі СІ: [E] = Н/Кл = B/м. Графічно електричне поле зображують за допомогою ліній напруженості (силових ліній). Силові лінії – лінії, дотичні до яких в кожній точці електричного поля збігаються з вектором напруженості у цій точці. Силові лінії електростатичного поля незамкнені: вони починаються на позитивних зарядах і закінчуються на негативних або продовжуються у нескінченність (мал. 4.1). Густота силових ліній, тобто їх число на одиницю площі, пропорційна до модуля напруженості.
Скалярну фізичну величину, яка дорівнює dN = EdScos, називають потоком вектора напруженостi електричного поля через поверхню площею dS. Тут – кут, утворений вектором нормалі до поверхні n і вектором E (мал. 4.2).
Поряд з напруженістю для характеристики електричного поля використовують ще одну векторну величину – електричну індукцію D. Електрична індукція не залежить від діелектричних властивостей середовища, а отже, не змінюється при переході з одного середовища в інше. Для поля у вакуумі:
D =0E, (4.2)
де 0 = 8.8510–12 Ф/м – абсолютна діелектрична проникність вакууму (електрична стала).
Для ізотропного середовища з відносною діелектричною проникністю
D =0 E. (4.3)
Розмірність електричної індукції в системі СІ: [D] = (Кл2/H м2)Н/Кл = Кл/м2.
Електростатичне поле потенціальне, тобто робота його сил по переміщенню електричного заряду q між двома точками не залежить від форми траєкторії, а визначається лише початковим та кінцевим положеннями заряду. Як відомо, робота сил потенціального поля дорівнює зменшенню потенціальної енергії:
А12 = W1 – W2 = q(1 – 2), (4.4)
де – потенціал. Потенціал – скалярна фізична величина, яка характеризує здатність поля здійснювати роботу і визначається відношенням потенціальної енергії пробного заряду, вміщеного в дану точку поля, до величини цього заряду
= W/q. (4.5)
Розмірність потенціалу: [] = Дж/Кл = B. Безпосередній фізичний зміст має не сам потенціал, оскільки він, як і потенціальна енергія, визначається з точністю до сталого доданка, а різниця потенціалів. Різниця потенціалів U називається напругою:
U = – = 1 – 2. (4.6)
Геометричне місце точок, що мають однаковий потенціал, називають еквіпотенціальною поверхнею (на мал. 4.1 зображені пунктирними лініями). При переміщенні заряду вздовж еквіпотенціальної поверхні ( = const, d = 0) робота над зарядом не виконується. Це означає, що сили електричного поля, а отже, і лінії напруженості перпендикулярні до еквіпотенціальних поверхонь.
Зв’язок між напруженістю і потенціалом. Розглянемо переміщення позитивного точкового заряду dl на достатньо малу відстань з точки 1 в точку 2, на якій силу F = qE можна вважати постійною (мал. 4.3). Тоді робота
d
Мал.
4.3.
де – кут між векторами переміщення та сили. Припустимо, що через точки 1 та 2 проходять еквіпотенціальні поверхні з потенціалами 1 та 2, тому з іншого боку згідно з (4.4)
dA = q(1 – 2) = – qd. (4.8)
Прирівнявши цей вираз та (4.7), матимемо:
El = . (4.9)
Це рівняння виражає зв’язок напруженості електричного поля з потенціалом: проекція вектора напруженості поля на заданий напрям дорівнює швидкості зменшення потенціалу в цьому напрямі. Можна сказати, що вектор напруженості електричного поля в будь-якій точці дорівнює градієнту потенціала, взятому зі знаком “–“.
E = – grad = – . (4.10)
Таким чином, вектор напруженості електричного поля збігається з напрямком найбільшої зміни потенціалу. Знак “–“ у формулі (4.10) показує, що вектор E спрямований в бік зменшення потенціалу.
Якщо поле однорідне (E = const), то остання формула набирає вигляду, відомого з шкільного курсу фізики:
E = (1 – 2)/l= U/l, (4.11)
де l – відстань вздовж напрямку E між точками з потенціалами 1 та 2.
Принцип суперпозиції електричних полів. Розглянемо сукупність точкових електричних зарядів q1, q2, ..., qn. Кожний із цих зарядів створює власне електричне поле E, незалежно від наявності інших зарядів. Для знаходження результуючого електричного поля в заданій точці застосовується принцип суперпозиції, який полягає в тому, що електричні поля окремих зарядів складаються. Напруженість E результуючого електричного поля системи точкових зарядів визначається векторною сумою напруженостей полів Ei, створених окремими зарядами:
. (4.12)
Потенціал результуючого поля дорівнює алгебраїчній сумі потенціалів i полів, створених окремими точковими зарядами:
= . (4.13)
Формули (4.12) та (4.13) використовують для обчислення напруженості та потенціалу електричного поля, створеного будь-якими зарядженими тілами.