- •7.5. Сложение вращений твердого тела вокруг двух параллельных осей
- •7.6. Сложение поступательных движений твердого тела
- •7.7. Сложение вращений твердого тела вокруг пересекающихся осей
- •7.8. Сложение поступательного и вращательного движений твердого тела
- •Раздел III. Динамика
- •Глава 1. Динамика материальной точки
- •1.1. Основные законы механики
- •1.2. Дифференциальные уравнения движения материальной точки
- •1.3. Первая (прямая) задача динамики
- •1.4. Вторая (обратная) задача динамики
- •1.5. Динамика несвободной материальной точки
- •1.6. Дифференциальные уравнения относительного движения материальной точки
- •Тогда дифференциальное уравнение принимает вид
- •Глава 2. Колебательное движение материальной точки
- •2.1. Виды колебательных движений материальной точки
- •2.2. Свободные колебания материальной точки без учета сопротивления
- •2.3. Математический маятник и его малые колебания
- •2.4. Затухающие свободные колебания материальной точки
- •Частота затухающих колебаний
- •2.5. Вынужденные колебания материальной точки без учета сопротивления среды
- •2.6. Вынужденные колебания материальной точки с учетом сопротивления
- •Глава 3. Динамика механической системы
- •3.1. Основные определения и понятия
- •3.2. Моменты инерции твердого тела относительно плоскости, оси и полюса
- •3.3. Теорема о моментах инерции твердого тела относительно параллельных осей
- •3.4. Формула для вычисления момента инерции твердого тела относительно любой оси, проходящей через начало координат
- •Глава 4. Теорема о движении центра масс
- •Глава 5. Теоремы об изменении количества движения материальной точки и механической системы
- •5.1. Импульс силы
Частота затухающих колебаний
.
Период затухающих колебаний представляет собой промежуток времени между двумя последовательными прохождениями точки в одном направлении через положение покоя (рис. 3.19)
или ,
где - период свободных колебаний этой точки.
Амплитудой затухающих колебаний называют наибольшие отклонения точки в ту и другую сторону от положения покоя в течение каждого колебания.
Декрементом колебаний называется величина , равная отношению значения последующей амплитуды к предыдущей через полу-период.
Логарифмическим декрементом называется модуль натурального декремента колебаний, т. е. величина :
.
Таким образом, основное влияние сопротивления на свободные колебания материальной точки выражается в уменьшении амплитуды колебаний с течением времени, т. е. в затухании колебаний.
При n>k решение уравнения (3.4) имеет вид
.
При n=k общее решение уравнения (3.4) будет:
.
Таким образом в случае большого сопротивления движение материальной точки теряет колебательный характер и становится затухающим апериодическим.
Задача 3.4. Груз веса 9,8 кН лежит на гладкой горизонтальной плоскости. Слева и справа он соединен с концами двух горизонтально расположенных пружин (рис. 3.20) с коэффициентами упругости с1=4 Н/см, с2=5 Н/см. В положении равновесия груза обе пружины не деформированы. Найти уравнение движения и период колебаний груза, если в начальный момент он был смещен из положения равновесия направо на 4 см и ему была сообщена направо начальная скорость 90 см/c.
Решение. Направим ось х по горизонтали направо, взяв начало отсчета в положении равновесия груза. Запишем начальные условия движе-
ния груза:
при .
Рис. 3.20
Изобразим груз в промежуточном положении, смещенным по отношению к началу отсчета направо на х, и представим, что он движется в сторону возрастания х, т.е. направо.
При этом правая пружина сжимается на х, и ее упругая сила направлена налево. Одновременно левая пружина растягивается на х и, следовательно, ее упругая сила также направлена налево, т.е.
.
Кроме двух восстанавливающих сил и к грузу приложен его вес и нормальная сила реакции гладкой плоскости.
Запишем дифференциальное уравнение движения материальной толчки в проекции на ось х. В данном случае получим
или . (3.6)
Как следует из дифференциального уравнения (3.6), обе пружины можно заменить одной эквивалентной пружиной, коэффициент упругости которой равен сумме коэффициентов упругости двух данных пружин, т.е. с=с1+с2. Запишем дифференциальное уравнение (3.6) в виде
, (3.7)
где
.
Решение уравнения (3.7) имеет вид
. (3.8)
Для определения постоянных интегрирования С1 и С2 вычислим:
. (3.9)
Подставив в уравнение (3.8) t = 0, x = xо, а в уравнение (3.9) t = 0, , получим:
.
Тогда уравнение (3.8) принимает вид
. (3.10)
Положим
, (3.11)
где а и β - постоянные. Тогда уравнение (3.10) колебаний груза можно представить так:
. (3.12)
Амплитуда колебаний а и начальная фаза колебаний β определяются из системы уравнений (3.11):
: (3.13)
. (3.14)
Воспользовавшись численными значениями, получим из формулы (3.12):
;
из формулы (3.13):
cм;
из формулы (3.14):
,
откуда
рад.
Итак, закон колебаний груза дается формулой
см,
причем период колебаний
c.
Задача 3.5. Под действием силы сопротивления R, пропорциональной первой скорости (R=av), тело массы m, подвешенное к пружине жесткости с, совершает затухающие колебания. Определить, во сколько раз период затухающих колебаний Т* превосходить период незатухающих колебаний Т, если отношение n/k = 0,1 (k2 = c/m, n=a/(2m)).
Решение. Запишем математические зависимости определения периода свободных колебаний и периода свободных затухающих колебаний:
и .
Используя данные условий задачи, выразим k через n:
,
тогда период свободных колебаний определится по зависимости
.
Определяем период свободных затухающих колебаний
,
тогда
, откуда .