- •Иркутский государственный технический университет молекулярная физика термодинамика
- •Оглавление
- •Введение
- •Молекулярно-кинетическая теория
- •Идеальных газов
- •Исходные понятия и определения
- •Молекулярной физики и термодинамики
- •Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов
- •Которое называется распределением Больцмана. Лабораторная работа Определение постоянной Больцмана
- •Лабораторная работа Определение универсальной газовой постоянной
- •2. Явления переноса в термодинамически неравновесных системах
- •Лабораторная работа Определение динамического коэффициента вязкости методом пуазейля
- •Лабораторная работа Определение динамического коэффициента вязкости методом Стокса
- •Лабораторная работа Определение средней длины свободного пробега и эффективного диаметра молекул воздуха
- •Лабораторная работа Определение коэффициента теплопроводности твердых тел
- •3. Термодинамика
- •Взаимосвязь между внутренней энергией, работой и теплотой (первый закон термодинамики)
- •Второе начало термодинамики
- •В незамкнутой системе энтропия всегда возрастает. Функция состояния, дифференциалом которой является , называетсяприведенной теплотой.
- •Основное уравнение термодинамики.Это уравнение объединяет формулы первого и второго начала термодинамики:
- •Подставим уравнение (3.9), выражающее второе начало термодинамики, в равенство (3.10):
- •Лабораторная работа Определение отношения теплоемкостей газов методом клемана - дезорма
- •Лабораторная работа Определение изменения энтропии при изохорическом процессе в газе
- •Лабораторная работа Определение адиабатической постоянной по скорости звука в воздухе
- •4. Свойства жидкостей
- •Лабораторная работа Определение коэффициента поверхностного натяжения жидкости
- •Заключение
Лабораторная работа Определение коэффициента теплопроводности твердых тел
Цель работы: определить коэффициент теплопроводности диэлектрика.
Методика эксперимента
Эксперимент проводится на установке (рис 2.7), состоящей из плитки П, колбы К1 с водой, коробки К2 с тремя отверстиями: 1 и 2 для подвода и отвода пара и третье для термометра Т1. Под сосудом К2 находится исследуемый образец, лежащий на стальном диске Д, принимающим тепло, прошедшее через образец. Диск Д имеет отверстие для термометра Т2.
Коэффициент теплопроводности определяется по скорости охлаждения образца. Тепло, подведенное к диску Д за время t, равно количеству теплоты, перенесенному через образец. Это положение и используется при определении коэффициента теплопроводности неметаллического образца, слабо проводящего тепло.
Количество теплоты, излучаемое диском:
(2.24) гдеc – удельная теплоемкость вещества; m – масса образца; Т – разность конечной и начальной температур (Т = Т2 Т1).
Преобразуем (2.24), введя скорость охлаждения :
, гдеt – время излучения.
При удаленном образце (слабо проводящем тепловое излучение), излучающей поверхностью диска является его полная поверхность S1 (два основания и боковая поверхность):
,
где r – радиус диска; h – толщина диска.
При этом поток излучения будет равен
.
Убранный на теплоизолирующую подложку при установившейся температуре Т2, диск Д излучает только с поверхности S2 (одно основание и боковая поверхность), то есть с той же поверхности, что и при контакте с образцом
.
Проведя преобразования и учитывая, что D = 2r, получим:
. (2.25)
Если концы твердого тела поддерживаются при разных температурах, то некоторое количество теплоты Q переносится от более нагретой части тела к менее нагретой.
Согласно закону Фурье
, где коэффициент теплопроводности данного вещества; градиент температуры (Т = Т2 – Т1); S – площадь сечения образца; t – время.
В нашем случае площадь сечения образца равна , тогда формула (2.41) приобретает вид:
. (2.26)
Основываясь на том, что количество тепла, полученное диском Д, равно количеству тепла, потерянному поверхностью S2 при температуре Т2 (по модулю), приравниваем модули выражений (2.25) и (2.26):
.
Из последнего равенства получаем расчетную формулу для определения коэффициента теплопроводности исследуемого образца:
. (2.27)
Порядок выполнения работы
Включить в сеть нагреватель (плитку) П сосуда с водой (см. рис. 2.7).
Провести однократные измерения толщины исследуемого образца x, диаметра D и толщины h стального диска.
Довести воду в сосуде до кипения, пропускать пар в коробку К2 до тех пор, пока температуры коробки Т1 и диска Т2 не перестанут изменяться.
Результаты измерений и постоянные установки занести в таблицу 2.5.
Таблица 2.5
-
D
h
x
T1
T2
Параметры
m = кг(масса диска)
с = 460 Дж/кгК(удельная теплоемкость диска)
Удалить коробку К2 и образец со стального диска, поместив диск на подложку.
Через равные промежутки времени t = 2 мин измерять температуру Т при охлаждении диска. Результаты измерений занести в таблицу 2.6.
Таблица 2.6
t,мин |
Т,С |
t,мин |
Т,С |
0 |
|
8 |
|
2 |
|
10 |
|
4 |
|
12 |
|
6 |
|
14 |
|
Построить график зависимости T = f(t).
Пример нахождения скорости охлаждения
Выберем на графике точку А. Ей соответствует некоторая температура Т. Скорость охлаждения представляет собой тангенс угла наклона касательной в данной точке.
Построить касательную к произвольной точке графика T = f (t). Взять ее произвольный отрезок и построить треугольник с катетами Т и t. Найти отношение скорость охлаждения образца.
По формуле (2.27) рассчитать коэффициент теплопроводности.
Сравнить результат экспериментального определения коэффициента теплопроводности с табличным значением.
Сделать вывод по проделанной работе.
Контрольные вопросы и задания
Объясните механизм переноса тепла (теплопроводности).
Запишите и объясните закон Фурье.
Каков физический смысл коэффициента теплопроводности?
В каких единицах измеряется коэффициент теплопроводности?