- •Ііі. Змістовий модуль 2
- •Хвильова функція та її фізичний зміст. Рівняння Шредінгера
- •Спектральні серії випромінювання атомів. Досліди Резерфорда. Постулати Бора. Квантово-механічна інтерпретація постулатів Бора. Принцип відповідностей. Досліди Франка і Герца
- •Квантові числа в атомі. Квантування енергії моменту імпульсу та проекції імпульсу. Досліди Штерна і Герлаха. Спін і магнітний момент електрона
- •Принцип Паулі. Електронні шари складних атомів
- •Спектри багатоелектронних атомів. Ефект Зеємана
- •Природа характеристичних рентгенівських променів. Закон Мозлі
- •Поняття про хімічний зв’язок і валентність. Молекулярні спектри
- •Спонтанне та індуковане випромінювання. Квантові генератори (лазери), їх застосування
- •Практичне заняття 2.1 Тема: Хвилі де Бройля Приклади розв’язання задач
- •Задачі для самостійного розв’язування та домашнього завдання
- •Практичне заняття 2.2 Тема: Рівняння Шредінгера Приклади розв’язання задач
- •Задачі для самостійного розв’язування та домашнього завдання
- •Практичне заняття 2.3
- •Тема: Постулати Бора. Квантові числа в атомі.
- •Періодична система елементів д.І. Менделєєва
- •Приклади розв’язання задач
- •Задачі для самостійного розв’язування та домашнього завдання
- •Практичне заняття 2.4 Тема: Характеристичне рентгенівське випромінювання Приклади розв’язання задач
- •Задачі для самостійного розв’язування та домашнього завдання
- •Перелік компетентностей другого змістового модуля
- •Рівняння Шредінгера. Атом водню за Бором. Закон Мозлі Задачі
Спектри багатоелектронних атомів. Ефект Зеємана
Спектр випромінювання атома дуже змінюється, якщо випромінювальний атом перебуває в магнітному полі. За відсутності магнітного поля енергія валентного електрона не залежить від його магнітного моменту, тобто визначається тільки числами n і l. Енергетичні рівні, які відповідають електронам з однаковим числом l, але різними значеннями числа m збігаються. У магнітному полі енергія електрона залежить від модуля та орієнтації магнітного моменту. Тепер енергетичні рівні, які відповідають електронам з однаковим числом l, але різними значеннями числа m, розщеплюються на стільки підрівнів, скільки значень може мати число m. Розщеплення рівнів викликає розщеплення спектральних ліній. Таке розщеплення ліній на три складові в сильному магнітному полі виявив у 1896 році голландський фізик Зеєман. Це явище названо нормальним ефектом Зеємана, який теоретично вдалося пояснити значно пізніше засобами квантової механіки.
З точки зору квантової механіки можна пояснити ефект Зеємана.
Розглянемо перехід електрона. Електрону вs- стані відповідають такі квантові числа: l = 0 і m = 0, а у р- стані – числа: l = 1, m = 0, m = +1, m = -1. На рис. 2.18 зображено енергетичні рівні електрона і спектральні лінії за відсутності магнітного поля (а) і в магнітному полі (б). У частини збуджених атомів електрони перебувають на основному рівні, в іншої частини – на одному з розщеплених підрівнів, а в решти атомів – на другому розщепленому підрівні. Коли електрони переходять з основного рівня і підрівнів на нижній рівень, випромінюються фотони з різною енергією, або частотою. Тому спектральна лінія з частотою розщеплюється на три лінії з частотамиі. Під час переходу електронаенергетичні рівні розщеплюються в магнітному полі на стільки підрівнів, скільки значень може мати числоm, яке відповідає d- і p- станам. Однак спектральних ліній все одно утворюється тільки три: з частотами і.
Для магнітного квантового числа також існує правило добору: дозволені тільки такі переходи електрона, при яких це число або не змінюється, або змінюється на одиницю:
.
У магнітному полі атом набуває додаткової енергії
.
Проекція магнітного моменту на вісь Z:
,
де – маса спокою електрона.
Тоді додаткова енергія дорівнює:
.
Рівням і, які утворюються в магнітному полі, відповідає енергія:
і ,
де і– енергії рівнів без магнітного поля ();і– магнітні квантові числа.
Частота спектральної лінії під час переходу електрона з одного стану в інший у магнітному полі визначається так:
.
Це означає, що частота лінії, яка утворюється в магнітному полі:
.
Якщо , то. Але якщо= ±1, то
.
Частота видимої частини спектра становить близько . Для магнітного поля з індукцією(1Гс (гаусс) = 10-4 Тл) розщеплення спектральних ліній .
Енергія електрона залежить і від спінового квантового числа , тобто власного моменту імпульсу електрона.
Взаємодія орбітального магнітного моменту і власного моменту імпульсу (спіну) робить свій внесок у значення енергії електрона. Спін має дві можливі проекції на напрям орбітального моменту, тому енергія електрона залежить від напряму спіну. Розглянемо, наприклад, атом натрію (Z = 11). Десять електронів К- і L- оболонок в оптичних переходах участі не беруть, їхній спін-орбітальний момент дорівнює нулю. Одинадцятий валентний електрон у незбудженому атомі перебуває у стані 3s. Отже, його орбітальний момент дорівнює нулю, а спіновий момент має довільний напрям. Якщо атом збуджений, то валентний електрон перебуває у стані, наприклад, 3р. Проекція спіну електрона на напрям орбітального магнітного моменту може бути або. Тому енергія спін-орбітальної взаємодії буде мати два можливі значення. Відповідно, рівень 3р (а також 4р і всі наступні) розщеплюватимуться на два підрівні. У частини збуджених атомів електрони перебувають на одному з розщеплених підрівнів, у решти атомів – на другому розщепленому підрівні. Під час переходу електронів з підрівнів на нижній рівень випромінюються фотони з різною (хоча і дуже близькою) енергією, або частотою. Тоді жовта лінія натрію розщеплюється на дві лінії, відстань між якими , тобто утворюєтьсяжовтий дублет натрію.
Зауваження. Наявність спектральних дублетів була одним із фактів, які наштовхнули Гаудсміта і Уленбека на ідею про існування спіну в електрона.