- •Магнетизм
- •11.1. Визначення магнітного поля
- •11.1.1. Магнітне силове поле
- •11.1.2. Магнітний момент плоского контуру із струмом.
- •11.1.3. Індукція магнітного поля.
- •11.1.4. Силові лінії магнітного поля.
- •11.2. Закон Бiо - Савара – Лапласа
- •11.2.1.Закон Бiо - Савара - Лапласа.
- •11.2.2.Магнітне поле заряду, що рухається.
- •11.3. Магнітне поле деяких провідників із струмами
- •11.3.1. Магнітне поле прямого провідника із струмом.
- •11.3.2. Магнітне поле колового струму.
- •11.3.3. Магнітне поле соленоїда.
- •11.4. Циркуляція індукції магнітного поля
- •11.5. Закон Ампера, сила Лоренця
- •11.6. Сила взаємодії струмів
- •11.7. Потенціальна енергія контуру в магнітному полі
- •11.8.3. Потокозчеплення.
- •11.8.4. Робота по переміщенню провідника із струмом у магнітному полі.
- •11.9. Визначення питомого заряду електрона
- •11.10. Ефект Холла
- •11.11. Прискорювачі елементарних частинок
- •11.11.1. Лінійні прискорювачі.
- •11.11.2. Циклотрон.
- •11.11.3. Синхрофазотрон.
- •11.11.4. Колайдери.
- •11.12. Мас – спектрометри
- •11.13. Електронний мікроскоп
- •11.13.1. Електронні лінзи.
- •11.13.2.Електронний мікроскоп.
- •11.14. Гіромагнітне відношення для електрона
- •11.15. Прецесія електрона
- •11.16. Магнітне поле в магнетиках
- •11.16.1. Намагніченість середовища.
- •11.16.2. Гіпотеза Ампера.
- •11.16.3. Магнітне поле у магнетикові.
- •11.16.4. Дiамагнетики.
- •11.16.5. Парамагнетики.
- •11.16.6. Феромагнетики.
- •11.17. Закон повного струму
- •11.18. Явище електромагнітної індукції
- •11.18.1. Закон Фарадея
- •11.18.2. Правило Ленца
- •11.18.3. Закон Фарадея й закон збереження енергії.
- •11.18.4. Закон Фарадея й електронна теорія.
- •11.19. Мгд – генератор
- •11.20. Вихрове електричне поле та його циркуляція
- •11.21. Явище електромагнітної самоіндукції
- •11.22. Явище електромагнітної взаємоіндукції. Трансформатор
- •11.23. Процес релаксації у контурі з індуктивністю
- •11.24. Енергія магнітного поля
- •11.25.Контрольні питання
11.22. Явище електромагнітної взаємоіндукції. Трансформатор
Якщо в обмеженому просторі знаходяться два контури і в першому з них виникає змінний струм І1, то в другому індукується ЕРС взаємоіндукції
. (1)
І навпаки, якщо в другому контурі тече змінний струм І2, то в першому контурі індукується
. (2)
Коефіцієнти називаються коефіцієнтами взаємоіндукції і їх величина залежить від конфігурації контурів та їх взаємного розташування. Величини взаємоіндукції визначаються для конкретних приладів окремо.
Трансформатори. На явищі взаємної індукції створено трансформатори прилади, за допомогою яких можна підвищувати чи понижувати змінні напругу або струм. Трансформатор складається з первинної та вторинної обмоток, які мають відповідно N1 та N2 витків, намотаних на замкненому залізному осередді. Якщо до первинної обмотки підключити змінну напругу U1, то в ній виникне змінний струм І1, який у свою чергу створить в осередді магнітний потік через виток Ф. Цей потік буде пронизувати вторинну обмотку і при його зміні в ній утвориться напруга
. (3)
В той же час можна записати, що
. (4)
Одержуючи вирази для напруг, ми знехтували омічним опором обох обмоток та втратою енергій на вихрові струми. За цих припущень потужності в первинній та вторинній обмотках будуть однакові
.
Порівнюючи вирази для напруг та потужностей, одержимо
. (5)
Коефіцієнт
(6)
називається коефіцієнтом трансформації. Якщо k>1, то трансформатор підвищуючий, у противному понижуючий.
11.23. Процес релаксації у контурі з індуктивністю
Розглянемо електричний контур з омічним опором R та індуктивністю L (див мал.132). Залежність величини струму від часу t при вмиканні й вимиканні електрорушійної сили визначається величиною індуктивностіL. Знайдемо цю залежність. При замиканні ключа К на контакт 2, в електричному колі виникне струм I. За законом Ома ІR=. Зважаючи, щоодержимо неоднорідне диференціальне рівняння
. (1)
Рішенням цього рівняння є сума загального рішення однорідного рівняння
(2)
та частинного рішення неоднорідного рівняння
.
Розділивши змінні в однорідному рівнянні, одержимо
. (3)
Після інтегрування одержимо
, (4)
або
. (5)
Частинне рішення неоднорідного рівняння шукаємо у вигляді q=В і після підстановки у диференціальне рівняння, одержимо
, (6)
де І0 є сталий максимальний струм у колі при електрорушійній силі . Остаточно рішення рівняння буде мати вигляд
. (7)
а). Якщо в момент часу t=0 струм I=0, то стала A =- і після нескладних перетворень одержимо
. (8)
б). Якщо в момент часу t=0 струм мав величину І=І0 при вимкненій електрорушійній силі (=0), то рішення буде мати вигляд
. (9)
Після підстановки початкових значень знайдемо, що стала А = І0 і тоді
.
Час за який величина заряду зменшиться в е раз називається часом релаксації. Обчислимо величину . За визначенням маємо
(10)
і звідси
. (11)
в). Якщо прийняти, що в б) під R=r розуміємо лише опір соленоїда, знехтувавши зовнішнім опором, то при зростанні зовнішнього опору до R ЕРС індукції можна представити у вигляді
. (12)
Якщо R>>r, то буде значно більшою, унаслідок чого може виникнути електричний пробій повітряного зазору вимикача й вихід його з ладу. Для уникнення цього явища, паралельно до вимикача підключають конденсатор.