2 курс / Дифференциальные уравнения / Федорюк М., Обыкновенные дифф.уравнения, 1985
.pdf§ 8] |
ПОНИЖЕНИЕ ПОРЯДКА УРАВНЕНИЙ |
201 |
Подставляя в (8) и используя (13), получаем уравнение, не содержащее независимой переменной t, далее см. 4°.
П р и м е р 1. Решим уравнение
не содержащее х явно. Положим у' = р\ тогда
и мы получили уравнения с разделяющимися переменными
Это важное для механики уравнение будет подробнее исследовано в гл. 4, § 5.
П р и м е р 2. Решим уравнение
Это уравнение |
не содержит х явно. Положим у' = р; |
||
тогда у |
„ |
dp |
и уравнение примет вид |
|
= р jpj |
Это уравнение с разделяющимися переменными:
1 L
Здесь С — произвольная постоянная, . так как исходное уравнение имеет решение i/ ^ 0.
Для вычисления интеграла сделаем подстановку
202 |
ЛИНЕЙНЫЕ УРАВНЕНИЯ И СИСТЕМЫ |
[ГЛ. 3 |
Следовательно, решения имеют вид
VCy(i-Cy)- arctg / Ц ^ р = ±х + Cl5
Интегральные кривые •— циклоиды и прямые. П р и м е р 3. Решим уравнение
не содержащее х явно. Полагая £/' = р, получаем
Если р = 0, то у = С. Уравнение первого порядка
сведем к однородному с помощью подстановки р = zm. Порядки однородности входящих в уравнение слагаемых равны 1 + (/тг — 1), т, 2 + 2 т , так что т = * ~ 2 . Полагая у = z~2, получаем
В этом однородном уравнении сделаем подстановку ^yw; тогда получим
dw |
п / 1 |
V w dw |
ndy |
у —= |
21 |
wl |
5*= 2—, |
Кроме того, имеются решения w-*±\\z=*±у; р= -jp*=y'\ У=
Впрочем, эти решения получаются из общей формулы при С = 0. Выражая w через у', получаем
где С, Ci — произвольные постоянные.
8] |
ПОНИЖЕНИЕ ПОРЯДКА УРАВНЕНИЙ |
203 |
П р и м е р 4. Решим уравнение
Это уравнение однородно по у, у\ z/", т. е. не меняется при замене этих функций на ty, ty', ty". Поэтому сделаем подстановку
У |
~ *" |
~" У |
- ' |
подучим уравнение Бернулли |
|
||
Сделав подстановку |
(гл. |
1, § 2) |
w = l/z, получим ли- |
нейное уравнение |
|
|
|
Решения однородного уравнения равны w = С/х. Применяя метод вариации постоянных, найдем частное решение неоднородного уравнения:
х * |
х |
х * |
' |
2 |
Следовательно,
С , х |
л |
2х |
у' |
|
|
F |
|
Последний интеграл выражается через элементарные функции.
П р и м е р 5. Решим уравнение
Полагая у" = 2 , нолучаем уравнение
5z'2 - 3zz" = 0,
пе содержащее х явно и однородное по z, z\ z". Воспользуемся последним свойством и сделаем подстановку
204 |
ЛИНЕЙНЫЕ УРАВНЕНИЯ И СИСТЕМЫ |
[ГЛ. 3 |
z = ew\ |
тогда получим |
|
|
2w'2 - 3w" = 0; w' = u, u' = -^u\ |
|
Здесь и ниже Cj — произвольные постоянные. Интегрируя, получаем
у в -ЬСг{х + С{У/г + Съх + С4.
Интегральные кривые при С2 Ф 0 — параболы. Кроме того, имеются решения
Заметим, что исходное уравнение имеет вид
((j,")-*")"-0.
Это общее уравнение парабол, т. е.любая интегральная кривая — парабола (или прямая — случай вырождения), и уравнение любой параболы — решение данного уравнения.
§ 9. Нули решений однородных линейных уравнений
второго порядка
1. Приведение уравнения к двучленному виду. Рассмотрим уравнение второго порядка
0 (1)
на отрезке / = [а, р]. Коэффициенты аЫ, Ых) вещественны инепрерывно дифференцируемы при х&1.
Уравнение (1) имеет очевидное решение у(х)^0; будем называть его тривиальным. Нас интересуют нули вещественных нетривиальных решений уравнения (1). Это уравнение можно привести к виду, не содержащему первой производной, спомощью подстановки
у{х) = y(x)z(x), |
(2) |
где z(x) — новая неизвестная функция. Подставляя (2) в уравнение (1), получаем
cpz" + (2q/ + ay)z + (ф" .+шр' + b(f)z = 0,
§ 9] |
НУЛИ РЕШЕНИЙ УРАВНЕНИЙ 2-ГО ПОРЯДКА |
205 |
и если |
2ф' + аф = 0, то коэффициент при z |
обратится |
в нуль. Итак, подстановка |
|
приводит уравнение (1) к двучленному виду:
Функции у(х) и z(x) имеют одни и те же нули. Будем рассматривать уравнения вида
функция q(x) непрерывна и вещественна на |
отрезке ./. |
||||||||
Лемма . Всякое |
нетривиальное решение |
уравнения |
|||||||
(3) может иметь на отрезке I не |
более конечного числа |
||||||||
нулей. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Д о к а з а т е л ь с т в о . Допустим, что решение у(х) ^ 0 |
|||||||||
имеет бесконечно много |
нулей хи |
х2, ..., |
хп, |
... на от- |
|||||
резке /. По лемме Больцано — Вейерштрасса |
последова- |
||||||||
тельность |
{хп) имеет предельную |
точку х* е |
/. Не огра- |
||||||
ничивая общности, можно считать, что хп-+ х* |
при ii-+- |
||||||||
-*-«>. Так как у{хп)=0, |
то z/(#*) = 0, по непрерывности. |
||||||||
По теореме Ролля на интервале ixni |
xn+i) |
имеется точка |
|||||||
а4 такая, что у''{хп) |
= 0. |
Так как я4->-£*, то |
у'(х*)==0. |
||||||
Итак, 1/(х*)==0, у (х*)=0 |
и по теореме |
единственности |
|||||||
y(x)=s0; |
это противоречит |
предположению |
у(х)^0. |
||||||
2. Теорема сравнения. Рассмотрим уравнение |
(3), где |
||||||||
q — постоянная. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1°. Пусть q < 0, тогда |
всякое решение имеет |
вид |
|||||||
.: |
у = cyw* |
+ C2e-V№*. |
|
|
|
Это решение может иметь не более одного нуля. 2°. Если q > 0, то всякое решение имеет вид
z/= Ci cos У qx + С2 sin1/qx.
Любое решение имеет бесконечно много нулей, причем расстояние между соседними нулями равно n/1/q и оно
тем меньше, чем больше коэффициент q.
На основании примера можно сделать следующий эвристический вывод: решение уравнения (3) колеблется тем чаще, чем больше q(x).
206 ЛИНЕЙНЫЕ УРАВНЕНИЯ И СИСТЕМЫ [ГЛ> 3
Этот вывод правилен, как показывает
Теорема сравнения. Рассмотрим два уравнения
Уг + ?2 (*) Уг = 0
с непрерывными и вещественными на отрезке I = [а, Ы коэффициентами. Если
|
|
jiW<g2W, a;e/f |
|
|
(5) |
||||
то между двумя |
соседними нулями |
любого нетривиаль- |
|||||||
ного решения у^х) |
лежит по |
крайней мере один |
нуль |
||||||
любого решения |
у2(х). |
|
|
|
|
|
|
||
Д о к а з а т е л ь с т в о . |
Пусть хи |
х2— соседние |
нули |
||||||
решения уДя); можно считать, что j/i(#)>0 при |
Xi< |
||||||||
<х<х2. |
Допустим, |
что |
у2(х) |
не обращается в нуль на |
|||||
отрезке 1хи х2]; тогда можно |
считать, что у2(х)>0 |
на |
|||||||
этом отрезке. Умножим первое из уравнений (4) на |
уг(х), |
||||||||
второе на |
у^х) |
и вычтем из |
первого |
уравнения |
второе. |
||||
Получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Vi (*) Уг (*)— У2(х)Уг (х) + (qx |
(х) — q2 |
(х))уг {х) у2 |
{х) » 0. |
Проинтегрируем это тождество от хх до х2. Так как
и поскольку yi(xi) = yt(x2) = 0, то получим
У2 Ы — Ух (^i) У2 (*i)] +
г2
|
J \4i{x)— q2(x)]y1(x)y2(x)dx^Q. |
|
(6) |
Так как |
#i(#i) =»i/iU2) = 0 и i/!(x)>0 при |
^ |
, |
т о К (^i) > |
0, у! (У2) < 0, так что выражение в квадратных |
скобках отрицательно (напомним, что у2(х) > 0 на отрезке |
||
[#i, я2]). Поскольку |
i/iU)>0, i/2 U)>0 на отрезке [#i,£2] |
|
и gi(^) —q2(x) <: 0, |
в силу |
условия (5), то интеграл в |
формуле (6) неположителен. |
Следовательно, левая часть |
равенства (6) отрицательна; полученное противоречие доказывает теорему.
С л е д с т в и е 1. Если |
д(ж)<0, то любое решение |
||||
уравнения |
(3) |
может |
иметь не более одного нуля. |
||
Применим |
теорему |
сравнения, |
полагая qAx) = q(x), |
||
q2(x)~0. |
Допустим, что |
решение |
уАх) имеет два нуля |
§ 10] |
ЭЛЕМЕНТЫ АНАЛИТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ |
207 |
||
#i, #2. Тогда |
на отрезке [хи х2] |
обязано обратиться в |
||
нуль любое |
решение уравнения Уг(х) = 0 — это неверно, |
|||
например, для решения y%(x) « 1. |
|
|
||
С л е д с т в и е 2. Нули линейно |
независимых решений |
|||
уравнения |
(3) перемежаются. |
|
|
|
Это означает, что строго между |
любыми двумя |
сосед- |
ними нулями решения уг(х) лежит ровно один нуль решения у2(х).
Д о к а з а т е л ь с т в о , Пусть у^х), у^(х) — линейно независимые решения уравнения (3), Они не могут иметь
общих нулей: если j/i(#0) •=#г(#о) = 0, то вронскиан этих |
||
решений равен нулю в точке х0, что противоречит их |
||
линейной независимости. Пусть хи |
х2 — соседние нули |
|
решения у^х). В качестве уравнения сравнения для (3) |
||
возьмем его же, т. е, дх(х) es qz(x) ^ |
q(x) в (4). Потео- |
|
реме |
сравнения между ХГ и х2 лежит нуль х3 решения |
|
у*(х). |
Если бы решение y^ix) имело еще один нуль х>к^ |
|
е (хи |
х2), то, по доказанному выше, решение уг(х) име- |
ло бы нуль, лежащий между xz и #4. Это противоречит тому, что хи х% — соседние нули.
§ 10. Элементы аналитической теории дифференциальных уравнений. Уравнение Бесселя
1. Уравнения с аналитическими коэффициентами.Рассмотрим линейное однородное дифференциальное уравнение второго порядка
y"+p(x)y' |
+ q(x)y = 0, |
(1) |
коэффициенты которого — степенные ряды: |
|
|
оо |
со |
|
р(х) - 2Рп(х-а)\ |
д(х) = 2 Яп(х-а)". |
|
71=0 |
т^О |
|
Напомним основные |
сведения о степенных |
рядах |
[26, 33]. Пусть ряд |
|
|
/(*)- liUix-a)" |
(2) |
|
п=»о |
|
сходится хотя бы в одной точке ЪФ а. Тогда существует число Д > 0 такое, что ряд (2) сходится при \х—а\ <R и расходится при | # — a \ > R (если Д==оо? то ряд сходится при всех х). Число R называется радиусом сходимости степенного ряда. Здесь х может принимать как
208 ЛИНЕЙНЫЕ УРАВНЕНИЯ И СИСТЕМЫ [ГЛ. 3
вещественные, так и комплексные значения, так что область \х —а\ <R при R конечном есть круг в комплекс-
ной плоскости х радиуса R с центром в точке |
а. Этот |
|||
круг называется кругом сходимостистепенного |
ряда (2). |
|||
Функция |
|
fix) |
называется аналитической |
в круге |
\х--~а\.<Н9 |
|
если |
она разлагается в степенной |
ряд (2), |
сходящийся |
в этом круге. |
|
||
Т е о р е м а |
е д и н с т в е н н о с т и . Если степенные ряды |
|||
со |
|
оо |
|
|
•2 ап (# — а)п3 2 |
Ьп {х —- а)71 сходятся в круге \х— а | < R и |
в этом круге,то |
|
|
а* = Ьп |
(п= О, 1, 2, . . . ) . |
|
Если Я — радиус |
сходимости степенного ряда (2), то |
|
этот ряд сходится абсолютно и равномерно |
в любом |
|
меньшем замкнутом |
круге \х — а\ *^R' < R. |
Степенной |
ряд можно почленно дифференцировать любое число раз, и все продифференцированное ряды имеют тот же радиус сходимости.
Т е о р е м а 1. Пусть коэффициенты р(х), q(x) ураекения (1) аналитичны в круге \х —а\ </?. Тогда всякое решение у(х)- уравнения (1) аналитично в этом круге, т. е. разлагается в степенной ряд
У(х)=2уп(х-ау, |
(3) |
П=0 |
|
сходящийся в круге \х —а\ <R.
Д о к а з а т е л ь с т в о этой теоремы см. в [1, 28]. Эта
теорема справедлива для линейного |
дифференциального |
|
уравнения любого порядка п: |
|
|
y(n> + adx)y{n-1} |
+ ... +ап(х)у - 0. |
|
Если коэффициенты аг(х), |
..., ап(х) аналитичны в круге |
|
\х —а\ <Д, то всерешения этого уравнения аналитичны |
||
в этом круге. |
|
|
Вернемся к уравнению |
(1). Теорема 1 ценна тем,что |
|
дает возможность проинтегрировать |
уравнение (1),т. е. |
|
построить решения этого |
уравнения |
в виде степенных |
рядов. Пусть а— 0, для простоты. Будем искать редце-
§ 10] ЭЛЕМЕНТЫ АНАЛИТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ 209
ние в виде ряда по степеням х с неопределенными коэффициентами
|
|
»(*)-!;?«*". |
(4) |
|
|
71=0 |
|
Подставляя в уравнение (1), получаем |
|
||
со |
оо |
ос |
|
2 П (П - \)упХп~* + 2 РтХ 2 |
|
||
п=2 |
|
|
|
|
|
|
= 0. |
Обе части |
этого тождества — степенные |
ряды, и по тео- |
|
реме единственности |
все коэффициенты ряда, стоящего |
в левой части, равны нулю. Приравнивая нулю коэффициенты при степенях #°, х\ х2,..., получаем рекуррентную систему уравнений для неизвестных yQ, yi9 ....
goj/o+ PoVt + 1 • 2i/2 = О,
9iJ/o + (go + Pi)yi + 2p0y2 + 2 • 3y3 = 0,
j[5)
n
k—Q
Первые два коэффициента у0, уг можно задать произвольно (это эквивалентно постановке задачи Коши у(0)« = Уо, y'(0) =i/i). После этого из первого уравнения находим 1/2, затем из второго находим уг и т.д. Точно так же находятся решения однородного линейного дифференциального уравнения n-го порядка с аналитическими коэффициентами.
П р и м е р . Найдем решения уравнения Эйри
|
р'-^-О. |
(6) |
Будем искать |
решение в виде ряда (4). Подставив ряд |
|
в уравнение, получим |
|
|
2 |
[п (п — 1) упхп~* — упхп+1\ |
- О, |
и для коэффициентов у> получим рекуррентную систему
AL
210 |
ЛИНЕЙНЫЕ УРАВНЕНИЯ И СИСТЕМЫ |
1ГЛ. 3 |
Положим 2/0 = 1, i/i = 0, тогда
Уг = 2/4 = Уь= Уч= Уь= .. . = О,
т. е. отличными от нуля будут только коэффициенты ysh. Имеем
откуда находим
*8 * |
(2-3) (5-6) ... |
[(3V-1)3*J ш |
Тем самым построено решение
п=0
Второе линейно независимое решение получим, положив i/o — O, i/i = 'l. Тогда отличными от нуля будут только коэффициенты ySk+i- Имеем
|
.. |
^3^4-1 |
ж. _ п |
л |
|
|
Vah+i - (ЗА: + 3)(ЗЛ + 4)' Л |
— u i |
x i ' • •£ |
||
откуда |
находим |
|
|
|
|
|
|
(3 4)-(6-7) ... [Зл(3» |
|||
Оба |
ряда уАх), |
у^х) |
сходятся |
при |
всех комплекс- |
ных х. Действительно, коэффициент,х уравнения — функция, аналитическая при всех ж и в силу теоремы 1 все решения уравнения Эйри аналитичны при всех х.
2. Регулярные особые точки. Многие задачи математики, механики, физики приводят к уравнениям второго порядка, вида (1), коэффициенты которых — рациональные функции
где Pj{x)y qjix) — многочлены.. Можно считать, что эти дроби несократимы; тогда в точках, в которых р2(х) = 0 или q2(x) = 0, хотя бы один из коэффициентов уравнения (1) обратится в бесконечность. Такие точки называются особыми точками уравнения (1). Решения уравнения (1) будут, вообще говоря, иметь особенности в этих