
- •Федеральное агентство морского и речного транспорта
- •Предисловие
- •Лекция 1 Электростатика
- •1. Закон сохранения электрического заряда.
- •2. Закон Кулона.
- •3. Электрическое поле и его напряженность.
- •4. Поле диполя.
- •Лекция 2
- •1. Теорема Остроградского – Гаусса.
- •2. Применение теоремы Остроградского - Гаусса к расчету электростатических полей.
- •1. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости.
- •2. Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных поверхностей.
- •3. Поле равномерно заряженной сферической поверхности.
- •4. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра (нити).
- •Лекция 3
- •1. Работа по переносу заряда в электростатическом поле. Потенциал поля.
- •2. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом.
- •3. Вычисление разности потенциалов по напряженности поля.
- •Лекция 4 Электрическое поле в диэлектрике.
- •1. Поляризация диэлектриков.
- •2. Напряженность поля в диэлектрике. Поляризованность.
- •3. Электрическое смещение. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрике.
- •4. Сегнетоэлектрики.
- •5. Пьезоэлектрики.
- •Лекция 5
- •1. Проводник во внешнем электрическом поле.
- •2. Электроемкость уединенного проводника.
- •3. Конденсаторы.
- •4. Параллельное соединение конденсаторов.
- •5. Последовательное соединение конденсаторов.
- •Лекция 6 Электрический ток
- •1. Электрический ток. Сила и плотность тока.
- •2. Сторонние силы. Электродвижущая сила (эдс) и напряжение.
- •3. Закон Ома. Сопротивление проводников.
- •4. Работа и мощность тока. Закон Джоуля- Ленца.
- •5. Правила Кирхгофа.
- •Лекция 7 Классическая электронная теория проводимости металлов.
- •1. Природа электропроводности металлов.
- •2. Кристаллическая решетка металлов. Электронный газ.
- •3. Вывод основных законов электрического тока в классической теории электропроводности металлов.
- •1. Закон Ома.
- •2. Закон Джоуля-Ленца.
- •3. Закон Видемана-Франца.
- •4. Недостатки классической электронной теории проводимости металлов.
- •Лекция 8 Магнитное поле.
- •1. Магнитное поле.
- •2. Закон Био-Савара-Лапласа.
- •3. Закон Ампера.
- •4. Единица магнитной индукции.
- •Лекция 9
- •1. Магнитное поле движущегося заряда.
- •2. Эффект Холла.
- •3. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •Лекция 10
- •1. Явление электромагнитной индукции.
- •2. Закон Фарадея.
- •3. Самоиндукция. Индуктивность контура.
- •4. Взаимная индукция.
- •5. Энергия магнитного поля.
- •6. Циркуляция вектора магнитной индукции.
- •7. Магнитное поле соленоида.
- •Лекция 11 Магнитное поле в веществе.
- •1. Магнитные моменты атомов.
- •2. Диамагнетики.
- •3. Парамагнетики.
- •4. Ферромагнетизм.
- •Лекция 12
- •1. Свободные гармонические колебания в электрическом колебательном контуре.
- •2. Переменный ток.
- •1. Переменный ток, текущий через резистор сопротивлениемR.
- •4. Цепь переменного тока, содержащая последовательно включенные резистор, катушку индуктивности и конденсатор.
- •5. Резонанс напряжений.
- •6. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока.
- •Лекция 13 Уравнения Максвелла.
- •1. Первое уравнение Максвелла.
- •2. Второе уравнение Максвелла.
- •Лекция 14
- •1. Электромагнитные волны. Скорость их распространения.
- •2. Объемная плотность энергии электромагнитного поля. Перенос энергии электромагнитной волной. Вектор Умова - Пойтинга.
- •3. Шкала электромагнитных волн.
- •4. Эффект Доплера для упругих и электромагнитных волн.
- •Лекция 15
- •1. Работа выхода электронов из металлов.
- •2. Контактная разность потенциалов
- •3. Термоэлектрические явления.
- •4. Элементы зонной теории проводимости. Возникновение энергетических зон.
- •5. Металлы, диэлектрики и полупроводники по зонной теории.
- •Лекция 16 Электропроводность полупроводников. Термоэлектрические явления.
- •1. Собственная проводимость полупроводников.
- •2. Примесная проводимость полупроводников.
- •3. Полупроводниковый диод. P-n – переход.
2. Диамагнетики.
Диамагнетиками называются вещества, которые намагничиваются во внешнем поле в направлении, противоположном вектору магнитной индукции. Магнитные моменты атомов или молекул диамагнетиков в отсутствии внешнего магнитного поля равны нулю Это означает, что магнитные моменты электронов компенсируют друг друга.
Диамагнетиками являются инертные газы, большинство органических соединений, многие металлы (висмут, цинк, золото, медь, серебро, ртуть), смолы, вода, стекло.
Для понимания механизма диамагнетизма рассмотрим действие магнитного поля
|
на движущиеся в атоме
электроны. Если орбита электрона
ориентирована относительно вектора
|
Рис.2. |
|
поля совершают прецессионное движение,
которое эквивалентно круговому току.
Так как этот микроток индуцирован
внешним магнитным полем, по правилу
Ленца вектор магнитной индукции поля
создаваемый микротоком направлен против
внешнего поля
.
Наведенные магнитные поля атомов
складываются, образуя собственное поле,
направленное противоположно внешнему,
.
В результате в диамагнетике происходит ослабление магнитного поля.
3. Парамагнетики.
Парамагнетиками называются вещества,
которые намагничиваются во внешнем
поле в направлении вектора
.
Парамагнетики – это кислород, щелочные
и щелочноземельные металлы ( Na, K, Pb, Cs,
Mg, Al, Mn), растворы солей железа.
Опыт показывает, что
парамагнетиков зависит от температуры
по закону Кюри
,
где
- постоянная,
- термодинамическая температура.
Атомы и молекулы парамагнетика обладают
собственным магнитным моментом
,
но они ориентированы совершенно
беспорядочно из-за теплового движения.
При внесении их в магнитное поле они
ориентируются по полю, возникает
внутреннее поле и суммарное поле в
веществе становится равным
|
В очень сильных полях
10 2Тл пропорциональность между |
Рис. 3. |
|
4. Ферромагнетизм.
Ферромагнетики – вещества, способные
намагничиваться очень сильно (их
внутреннее поле может в 10 2– 106раз превышать внешнее поле).
К ним относятся Fe, Co, Ni, ферриты
(ферромагнитные полупроводники).
Ферромагнетики в 10 10раз превосходят
намагничивание диа- и парамагнетиков.
Намагничивание отзависит сложным образом (см. рис.3).
Характерной особенностью ферромагнетиков
является то, что зависимость
от
определяется предысторией намагничивания
ферромагнетика. Это явление получило
название магнитного гистерезиса
(запаздывания), рис.4.
|
Если намагнитить
ферромагнетик до насыщения, а затем
начать уменьшать напряженность
|
Рис.4. |
|
противоположное направление.
называется коэрцитивной силой. При
дальнейшем увеличении поля, ферромагнетик
перемагничивается. Под действием
переменного магнитного поля намагниченность
изменяется в соответствии с кривой
1-2-3-4-5-6-1, которая называется петлей
гистерезиса. Одному и тому же
соответствует несколько значений
.
Различные ферромагнетики дают разные
гистерезисные петли. Ферромагнетики с
коэрцитивной силой
= 1А/см с узкой петлей гистерезиса
называются мягкими ферромагнетиками,
с большой - от нескольких 10 до 1000 А/см,
называются жесткими.
Величины
определяют применимость ферромагнетиков
для тех или иных целей.
Жесткие ферромагнетики (углеродистые и вольфрамовые стали) применяются для изготовления постоянных магнитов. Мягкие: мягкое железо, сплав железа с никилем, – для изготовления сердечников трансформаторов.
Для каждого ферромагнетика существует температура, называемая точкой Кюри, при которой он теряет свои магнитные свойства. При нагревании образца выше точки Кюри ферромагнетик превращается в обычный парамагнетик.
Процесс намагничивания ферромагнетика сопровождается изменением его линейных размеров и объема. Это явление получило название магнитострикции.
Ферромагнетик имеет доменную структуру(рис.5).
|
Выше температуры Кюри доменная структура разрушается. В последнее время приобрели большое значение полупроводниковые ферромагнетики – ферриты. Химические соединения типа MeO Fe2O3, где MeO – ион двухвалентного металла (Mn, Co, Ni, Cu, Mg, Zn, Cd, Fe). Они отличаются заметными ферромагнитными свойствами и большим удельным электросопротивлением ( в 10 9раз больше, чем у металлов). Ферриты применяются для изготовления постоянных |
Рис.5. |
|
магнитов, ферритовых антенн, сердечников радиочастотных контуров, для покрытия пленок в магнитофонах и видеомагнитофонах, элементов оперативной памяти ЭВМ.