
- •Федеральное агентство морского и речного транспорта
- •Предисловие
- •Лекция 1 Электростатика
- •1. Закон сохранения электрического заряда.
- •2. Закон Кулона.
- •3. Электрическое поле и его напряженность.
- •4. Поле диполя.
- •Лекция 2
- •1. Теорема Остроградского – Гаусса.
- •2. Применение теоремы Остроградского - Гаусса к расчету электростатических полей.
- •1. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости.
- •2. Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных поверхностей.
- •3. Поле равномерно заряженной сферической поверхности.
- •4. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра (нити).
- •Лекция 3
- •1. Работа по переносу заряда в электростатическом поле. Потенциал поля.
- •2. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом.
- •3. Вычисление разности потенциалов по напряженности поля.
- •Лекция 4 Электрическое поле в диэлектрике.
- •1. Поляризация диэлектриков.
- •2. Напряженность поля в диэлектрике. Поляризованность.
- •3. Электрическое смещение. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрике.
- •4. Сегнетоэлектрики.
- •5. Пьезоэлектрики.
- •Лекция 5
- •1. Проводник во внешнем электрическом поле.
- •2. Электроемкость уединенного проводника.
- •3. Конденсаторы.
- •4. Параллельное соединение конденсаторов.
- •5. Последовательное соединение конденсаторов.
- •Лекция 6 Электрический ток
- •1. Электрический ток. Сила и плотность тока.
- •2. Сторонние силы. Электродвижущая сила (эдс) и напряжение.
- •3. Закон Ома. Сопротивление проводников.
- •4. Работа и мощность тока. Закон Джоуля- Ленца.
- •5. Правила Кирхгофа.
- •Лекция 7 Классическая электронная теория проводимости металлов.
- •1. Природа электропроводности металлов.
- •2. Кристаллическая решетка металлов. Электронный газ.
- •3. Вывод основных законов электрического тока в классической теории электропроводности металлов.
- •1. Закон Ома.
- •2. Закон Джоуля-Ленца.
- •3. Закон Видемана-Франца.
- •4. Недостатки классической электронной теории проводимости металлов.
- •Лекция 8 Магнитное поле.
- •1. Магнитное поле.
- •2. Закон Био-Савара-Лапласа.
- •3. Закон Ампера.
- •4. Единица магнитной индукции.
- •Лекция 9
- •1. Магнитное поле движущегося заряда.
- •2. Эффект Холла.
- •3. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •Лекция 10
- •1. Явление электромагнитной индукции.
- •2. Закон Фарадея.
- •3. Самоиндукция. Индуктивность контура.
- •4. Взаимная индукция.
- •5. Энергия магнитного поля.
- •6. Циркуляция вектора магнитной индукции.
- •7. Магнитное поле соленоида.
- •Лекция 11 Магнитное поле в веществе.
- •1. Магнитные моменты атомов.
- •2. Диамагнетики.
- •3. Парамагнетики.
- •4. Ферромагнетизм.
- •Лекция 12
- •1. Свободные гармонические колебания в электрическом колебательном контуре.
- •2. Переменный ток.
- •1. Переменный ток, текущий через резистор сопротивлениемR.
- •4. Цепь переменного тока, содержащая последовательно включенные резистор, катушку индуктивности и конденсатор.
- •5. Резонанс напряжений.
- •6. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока.
- •Лекция 13 Уравнения Максвелла.
- •1. Первое уравнение Максвелла.
- •2. Второе уравнение Максвелла.
- •Лекция 14
- •1. Электромагнитные волны. Скорость их распространения.
- •2. Объемная плотность энергии электромагнитного поля. Перенос энергии электромагнитной волной. Вектор Умова - Пойтинга.
- •3. Шкала электромагнитных волн.
- •4. Эффект Доплера для упругих и электромагнитных волн.
- •Лекция 15
- •1. Работа выхода электронов из металлов.
- •2. Контактная разность потенциалов
- •3. Термоэлектрические явления.
- •4. Элементы зонной теории проводимости. Возникновение энергетических зон.
- •5. Металлы, диэлектрики и полупроводники по зонной теории.
- •Лекция 16 Электропроводность полупроводников. Термоэлектрические явления.
- •1. Собственная проводимость полупроводников.
- •2. Примесная проводимость полупроводников.
- •3. Полупроводниковый диод. P-n – переход.
Лекция 1 Электростатика
1. Закон сохранения электрического заряда.
В природе существуют два рода электрических зарядов: положительные и отрицательные. Положительные заряды возникают на стекле, натертом кожей, отрицательные – на янтаре или эбоните, натертых шерстью. Разноименные заряды притягиваются, одноименные – отталкиваются. Электрический заряд любой системы состоит из целого числа элементарных зарядов равных 1,6 10-19Кл. Отрицательный элементарный заряд имеет электрон, масса которого 9,11 10-31кг. Наименьшая по массе частица с положительным элементарным зарядом –протон, ядро атома водорода. Масса протона – 1,6710-27кг.
Античастица позитрон имеет такую же массу как и электрон и положительный элементарный заряд.
Система тел или частиц называется электрически изолированной, если между ней и внешними телами нет обмена электрическими зарядами.
Из обобщения опытных данных установлен фундаментальный закон сохранения электрического заряда: алгебраическая сумма электрических зарядов, образующих электрически изолированную систему, не изменяется при любых процессах, происходящих в этой системе.
В системе могут образоваться электроны за счет ионизации атомов и молекул. Однако, сколько образуется электронов – столько и положительных ионов, и сумма зарядов остается постоянной.
2. Закон Кулона.
Сила взаимодействия неподвижных электрических зарядов подчиняется закону, открытому в 1785 году Кулоном.
Сила электростатического взаимодействия двух точечных зарядов, находящихся в вакууме, прямо пропорциональна произведению этих зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними и направлена вдоль соединяющей их прямой.
Точечным зарядом называется заряд, расположенный на теле, размерами которого можно пренебречь по сравнению с расстояниями до других заряженных тел
,
|
|
где
- коэффициент пропорциональности,
зависящий от выбора системы единиц. В
системе СИ
,
= 8,85 10-12Кл2/Нм2-
электрическая постоянная,
=9
109Нм2/Кл2,
- заряды,
расстояние между зарядами.
Если заряды взаимодействуют в однородной изотропной среде, то закон Кулона имеет вид
,
где
- безразмерная величина, диэлектрическая
проницаемость среды, показывающая во
сколько раз сила взаимодействия между
зарядами в среде меньше силы взаимодействия
в вакууме,
.
Для вакуума
= 1.
3. Электрическое поле и его напряженность.
Между электрическими зарядами в пространстве действует кулоновская сила. Значит в этом пространстве существует силовое поле. Поле наряду с веществом является одним из видов материи, посредством которого осуществляется взаимодействие между частицами вещества.
Поле, образованное неподвижными электрическими зарядами называется электростатическим.
Силовой характеристикой поля является
напряженность
.
Физическая величина, являющаяся силовой характеристикой поля и численно равная отношению силы, действующей со стороны поля на точечный пробный положительный заряд, помещенный в рассматриваемую точку поля, к этому заряду.
.
- величина векторная. Пробный заряд
должен быть настолько мал, чтобы не
исказить поля.
Сила, действующая со стороны поля на
произвольный заряд, помещенный в поле
равна
,
но при этом
уже будет характеризовать поле, искажаемое
зарядом
.
Электрическое поле будет однородным,
если во всех точках напряженность
будет одинакова по величине и направлению.
Напряженность измеряется в Н/Кл или
В/м.
Напряженность поля, создаваемая точечным зарядом, легко найти из закона Кулона
где
- расстояние от заряда
,
создающего поле, до точки, где определяется
напряженность.
Вектора напряженности для точечного заряда направлены радиально к заряду, если он отрицательный, и от заряда – если он положительный.
|
|
Поле, создаваемое точечным зарядом – центральное поле.
|
Вектора напряженности накладываются друг на друга. Фарадей предложил изображать поле с помощью силовых линий ( или линий напряженности).Силовыми линиями называются линии, проведенные в поле так, что касательные к ним в каждой точке совпадают по направлению с вектором напряженности поля.
Линия напряженности считается направленной
так же, как вектор
поля в рассматриваемой точке линии.
Например на рассматриваемом рисунке
линия напряженности направлена слева
направо.
Линии напряженности не пересекаются,
так как в каждой точке поля векторимеет только одно направление. Для
примера приведем линии напряженности
поля, создаваемого двумя точечными
зарядами.
|
|
Рассмотрим поле, создаваемое системой
неподвижных точечных зарядов
находящихся в вакууме. Экспериментально
было показано, что результирующая сила
,
действующая на пробный заряд
в любой точке поля, равна геометрической
сумме сил
,
приложенных к заряду
со стороны каждого из зарядов
,
(1)
где
(2)
и
,
(3)
- напряженность поля системы зарядов,
- напряженность поля одного
заряда.
Подставим (2) и (3) в (1) и получим
-
или
=
(4)
Уравнение (4) отражает принцип суперпозиции полей (принцип независимости действия электрических полей).
Напряженность электрического поля системы точечных зарядов равна геометрической сумме напряженностей полей каждого из этих зарядов в отдельности.