- •Федеральное агентство по образованию
- •Введение
- •I. Механика ньютона
- •§1. Классическая механика как фундаментальный раздел курса теоретической физики
- •§2. Кинематика частицы
- •§3. Кинематика абсолютно твердого тела
- •§4. Динамика частицы и системы частиц
- •II. Основы аналитической механики
- •§5. Связи, число степеней свободы, виртуальные перемещения
- •§6. Уравнение Даламбера – Лагранжа. Принцип виртуальных перемещений
- •§7. Уравнения движения в обобщенных координатах
- •§8. Уравнения Лагранжа
- •§9. Теорема Кёнига. Применение уравнений Лагранжа. Равновесие потенциальной механической системы
- •III. Законы сохранения §10. Энергия. Закон сохранения энергии
- •§11. Импульс. Закон сохранения импульса
- •§12. Момент импульса. Закон сохранения момента импульса
- •§13. Использование сохраняющихся величин при описании одномерного движения
- •IV. Движение в центральном поле §14. Задача двух тел
- •§15. Общие закономерности движения частицы в центральном поле
- •§16. Задача Кеплера
- •V. Малые колебания механических систем §17. Свободные одномерные колебания консервативной системы
- •§18. Вынужденные одномерные колебания при наличии диссипативных сил
- •§19. Колебания систем с несколькими степенями свободы
- •VI. Уравнения гамильтона и иные законы эволюции §20. Уравнения Гамильтона
- •§21. Интегралы движения. Скобки Пуассона
- •§22. Функционал и его вариация. Уравнение Эйлера
- •§23. Принцип наименьшего действия. Уравнения Гамильтона – Якоби
- •VII. Движение в неинерциальной системе отсчета §24. Кинематика частицы в произвольно движущейся системе отсчета
- •§25. Динамика частицы в неинерциальной системе отсчета. Теорема Лармора
- •§26. Проявление неинерциальности системы отсчета, связанной с Землей
- •Заключение
- •Литература
- •Оглавление
§7. Уравнения движения в обобщенных координатах
Литература:[1] (§§ 19.3, 19.4), [3] (§ 28).
Разъяснения и дополнения
Обобщенные координаты q1, q2, ..., qS задают конфигурацию системы. Они определяют значения функций
i =i(q1, q2, ..., qS, t), (7.1)
которые удовлетворяют уравнениям связи (5.1).
Для голономных систем обобщенные координаты независимы. Их произвольный набор qj = {q1, q2, ..., qS} однозначно определяет левые части f уравнений связи, которые должны быть равны нулю (5.2). Если же система не голономна, то произвольный набор qj определяет лишь i(q1, t), в то время как f зависит еще и отi(qj, j, t) (5.1), так что произвольный набор qj не обеспечивает выполнение уравнений связи – обобщенные координаты не являются независимыми.
Некоторые важные положения
Обобщенная сила Qj определяется соотношением:
Qj = . (7.2)
На практике для нахождения обобщенных сил удобнее использовать выражение
A = = . (7.3)
Обобщенной силой, соответствующей декартовой координате, является проекция силы на одноименную координатную ось: Qx = Fx.
Обобщенной силой, соответствующей углу поворота , является момент силы относительно оси вращения z (рис. 9): Q = Mz, где Mz – проекция на ось z момента силы = [ ]. Здесь – радиус-вектор точки приложения силы , отсчитываемый от точки О на оси z (рис. 9). Mz = Ft, где t – перпендикулярная к оси z составляющая силы, а – плечо этой составляющей, то есть расстояние от оси z до прямой, на которой лежит t.
Уравнения движения в обобщенных координатах имеют вид:
– = Qj , j = 1, 2, …, s. (7.4)
T = – кинетическая энергия системы. (7.5)
При выводе (7.4) используются соотношения:
= и = . (7.6)
? Задания и контрольные вопросы
1. Что такое обобщенные координаты? Приведите примеры.
2. Для каких систем и почему обобщенные координаты оказываются независимыми?
3. Расскажите об обобщенных силах.
4*. Получите соотношение (7.2).
5*. Докажите первое из соотношений (7.6).
6*. Докажите второе из соотношений (7.6).
7*. Выведите уравнения (7.4).
8. Что такое кинетическая энергия системы?
§8. Уравнения Лагранжа
Литература:[1] (§ 21.1), [3] (§§ 6.1, 6.2).
Разъяснения и дополнения
Уравнения движения в обобщенных координатах (7.4) еще более упрощаются, если в системе есть так называемые потенциальные силы.
Потенциальные силы i можно выразить через функцию координат и времени (потенциальную функцию) U = U(1, 2, ..., N, t):
i = –iU = –. (8.1)
Если = 0, то потенциальные силы называют стационарными. Стационарные потенциальные силы именуют также консервативными, а потенциальную функцию U для них – полной потенциальной энергией.
Иногда различают силы внешние и внутренние. Соответственно и полную потенциальную энергию представляют в виде суммы:
U = U(е) + U(у). (8.2)
Здесь U(е) и U(у) – внешняя и внутренняя потенциальные энергии.
Выбором достаточно широкой системы рассматриваемых тел всегда
можно обеспечить равенство U = U(у). По этой причине в школьной физике под потенциальной энергией чаще всего подразумевается только внутренняя потенциальная энергия. При таком определении бессмысленно говорить о потенциальной энергии частицы или абсолютно твердого тела. Потенциальная энергия частицы в поле тяжести или в электрическом поле – иное понятие, тождественное внешней потенциальной энергии.
Для вывода уравнений Лагранжа правую часть уравнений (7.4) целесообразно представить в виде:
Qj = + Qj’= – + Qj’, (8.3)
где i – потенциальные силы, а Qj’ – обобщенные силы, не учтенные потенциальной функцией U.
Некоторые важные положения
Работа А консервативных сил при переходе системы из состояния 1 в состояние 2 равна разности потенциальных энергий в этих состояниях:
A = U1 – U2. (8.4)
Из (8.4) следует, что потенциальная энергия (внутренняя) равна работе консервативных внутренних сил при переходе системы из данного состояния в нулевое.
Нулевое состояние выбирается произвольно.
Функция Лагранжа (лагранжиан) равна разности кинетической энергии и потенциальной функции, причем эта разность должна быть выражена через обобщенные координаты и обобщенные скорости:
L = T – U = L(q j, j, t) . (8.5)
Уравнения Лагранжа (уравнения Лагранжа второго рода) в общем случае, то есть когда в системе могут быть и непотенциальные силы, записываются так:
– = Qj’ , j = 1, 2, …, s. (8.6)
Qj’ – обобщенные силы, не учтенные функцией Лагранжа.
? Задания и контрольные вопросы
1. Расскажите о потенциальных силах и потенциальной функции.
2. Какими свойствами обладают консервативные силы?
3*. Почему поле консервативных сил называют безвихревым?
4. Что такое потенциальная энергия системы? Какими свойствами она обладает?
5*. Дайте обоснование равенствам (8.3).
7. Чем отличаются уравнения Лагранжа от ньютоновских уравнений (4.2) и что у них общего?
8. Что такое функция Лагранжа?