- •Федеральное агентство по образованию
- •Введение
- •I. Механика ньютона
- •§1. Классическая механика как фундаментальный раздел курса теоретической физики
- •§2. Кинематика частицы
- •§3. Кинематика абсолютно твердого тела
- •§4. Динамика частицы и системы частиц
- •II. Основы аналитической механики
- •§5. Связи, число степеней свободы, виртуальные перемещения
- •§6. Уравнение Даламбера – Лагранжа. Принцип виртуальных перемещений
- •§7. Уравнения движения в обобщенных координатах
- •§8. Уравнения Лагранжа
- •§9. Теорема Кёнига. Применение уравнений Лагранжа. Равновесие потенциальной механической системы
- •III. Законы сохранения §10. Энергия. Закон сохранения энергии
- •§11. Импульс. Закон сохранения импульса
- •§12. Момент импульса. Закон сохранения момента импульса
- •§13. Использование сохраняющихся величин при описании одномерного движения
- •IV. Движение в центральном поле §14. Задача двух тел
- •§15. Общие закономерности движения частицы в центральном поле
- •§16. Задача Кеплера
- •V. Малые колебания механических систем §17. Свободные одномерные колебания консервативной системы
- •§18. Вынужденные одномерные колебания при наличии диссипативных сил
- •§19. Колебания систем с несколькими степенями свободы
- •VI. Уравнения гамильтона и иные законы эволюции §20. Уравнения Гамильтона
- •§21. Интегралы движения. Скобки Пуассона
- •§22. Функционал и его вариация. Уравнение Эйлера
- •§23. Принцип наименьшего действия. Уравнения Гамильтона – Якоби
- •VII. Движение в неинерциальной системе отсчета §24. Кинематика частицы в произвольно движущейся системе отсчета
- •§25. Динамика частицы в неинерциальной системе отсчета. Теорема Лармора
- •§26. Проявление неинерциальности системы отсчета, связанной с Землей
- •Заключение
- •Литература
- •Оглавление
VI. Уравнения гамильтона и иные законы эволюции §20. Уравнения Гамильтона
Литература: [[8] (§ 40), [3] (§ 33).
Разъяснения и дополнения
Уравнения Лагранжа (8.6) описывают эволюцию механической системы посредством лагранжиана L, представляющего собой функцию независимых переменных qj, j и t. Дифференциал функции Лагранжа в этих переменных имеет простой стандартный вид:
dL = +dt , (20.1)
где pj =– обобщенные импульсы, а j = 1, 2, ..., s.
Выражение (20.1) можно преобразовать, выделив полный дифференциал некоторой функции независимых переменных qj, pj и t:
d =–dt. (20.2)
Функция
H = – L = H(qj, pj, t) (20.3)
называется функцией Гамильтона (гамильнонианом). Из (20.2) следуют такие выражения для частных производных функции Гамильтона:
= j (20.4)
и = –.
Правую часть последнего равенства можно выразить из уравнений Лагранжа, после чего получим:
= – j + Qj’ . (20.5)
Уравнения (20.4) и (20.5) называют уравнениями Гамильтона.
Поскольку они получены из (8.6) и (20.1), то, подобно уравнениям Лагранжа, также описывают эволюцию системы.
При Qj’ = 0 уравнения Гамильтона приобретают симметричный относительно переменных pj и qj вид. В этом случае их называют каноническими уравнениями Гамильтона, а переменные pj и qj – канонически сопряженными переменными.
Канонически сопряженные переменные из-за симметрии канонических уравнений Гамильтона оказываются равноправными: преобразование pj’ = qj, qj’ = – pj не меняет вида этих уравнений.
Равноправие канонически сопряженных переменных делает целесообразным использование пространства всех канонически сопряженных переменных (фазового пространства) для описания состояния механической системы и ее эволюции.
Чтобы записать гамильтониан конкретной системы, нужно:
1) выразить через обобщенные координаты qj и обобщенные скорости j кинетическую энергию T;
2) найти обобщенные импульсы pj = =;
3) выразить величину H = T + U через обобщенные координаты и импульсы.
Некоторые важные положения
Уравнения Гамильтона – дифференциальные уравнения первого порядка; их число 2s вдвое больше числа уравнений Лагранжа.
Функцией Гамильтона называют выраженную через обобщенные координаты и импульсы сумму кинетической энергии и потенциальной функции:
H = T + U = H(qj, pj, t). (20.6)
При == 0 гамильтониан представляет собой полную механическую энергию системы.
Гамильтониан частицы массой m, движущейся в поле U(), имеет вид:
H = + U(), (20.7)
где p – модуль ее импульса.
? Задания и контрольные вопросы
1. Что имеют общего и чем отличаются друг от друга уравнения Лагранжа и уравнения Гамильтона?
2. Расскажите о функции Гамильтона.
3. Приведите выражение (20.1) к виду (20.2).
4*. Выведите уравнения Гамильтона.
5*. Расскажите о канонически сопряженных переменных и о фазовом пространстве.
6*. Докажите равноправность канонически сопряженных переменных.
7. Запишите уравнения Гамильтона для частицы, движущейся в поле U().