- •Оглавление
- •Введение
- •1. Интерференция света
- •1.1. Электромагнитная волна на границе раздела сред
- •1.2. Интерференция света и условия её наблюдения. Когерентные источники света
- •1.2. Интерференция света в тонких пленках
- •2. Дифракция
- •2.1. Явление дифракции света. Условия ее наблюдения. Принцип Гюйгенса – Френеля
- •2.2. Метод зон Френеля. Прямолинейность распространения света
- •2.3. Дифракция на простейших преградах
- •Дифракция на круглом диске
- •Дифракция Фраунгофера
- •Дифракция на одной щели
- •Дифракция на дифракционной решетке
- •3. Поляризация
- •3.1. Естественный и поляризованный свет
- •3.2. Методы получения поляризованного света. Закон Брюстера
- •3.3. Анализ поляризованного света. Закон Малюса
- •3.4. Интерференция поляризованного света
- •3.5.Применение поляризованного света
- •4. Квантовые свойства света
- •4.1. Тепловое излучение и его характеристики
- •4.2. Законы теплового излучения
- •4.3. Оптическая пирометрия
- •4.4. Законы фотоэлектрического эффекта. Уравнение Эйнштейна
- •4.5. Практическое применение фотоэффекта
- •4.6. Фотоны. Масса и импульс фотона
- •4.7. Давление света
- •4.8. Эффект Комптона
- •4.9. Двойственная корпускулярно-волновая природа света
- •5. Атомная физика. Элементы квантовой физики
- •5.1. Модели атома. Спектры излучения атомов водорода
- •5.2. Постулаты Бора
- •Решая совместно уравнение второго закона Ньютона для электрона
- •5.3. Волновые свойства вещества. Гипотеза де Бройля. Принцип неопределенности
- •5.4. Волновая функция и уравнение Шредингера
- •Функция будет принимать то или иное значение в зависимости от внешних условий. Внешние условия – это силы, действующие на микрочастицу, представлены потенциальной функцией u ( X, y, z, t ).
- •5.5.Квантовомеханическое описание состояния электрона в атоме. Принцип Паули. Структура электронных оболочек атома
- •5.6.Вынужденное излучение. Лазеры
- •6.Атомное ядро. Элементарные частицы
- •6.1.Характеристики атомного ядра. Размер, состав и заряд атомного ядра
- •6.2. Дефект массы и энергия связи ядра
- •6.3. Ядерные силы
- •6.4. Радиоактивность. Закон радиоактивного распада
- •6.5. Элементарные частицы
- •6.6. Элементы космологии
- •Литература
2.2. Метод зон Френеля. Прямолинейность распространения света
Френель предложил оригинальный метод разбиения волновой поверхности. Она разбивается на кольцевые зоны ∆S (см. рис.2.1), построенные так, что расстояния от краев соседних зон до точки P отличаются на ( длина световой волны в той среде, в которой распространяется волна). Колебания, приходящие в точку Р от аналогичных точек двух соседних зон, противоположны по фазе, так как разность хода от этих зон до точки Р равна . При наложении эти колебания взаимно ослабляют друг друга. Результирующая амплитуда в точкеР выразится суммой:
А = А1 – А2 + А3 – А4 + … (2.1)
Величина амплитуды Аk зависит от площади ∆Sk k-й зоны и угла αk между внешней нормалью к поверхности зоны и прямой, направленной из этой точки в точку Р .
Можно показать, что площадь ∆S не зависит от номера зоны. Площади всех зон Френеля равновелики и мощности излучения вторичных источников одинаковы. Вместе с тем с увеличением k возрастает угол αk между нормалью к поверхности и направлением в точку Р, что приводит к уменьшению интенсивности излучения kй зоны в данном направлении, т.е. к уменьшению амплитуды Аk по сравнению с амплитудами предыдущих зон. Амплитуда Аk уменьшается также вследствие увеличения расстояния от зоны до точки Р с ростом α. В итоге
Вследствие большого числа зон убывание Аk носит монотонный характер и приближенно можно считать, что
. (2.2)
Переписав (2.I) в виде:
(2.3)
обнаруживаем, что согласно (2.2)выражения в скобках равны нулю и уравнение (2.1) приводится к виду.
Полученный результат означает, что, колебания, вызываемые в точке Рполностью открытой сферической волновой поверхностью, имеют такую же амплитуду, как если бы действовала только половина центральной зоны Френеля. Следовательно, свет от источникаS0 в точкуРраспространяется в пределах очень узкого прямого канала, т.е. прямолинейно. Расчеты показывают, что при радиусе сферической волновой поверхностиS,равномr0 = 0,1м, и длине световой волным радиус центральной зоны Френеля порядка 1,610-4м, т.е. в результате интерференции уничтожается действие всех зон, кроме первой.
2.3. Дифракция на простейших преградах
Различают два случая дифракции: дифракцию Френеля (дифракция в расходящихся лучах) и дифракцию Фраунгофера (дифракция в параллельных лучах). Рассмотрим несколько примеров дифракции Френеля от простейших преград.
Дифракция на круглом отверстии
или, учитывая (2.2) и тот факт, что амплитуды двух соседних зон мало отличаются по величине и можно считать Ak-1 Аk , имеем
, (2.4)
где плюс соответствует нечетному числу зон k, укладывающихся на отверстии, а минус четному. При небольшом числе зонkамплитудаАkмало отличается отА1 .Тогда результат дифракции в точкеРзависит от четностиk :при нечетномkнаблюдается максимум дифракции, при четном k –минимум. Максимумы и минимумы будут тем больше отличаться друг от друга, чем ближеАkкА1,т.е. чем меньшеk. Если отверстие открывает только центральную зону Френеля, амплитуда в точкеР будет равнаА1 .Она в два раза больше той, которая имеет место при полностью открытом волновом фронте, а интенсивность в этом случае в четыре раза больше, чем при отсутствии преграды.
При неограниченном увеличении числа зон k амплитуда Аk стремится к нулю (Аk << А1). Никакой интерференционной картины на экране не будет - свет в этом случае практически распространяется так же, как и при отсутствии экрана с отверстием, т.е. прямолинейно. Отсюда вытекает вывод о том, что следствия из волновых представлений и представлений о прямолинейном распространении света начинают совпадать тогда, когда число открытых зон велико.
Итак, колебания от четных и нечетных зон Френеля взаимно ослабляют друг друга. Следовательно, интенсивность света можно увеличить во много раз, если изготовить сложный экран -так называемую зонную пластинку (стеклянную пластинку с непрозрачным покрытием), которая закрывает все четные (или нечетные) зоны Френеля.Зонная пластинка действует подобно собирательной линзе. Волновой фронт, профильтрованный через зонную пластинку, дает в точкеР(см. рис. 2.1) результирующую амплитуду, выражаемую соотношением
А = А1+А3+А5+ …,
или
А = А2+А4+А6+ …
т.е. значительно большую, чем при полностью открытой волновой поверхности.
Ещё больший эффект получится, если каким-либо образом изменить фазы волн, приходящих от соседних зон. Этого можно достичь, изготовив ступенчатую зонную пластинку. Эта пластинка изменяет фазы колебаний от соседних зон на противоположные, и соседние зоны вместо того, чтобы ослаблять, усиливают друг друга. По сравнению с зонной пластинкой она увеличивает амплитуду колебаний в два раза, а интенсивность в четыре раза. Такая пластинка называется «фазовой зонной пластинкой». После фазовой зонной пластинки амплитуда суммарной волны
А = А1+А2+А3+А4+ … .