- •Введение
- •1. Электрические цепи постоянного тока
- •1.1. Напряжение, потенциал
- •1.2. Простейшая электрическая цепь, ее параметры
- •1.3. Режимы работы электрической цепи постоянного тока
- •1.4 Законы Кирхгофа
- •Б. Второй закон Кирхгофа в любом замкнутом контуре алгебраическая сумма эдс равна алгебраической сумме падений напряжений:
- •1.5 Закон Ома для активного участка цепи
- •1.6 Потенциальная диаграмма
- •1.7 Последовательное соединение сопротивления
- •1.8 Параллельное соединение сопротивлений
- •По Iзакону Кирхгофа:
- •1.9. Смешанное соединение сопротивлений
- •2. Расчет сложных цепей
- •2.1. Непосредственное применение законов Кирхгофа
- •2.2 Метод контурных токов
- •2.3. Метод двух узлов
- •2.4. Метод наложения
- •2.5. Преобразование треугольника сопротивлений в эквивалентную звезду и обратно
- •Подмечая закономерность, напишем сразу все 3 формулы преобразования
- •2.6. Метод эквивалентного генератора
- •2.7. Баланс мощности в сложной цепи постоянного тока
- •3. Электрические цепи однофазного переменного тока
- •3.1. Общие сведения
- •3.2 Среднее и действующее значения синусоидального тока
- •3.3. Векторные диаграммы
- •3.4. Цепь, содержащая только активное сопротивление
- •3.5. Цепь, содержащая только индуктивность
- •3.6. Цепь, содержащая только емкость с
- •3.7. Последовательное соединениеr,l,c
- •3.8. Активная, реактивная, полная проводимости
- •3.9. Последовательное соединение приемников электроэнергии
- •3.10. Параллельное соединение приемников электроэнергии
- •3.11. Смешанное соединение приемников
- •3.12. Резонанс напряжений
- •3.13. Резонанс токов
- •3.14. Частотные зависимости токов и напряжений
- •3.15. Компенсация сдвига фаз
- •2); Приравниваем правые части,
- •3.16. Мгновенная, активная, реактивная и полная мощность цепи переменного тока
- •3.17. Символический или комплексный метод расчета цепей переменного тока
- •Основные законы электрических цепей в комплексной форме
- •4. Трехфазные цепи электрического тока
- •4.1. Основные понятия
- •4.2. Соединение источников и приемников электрической энергии звездой и треугольником
- •Вместо 6 (подключение трехфазных двигателей). Вопросы экономичности заставляют выполнять трехфазные системы связанными.
- •4.3. Соотношения между линейными и фазными величинами напряжений и токов при соединении звездой
- •4.4. Соотношения между линейными и фазными величинами напряжений и токов при соединении треугольником
- •4.5. Расчет симметричных трехфазных цепей
- •4.6. Расчет несимметричных трехфазных цепей
3.4. Цепь, содержащая только активное сопротивление
Омическое сопротивление, включенное в цепь переменного тока, становится по величине несколько больше, чем в цепи постоянного тока. Это объясняется явлением поверхностного эффекта (скин-эффект). Оно заключается в том, что переменный ток вытесняется к наружным слоям проводника, что равносильно уменьшению сечения и увеличению сопротивления (). Внутренние части проводника окружены большим изменяющимся магнитным потокомФ, имеют большую противо–эдс самоиндукции и проводят меньший ток. Однако, явление поверхностного эффекта значительно сказывается только на очень высоких частотах, типа радио частот.
Омическое сопротивление в цепях переменного тока называется активным (r): только в нем происходит преобразование электрической энергии в другие виды (например, в тепло).
Рассмотрим цепь переменного тока, содержащую только одно активное сопротивление r (рис. 3.5).
Тогда по закону Ома:
. (3.11)
В равенстве (3.11) обозначено:
Рис. 3.5 . (3.12)
Это закон Ома для амплитудных значений тока и напряжения.
Поделив обе части равенства (3.12) на , получим:
, (3.13)
т.е. закон Ома для действующих значений. Векторная диаграмма показана на рис. 3.6 б.
(а) (б)
Рис. 3.6
Сравнивая равенства (3.10) и (3.11) видим, что ток и напряжение в цепи совпадают по фазе, т.е. .
3.5. Цепь, содержащая только индуктивность
Это идеализированный случай, ибо обычная катушка индуктивности всегда имеет какое-то активное сопротивление.
Пусть имеется контурL, который пронизывается магнитным потоком Ф. Если поток меняется во времени, т.е. Ф = Ф(t), то в контуре наводится эдс (рис. 3.7):
(3.14)
Под действием ее в замкнутом контуре потечет ток i. Если
Рис. 3.7
контур сложный, например, содержит несколько витков, то вводят понятие потокосцепления:
(3.15)
где wk – часть витков контура, сцепленных с определенным потоком Фk. Тогда закон электромагнитной индукции для любого сложного контура запишется в прежней форме:
(3.16)
Потокосцепление может быть вызвано токомi в самом контуре, при этом оказывается, что т.е. , откуда называется индуктивностью. Её размерность: [].
Потокосцепление , связанное с первым контуром, может быть вызвано токомi во втором контуре. При этом опять оказывается, что . Откуда:
, (3.17)
называется взаимной индуктивностью [Гн]. Рассмотрим цепь переменного тока, содержащую только индуктивность L (рис. 3.8)
. (3.18)
По второму закону Кирхгофа: ,
. (3.19)
Рис. 3.8
В равенстве (3.19) обозначены:
, (3.20)
где индуктивное сопротивление.
Поделив (3.20) на , получим закон Ома для действующих значений:
. (3.21)
Размерность хL – Ом,
[ωL]=,
индуктивная проводимость, [См].
Волновые (а) и векторная (б) диаграммы показаны на рис. 3.9.
|
(а) (б)
Рис. 3.9
Из (3.19) и рис. 3.9 видим, что напряжение в такой цепи опережает ток по фазе на угол π/2, т.е. .