- •Введение
- •1. Электрические цепи постоянного тока
- •1.1. Напряжение, потенциал
- •1.2. Простейшая электрическая цепь, ее параметры
- •1.3. Режимы работы электрической цепи постоянного тока
- •1.4 Законы Кирхгофа
- •Б. Второй закон Кирхгофа в любом замкнутом контуре алгебраическая сумма эдс равна алгебраической сумме падений напряжений:
- •1.5 Закон Ома для активного участка цепи
- •1.6 Потенциальная диаграмма
- •1.7 Последовательное соединение сопротивления
- •1.8 Параллельное соединение сопротивлений
- •По Iзакону Кирхгофа:
- •1.9. Смешанное соединение сопротивлений
- •2. Расчет сложных цепей
- •2.1. Непосредственное применение законов Кирхгофа
- •2.2 Метод контурных токов
- •2.3. Метод двух узлов
- •2.4. Метод наложения
- •2.5. Преобразование треугольника сопротивлений в эквивалентную звезду и обратно
- •Подмечая закономерность, напишем сразу все 3 формулы преобразования
- •2.6. Метод эквивалентного генератора
- •2.7. Баланс мощности в сложной цепи постоянного тока
- •3. Электрические цепи однофазного переменного тока
- •3.1. Общие сведения
- •3.2 Среднее и действующее значения синусоидального тока
- •3.3. Векторные диаграммы
- •3.4. Цепь, содержащая только активное сопротивление
- •3.5. Цепь, содержащая только индуктивность
- •3.6. Цепь, содержащая только емкость с
- •3.7. Последовательное соединениеr,l,c
- •3.8. Активная, реактивная, полная проводимости
- •3.9. Последовательное соединение приемников электроэнергии
- •3.10. Параллельное соединение приемников электроэнергии
- •3.11. Смешанное соединение приемников
- •3.12. Резонанс напряжений
- •3.13. Резонанс токов
- •3.14. Частотные зависимости токов и напряжений
- •3.15. Компенсация сдвига фаз
- •2); Приравниваем правые части,
- •3.16. Мгновенная, активная, реактивная и полная мощность цепи переменного тока
- •3.17. Символический или комплексный метод расчета цепей переменного тока
- •Основные законы электрических цепей в комплексной форме
- •4. Трехфазные цепи электрического тока
- •4.1. Основные понятия
- •4.2. Соединение источников и приемников электрической энергии звездой и треугольником
- •Вместо 6 (подключение трехфазных двигателей). Вопросы экономичности заставляют выполнять трехфазные системы связанными.
- •4.3. Соотношения между линейными и фазными величинами напряжений и токов при соединении звездой
- •4.4. Соотношения между линейными и фазными величинами напряжений и токов при соединении треугольником
- •4.5. Расчет симметричных трехфазных цепей
- •4.6. Расчет несимметричных трехфазных цепей
4.2. Соединение источников и приемников электрической энергии звездой и треугольником
Трехфазные цепи могут быть несвязанные и связанные. В несвязанных цепях нет электрических соединений между отдельными фазами. Каждая фаза источника соединяется со своей фазой приемника двумя линейными проводами: прямым иобратным (на рис. 4.4 – 6 проводов). При связанной системе(рис. 4.5) отдельные фазы имеют электрические соединения между собой. Например, в рассмотренном случае можно объединить три обратных провода в один, нулевой или нейтральный, ток в котором:
. (4.5)
При симметричной системе =0 и достаточно всего трех линейных проводов
Вместо 6 (подключение трехфазных двигателей). Вопросы экономичности заставляют выполнять трехфазные системы связанными.
Существуют два основных способа связывания трехфазных систем: соединение звездой и соединение треугольником (есть еще соединение в "зигзаг"). На рис. 4.5 стрелками показано условно положительное направление напряжений и токов. При соединении звездой все концы обмоток источника (X, Y, Z) соединяются в одной точке 0 – нулевой, или нейтральной точке источника, а начала фаз (А; В;С), соединяются линейными проводами с приемником.
Аналогично, может быть соединен в и приемник, только нулевая точка
приемника, объединившая концы его фаз (х, y, z), теперь называется 0. Точки 0 и 0 могут соединяться между собой (нулевой или нейтральный провод).
При соединении треугольником конец одной из фаз (например, Х) источника соединяется с началом следующей фазы (например, В) и т.д. до образования замкнутого треугольника. Вершины треугольника соединяются линейными проводами с приемником энергии. На рис. 4.6 стрелками показаны условно положительные направления напряжений и токов.
Аналогично, может быть соединен в Δ приемник энергии.
Соединение источника и приемника может быть как одинаковым, так и различным. Это зависит от напряжения питающей цепи и номинального напряжения приемника.
ЭДС в фазе источника (т.е. между концом и началом фазы) называется фазной. ().
Рис. 4.6
ЭДС между началами разноименных фаз (например, А и В) называется линейной (или).
Аналогичное определение можно дать для фазных и линейных напряжений приемника (ф; л или ).
Ток в фазе источника или приемника называется фазным ().
Токи в линейных проводах называются линейными ( или ). Для нулевого и нейтрального провода принят термин – ток в нулевом или нейтральном проводе (I).
4.3. Соотношения между линейными и фазными величинами напряжений и токов при соединении звездой
При наличии нулевого провода (рис. 4.7):
Рис. 4.7
|
(4.6)
|
По I закону Кирхгофа – ток в нулевом проводе равен геометрической сумме фазных токов:
. (4.7)
Рис. 4.8 |
По II закону Кирхгофа для трех контуров имеем (рис.4.8): | ||
, |
откуда |
(4.8)
|
Линейные напряжения равны геометрической разности соответствующих фазных напряжений.
Всоответствии с уравнением (4.8) построим топографическую векторную диаграмму приемника. Вектора линейных напряжений оказываются направленными противоположно стрелкам этих напряжений на расчетной схеме.
Так, вектор стрелкой направлен к точке "а" (рис. 4.9). Это произошло потому, что имеет смысл поддерживать аналогию с постоянным током, где
Uав= а- в. (4.9)
Для фазных и линейных ЭДС соотношения аналогичны (4.8).
Рис. 4.9
Для симметричной системы имеем:
Uа = Uв = Uс = Uф ,
Ia = Iв = Iс = Iф,
I0 = 0,
а = в = с = .
Построим векторную диаграмму для симметричной системы согласно (4.8) (рис. 4.10).
Из о' mn следует:0'm=0'ncos 300
,
Uл =Uф ,
U=Uф, I=Iф, I0=0. Рис. 4.10