- •4.3.1. Диамагнетики
- •4.3.2. Парамагнетики
- •4.4. Ферромагнетики. Природа ферромагнетизма
- •Намагничивание ферромагнетика. Этапы намагничивания
- •4.6. Явление гистерезиса
- •4.7. Граничные условия для векторов в и н
- •5. Электромагнитная индукция
- •5.1. Явление электромагнитной индукции
- •5.2. Природа электромагнитной индукции
- •5.3. Явление самоиндукции
- •5.4. Взаимная индукция
- •5.5. Ток смещения
- •5.6. Уравнение Максвелла для циркуляции вектора н
- •5.7. Уравнение Максвелла для циркуляции вектора е
- •5.8. Энергия магнитного поля
- •6. Гармонические Колебания
- •Гармонические колебания. Параметры гармонических колебаний
- •6.2. Формы представления гармонических колебаний
- •6.3. Сложение гармонических колебаний
- •6.3.1. Сложение одинаково направленных гармонических колебаний с равными частотами
- •6.3.2. Сложение одинаково направленных колебаний с разными частотами. Биения
- •6.3.3. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •Гармонический осциллятор
- •6.4.1. Пружинный маятник
- •6.4.2. Математический маятник
- •6.4.3. Колебательный контур
- •6.5. Энергия гармонического осциллятора
- •7. Затухающие колебания
- •7.1. Затухающие колебания пружинного маятника
- •7.2. Затухающие колебания в колебательном контуре
- •7.3. Характеристики затухающих колебаний
- •7.4. Критическое затухание
5.2. Природа электромагнитной индукции
Рассмотрим П-образный проводник со скользящей по нему с постоянной скоростью v перемычкой.
Пусть эта система находится в однородном магнитном поле, перпендикулярном плоскости контура.
Индукционный ток вызывается индукционной эдс.
Величину эдс индукции можно рассчитать с помощью следующего выражения:
.
Этот интеграл нужно брать по той части контура, в которой действует сторонняя (т. е. не кулоновская) сила. В данном случае это – скользящая перемычка длиной l. Именно в ней существует поле сторонних сил, напряжённость которого мы обозначили как Е*.
В соответствии с правилом правого винта для векторного произведения сила Лоренца в перемычке направлена вниз. Поэтому и электроны в ней движутся вниз. Следовательно, ток направлен “вверх”◦. Точно так же направлена и Е*.
Напряжённость Е*можно вычислить. Определим её так же, как в своё время была определена напряжённость кулоновского поля (см. разд. 1.3), т. е. E* = F/q. Но в данном случае нужна не кулоновская сила, а сила Лоренца:
.
Тогда электродвижущая сила
,
где dl – элементарный вектор, направленный по напряжённости поля сторонних сил.
Учитывая, что в данном случае v и B постоянны,
.
Осуществляя циклическую перестановку векторов, получим
.
Таким образом, и в данном случае
,
т. е. действительно, в контуре возникает эдс, зависящая от скорости изменения магнитного потока, пронизывающего контур.
____________________________________
◦ За направление тока принято считать направление движения положительных зарядов, поэтому электроны, заряд которых отрицателен, движутся против направления тока.
Причиной возникновения эдс является сила Лоренца, действующая на свободные заряды в элементах контура, движущихся в магнитном поле.
Несколько иная картина в том случае, когда эдс возникает в неподвижном контуре, находящемся в изменяющемся магнитном поле. Здесь уже сила Лоренца не действует – проводник не перемещается в магнитном поле. Поэтому и причина возник-новения эдс здесь другая.
Анализируя эту ситуацию, Максвелл предположил (а впос-ледствии была установлена правильность гипотезы), что любое изменяющееся магнитное поле вызывает появление элект-рического поля.
Таким образом, в контуре, находящемся в изменяющемся магнитном поле, индуцируется электрическое поле, которое и вызывает появление электрического тока. Эдс индукции и в этом случае
.
Индукционное электрическое поле обладает существенными особенностями.
Во-первых, сейчас нельзя выделить часть контура, в которой локализован источник эдс. Электрическое поле порождается во всех элементах контура. Поэтому интеграл от Edl следует брать по замкнутому контуру:
.
Во-вторых, поскольку эдс отлична от нуля,
.
Это означает, что индукционное электрическое поле отлично от электростатического, в котором (см. разд. 1.9).
В-третьих, поскольку , постольку силовые линии этого электрического полязамкнутые. Такое электрическое поле называют вихревым.
Именно это поле вызывает появление электрического тока в неподвижном проводнике.