- •4.3.1. Диамагнетики
- •4.3.2. Парамагнетики
- •4.4. Ферромагнетики. Природа ферромагнетизма
- •Намагничивание ферромагнетика. Этапы намагничивания
- •4.6. Явление гистерезиса
- •4.7. Граничные условия для векторов в и н
- •5. Электромагнитная индукция
- •5.1. Явление электромагнитной индукции
- •5.2. Природа электромагнитной индукции
- •5.3. Явление самоиндукции
- •5.4. Взаимная индукция
- •5.5. Ток смещения
- •5.6. Уравнение Максвелла для циркуляции вектора н
- •5.7. Уравнение Максвелла для циркуляции вектора е
- •5.8. Энергия магнитного поля
- •6. Гармонические Колебания
- •Гармонические колебания. Параметры гармонических колебаний
- •6.2. Формы представления гармонических колебаний
- •6.3. Сложение гармонических колебаний
- •6.3.1. Сложение одинаково направленных гармонических колебаний с равными частотами
- •6.3.2. Сложение одинаково направленных колебаний с разными частотами. Биения
- •6.3.3. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •Гармонический осциллятор
- •6.4.1. Пружинный маятник
- •6.4.2. Математический маятник
- •6.4.3. Колебательный контур
- •6.5. Энергия гармонического осциллятора
- •7. Затухающие колебания
- •7.1. Затухающие колебания пружинного маятника
- •7.2. Затухающие колебания в колебательном контуре
- •7.3. Характеристики затухающих колебаний
- •7.4. Критическое затухание
6.4.3. Колебательный контур
Рассмотрим электрическую цепь, содержащую идеальный соленоид (это значит, что его сопротивление равно нулю) и конденсатор.
В колебательном контуре эдс возникает в соленоиде. Это эдс самоиндукции L.
Разность потенциалов на обкладках заря-женного конденсатора обозначим UC.
Тогда уравнение, описывающее идеальный колебательный контур, имеет следующий вид:
.
Поскольку напряжение на конденсаторе , аэдс самоиндукции ,
или
и после деления на L
.
Вводя обозначение , получаем
.
Мы вновь получили однородное дифференциальное уравнение второго порядка. Следовательно, в идеальном колеба-тельном контуре (т. е. контуре без потерь энергии) происходят гармонические колебания с циклической частотой .
Частота колебаний растёт с уменьшением индуктивности соленоида и ёмкости конденсатора.
Период колебаний в контуре соответственно уменьшается при уменьшенииL и C.
Процессы, протекающие в таком контуре описываются уравнениями
Таким образом, все рассмотренные нами системы отвечают уравнению . Поэтому мы вправе утверждать, что в любой физической системе, описываемой подобным диф-ференциальным уравнением, будут происходить гармонические колебания. Причём изменяться по гармоническому закону будет не только основной параметр, характеризующий систему (т. е.x, , q и т. д.), но и производные этого параметра по времени.
Важно отметить, что для всех систем колебания первой производной по времени от основного параметра опережают по фазе колебания основного параметра на /2, а второй произ-водной – на .
6.5. Энергия гармонического осциллятора
Гармонический осциллятор обладает энергией, за счёт ко-торой и совершает колебания.
Найдём выражения для кинетической, потенциальной и пол-ной механической энергии идеального пружинного маятника.
Кинетическая энергия
.
Потенциальная энергия деформированной пружины
.
Полная механическая энергия
(здесь учтено, что ).
Таким образом, полная механическая энергия идеального пружинного маятника постоянна. Кинетическая и потенциальная энергия постоянно изменяются, причём в положении равновесия кинетическая энергия достигает максимального значения, а потенциальная энергия уменьшается до нуля; при максимальном отклонении груза от положения равновесия всё наоборот – кинетическая энергия равна нулю, а потенциальная максимальна.
В графической форме зависимость потенциальной, кинети-ческой и полной энергии от х имеет вид, показанный на рисунке.
Зависимость потенциальной, кинетической и полной энергии от времени показана на следующем рисунке (символомТ на рисунке обозначен период гармони-ческого колебания).
Обратите внимание: что кине-тическая и потенциальная энергия изменяются с удвоенной частотой, т. е. с частотой 2о.
Полученные выводы применимы не только к пружинному маятнику без потерь энергии. Полная энергия любого гармонического осциллятора определяется амплитудой колебаний и упругими свойствами осциллятора и не изменяется с течением времени.
Энергия математического маятника может быть найдена из следующих соображений.
При отклонении математического маятника на малый угол от положения равновесия груз поднимется на высоту h = l – lcos. Потенциальная энергия маятника в этом положении равна U = = mgl(1-cos)=.
Учитывая, что при ма-лых sin = , получаем
.
Поскольку , потен-циальная энергия математического маятника может быть рассчитана и так:
.
При возвращении маятника к положению равновесия высота груза уменьшается, при этом потенциальная энергия маятника переходит в кинетическую. В положении равновесия потен-циальная энергия уменьшается до нуля, при этом кинетическая достигает максимального значения.
За счёт накопленной кинетической энергии груз продолжит своё движение и вновь поднимется на высоту h, где вся кинетическая энергия перейдёт в потенциальную.
Энергия колебательного контура также может существовать в двух формах: в виде энергии, запасённой в электрическом поле конденсатора, и в виде энергии, запасённой в магнитном поле соленоида.
Как показано в разд. 1.25, энергия заряженного конденсатора равна . Энергия, запасённая в магнитном поле соленоида, равна(см. разд. 5.8).
В тот момент, когда весь заряд сосредоточен на обкладках конденсатора, ток в контуре равен нулю. Вся энергия контура существует в виде энергии заряженного конденсатора. Энергия магнитного поля соленоида равна нулю.
Как только конденсатор начинает разряжаться, через соленоид протекает постепенно возрастающий ток. Соответственно растёт энергия магнитного поля соленоида и уменьшается энергия заряженного конденсатора.
В момент полного разряда конденсатора ток максимален. Поэтому энергия контура существует в виде энергии магнитного поля соленоида.
Ток в контуре после разряда конденсатора протекает именно за счёт энергии магнитного поля. И именно за счёт этой энергии происходит перезарядка конденсатора.