- •4.3.1. Диамагнетики
- •4.3.2. Парамагнетики
- •4.4. Ферромагнетики. Природа ферромагнетизма
- •Намагничивание ферромагнетика. Этапы намагничивания
- •4.6. Явление гистерезиса
- •4.7. Граничные условия для векторов в и н
- •5. Электромагнитная индукция
- •5.1. Явление электромагнитной индукции
- •5.2. Природа электромагнитной индукции
- •5.3. Явление самоиндукции
- •5.4. Взаимная индукция
- •5.5. Ток смещения
- •5.6. Уравнение Максвелла для циркуляции вектора н
- •5.7. Уравнение Максвелла для циркуляции вектора е
- •5.8. Энергия магнитного поля
- •6. Гармонические Колебания
- •Гармонические колебания. Параметры гармонических колебаний
- •6.2. Формы представления гармонических колебаний
- •6.3. Сложение гармонических колебаний
- •6.3.1. Сложение одинаково направленных гармонических колебаний с равными частотами
- •6.3.2. Сложение одинаково направленных колебаний с разными частотами. Биения
- •6.3.3. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •Гармонический осциллятор
- •6.4.1. Пружинный маятник
- •6.4.2. Математический маятник
- •6.4.3. Колебательный контур
- •6.5. Энергия гармонического осциллятора
- •7. Затухающие колебания
- •7.1. Затухающие колебания пружинного маятника
- •7.2. Затухающие колебания в колебательном контуре
- •7.3. Характеристики затухающих колебаний
- •7.4. Критическое затухание
5. Электромагнитная индукция
5.1. Явление электромагнитной индукции
В разделе 3.1. показано, что электрический ток порождает магнитное поле. Следовательно, магнитное поле и электрический ток взаимосвязаны.
Но взаимосвязь магнитного поля и электрического тока должна быть симметричной, поэтому магнитное поле, в свою очередь, должно порождать электрический ток в проводниках. Это утверждал в 1823 г. в своём дневнике английский учёный-самоучка Майкл Фарадей.
После многолетних попыток, в 1831 г., ему удалось получить электрический ток, порождённый магнитным полем.
Успешный эксперимент Фарадея заключался в следующем.
На деревянный цилиндрический каркас он намотал 30 м медной проволоки.
Между витками первой катушки была намотана вторая такая же, причём витки катушек были разделены шнуром, не дававшим им соприкасаться.
К первой катушке была подключена мощная гальваническая батарея, а к второй – гальванометр (прибор для измерения электрического тока).
Фарадей обнаружил, что при включении и выключении тока в первой катушке во второй катушке возникал кратковременный ток.
Это показало, что электрический ток порождается изменяющимся магнитным полем.
Дальнейшие эксперименты показали, что ток в замкнутом контуре можно получать различными способами (например, приближая к соленоиду другой соленоид с током или постоянный магнит).
Количественный анализ результатов многочисленных экспе-риментов позволил сформулировать закон Фарадея, в соответствии с которым можно рассчитать величину ЭДС, возникающей в замкнутом контуре,
,
где i – ЭДС, возникающая в замкнутом контуре при изменении магнитного потока, охваченного замкнутым контуром; dФ – приращение магнитного потока, проходящего через замкнутый контур.
Явление возникновения электродвижущей силы за счёт изменения магнитного потока называется электромагнитной индукцией. Эдс i, возникающая за счёт электромагнитной индукции, называется индукционной эдс. В свою очередь ток, возбуждаемый индукционной эдс в замкнутом контуре, назы-вается индукционным током.
Индукционный ток, как и любой другой ток, создаёт магнитное поле. Это поле называют индуцированным магнитным полем.
Знак « – » в законе Фарадея отображает правило Ленца: индукционный ток в контуре всегда направлен так, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызвавшему этот ток.
Другими словами – если магнитный поток, охваченный контуром, увеличивается, то индуцированное магнитное поле направлено против внешнего магнитного поля.
Если же магнитный поток уменьшается, то индуцированное магнитное поле будет совпадать по направлению с внешним полем.
Если известно направление индуцированного магнитного поля, то можно определить направление индукционного тока в контуре. Это можно сделать с помощью правила правого винта: если вращать правый винт так, чтобы направление его поступа-тельного движения совпадало с направлением индуцированного магнитного поля, то направление вращения винта совпадает с направлением индукционного тока в контуре.
Рассмотрим пример.
Пусть в однородном магнитном поле находится контур. Вектор магнитной индук-ции перпендикулярен плоскости контура и направлен вверх (см. рисунок).
Пусть внешнее магнитное поле с тече-нием времени уменьшается.
Уменьшение модуля вектора магнитной индукции вызывает уменьшение магнитного потока, охваченного контуром.
Следовательно, индуцированное магнит-ное поле должно совпадать по направлению с внешним магнит-ным полем.
Поставим правый винт параллельно силовым линиям внешнего магнитного поля.
Поскольку индуцированное магнитное поле должно совпадать по направлению с внешним, будем вращать правый винт так, чтобы он двигался по направлению силовых линий внешнего магнитного поля. В данном случае его необходимо вращать против часовой стрелки.
Таким образом, в рассмотренном случае индукционный ток направлен против часовой стрелки.