Добавил:
ivanov666
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз:
Предмет:
Файл:патенты / Сборник патентов_2201
.pdf
Таким образом, губки могут быть одновременно перемещены на расстояние одного или нескольких
углублений, после чего, когда зубья зубчатой рейки перемещаются вперед, зубья 11 снова входят в
зацепление с зубьями 12. При небольшом разбиении зубьев грубую регулировку губок можно выполнить с
помощью меток, например, концентрических окружностей, на передней части аппарата, чтобы избежать
неравномерного радиального перемещения губок.
Рядом с винтом 3 в корпусе 1 установлен подпружиненный болт 25, внутренний конец которого входит в
канавку 26 в конкретной рейке.
Эта канавка расположена таким образом, что когда зубья рейки находятся в отведенном назад положении,
болт 25 несколько выходит из корпуса 1, что указывает на то, что в этом положении зубья 11, 12 не входят в
зацепление, и поэтому они не могут оказывать давление. Перед тем как зубчатые рейки войдут в рабочее
зацепление с зажимными губками, их необходимо немного продвинуть вперед.
Подробно описав и определив природу моего изобретения и способ его осуществления, я заявляю, что то, на
что я претендую, это: 1. Описанный самоцентрирующийся патрон, отличительной особенностью которого
является то, что в одном из крайних положений зубчатых реек наклонные зубья этих реек выходят из
зацепления с зубьями зажимных губок, а упругие фиксирующие устройства, установленные на зубчатых
рейках, позволяют регулировать зажимные губки вручную на одно или несколько делений зубьев.
=== НАЧАЛО ФАЙЛА: patent_211158.txt ===
ССЫЛКА: https://translationportal.epo.org/emtp/translate/?ACTION=description-retrieval&COUNTRY=GB&ENGINE=
google&FORMAT=docdb&KIND=A&LOCALE=sq_AL&NUMBER=211158&SRCLANG=EN&OPS=ops.epo.org/3.2&T
RGLANG=ru
========================================
ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ GB211158A
[]
Электрореле с нагреваемой проволокой. Компания SCRAFT, расположенная по адресу: Ханауэрландштрассе
152/158, Франкфурт-на-Майне, Германия, немецкая компания, настоящим заявляет о характере данного
изобретения и способе его осуществления, которые будут подробно описаны и установлены в следующем
заявлении: — При использовании нагревательных проводов для отключения предохранителей от перегрузки
или подобных устройств возникает трудность в разработке устройства, которое при быстром увеличении тока
предотвратит плавление нагревательного провода, даже при очень большой нагрузке. Согласно настоящему
изобретению, это достигается путем окружения проводника, ведущего к нагреваемому проводу, магнитом,
который, когда ток достигает определенного значения, притягивает якорь и замыкает шунт на нагреваемый
провод, так что последний не может быть нагрет выше определенной температуры. Размыкание или
замыкание контакта выключателя осуществляется либо под напряжением при небольшой перегрузке, либо
движением якоря магнита при коротком замыкании. Прилагаемые чертежи иллюстрируют в качестве примера
один из вариантов конструкции согласно изобретению. На рисунках 1 и 2 показано устройство в двух
различных положениях, а на рисунке 3 — поперечное сечение по линии III-III на рисунке 1. a —
нагревательная проволока, b — окружающий ее магнит, c — якорь магнита, который соединен в точке d с
концевым соединением нагревательной проволоки, а e — шунт нагревательной проволоки. f — контактное
устройство, которое удерживается в замкнутом положении давлением подпружиненного рычага h, шарнирно
закрепленного в точке g.
Этот рычаг выступает за пределы g и входит в паз i, предусмотренный в концевом соединении горячей
проволоки a. На рисунке 1 показано устройство в его нормальном рабочем положении. Как только ток
превысит заданный предел, провод a начнет нагреваться, и если увеличение перегрузки происходит
медленно, нагретый провод вытягивается и, оказывая давление на рычаг h, размыкает контакт в точке f.
Однако, если внезапно возникнет короткое замыкание, или если короткое замыкание произойдет во время
замыкания выключателя, до того, как ток в проводе a слишком сильно увеличится, магнит b станет настолько
сильно намагничиваться, что притянет свой якорь c, тем самым замыкая шунт e к проводу a и разгружая
последний от тока, в то время как контакт / разомкнется, как показано на рисунке 2, благодаря соединению
между опорой якоря и рычагом h. Подробно описав и определив природу нашего изобретения и способ его
осуществления, мы заявляем, что то, что мы
=== НАЧАЛО ФАЙЛА: patent_211159.txt ===
ССЫЛКА: https://translationportal.epo.org/emtp/translate/?ACTION=description-retrieval&COUNTRY=GB&ENGINE=
google&FORMAT=docdb&KIND=A&LOCALE=sq_AL&NUMBER=211159&SRCLANG=EN&OPS=ops.epo.org/3.2&T
RGLANG=ru
========================================
ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ GB211159A
[0001]
ПАТЕНТНАЯ СПЕЦИФИКАЦИЯ
[0002]
Дата проведения съезда (США): февраль.
9, 1923. 211, 159
[0003]
Дата подачи заявки (в Соединенном Королевстве): февраль.
11, 1924. № 3541 j24. Завершено: Янв.
1,
1925.
[0004]
ПОЛНАЯ СПЕЦИФИКАЦИЯ.
[0005]
Усовершенствования в приемных радиоантеннах.
[0006]
Мы, компания Marconi's Wireless Telegraph Company, Limited, зарегистрированная в соответствии с
законодательством Великобритании, по адресу: Marconi House, Strand, London, W.C. 2 5 (правопреемники
Ричарда Хоуленда Илангера, гражданина Соединенных Штатов Америки, проживающего по адресу: 782, East
18th Street, Borough of Brooklyn, Kings County, City and State of New York, United States of America), настоящим
заявляем о характере данного изобретения и о способе его осуществления, которые будут подробно описаны
и установлены в следующем заявлении:
[0007]
15 Данное изобретение относится к усовершенствованиям в системах радиоприема, и в частности к
усовершенствованию антенны, описанной в спецификации № 175315.
[0008]
Целью данного изобретения является создание антенны, которая будет обеспечивать нулевой прием на
обратном конце, то есть нулевой прием на конце, ближайшем к передающей станции, независимо от угла
падения волны на антенну, и которая будет обладать очень сильными направленными свойствами
независимо от длины антенны.
Дополнительной целью изобретения является создание антенны, обеспечивающей четкие направленные
характеристики и нулевой уровень приема на задней части, при этом длина антенны будет значительно
меньше, чем у волновых антенн, используемых в настоящее время.
Дополнительной целью данного изобретения является создание антенны, которую можно изготовить
относительно дешевле, чем обычную волновую антенну, благодаря уменьшенной длине, и которая
одновременно будет обладать желаемыми качествами в отношении приема, которые отличают волновую
антенну от других типов антенн.
[0009]
Новые особенности, которые, как считается, являются характерными для изобретения, подробно изложены в
[Цена 1/-]
[0010]
приложенные претензии.
Однако само изобретение, как в отношении его организации и способа действия, так и способов достижения
конкретных целей, лучше всего будет понято, если обратиться к следующему описанию в сочетании с
прилагаемыми чертежами, на которых:
[0011]
На рисунке 1 показана известная форма волновой антенны.
[0012]
На рисунке 2 показана улучшенная версия нашей 55-мм антенны.
[0013]
На рисунке 3 показаны изменения характеристик этого типа антенны в зависимости от ее длины.
[0014]
Рисунки 4, 5, 6 и 7 представляют собой векторные диаграммы, иллюстрирующие и объясняющие принципы
работы волновых антенн, используемых в нашем изобретении.
[0015]
На рисунке 8 схематически показано воздействие волны на участок антенны Wave 65.
[0016]
На рисунке 9 показаны направленные характеристики идеальной волновой антенны длиной в одну длину
волны.
[0017]
На рисунке 10 показаны направленные характеристики антенны длиной волны 1j1.
[0018]
Рисунки 11 и 12 представляют собой векторные диаграммы, дополнительно иллюстрирующие принципы,
использованные в нашем изобретении.
75'
[0019]
Обращаясь к рисунку 1, тип антенны, изобретенной и представленной Бевериджем и известной как волновая
антенна, включает в себя относительно длинный провод 1, подвешенный на относительно небольшом
расстоянии 80° над землей по сравнению с ранее использовавшимися антеннами, и заземленный на одном
конце в точке 3 через резистор 2, а на другом конце в точке 7 — через индуктивную катушку 4.
85 С этой индуктивной катушкой 4, находящейся в индуктивной связи с ней, связана индуктивная катушка 5,
соединенная с приемным устройством B. Направление
[0020]
2
[0021]
211,159
[0022]
Сигналы от двух передающих станций, которые, как предполагается, находятся в плоскости антенны,
обозначены стрелками, соответственно, A и B.
[0023]
5
Экспериментально установлено, что изменения длины антенны дают характеристику, показанную на рисунке
>3.
Следует отметить, что ток на приемном конце, то есть на конце, удаленном на 10 единиц от передающей
станции, увеличивается с длиной антенны.
Естественно, это увеличение не будет продолжаться бесконечно, поскольку потери в антенне возрастают с ее
длиной.
15 С другой стороны, ток на заднем конце или на конце, обращенном к передающей станции, демонстрирует
совершенно иные характеристики.
Будет видно, что этот ток достигает максимума при длине волны 1/1 20 и уменьшается до минимума при
длине волны 11 ■>.
Эта вариация периодически повторяется.
[0024]
Поскольку данное изобретение имеет особое отношение к действию волновой антенны 25, эта характеристика
будет рассмотрена более подробно.
[0025]
Возвращаясь к рисунку 1, пусть dx — дифференциальный участок антенны в некоторой точке на нем, а dr1 —
другой дифференциальный участок в некоторой точке вдоль антенны между участком dx и приемником, и
пусть длина антенны равна одной длине волны.
Предположим, что волны, излучаемые передающей станцией 35, проходят вдоль антенны, как показано
стрелкой А в направлении антенны.
Предположим также, что скорость распространения волн с частотой передающей станции 4X вдоль провода
совпадает со скоростью распространения пространственных волн, излучаемых станцией А. Разница в
количестве энергии, поглощенной малым участком dx, может быть представлена вектором c2E на рисунке 4.
45 Эта энергия приводит к возникновению дифференциального тока dl, протекающего по проводу 1 в
направлении приемника R.
[0026]
Очевидно, что антенну можно рассматривать как разделенную на бесконечное число таких
дифференциальных секций, и что каждая из этих секций, в свою очередь, поглощает часть энергии d~E из
пространственной волны по мере ее прохождения, и что каждая из этих поглощенных частей энергии может
рассматриваться как вызывающая протекание тока <21 к земле в точке 7 через катушку 4.
Для того чтобы получить четкое представление о действии, которое происходит в приемнике в ответ на эти
дифференциальные величины тока Ave, вернемся к рассмотрению дифференциального сечения dx1.
[0027]
Очевидно, что энергия rZE1, которая будет получена в секции d.r1 65, будет находиться вне фазы
относительно энергии
[0028]
<2E улавливается дифференциальным элементом dx, и далее будет видно, что это расфазирование будет
обусловлено временем, необходимым для распространения пространственной волны от элемента dx до dxx.
Тогда, если мы представим энергию <7E, поглощенную элементом dx, вектором rZE на рисунке 4, то
очевидно, что мы также можем представить энергию c/E1, поглощенную dx1, аналогичным вектором d~W, где
7, ijj — угол, представляющий время, необходимое для распространения пространственной волны от dx до
dx1.
Эти векторы также можно рассматривать как представляющие токи dl и dl1, обусловленные поглощенными
частями энергии 81.
Однако будет видно, что дифференциальный ток dl, распространяющийся по проводу 1, будет сдвинут по
фазе на точно такую же величину, поскольку предполагалось, что скорость распространения тока 8' по
проводу совпадает со скоростью распространения пространственных волн относительно антенны.
Таким образом, будет видно, что ток dl1, вызванный энергией cZE1, будет совпадать по фазе с током dI, и
поскольку 9< эти элементы dx и dx1 не ограничены в своем положении вдоль линии, будет видно, что до тех
пор, пока выполняется предположение относительно скоростей, токи, текущие в направлении
распространения пространственной волны, вызванной частями энергии, улавливаемыми любыми участками
dx и dx1 вдоль антенны, всегда будут находиться в фазе.
Это более наглядно показано на рисунке 5, где представлены векторы a1 и b1.
10C c1, d1 и т. д. представляют собой токи, протекающие в точках a, b, c, d, e и т. д., расположенных на
расстоянии 1/i2 длины волны друг от друга, исключительно за счет энергии, улавливаемой элементами
антенны в этих конкретных точках.
105
[0029]
Как видно, результирующий вектор может быть представлен вектором Er, как показано на рисунке 5, где
каждый из векторов a1, b1, c1, d1 и т. д. повернут на некоторый угол менее 360°, пропорциональный
расстоянию точек a, b, c от приемного конца.
Например, вектор a1 поворачивается на 360°, поскольку токи от A расфазируются на эту величину при
протекании к приемному концу 7.
Аналогичным образом вектор b1 поворачивается на угол от 360° до 30°; вектор rl — на угол от 360° до 60°; и
так далее.
[0030]
В результате этого мы видим, что когда волновой фронт движется параллельно антенне, и когда скорость
волн в пространстве совпадает со скоростью токов в проводе, токи, обусловленные энергией, улавливаемой
антенной, будут находиться в фазе во всех точках, а векторы токов будут лежать вдоль одной прямой и будут
складываться арифметически, давая результирующий ток. 130
[0031]
211,159
[0032]
Рассмотрим теперь, что волны одинаковой длины распространяются в направлении, указанном стрелкой B, то
есть в обратном направлении, и рассмотрим условия, которые будут иметь место в антенне.
Очевидно, что это можно рассматривать как ситуацию, когда приемник R перемещен на другой конец
антенны, а сигналы по-прежнему считаются исходящими от A.
[0033]
Теперь предположим, что дифференциал dee берется в точке a на новом приемном конце 3 или на заднем
конце.
Если мы затем рассмотрим дифференциальный ток dl, обусловленный энергией, улавливаемой этим
участком антенны, и еще одно приращение тока dl1, обусловленное током, улавливаемым участком dx1 в
точке b, на расстоянии 1/i2 длины волны дальше, то увидим, что между энергией, улавливаемой в этих двух
точках, будет наблюдаться задержка в 30°.
Однако, поскольку ток dl1 должен протекать до приемного конца 3, также возникнет задержка в 30°,
обусловленная временем, необходимым для протекания тока до этой точки, и в результате мы видим, что эти
два тока будут сдвинуты по фазе на 60° в конце 2.
[0034]
Обращаясь теперь к рисунку 6, вектор a1 30 представляет ток на приемном конце 3, обусловленный
элементом антенны, прилегающим к нему, h1 представляет ток на конце 3, обусловленный участком b, x/12
длины волны от конца 3, c1 — ток на конце 3,35, обусловленный участком 1/r длины волны, d1 — ток,
обусловленный участком 1/1 длины волны от конца 3, и вектор e1 — ток, обусловленный участком 1/3 длины
волны от конца 3, и так далее.
[0035]
40
Таким образом, будет видно, что векторы тока, представляющие токи в точке соединения, больше не лежат на
одной прямой, а распределены симметрично по окружности таким образом, что они взаимно компенсируются
и дают нулевой результирующий ток.
Как видно, для антенны длиной в одну длину волны токи на заднем конце представлены векторами,
образующими две концентрические окружности; то есть векторы повернуты на максимальный угол в 720°.
Это дает нулевой результирующий сигнал и объясняет нулевой прием на длинах волн, кратных 1j2, как
показано на рисунке 3.
[0036]
Следует отметить, что здесь не был учтен эффект затухания, который заключается в уменьшении длины
векторов.
Однако эффект затухания будет заключаться в преобразовании линии, соединяющей концы векторов, из
окружности в спираль, которая, если ее развить, будет представлять собой обычную гиперболическую кривую
затухания на линии передачи.
В результате этого станет очевидно, что прием сигнала на стороне сервера не будет точно нулевым, но
возникнет небольшой дисбаланс из-за затухания в линии.
Однако для относительно коротких антенн этот параметр будет довольно мал и в большинстве случаев им
можно пренебречь.
[0037]
Теперь рассмотрим случай волны w—w, показанной на рисунке 8, движущейся в направлении, указанном
стрелкой W, образующей угол 0 с антенной.
75 Если мы примем -v за скорость волны в пространстве, то станет очевидно, что скорость, с которой
пространственная волна распространяется вдоль провода, уже не будет совпадать со скоростью волны в
пространстве ®0, а будет равна v sec 6. Будет видно, что эта скорость будет изменяться с углом до тех пор,
пока 8° не станет равным 90°, после чего скорость станет бесконечной, а энергия, улавливаемая антенной,
будет равна нулю. 85
[0038]
Следует также отметить, что энергия, обусловленная каждым дифференциальным участком, больше не будет
равна dE, как раньше, а будет <ZE cos 6, поскольку дифференциальный участок можно рассматривать как
малую петлю под углом к пространственной волне.
[0039]
На рисунке 9 показана направленная характеристика этой антенны в ответ на волны, падающие на нее под
любым углом B. 95 Из этого рисунка видно, что этот тип антенны обладает довольно четко выраженной
направленностью, особенно в отношении сигналов, сдвинутых по фазе на 180°.
Однако, как видно из рисунка 3, для того чтобы воспользоваться этим преимуществом, антенна должна быть
длиной не менее половины длины волны или некоторого целого кратного Vs длины волны.
Могут возникнуть обстоятельства, препятствующие установке антенны такой длины, и в этих обстоятельствах,
а также с экономической точки зрения, весьма желательно использовать антенну, например, длиной от ^ до
1JB, которая будет обладать теми же направленными характеристиками, что и показано на рисунке 9. Однако
было обнаружено, что обычная антенна длиной 1j,l волны имеет направленную характеристику, как показано
на рисунке 10, и видно, что небольшие «хвосты» на рисунке 9 ■ сменились сравнительно большой петлей для
приема сигнала на задней стороне. Хотя эта петля не такая большая, как петля для приема сигнала с
передней стороны, тем не менее, для того чтобы различать прием сигнала с передней и задней стороны,
необходимо предусмотреть средства для подавления приема сигнала с задней стороны путем компенсации,
которая снижает мощность сигналов с передней стороны. 125
[0040]
Возвращаясь к векторному анализу проблемы, можно показать с помощью процесса, аналогичного
использованному выше, что токи, которые необходимо объединить на заднем конце в антенне с длиной
волны 130 мкс,
[0041]
211,159
[0042]
Это можно представить векторами, образующими полукруги, как показано на рисунке 7, результирующий
вектор которых равен Ea. Это также, между прочим, объясняет, почему площадь задней петли на нулевом
конце не так велика, как площадь передней петли на нулевом конце.
Это объясняется тем, что векторы тока для приема данных на стороне фронтенда лежат на одной прямой,
тогда как векторы тока для приема данных на стороне бэкенда лежат на полукруге.
Станет очевидно, что мы можем добиться нулевого приема на выходе, если каким-либо образом удастся, так
сказать, растянуть этот полукруг в полный круг, обеспечив тем самым, чтобы результирующий вектор тока
был равен нулю.
[0043]
Это можно сделать, нагружая антенну таким образом, чтобы скорость распространения тока вдоль линии
была меньше кажущейся скорости пространственной волны вдоль провода, благодаря чему токи получают
большее запаздывание. Однако следует отметить, что нагружая антенну случайным образом, этого будет
недостаточно, так как это может привести к распределению векторов, как показано на рисунке 11, где векторы
распределены по сектору mno окружности mn.
Будет видно, что в секторе орн отсутствуют векторы, и что результирующим результатом этого
распределения векторов будет вектор Eb значительной величины.
Однако, если бы векторы можно было распределить таким образом, чтобы они полностью покрывали
площадь круга, как показано на рисунке 35 12, то для любой конкретной длины антенны и любого угла
падения 8 был бы получен нулевой прием на обратной стороне.
[0044]
Теперь перейдем к рассмотрению надлежащих условий для получения такого приема.
Очевидно, что основным условием, которое необходимо выполнить, является фазовый сдвиг в 360° или
целое кратное ему значение между токами, возникающими из-за энергии, улавливаемой в участке антенны 45,
прилегающем к приемнику, и участке, удаленном от приемника.
[0045]
Иными словами, если P ^обозначает период волны, то время, необходимое для прохождения
пространственной волной длины антенны ^0 и для обратного протекания тока к приемному концу, должно
быть равно этому значению или его целому кратному; т.е. -где
[0046]
1 = длина антенны.
[0047]
55 A = длина волны в пространстве, v = скорость пространственной волны, /j = частота пространственной
волны.
[0048]
: 0=V)
[0049]
v1 = кажущаяся скорость пространственной волны на 60-градусной антенне под любым углом 8.
[0050]
i a v /yL= v sec 8 — y.
[0051]
cos 6
[0052]
u — скорость протекания токов в антенне (изменяется в зависимости от нагрузки).
[0053]
Иллюстрации 1,1
[0054]
В— -j. =—i "t-—= r, 4—
[0055]
j z>x u v sec & u
Соседние файлы в папке патенты