![](/user_photo/_userpic.png)
книги / Общая термодинамика
..pdfСравним линию насыщения на |
диаграмме |
h — s c линиями |
|||||
насыщения на |
диаграммах р — v |
и |
T—s. |
В |
неоднородной |
||
области жидкость — пар |
изотерма |
совпадает |
с |
изобарой; эта |
|||
изобара-изотерма на диаграммах |
Т — s и р — v |
параллельна |
|||||
оси абсцисс, |
а ее |
длина |
уменьшается |
при повышении темпе |
|||
ратуры и давления |
(см. фиг. 16-12 и 16-13) и обращается в нуль |
в критической точке. В ней линия насыщения на обеих диаграм мах (Т — s и р — v) имеет горизонтальную касательную.
На диаграмме h — s в неоднородной области жидкость — пар изотерма-изобара оказывается прямой, наклоненной к оси 0S, например А'А", В'В", С'С". Это легко объяснить.
Действительно, на всякой изобаре
( i ) , = r = * v
Во всех точках изобары-изотермы температура Т одна и та же, следовательно, tgcp^ тоже один и тот же. Единствен
ная линия, обладающая таким |
свойством, — это прямая. |
|
Чем выше расположена |
точка на ветви жидкости, тем выше |
|
температура: |
|
|
t к ^ |
^С' ^ |
t в ^ t A f * |
Следовательно, температура изобары-изотермы В'В" выше, чем температура Л'Л", и т. д., а так как тангенс угла наклона изобары-изотермы равен абсолютной температуре, то изобары-
изотермы |
не параллельны |
друг другу, а расходятся |
веером |
||
от |
нижней предельной кривой (фиг. 16-21). На |
фигуре |
видим, |
||
что |
чем |
выше расположена |
изобара-изотерма, |
тем меньше ее |
длина: Л 7 Г '> В 'В "> С 'С " . Непрерывно уменьшаясь при прибли жении к критической точке, длина изобары-изотермы стано вится равной нулю в критической точке К-
Из всего сказанного следует, что при приближении к кри тической точке К изобара-изотерма становится все более кру той; в критической точке изобары-изотермы уже не существует, а изобара и изотерма касаются в этой точке линии насыщения. Тангенс угла наклона общей касательной к оси 0S равен абсолютной критической температуре Тк.
Таким |
образом, в отличие |
от диаграмм Т — s u p — t; на |
диаграмме |
Я — s касательная |
к линии насыщения в критиче |
ской точке не параллельна оси абсцисс, а образует с ней
наибольший |
(по сравнению |
с |
касательными в других точках |
|
линии насыщения) |
угол. |
|
|
|
2°. Мы можем объяснить некоторые особенности линии |
||||
насыщения |
на диаграмме А— 5, несколько преобразовав про |
|||
изводные |
и |
, где |
A', |
sr и A", s" — удельные энтропии |
![](/html/65386/197/html_juCC3_pxGS.9RLS/htmlconvd-GBUICt492x1.jpg)
3°. Проследим, пользуясь формулой (16-20), за ветвью пара при понижении температуры от Тк до очень низких значений.
При постепенном убывании температуры, начиная от Тк, с",
оставаясь отрицательной, становится конечной и быстро умень
шается по абсолютному значению; v" быстро возрастает; ~
уменьшается, следовательно, абсолютное значение отрица тельного слагаемого ^ быстро возрастает, начиная от
нуля; сумма 1 + ^ уменьшается, обращается в нуль и
затем становится отрицательной. Соответственно этому изменяется и производная dh,fг : при понижении температуры, начи-
dh"
ная от критической точки, -^ 7 7 - , постепенно падая, становится
равной нулю в наивысшей точке -D, а затем отрицательной; ввиду этого ветвь пара, начиная от точки D, опускается слева
направо.
При температурах низких и близких к абсолютному нулю
v" очень велико, но |с"| тоже очень велико: ( с " < 0 ); Т а ^ очень
dh"
малы; вследствие этого -ds„ -, будучи отрицательной, умень
шается по абсолютному значению при неуклонном убывании
температуры. Поэтому ветвь пара асимптотически прибли жается к оси 0S.
Аналогичным образом может быть объяснена форма ветви жидкости при помощи формулы (16-19).
Наконец, следует отметить, что ветвь жидкости направлена выпуклостью к оси 0S, а вблизи критической точки (выше ее) ветвь пара направлена выпуклостью к оси ОН. Следовательно,
критическая точка является точкой перегиба линии насыщения.
![](/html/65386/197/html_juCC3_pxGS.9RLS/htmlconvd-GBUICt494x1.jpg)
16-7. H — S ДИАГРАММА СИСТЕМЫ ЖИДКОСТЬ — ПАР (продолжение)
1 °. На диаграмме Я — S, за исключением изэнтальп, изэн-
троп и изобар, все другие линии (изохоры, изотермы ...) прелом ляются при переходе из области жидкости в неоднородную область жидкость — пар и из последней в область газа. О таком преломлении подробно говорилось при рассмотрении диаграмм
р — V (см. § 8-6,3°), а также Т — S |
(см. § 16-3,4°);' поэтому |
||
здесь не |
будем |
останавливаться на |
причинах этого явления- |
Объясним только, почему изобары не преломляются. Пусть |
|||
ур — угол, |
образованный касательной |
к изобаре с осью 0S ;. |
|
тогда t g ^ , = |
= Т. Преломление изобары означало бы, что- |
при переходе из области насыщения в область жидкости или газа температура изменяется скачком, между тем это изме нение вполне постепенное.
Вследствие |
преломления каждая из линий, простирающихся |
||||
из области |
жидкости в область газа, состоит из трех участков. |
||||
Изохора — кривая на |
всех участках; изобары |
и изотермы — |
|||
кривые в |
крайних |
областях — сливаются в |
прямолинейные |
||
изобары-изотермы в области |
жидкость — пар. |
|
|||
2 °. Каждая |
из диаграмм |
отличается преимуществом боль |
шей наглядности при рассмотрении некоторой группы вопросов. Когда на диаграмме Я — S уже построена линия насыщения,
то очевидно, что каждая изэнтальпа, пересекая ветвь жидкости, пересекает и ветвь пара, что среди всех изэнтальп", имеющих общие точки с линией насыщения, только одна касается этой линии. Точка касания (фиг. .16-24) находится на ветви пара
вблизи критической точки. |
|
|
Сопоставив семейство |
изотерм с |
ветвью пара, видим, что. |
при повышении температуры, начиная |
от 0 °С, удельная энталь |
|
пия Н' насыщенного' пара |
возрастает |
до точки £>; при даль- |
![](/html/65386/197/html_juCC3_pxGS.9RLS/htmlconvd-GBUICt496x1.jpg)
![](/html/65386/197/html_juCC3_pxGS.9RLS/htmlconvd-GBUICt498x1.jpg)
будет |
а'р'. |
При этом |
{J |
и f>' расположены правее и выше соот |
||||||||||||||||||
ветственно |
b |
и |
Ь'. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
В |
однородной |
области жидкости |
или газа |
< ^ > 0 ; значит, |
||||||||||||||||||
Ср = |
Т |
|
j > 0 , т. е. |
|
|
> 0 |
; изобарному увеличению энтропии |
|||||||||||||||
соответствует повышение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
температуры. |
Таким |
об |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
разом, |
|
в |
{5 |
|
температура |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
выше, чем в Ь. Этим до |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
казана |
|
часть |
теоремы. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Доказательство |
|
другой |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
части |
теоремы очевидно. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
В неоднородной |
области |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
жидкость — пар |
р' |
пра |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
вее Ь'\ |
но в этой |
области |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
чем |
|
правее |
|
точка, |
тем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
больше степень |
сухости. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
Для |
полного |
доказа |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
тельства теоремы |
нужно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
еще |
|
расмотреть |
случаи, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
когда обратимой адиабатой является се или с'ег, |
соответствую |
|||||||||||||||||||||
щими им |
язэнтальпами с е или |
с' е \ |
|
Рассмотрение |
этих слу |
|||||||||||||||||
чаев |
|
не представляет |
трудностей. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
З А Д А Ч И |
|
|
|
|
|
|
||||
16-1. Изобразить |
в координатной |
системе 5 — пг" |
(5 — энтропия системы |
|||||||||||||||||||
жидкость— пар; т " — масса |
насыщенного |
пара) |
обратимый цикл Карно 1 2 3 1 1 , |
|||||||||||||||||||
в котором верхняя изотерма 1 2 начинается на |
ветви жидкости |
и кончается |
||||||||||||||||||||
на ветви |
пара. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
16-2. Показать, что в обратимых процессах, линии которых на диаграм |
||||||||||||||||||||||
ме Г — 5 |
|
|
|
|
вогнутостью |
к |
оси |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
а) |
обращены |
O S ; |
|
|
|
|
с осью 0 5 , теплоем |
|||||||||||||||
б) |
|
являются |
прямыми, |
образующими острые углы |
||||||||||||||||||
кость |
возрастает |
с температурой. |
|
системе |
Т — 5 |
обратимый |
процесс, в |
|||||||||||||||
16-3. Изобразить |
в |
координатной |
||||||||||||||||||||
котором |
теплоемкость системы |
прямо |
пропорциональна абсолютной |
темпе |
||||||||||||||||||
ратуре, а давление и температура изменяются |
|
от значений р х, tx до значений |
||||||||||||||||||||
Р ъ t2. |
|
|
|
систему |
однородной, изобразить этот же процесс в системе, |
|||||||||||||||||
Считая |
||||||||||||||||||||||
масса которой в 2 раза больше, а давление |
и температура в начале и конце |
|||||||||||||||||||||
P bh и Р2’*2- |
|
|
|
|
|
и |
1Ь 2 |
|
обратимы. |
В |
координатной |
системе |
Т — 5 |
|||||||||
16-4. |
Процессы 1 а 2 |
к |
||||||||||||||||||||
1 а 2 — прямая, |
а |
касательная |
линии |
1Ь2 |
в |
точке |
b параллельна |
1а2\ |
||||||||||||||
а и b лежат на одной |
изэнтропе. Определить |
теплоемкость |
в точках а и b |
|||||||||||||||||||
и ту |
точку |
|
прямой |
1а2, в которой |
|
теплоемкость равна |
теплоемкости в |
|||||||||||||||
точке |
Ь. |
|
|
|
|
|
рисунок. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Указание. С делат ь |
|
|
которой |
скрытая |
теплота |
изменения |
||||||||||||||||
16-5. |
В |
однородной |
системе, в |
объема положительна, совершаются изэнтальпический процесс 1 2 и обратимо
адиабатический процесс |
13, причем |
конечные |
состояния 2 и 3 могут быть |
выбраны так, что: а) р 2 = |
р 3\ б) t2 = |
t3 и л и в) |
v 2 = v 3. |
Изобразить эти процессы в координатных системах р — V, Т — S, Я — 5
и по каждой из них определить: |
|
|||
в случае |
„ав |
знаки |
разностей /2 — ^з» |
^2 — ^ 3; |
в случае |
„6 “ |
знаки |
разностей К2 — И3, р 2 — р$\ |
|
в случае |
„в* |
знаки |
разностей р2 — |
/2 — /3. |
16-6. В системе жидкость — пар совершается обратимый цикл Карно abcda, в котором ab — верхняя изотерма. Даны: р а , х ^ ; х'ь ' илг” ,гдедг"— степень сухости.
Пользуясь диаграммой Я — 5, определить двумя способами к. п. д. YJA
двигателя, работающего по этому циклу: по графически найденным теплотам Qab и Qcd\ по ta и tc , которые находятся из таблиц насыщенного пара,
когда задано р а |
и определено р с. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Сопоставить значения |
|
найденные этими способами. |
|
|
|
||||||||||
16-7. Определить на |
диаграмме H — S |
точки |
1, 2, 3 и 4 так, чтобы в |
||||||||||||
обратимом двигателе, работающем по циклу 12341 Карно, было: Q12= 120 ккал\ |
|||||||||||||||
Ча = V4* |
|
|
|
Я — S семейство |
|
изобар |
пересекается |
изотермой. |
|||||||
16-8. На диаграмме |
|
||||||||||||||
Показать, |
что |
касательные |
к изобарам в |
точках пересечения параллельны. |
|||||||||||
16-9. В координатной системе Я — 5 |
дана |
изобара abe |
идеального |
газа, |
|||||||||||
теплоемкость |
Cv |
которого |
постоянна. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Точка |
b изобары выбрана |
так, что Нь — На = Не — Нь . |
|
|
|
||||||||||
Показать, |
что |
при |
этом |
Vb — Vа = |
Ve — Vb |
и |
|
|
Vе, |
если |
|||||
Указание. Сделать рисунок. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
16-10. При малых р и Т газ, даже в непосредственной близости к ветви |
|||||||||||||||
пара, можно рассматривать как идеальный: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Доказать, |
что |
в идеальном |
газе производная /д Г \ |
возрастает |
при |
изо- |
|||||||||
барном увеличении температуры. |
|
|
|
К dP ) s |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Указание. Dp Q = C p dp t= T d p S, т. е. dp t |
и dp S |
имеют |
один знак; |
сле |
|||||||||||
довательно, нужно доказать, что |^- |
|
j > |
0; воспользоваться |
тем, |
что |
||||||||||
д dt |
д dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dS~~dp = ~др dS~ и что |
|
иДеальН0Г0 газа |
не |
зависит |
от давления. |
|
|||||||||
16-11. Доказать |
[16-Е]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Указание. Достаточно сделать"рисунки четырех возможных случаев, когда участок ветви жидкости поднимается слева направо и справа налево,
участок |
ветви пара |
спускается слева направо |
и справа налево. |
Помнить, |
|||||||||
|
|
|
|
где |
|
As р = Ьр — разность давлений соседних изобар, |
|||||||
a k st — разность температур |
в точках |
пересечений изобар с изэнтропой (см. |
|||||||||||
фиг. (16-13). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
16-12. |
Показать, |
что |
в |
изотермо-адиабатных |
состояниях на диаграмме |
||||||||
Я — S изохора |
совпадает |
с |
изобарой. |
|
|
|
|
|
|
||||
16-13. Хотя |
(16-16) |
и |
(16-17) были |
нами |
применены |
только |
к |
системам, |
|||||
|
( d t |
0, однако эти выражения для tg |
и fg <р |
справедли- |
|||||||||
в которых 1-ф- 1> |
|||||||||||||
вы всегда. Показать, |
что |
они |
действительно |
сохраняют |
силу |
и |
в случае |
||||||
изотермо-адиабатных |
состояний. |
|
|
|
|
|
|