книги из ГПНТБ / Шевяков, Алексей Андреевич. Автоматика авиационных силовых установок учебник для авиационных вузов
.pdfГлава II. Газотурбинные двигатели
Уравнение (2.13) является нелинейным, так как дМти Д/Ик связаны нелинейной зависимостью от тех параметров рабочего процесса, которые приняты нами за обобщенные координаты. Крутящий момент, развиваемый турбиной, при всех прочих оди наковых условиях, зависит от состояния газа перед турбиной pi, Т\. В свою очередь р*3 зависит от я*, я*к, Тн, рн . Как указы
валось выше, тс* главным образом зависит от числа оборотов п, а я*к от скорости полета V и т„. Температура газа 7^, при про
чих одинаковых условиях, зависит от расхода топлива От. Таким образом, в общем виде функциональную зависимость для Мг от параметров рабочего процесса можно написать в виде
М ,------М т(п, Gv p H, Тн , V). |
(2.14) |
Крутящий момент, необходимый для привода компрессора, при всех прочих одинаковых условиях, зависит от состояния воздуха на входе в компрессор р\, 7* и давления на выходе из
компрессора р\.
В свою очередь р\ и 7* зависят от р н , 7Я, V. Имея в виду, что р*2= 'к*кр*1, можно считать, что р\ зависит от числа оборотов компрессора. Таким образом, в общем виде функциональную зависимость Мк от параметров рабочею процесса можно напи сать в виде
Однако из практики известно, что величина Мк очень мало зави сит от расхода топлива Gu, поэтому в дальнейшем будем принимать
(2.15)
Приращения по указанным переменным, полученные в резуль тате разложения функций в ряд Тейлора при ограничении первыми членами ряда, будут такими:
(2.16)
2. Свойства ТРД как объекта регулирования |
59 |
Подставляя полученное значение для ДМч и АМК в (2. |
13), по |
||||||||
лучим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2uJ |
\ |
dn |
дМтr) |
|
Д л = |
( ^ Л |
Д<3Т + |
|
|
dt |
dn k |
|
|
W J o |
1 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
1V' |
<2- 171 |
Переходя далее к безразмерным величинам, получим линейное |
|||||||||
дифференциальное уравнение в виде |
|
|
|
||||||
|
(T\P + P)Xa = X a j+ / ; (рн , Т„, V), |
(2. 18) |
|||||||
где |
|
|
У” |
Иотах2пУ |
< |
|
|
||
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
д |
Ст |
|
( Щ |
|
|
|
|
|
|
|
Tm a x \{)Gr ) |
|
|
|||
|
|
|
H p in ax |
/ |
ЬМу. |
дМ^ \ |
|
|
|
|
|
|
/ дМ7\ |
\ |
дп |
дп / 0 |
|
|
|
|
|
°т0 m aI\r)G:т /о |
|
|
AGT |
|
|
||
|
|
X. |
Дл |
|
|
|
|
|
|
|
|
,20 тах |
|
|
G , |
’ |
|
||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
ТО т а х |
|
|
||
f '\ (Рн. |
У)— члены, учитьивающие влияние внешних условий. |
||||||||
Здесь Г д имеет размерность |
времени и физически определяет по |
||||||||
стоянную времени |
объекта регулирования; р — определяет само- |
||||||||
выравнивание объекта |
регулирования |
и называется коэффициен |
том самовыравннвания. Коэффициент самовыравнивания показы
вает, может ли двигатель без регулятора устойчиво |
работать при |
заданных числах оборотов. |
|
Это же уравнение можно записать в ином виде: |
|
( 7 > + 1) Ха = КЮтX 0j + / , (рн , Т,„ V), |
(2. 19) |
где |
|
2kJ |
|
Р~/дМк _ <ШтТ ~ ’
|
Vдп |
дп / 0 |
||
]_ |
а |
|
1 --Л |
|
|
T0 m ax ^ G |
T )д |
||
р |
|
|
( дМк сШт\ ’ |
|
|
"0m“ Vдп ~ |
дп Jg |
/\{Рн> Тн , V) — члены, учитывающие изменение внешних усло вий.
В таком виде Тл также имеет размерность времени и также назы вается постоянной времени объекта регулирования, а Кют — на
60 |
Глава II. Газотурбинные двигатели |
зывается коэффициентом усиления, который физически выражает изменение регулируемой величины в долях величины приложенно го возмущения при установившемся движении. Из полученных уравнений видно, что выходной обобщенной координатой или ре гулируемой величиной является число оборотов двигателя Х„, а входными координатами являются расход топлива Х0т и внешние условия.
Фиг. 2. 19. Характер изменения переходного процесса при изменении величин Тл и р.
Решение уравнения (2. 19) |
при условии, что на вход подано еди |
||
ничное возмущение и что при t= 0, |
О, будет |
|
|
XnV) = Kia{ \ - l |
T*) = ± |
( l - e Гд )• |
(2-20) |
Из этого выражения видно, что процесс изменения числа обо ротов двигателя будет сходящимся в том случае, если р^>0, т. е. в этом случае с течением времени установится новое значение чис ла оборотов, которое и будет поддерживаться двигателем и без ре гулятора. Если р= 0, то число оборотов двигателя будет изменять ся с постоянной скоростью, а если р<0, то число оборотов двига теля будет изменяться с увеличивающейся скоростью. Двигатель, у которого р<0, не может устойчиво работать без регулятора.
Увеличение Тл при одном и том же значении р приводит к уве личению времени регулирования. Эти свойства регулируемого объ екта поясняются кривыми на фиг. 2. 19, где приведен характер про текания переходных процессов для различных значений р и Гд.
Для составления уравнений движения регулируемого объекта по температурам газа Tz* перед турбиной и T f за турбиной необ ходимо воспользоваться дополнительными уравнениями.
2. Свойства 'ГРД как объекта регулирования |
61 |
Для этого рассмотрим зависимости, связывающие значение па раметров рабочего процесса в характерных сечениях газового трак та двигателя, оставляя те же предпосылки о допустимости и неучете других аккумуляторов энергии, кроме вращающихся масс двига теля.
В этом случае необходимо ввести в рассмотрение следующие уравнения:
2 Т и - = М , - М к-,
d t |
1 |
к |
(2. 21)
Второе уравнение определяет связь между степенью повышения давления-л-к и температурой Гг воздуха за компрессором при известных значениях давления р\ и температуры Г* воздуха на
входе в компрессор; третье уравнение определяет приближенное равенство расходов воздуха, проходящего через компрессор GK, и газа, проходящего через турбину Gt. В действительности суще ствует зависимость Gr= G,+G», однако ввиду малости GT> по срав нению с GB, расходом топлива можно пренебречь без заметных по грешностей для окончательного результата. Четвертое уравнение
определяет связь между степенью расширения газов в турбине к*
и температурами газа перед турбиной |
и за турбиной Т\\ пятое |
уравнение определяет равенство расходов |
газа через турбину Gr |
и через реактивное сопло Gc; шестое уравнение определяет связь
между расходом топлива Gh и подогревом газа от температуры |
1\ |
до температуры Г*. |
|
Для упрощения дальнейшего изложения будем считать, |
что |
к. и. д. компрессора, турбины и камеры сгорания остаются постоян ными, что справедливо при малых отклонениях параметров рабо чего процесса. Кроме того, ограничимся рассмотрением таких режимов работы двигателя, при которых на сопловом аппарате тур бины всегда будет критический или сверхкритический перепад дав лений. Как было показано при рассмотрении эксплуатационных свойств двигателя, этому условию отвечают почти все рабочие ре жимы двигателя с высоким значением степени повышения давления
62 |
Глава II. Газотурбинные двигатели |
в компрессоре. Будем считать также, что потери давления в камере сгорания остаются постоянными.
Нелинейные зависимости для М% Мк, Gs, Gr и Gc могут быть представлены в виде
М, = Мт(Т1,0Г,п,щ );
МК= М К(ПК, п, <);
= G J p * v ny, |
( 2. 22) |
Or= G r ( p l,r 3y,
о е= о е(р\, г I ) .
Линеаризируя обычным путем (2.21) с учетом (2.22) и учи тывая, что/>*=р*тс* и р\=р\т?, получим
2*ЛоJ , v , л0 Г/дМк\ /дМт\ , /д G„\
_L/dAJI\l Y |
|
Pm r/aAfK\/^GK |
1 |
+ |
||||||
/ 4 0 W |
/ j ' p3 |
M0 L W K/ W* J P\0 |
|
|||||||
V / Pjoj |
|
Mo X ^ J oPao p |
|
|||||||
|
|
|
|
Хтз = ■ |
-lKK |
■X.PS' |
|
|
||
|
|
|
|
|
T L |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
*K |
+ % — |
|
|
|
|
Око |
V d p i)0 |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
7-30 |
/ dG |
^ |
ГЗ, |
|
|
- М т * |
) х » + |
dr* |
|
||||||
|
|
|
GfO |
\ <7/?3 / 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Jr0 |
\ ЧРз |
|
|
|
|
|
|
-Y7-4 — А'гз : |
|
|
T i -Qt |
■X.p i |
|
7i% |
|
■Xpa\ |
||
|
|
|
|
|
|
|
||||
*r |
7 |
, / |
\ |
|
|
(1 — Ъ )-Нт |
||||
|
(1 — ’ii) — Чт |
|
||||||||
|
Рзо |
|
>з + J * ( * % ) * „ = |
|
||||||
|
Gro |
|
|
|||||||
|
|
' |
Gr0 W '/ o |
|
|
|
||||
— |
Pao / dGc\ |
„ |
740 /aQc I |
x n \ |
|
|
||||
~ |
Gc0 \ d /4 )o |
Pi + |
Gc0 W * 0 |
|
|
|
(2.23)
(2.24)
(2.25)
(2. 26)
(2. 27)
2. Свойства ТРД как объекта регулирования |
63 |
Кроме того, учтем уравнение, связывающее величину давле ния воздуха за компрессором с давлением перед турбиной в виде р*3=Ъкр*г, которое в безразмерной форме будет
(2.29)
Таким образом, мы получили семь линейных уравнений, в которые входят восемь неизвестных Хп, Х тз, X 3, X „2, Х тг, ATt4,
Для удобства в дальнейшем исключим из полученных семи уравнений координаты Х Т2 и Х р3 с помощью уравнений (2.24) и (2.29) и введем следующие обозначения:
J _ |
2r.Jnn |
п 0 Г / с Ш Л |
/ а А1т\ , / а л ^ ч / а о л ! . |
1 |
М0 ’ |
Мд IA дп ) |
\ дп ) _ w 0 KA дп ) о’ |
/dMT\ / c)Gr\ |
^ 5к |дмЛ__ 1 /(ШЛ /дОк\ __ 1 /Д/Ик\1 _ |
\ d G r / \ d p l ) |
p l 0\ d i \ ) p*w \ d G j \ дт.к / />*0 ' 5л:к 'Jo’ |
64 Глава II. Газотурбинные двигатели
|
^ т О ^ и ^ к .с . |
у |
__ |
дт\ |
|
|
к„ |
з . |
У |
4 * 5 |
|||
Qo ’ |
^ |
тз— г * » |
||||
|
|
|
130 |
|
|
^ *1 . > |
|
|
дг! |
х 0 = ^ - \ |
|
|
||
|
|
140 |
|
|
||||
*,4 = Pm |
|
|
° т |
От0 |
|
|
||
Тогда окончательно система уравнений будет иметь следующий |
||||||||
вид: |
|
|
|
|
|
|
|
|
(TiP + р) Х п Ки |
тз * 1, 2 * , 2 + К ,4-^,4 = |
0; |
|
|||||
* 2, 2 * , 2 + К2пХ п К2Т3Х ТЗ— 0; |
|
|
||||||
XTi - X |
T3- K 3p2X p2- K 3piXp4= 0; |
I |
(2.30) |
|||||
* t,2 * , 2 |
+ /*'47'з^тз |
К4р4Хр4 |
1{4Т1Х Т4 — (); |
|
|
|||
* 57-3* 7-3 + *5,2 * , 2 |
+ KSnXn — KgaT* Gr. |
|
|
|||||
Разрешая |
систему (2.30) относительно любой входящей в нее |
|||||||
координаты |
и |
оставляя |
в |
правой |
части уравнения |
координату |
||
Х а , получим |
искомые |
уравнения, |
в том числе |
и |
уравнения |
относительно Х п, Х тз и Х Т4.
Воспользовавшись правилом Крамера, можем написать
|
Л-2Гп= Д л2ГСт; |
|
(2.31) |
||
|
Ь 'ХТЗ= ^тзЛбт\ |
|
(2.32) |
||
|
&-ХТ4 — Дт4^от, |
|
(2. 33) |
||
где Д, Д„, Дгз и д ,4— определители, |
составленные из коэффициен |
||||
тов уравнений, т. е. |
|
|
|
|
|
Tj> + Р |
К1ГЗ |
- к 1р2 |
* . , 4 |
0 |
|
К2п |
К2т3 |
К2р2 |
0 |
0 |
|
д = 0 |
— 1 |
К3р2 ' * 3 ,4 |
1 |
||
0 |
*47"3 |
К4р2 |
* 4 ,4 |
— У |
|
А 4Г4 |
|||||
* 6„ |
К3тз |
* 5 ,2 |
0 |
0 |
|
0 |
*1ТЗ |
~* 1 ,2 |
|
* 1 ,4 |
0 |
0 |
К п з |
* 2 ,2 |
|
0 |
0 |
* . = 0 |
- 1 |
~*3,2 |
- |
* 3 ,4 |
1 |
0 |
K m |
* 4 ,2 |
|
* 4 ,4 |
*474 |
* 5 0 т |
К3Т3 |
*5,2 |
0 |
0 |
2. Свойства ТРД как объекта регулирования |
65 |
Определитель Дгз отличается от Д вторым столбцом, вместо которого следует подставить первый столбец из Дп; определитель дг4 отличается от Д пятым столбцом, вместо которого следует подставить первый столбец из ^n.
Раскрывая определители, после преобразований получим сле дующие уравнения движения:
(7> + |
Pl) * , = V f 0T; |
(2. 34) |
(7> + |
Pt) Х тз= (Ьгр + b3) X Gr; |
(2.35) |
(7jO + Pi) ^T4 — {biP + ^s) X Gt. |
(2.36) |
Если уравнение (2.34) разделить на р,, то получим (Тяр + \ ) Х п =
— K10tX Gt, которое получали ранее (2.19). Здесь
7\ = |
|
lGx_ |
|
|
|
|
|
Pi |
|
|
|
Уравнение движения рассматриваемого ТРД |
по реактивной тяге |
||||
в линейном приближении |
пепучим, если |
дополнительно |
введем |
||
в рассмотрение уравнение |
( 2 . определяющее зависимость реак |
||||
тивной тяги от удельной |
тяги и расхода газа, |
т. е. R = R m Gc. Нели |
|||
нейные зависимости для |
GB^ G Cприведены |
выше, т. е. Gc=Gc(p\, |
|||
Т*), а для Rvr э т и зависимости определяются |
выражением |
(2.5), |
из которого следует, что при допущении (для малых отклонений) i]K= const; т) =const; <pc=const; P=const и при неизменных внеш них условиях
|
Л’уд= ^ л (7 'з . О - |
|
|
(2 .3 7 ) |
Линеаризируя приведенные выражения, получим уравнение |
||||
Xр KgT3X T3 |
К6р2^р: Rqр$Хр4 |
КатиХт\ = 0, |
(2 .3 8 ) |
|
где |
|
|
|
|
Rri |
RyuoPoo l dG' |
|
||
Квр4~ |
Ro |
dp]4 /0 |
|
|
Ro |
dT.3 /о |
|
is |
Ryn0T40 {dGc \ |
GcOnKo dRy |
K m ~ |
Ro * 1 ^ 4 i ’ Авр2" |
1? . |
'Д R
Разрешая (2. 30) совместно с (2. 38) относительно координаты Х к, получим
A- XR — ArX Qt . |
(2.39) |
207
66 |
Глава II. Газотурбинные двигатели |
Здесь определитель д имеет прежнее выражение, а определитель ДЛ будет таким:
T'iP + P — К \ т з |
~ К \ р 2 |
K l р 4 |
0 |
0 |
|
К щ |
— К - 2 т з |
^ 2 р 2 |
0 |
0 |
0 |
0 |
- 1 |
~ К З Р 2 |
% 3 Р 4 |
1 |
0 |
0 |
K 4T 3 |
% 4 р 2 |
^ 4 р 4 |
% 4 Т 4 |
0 |
К зп |
К ь т з |
К 5 Р 2 |
0 |
0 |
К - Ю т |
0 |
КбГЗ |
К $ р 2 |
% 6 р 4 |
% 6 Г 4 |
0 |
Раскрывая определители, получим
(Tp + tl) X R = {btp + b1) X (h. |
(2.40) |
Выражение для коэффициентов, входящих в уравнения (2.34), (2. 35), (2. 36), (2. 40), через коэффициенты, входящие в уравнения системы (в результате раскрытия определителей), носит очень гро моздкий характер. Поэтому при решении практических задач целе сообразно прежде определить цифровые значения коэффициентов исходной системы уравнений, а после этого раскрывать определи тели.
Уравнения движения с учетом запаздывания выделения тепла при сгорании топлива
Приведенные выше уравнения движения по числу оборотов, температуре газов перед и за турбиной и реактивной тяге получе
ны в предположении, что изменение температуры газа Тз происхо дит в точном соответствии с величинами расхода топлива и возду ха и температуры воздуха за компрессором, без какого-либо запа здывания во времени.
В действительности выделение тепла при сгорании топлива про исходит с некоторым запаздыванием, т. е. от момента нанесения возмущения по расходу топлива до момента, когда это топливо сго рит и в результате этого выделится тепло и повысится температу ра газов, проходит достаточно заметное время т. Для получения уравнения движения объекта регулирования, более точно отражаю щего происходящие в двигателе явления, иногда необходимо учи тывать это время запаздывания.
Величина времени запаздывания т при изменении температуры
газов Тз изменяется в зависимости от режима работы двигателя, но при рассмотрении малых отклонений регулируемых параметров можно принимать T=const.
Протекание процесса горения с запаздыванием выделения тепла в камере сгорания на время т эквивалентно заменим таким, в кото
2. Свойства ТРД как объекта регулирования |
67 |
ром будем условно считать, что выделение тепла происходит как бы без запаздывания, а подача топлива в камеру сгорания происхо дит с запаздыванием на ту же величину т. Это позволяет выде лить из объекта регулирования с запаздыванием запаздывающее звено, считая его последовательно соединенным с объектом регули рования без запаздывания. Учитывая, что передаточная функция запаздывающего звена есть е~тр и что при последовательном соеди нении звеньев их передаточные функции перемножаются, получим такие уравнения движения:
(Гр + р,)*4' *„ = * .**; |
(2.41) |
|
(7p |
+ P i ) ezpX n =(b^p-\-b^ X Gr\ |
(2.42) |
(Тр + Р1) е ^ Х Т4=(Ь4р + Ь 5) Х 0т-, |
(2.43) |
|
(Тр + р1) ё 1',Х я = (Ьвр + Ь1)Хат. |
(2. 44) |
Из приведенного видно, что если время запаздывания т имеет существенную величину, то свойства объекта регулирования могут существенно измениться, причем в худшую сторону. Некоторые ко личественные оценки величины времени запаздывания, которые позволяют судить о целесообразности его учета, приводятся ниже.
Уравнения движения одновального ТРД с нерегулируемым соплом с учетом влияния агрегатов топливной системы
Полученные выше уравнения движения регулируемого объекта не учитывают влияния топливной системы двигателя. У большин ства ТРД рассматриваемого типа топливный насос приводится во вращение от вала двигателя, поэтому расход топлива через насос зависит от числа оборотов двигателя. Между топливным насосом и форсунками двигателя устанавливается регулирующий орган, изменяющий расход топлива, который в общей системе управляет ся специальным регулятором. Выясним изменение свойств объекта регулирования с учетом зависимости расхода топлива от положе ния регулирующего органа и числа оборотов насоса, так как рас ход топлива можно изменить как изменением положения регули рующего органа, так и числом оборотов насоса (двигателя).
Широкое распространение получили топливные насосы объемно го типа, шестеренчатые или плунжерные. Рассмотрим влияние этих насосов.
Расход топлива в двигателе зависит от числа его оборотов (числа оборотов насоса) и положения а регулирующего органа,
J \ d n ; о |
V д а Л |
Переходя к безразмерным величинам, получим
Хат= К ,Х п + К«ХЛ, |
(2.45) |
5*